Интенсивность излучения монохроматическая

Закон Кирхгофа остается справедливым и для монохроматического излучения. Отношение интенсивности излучения тела при определенной длине волны к его поглощательной способности при той же длине волны для всех тел одно и то же, если они находятся, при одинаковых температурах, и численно равно интенсивности излучения абсолютно черного тела при той же длине волны и температуре, т. е. является функцией только длины волны и температуры [c.466]

Формула (2.40) определяет среднюю интенсивность излучения (это выражение называют полной мощностью излучения) осциллятора. Следовательно, приходим к выводу, что при гармоническом колебании электрона излучается монохроматический свет с той же частотой щ, причем интенсивность пропорциональна oj (или же [c.33]

Под спектром в оптике понимают совокупность частот (дискретную или сплошную) монохроматических колебаний, которыми можно представить свет какого-либо источника. Графически спектр изображают как распределение интенсивности излучения по частотам [c.37]

При падении интенсивного, излучения на границу раздела двух сред в отраженном свете наблюдаются волны не только с частотой падающего излучения, но и с кратными, разностными и суммарными частотами. Будем говорить о случае падения монохроматической плоской волны с частотой о). Опыт показывает, что направления распространения отраженных волн с частотами со и 2о) немного, но все же отличаются друг от друга, причем это отличие зависит от дисперсии показателя преломления среды, в которой распространяется падающая волна. Интенсивность второй гармоники в отраженном свете нД несколько порядков меньше, чем в преломленной волне, и практически не зависит от степени выполнения условия пространственной синфазности. Как и в случае френелевского отражения, амплитуды отраженных волн с частотой 2со зависят от угла падения и ориентации электрического вектора относительно плоскости падения. Наблюдается и аналог явления Брюстера при некотором угле падения для пучка с поляризацией. [c.845]

Результаты исследования рассеяния монохроматических рентгеновских лучей (/Са-линия молибдена >, % = =0,7126 А) приведены на рис. 27.2. Кривая на рис. 27.2, а характеризует распределение интенсивности в первичной линии, остальные кривые — спектральный состав излучения при различных углах рассеяния 0. По оси ординат отложена интенсивность излучения, а по оси абсцисс — величина, пропорциональная длине волны. [c.179]

При рентгеновском методе замера напряжений в металлах используется монохроматическое (характеристическое) рентгеновское излучение так называемой /С-серии. Для того чтобы получить такое излучение, необходимо приложить к трубке высокое напряжение, большее некоторой величины, характерной для взятого рабочего металла анода. Например, для исследования стальных конструкций в качестве рабочего металла анода используется кобальт. Если анодное напряжение в трубке не превышает 7710 В, спектр рентгеновского излучения кобальта будет сплошным, охватывающим длины волн от самых коротких, порядка 1,6 А, до длинных волн теплового излучения. При анодном напряжении, превышающем 7710 В, картина резко меняется. Интенсивность сплошного спектра уменьшается, и на его фоне появляются ярко выраженные излучения с определенными, строго фиксированными, длинами волн. Для кобальта таких излучений будет.три. Самое интенсивное из них имеет длину волны X, равную 1,7853 А. Соседнее с ним, более слабое,— 1,7892 А. Эти два излучения образуют так называемый дублет Kjj. Третье излучение является слабым и практического значения не имеет. При дальнейшем повышении напряжения характер спектра не меняется. Возрастает лишь интенсивность излучения. Указанные же длины волн сохраняются. [c.487]

В первом варианте схем исследования предполагается применение источников когерентного и в достаточной степени монохроматического интенсивного излучения, частота которого может плавно перестраиваться в широких пределах. В этом случае должна измеряться спектральная зависимость МОВ и МЦД, отражающая все структурные несовершенства материала. До создания перестраиваемых по частоте лазеров, в частности жидкостных, реализация подобной схемы представляла серьезные технические трудности. В настоящее время разработка методики исследования материалов по дисперсии МОЁ или МЦД представляется особенно перспективной. [c.194]

Подставляя в выражение для монохроматической интенсивности излучения частицы при термодинамическом равновесии [c.142]

Интенсивностью полусферического излучения обычно называют спектральную интенсивность излучения, т. е. энергию монохроматического полусферического излучения, отнесенную к рассматриваемому интервалу длин волн [c.9]

