Коэффициент спектральный

Коэффициент спектрального пропускания в % для областей [c.132]

Формула (5-42) устанавливает аналитическую связь КТЭ со степенями черноты езл и бф и характеристикой температурного скачка на границе. Учитывая (5-39) и (5-41), можем записать выражения для коэффициентов спектральной и интегральной тепловой эффективности экранов в полном спектре соответственно в виде [c.183]

Используя процедуру, подобную той, что применялась в разд. 3.3, можно получить коэффициент спектрального уширения [c.83]

Таблица 4.43. Коэффициент спектрального пропускания %х жгутов типа 0-С, 0-ИК, О-ИК-у в зависимости от длины жгута

Задача 8. Рассчитать энергетическую освещенность Е , которую вольфрамовая лампа с увиолевым окном создает в ультрафиолетовых лучах на некоторой плоскости, если цветовая температура лампы Г = 2854° К, а ультрафиолетовые лучи выделяются с помощью светофильтра из стекла марки УФС-2 толщиной 10 мм. Коэффициенты спектрального пропускания стекла УФС-2 (вместе с увиолевым окном) даны ниже. Освещенность Е, которую вольфрамовая лампа создает на той же плоскости без фильтра УФС-2, равна 1000 лк [c.166]

Коэффициент спектрального соответствия [c.634]

Рис. 5.24. Коэффициент спектрального поглощения в у-системе N0 в относительных единицах.

Коэффициент пропорциональности К называется спектральным коэффициентом ослабления. Этот коэффициент, характеризующий ослабление интенсивности излучения при прохождении луча через слой газа из-за поглощения и рассеяния, складывается из двух коэффициентов — спектрального коэффициента поглощения и спектрального коэффициента рассеяния т. е. [c.306]

NM Масштабный коэффициент спектральной плотности шума 1 [c.189]

В оптический канал между источником излучения и фотоэлементом окрашенный раствор вводится кюветой, выполненной из стекла и обладающей пренебрежимо малыми потерями светового потока из-за поглощения и отражения. Для истинных растворов ослабление излучения на выходе кюветы определяется законом Ламберта— Бера, рассмотренным в 16.5. Оптическая плотность раствора 0%, как и газа, зависит от коэффициента спектрального поглощения ел, длины кюветы Ь и концентрации измеряемого компонента с, определяющей интенсивность окраски раствора [c.200]

Используя уравнения (6.2) и (7.14), можно сформулировать этот критерий с помощью коэффициента спектрального блокирования 1 К1)/Кк), т. е. [c.321]

Коэффициент спектрального блокирования можно также рассчитать, исходя из того, что обратно рассеянное лазерное излучение должно быть гораздо меньше поступающего одновременно с ним полезного сигнала. Тогда для метода дистанционного лазерного зондирования, основанного на комбинационном рассеянии, имеет место следующий критерий [c.321]

Проблема детектора теплового излучения неотделима от вопроса об излучательных свойствах источника излучения. Спектральные характеристики излучения черного тела, как будет показано, описываются законом Планка. Проинтегрированный по всем длинам волн закон Планка приводит к закону Стефана — Больцмана, который описывает температурную зависимость полного излучения, испущенного черным телом. Если бы не было необходимости учитывать излучательные свойства материалов, оптический термометр был бы очень простым. К сожалению, реальные материалы не ведут себя как черное тело, и в законы Планка и Стефана — Больцмана приходится вводить поправочные факторы, называемые коэффициентами излучения. Коэффициент излучения зависит от температуры и от длины волны и является функцией электронной структуры материала, а также макроскопической формы его поверхности. [c.311]

Рассмотрев некоторые ограничения на применение законов Планка и Стефана — Больцмана, вернемся к области, где До (V) является хорошим приближением к Д(v). Распространим, кроме того, рассмотрение на случай полостей, в которых среда имеет коэффициент преломления п, не обязательно равный единице. Спектральная плотность энергии pv в полости произвольной формы, для которой (У /- л /с) 1, выражается уравнением [c.318]

Очевидное различие между излучением, испущенным вольфрамовой лентой, и излучением черного тела связано с зависимостью излучательной способности вольфрама от длины волны (рис. 7.17). Соответственно спектральная яркостная температура оказывается функцией длины волн. Спектральная яркостная температура 7д ленты, имеющей излучательную способность е(к, Т) и наблюдаемой через стекло с коэффициентом пропускания определяется формулой [c.350]

Рис. 7.29. Сравнение спектрального распределения мощности лампы типа черное тело со спектральным распределением мощности излучения черного тела при 2014 К. — спектральная яркость лампы, деленная на спектральную яркость черного тела, нормированная при Х=660 нм. Пунктирные линии представляют вычисленные распределения для различных коэффициентов излучения лампы. Сплошной линией показана наилучшая подгонка к результатам измерений, которая соответствует коэффициенту излучения 0,992 [41].