Анализ переноса излучения усложняется тем обстоятельством, что распространение излучения в каждой точке среды не может быть представлено одним вектором как в случае переноса тепла за счет теплопроводности. Для характеристики излучения, падающего в данную точку, необходимо знать излучение со всех направлений, так как потоки излучения со всех направлений не зависят друг от друга. Поэтому для описания количества энергии излучения, переносимого в данном направлении в единицу времени, часто используется фундаментальная величина, называемая спектральной монохроматической) интенсивностью излучения. Для определения этой величины рассмотрим элементарную площадку dA вокруг точки пространства с координатой г, характеризуемую единичным вектором п в направлении нормали (фиг. 1.6). Пусть dE — количество энергии излучения в интервале частот между v и v + dv, распространяющегося внутри бесконечно малого телесного угла rfQ в направле- [c.23]

Спектральная (или монохроматическая) интенсивность излучения абсолютно черного тела при температуре Т в вакууме была определена Планком [1] и описывается формулой [c.26]

Рассмотрим излучающую, поглощающую и рассеивающую среду, характеризуемую спектральным коэффициентом поглощения Xv и спектральным коэффициентом рассеяния (Ту. Пучок монохроматического излучения интенсивностью /у( , 2, t) распространяется в этой среде в направлении S2 вдоль пути s. Уравнение переноса излучения удобно вывести в переменных Эйлера. Выберем элементарный объем в виде цилиндра.с поперечным сечением dA, длиной ds, расположенного в окрестности координаты S, причем ось цилиндра совпадает с направлением s (фиг. 8.1). Пусть /v (s, 2, t)— интенсивность излучения в точке s, а Iy(s, Q, /)-)- /у — интенсивность. излучения в точке s ds. [c.269]

Выражение (8.83) для плотности монохроматического потока результирующего излучения в случае изотропно рассеивающего плоского слоя, интенсивности излучения на границе которого не зависят от направления, упрощается и принимает вид [c.342]

Плотность монохроматического потока излучения q% x) в плоском слое, интенсивности излучения на границах которого не зависят от направления, описывается выражением (8.83). Для t = О оно примет вид [c.349]

Таким образом, измеренное отношение монохроматических интенсивностей излучения АЧТ flм однозначно определяет соотноше- [c.20]

В. И. Данилов с сотрудниками [19, с. 131—144] исследовали структуру жидких металлов Bi, РЬ и Sn в медном и серебряном излучениях. Анализ полученных кривых интенсивности в монохроматическом излучении привел к выводу, что в жидких Bi, РЬ и Sn наиболее вероятными являются атомные конфигурации, характерные для кристаллов этих металлов. В металлах, обладающих в твердом состоянии рыхлой упаковкой с низким координационным числом, в жидком состоянии из-за увеличения плотности координационное число возрастает. В жидком Bi координационное число увеличивается от 6 (для твердого Bi) до 7. Последующее более тщательное исследование показало, что в действительности координационное число Bi еще выше [23]. [c.19]

В самом общем случае полупрозрачная среда может поглощать поток излучения и испускать собственное излучение. В таких средах интенсивность излучения связывают с уровнем локального результирующего радиационного потока в объеме среды такой интегральный и монохроматический поток будем обозначать соответственно символами /, 1. [c.78]

Для регистрации спектральных линий поглощения, как уже отмечалось, необходим источник непрерывного излучения. Его излучение направляется на вещество, а затем прошедший свет анализируется на спектральном приборе. Может быть и другая последовательность — излучение непрерывного света разлагается спектральным прибором на монохроматические составляющие интенсивности /о, которые последовательно направляются на вещество, и регистрируется интенсивность излучения /, вышедшего из вещества. Зависимость отношения о—Т от длины волны или волнового числа дает спектральную линию поглощения (рис. 1.16, б). Чем больше вещество поглощает квантов энергии, тем меньше величина пропускания Т. После поглощения света молекулы вновь переходят в нижележащие состояния за счет [c.43]

Формулы, полученные для плотности потока излучения, интенсивности излучения и пространственной плотности падающего излучения, справедливы как для интегрального, так и для монохроматического излучения. В последнем случае величины, входящие в названные формулы, отмечаются индексами V или X. Например, формула (ХП1-14) для монохроматического излучения имеет вид [c.324]

Характеристиками излучателей являются мощность излучения F, интенсивность однородного монохроматического излучения Ng, спектральное распределение F , полный лучистый поток Fn, сила света источника излучения J, освещенность поверхности El [c.607]

В основе явления генерации гармоник падающего па кристалл излучения лежит нелинейная зависимость между поляризацией Р и полем Е . До недавнего времени, однако, генерация гармоник кристаллами на оптических частях не осуществлялась, так как только при достаточно больших интенсивностях основного излучения могут быть получены сколь-либо ощутимые интенсивности излучения на гармониках. Эти возможности открылись в связи с разработкой квантовых генераторов — оптических когерентных монохроматических источников. [c.209]

Оптические методы измерений температур базируются на теоретически найденном соотношении между абсолютной температурой Т тела и интенсивностью его монохроматического излучения /-Х т 8 спектральном интервале от до л -j- Дл. [c.273]

Здесь /ох — спектральная интенсивность излучения или интенсивность монохроматического излучения. По определению [c.328]

Таким образом, полная энергия немонохроматической волны выражается через интеграл по положительным частотам от ее спектральной плотности, характеризующей распределение энергии волны по спектру частот. Отметим, что термином спектр в физике пользуются несколько вольно, вкладывая в него порой разный смысл. Иногда его относят просто к набору частот (дискретному или непрерывному), входящих в состав немонохроматического излучения, иногда — к распределению энергии (интенсивности) излучения по этим частотам, характеризуемому спектральной плотностью 2 ш1 , а иногда — к фурье-образу L, математической функции (i), описывающей немонохроматическое излучение. В то время как Е в соответствии с формулой (1.83) полностью определяет функцию (<). знание спектральной плотности энергии 2 ш еще не позволяет восстановить функцию E(t). Дело в том, что в энергетическом спектре 2 ш уже не содержится информация о фазах монохроматических составляющих. Поэтому данное поле (i) характеризуется вполне определенным спектром, но одному и тому же спектру могут соответствовать разные функции E t). [c.49]

Константа Са может быть определена различными способами путем измерений излучения или по значениям атомных постоянных. Существует три радиационных метода определения константы С2. 1) измерение постоянной Стефана — Больцмана о 2) измерение длины волны с максимальной энергией из кривой спектрального распределения энергии при данной температуре и 3) измерение оптическим пирометром отношения интенсивностей монохроматического излучения при двух температурах. Два первых метода трудно осуществить, так как в первом случае необходимо измерять абсолютные значения интенсивности излучения, а во втором — определять положение довольно плоского [c.19]

Зависимость интенсивности излучения определенной длины волны от температуры, лежащая в основе методов монохроматической пи- [c.216]

При исследовании лучистых потоков большое значение имеет распределение лучистой эпергии, испускаемой абсолютно черным телом по отдельным длинам волн спектра. Каждой длине волны лучей при определенной температуре соответствует определенная интенсивность излучения / х. Интенсивность излучения, или сиек-ральная (монохроматическая) интенсивность, представляет собой плотность лучистого потока тела для длин волн от Я до Я -h dX, отнесенная к рассматриваемому интервалу длин волн dX [c.460]

В цветовых пирометрах интенсивность монохроматического излучения тела измеряют при какой-либо температуре для двух участков длин волн, например, для красного и сине-зеленого участков видимой части спектра отношение этих интенсивностей зависит от температуры. Это следует из закона Вина, согласно которому максимум интенсивности излучения с увеличением температуры смещается в область более коротких длин волн. Следовательно, измерив две яркост-. ные температуры тела для разных монохроматических излучений с длинами волн Я] и Я,, можно по отношению этих температур найти так называемую цветовую температуру тела Тц. Истинную температуру тела определяют из выражения [c.462]

Применение лазеров в эллипсометрах позволило получить интенсивные пучки монохроматического излучения и создало предпосылки для разработки техники эллипсометрической микроскопии [70, 122]. В настоящее время отечественной промышленностью выпускаются лазерные эллипсометрические микроскопы ЛЭМ-2 и ЛЭМ-3. Использование этих приборов дало возможность провести исследование микроструктур, имеющих линейные размеры до нескольких микрометров, и проконтролировать неоднородности как по толщине, так и по показателю преломления. Применение лазерных эллипсометрических микроскопов позволило также проводить контроль качества вскрытия окон в пленках окислов, определять загрязнения на поверхности пластин кремния и германия после физико-химической обработки, контролировать наличие и глубину нарушенного слоя после полировки и т. д. [c.207]

Для монохроматического излучения отношение спектральной интенсивности излучения тела к его спектральному коэффициенту поглощения при заданной температуре и длине волны у всех телодно и то же и равно спектральной интенсивности излучения абсолютно черного тела при той же температуре и длине волны. [c.44]

Наиболее детальной характеристикой поля излучения в пространстве является понятие монохроматической интенсивности излучения. Эта величина характеризует поток энергии, переносимой электромагнитными квантами единичного интервала частот около значения V, пересекающими единичную площадку, нормальную данному направлению в пространстве, и движущимися внутри единичного телесного угла, ориентированного в этом направлении. Если пространственное и частотное распределение интенсивности известно, то имеется полная картина протекания процесса излучения. Однако необходимость в столь детальном описании возникает обычно лищь при теоретическом анализе. В инженерной практике интерес представляют осредненные характеристики процесса [c.248]

Схема, используемая в некоторых типах современных фурье-спектро-метров, показана на рис. 6.8. Она отличается от схемы на рис. 6.5 одной главной особенностью свет от источника сводится в пучок (коллимируется) зеркалом С до деления амплитуд делителем пучка В. Это вариант Тваймана-Грина для интерферометра Майкельсона. Коллими-рование позволяет сделать все поперечное сечение поля освещенности в инструменте соответствующим осевому (0 = 0) направлению на рис. 6.5. Поэтому кольцевые полосы отсутствуют и все поле имеет равномерную яркость. Возникающие при перемещении зфкала изменения интенсивности измеряются с помощью показанной на рисунке системы зеркала и детектора. Таким образом, для рассматриваемого нами гипотетического случая монохроматического света детектор снова должен регистрировать синусоидальный характер изменения интенсивности излучения. Если волновое число равно и слагаемые пучки имеют равные амплитуды Ai, то интенсивность в зависимости от [c.144]

Оптические пирометры. Эти пирометры, называемые тагсже яркостнымп, используют для периодического контроля температуры в печах и ваннах. С их помощью измеряют температуру по монохроматической яркости (интенсивности излучения) тела в видимой области спектра путем сравнения ее с яркостью нити эталонной пирометрической лампочки. Изменением тока накала нити ее яркость доводится до яркости измеряемого тела, при этом нить исчезает на его фоне, так как тело и нить имеют одинаковую температуру. [c.439]

Показания пирометров полного излучения и инфракрасных квази-.монохроматических пирометров приближаются к средней неоднородной температуре, что обусловлено законом Релея — Джинса. Последний действителен при линейной связи между интенсивностью излучения и температурой. На этом основаны известные рекомендации о применении инфракрасного излучения при измерении средней температуры неоднородных пламен. Пирометры полного излучения или инфракрасные квазимонохроматические пирометры также предпочтительны для измерения средней температуры в условиях неизотермич-ности. [c.331]

Мы будем в основном иметь дело с монохроматическими волнами, распространяющимися вдоль оси z, и характеризовать их двумерными скалярными распределениями поля на отдельных отсчетных плоскостях Z = onst (или, в специально оговоренных случаях, на сферических поверх костях с центрами на оси z). С учетом зависимости от времени такие распределения имеют вид и х, у, t) = ехр(-/а Г) w(x, у), где и х, у) -величина, называемая комплексной амплитудой, которая является слабо изменяющейся на расстояниях функцией поперечных координат. Действительная величина напряженности поля Re [и (х, у, t) ] нам не понадобится. Переход к интенсивности излучения / во всех случаях будет осуществляться по формуле /(х, у, t) = и(х, у, t) . Для монохроматического поля /(х, у, t) = 1(х, у) = w(x, у) случай, когда присутствуют сразу несколько монохроматических волн, будет рассмотрен в 1.3. [c.15]

Рис. 14. Образование стоячей волны в случае, когда на зеркало Z падает излучение, характеризующееся сплошным спектром в пределах некоторого спектрального интервала протяженностью ЬХ (см. график в верхней части рисунка). Каждая из монохроматических составляющих этого спектрального интервала образует стоячую волну с синусоидальным распределением интенсивности. На рисунке изображены распределения иитенсив-ьости в стоячих волнах, созданных четырьмя монохроматическими составляющими рассматриваемого интервала. В нижпей части рисунка изображено распределение интенсивности в результирующей стоячей волне, полученное посредством сложения интенсивностей всех монохроматических состарляющих. Вбли.эи зеркала максимумы всех монохроматических стоячих волн практически совпадают, н поэтому распределение интенсивности суммарной стоячей волны сильно модулировано. По мере удаления от зеркала положения максимумов различных составляющих смещаются по-разному и глубина модуляции суммарной стоячей волны уменьшается

Классификацию различных видов излучения по его спектральному составу можно проводить по признаку наличия или отсутствия излучения в различных участках спектра и по характеру распределения интенсивности излучения по длине спектра. По первому признаку можно различать излучение во всем спектре и излучение в некоторых его частях. Первое назовем сплошным, а второе селективным. Частным случаем селективного является монохроматическое излучение, когда оно происходит при одной длине волны. По вшрому дрижаку излучение делят на серое и несерое. Серым называют такое излучение. когда орошение "его спектральной плотиости. к .спектральной плотности аб-солютно черного излучения одинаково в разных частях спектра или во всем спектре. Этому соответствует постоянность спектральной степени черноты ех в спектре. Несерым излучением называют такое излучение, когда этот признак не выдерживается. Частным случаем серого излучения является черное излучение, когда степень черноты ех = = 1. Спектральный состав черного излучения зависит от его температуры. Поэтому при делении излучения на серое.....и.-Н с.еш)е за образен [c.31]

Составим баланс энергии излучения для элементарного плоского слоя йх (рис. ХП1-11). Спектральная интенсивность излучения к правой пластине /х, проходя через слой, изменяется на Величина /я возрастает за счет собственного излучения слоя и уменьшается в результате поглощения в слое (влиянйем рассеивания пренебрегаем) Приведем некоторые соотношения, которые понадобятся для составления баланса. Спектральная интенсивность излучения абсолютно черного тела/о, я не зависит от направления (диффузное излучение), кроме того, это тело поглощает всю падающую на него энергию излучения. Поэтому на основании выражения (ХП1-8) для монохроматического полусферического излучения Ед, х можно написать [c.335]

Источники резонансного излучения. Резонансные лампы могут быть интенсивными источниками монохроматического излучения, использовать которые можно без спектрального прибора. Следует отметить, что до сих пор не решена задача создания мощных резонансных ламп, дающих нереабсорбирован-ное излучение в вакуумном ультрафиолете. [c.10]

Измеряемая фотометром интенсивность /, при выбранных условиях пропорциональна интенсивности Л монохроматического излучения данной спектральной линпи где — энергетический выход люминесцентного трансформатора, т. е. его коэфф1щиент полезного действия для данной длины волны. Поэтому измеренное фотометром отношение интенсивностей двух спектральных линий равно [c.440]

Критерий (6.1) написан для случая монохроматического излучения и одного неподвижного атома. В реальном случае ансамбля атомов, характеризуемого определенной температурой, и квазимонохроматического излучения в правой части стоит максимальная из нескольких ширин, характеризующих ансамбль и излучение. Так, помимо приведенной ширины резонанса Vni E) в правой части (6.1) надо принять во внимание приведенную для Ж -фотонного процесса ширину спектра Ашк Ашк> — л/К Аси для гауссового спектрального распределения излучения с шириной спектра Аси), доилеровскую ширину Гd для мишени в виде газа (пара) или атомарного пучка, а также учесть пространственно-временную неоднородность распределения интенсивности излучения. Таким образом, реальный критерий (6.1) в каждом конкретном случае имеет различный вид. [c.140]

Мы проанализируем здесь возможность определения величины С (г) по измерениям дисперсии пульсаций логарифма интенсивности излучения распространяющейся монохроматической оптической волны при дистанционном зондировании турбулентной атмосферы светом от звезды с борта космического аппарата, основываясь на фундаментальных принципах теории распространения электромагнитных волн в турбулизованной атмосфере (Обухов, 1953 Татарский, 1967 Гурвич, 1968 Рытое и др., 1978). Мы будем опираться на эти работы при использовании результатов расчета флуктуаций амплитуды (и фазы) плоской монохроматической волны на основе решения волнового уравнения методом малых и плавных возмущений (МПВ). [c.294]

Метод прогонки. Этот метод применяется не к интегральному, а к дифференциальному уравнению переноса. Значительная трудность при его решении создается тем обстоятельством, что задаются не начальные, а граничные условия, так что надо решать не задачу Коши, а краевую задачу, что всегда сложнее. После дискретизации дифференциального уравнения по глубине, углам и частотам получающееся разностное уравнение решается сначала от верхней границы в сторону возрастающих глубин, а затем обратным ходом. Однако в первом случае не известна интенсивность излучения, идущего вверх, а во втором — вниз. Поэтому при прямом проходе находится решение не с определенным граничным значением интенсивности выходящего излучения, а рассчитываются обратные матрицы на случай как бы произвольных ее значений, причем заданных для всех значений углов. Затем решение выбирается так, чтобы удовлетворить условию на нижней границе [45]. После этого вычисляется интенсивность восходящего излучения. В теории переноса такая процедура, которая применяется для расчета как рассеяния в линии, так и при монохроматическом рассеянии, носит название метода Фотрие. [c.201]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...