Предположим, что имеется идеальный нейтральный фильтр с коэффициентом пропускания т (практическую реализацию такого фильтра рассмотрим позднее) и можно измерить отношение R(Tau, Т) = 1/х следующим образом. Выбрав подходящий детектор со спектральной характеристикой s X), через оптическую систему, которая включает узкополосный фильтр со спектральным коэффициентом пропускания t X), наблюдаем по очереди черные тела при температурах Гди и Т. Температура второго черного тела Т регулируется до тех пор, пока сигнал от детектора, регистрирующего излучение черного тела в точке золота, не станет равен сигналу, возникающему при наблюдении второго черного тела через нейтральный фильтр. При этих условиях можно записать [c.369]

Таким образом, измерение отношения спектральных, яркостей для двух длин волн дает возможность вычислить Т, если значение Я е) известно. Хотя величина 7 (е) определена здесь как отношение спектральных коэффициентов излучения, ее можно также, рассматривать как отношение некоторых других зависящих от длины волны, но не от температуры величин, таких, как пропускание атмосферы, спектральная чувствительность детектора и т. п. Заметим, что параметры, которые не зависят и от длины волны, и от температуры, в уравнении (7.81) не присутствуют и их можно не учитывать. Один из таких параметров—размер источника. Чувствительность метода возрастает при увеличении разницы длин волн. К сожалению, чем [c.384]

Существует три способа измерения коэффициентов теплового излучения спектральный, радиационный и калориметрический. Сравнивая между собой указанные способы, можно считать, что наиболее простым и точным является радиационный способ. [c.530]

Метод, основанный на измерении спектральных коэффициентов отражения покрытия при освещении его вспомогательным источником излучения. Расчет е(Х, Т) производится на основании закона Кирхгофа для непрозрачных тел [c.163]

В этом случае имеется непрерывный (сплошной) спектр сигнала, который представляется спектральной плотностью v(a). Аналогом безразмерного коэффициента здесь является величина s a)da. [c.54]

ПОЛНОРАЗМЕРНЫЙ ЦИФРОВОЙ ДСА - цифровой динамический спектральный анализатор сигнала с шагом наблюдения, равным 1, при котором вычисляются все (предусмотренные алгоритмом) коэффициенты Фурье и параметры спектрального анализа. [c.62]

РЕАЛЬНЫЙ МАСШТАБ ВРЕМЕНИ ЦИФРОВОЙ СПЕКТРАЛЬНОЙ ОБРАБОТКИ - интервал времени, выделенный для вычисления коэффициентов Фурье и параметров спектрального анализа, на котором не изменяется скорость передачи данных (от источников информации в анализатор спектра, а из него - во внешнее устройство или процедуры). [c.65]

Фурье-разложение этого выражения находится способом, который можно тзвать методом неявного аргумента. Найдем коэффициенты спектрального разложения [c.38]

Т — истинная температура р — сопротивление с поправкой на тепловое расширение — удельная мощность излучения без поправки на тепловое расширение —интегральный коэффициент излучения с поправкой на тепловое расширение Сд g55,J,= коэффициент спектрального излучения при = 0,655 тепловое расширение по данным Уорсинга выражено отношением 111д, М и I — данные Малтера и Лэнгмюра ]Х —данные Уорсинга,, [c.217]

Одной из важнейпшх характеристик комбинированного детектора является спектральное соответствие РОП и ФП, поскольку все ФП являются селективными. Удов ютвори-тельным можно считать коэффициент спектрального соответствия не менее 0,6. [c.368]

Однако в общем случае неизвестны обе функции к(Н) и р(/ ) и необходимо делать предположение относительно соотношения, которым они связаны. Чтобы исключить постоянные коэффициенты (такие, как площадь или коэффициент спектрального пропускания оптической приемной системы) и неопределенности, связанные с невоспроизводимостью лазерного импульса, введем новую переменную — сигнал, нормированный по расстоянию, определяемый отношением [c.314]

Величина коэффициента спектрального блокирования, необходимого при использовании метода комбинационного рассеяния, вообще довольно мала. Это можно продемонстрировать, например, рассмотрев лидар комбинационного рассеяния, с помощью которого дистанционным образом контролируют с расстояния 200 м концентрацию молекул газа ВОг, выходящего из дымовой трубы. Из табл. 3.4 находим, что соответствующее дифференциальное сечение комбинационного рассеяния составляет о (337 350,8)/4л як 1,7-10 см -ср наблюдаемая длина волны 350,8 нм смещена на 13,8 нм относительно длины волны лазерного излучения. Если предположить, что лидар будет работать в условиях легкой дымки, то, согласно рис. 2.26, можно ожидать, что величина объемного атмосферного коэффициента обратного рассеяния Р(Я/.) будет равна Ю см -ср-. К сожалению, из-за присутствия 502 в щлейфе необходимо принять большее значение р и считать р (337 нм, 200 м)= 10 см X X ср . Таким образом, при условии, что разница длин волн достаточно мала и можно пренебречь экспоненциальным множителем в неравенстве (8.4), требуется выполнение соотнощения 1(337) [c.322]

Мы также предположили, что v 1. Если концентрационный порог обнаружения SO2 составляет 2,5-10 см- , что грубо соответствует концентрации 10 на уровне моря, то минимальное значение коэффициента спектрального блокирования 5 (337)/1(350,8) должно быть примерно равно одной десятой от соотнощения (8.5), т. е. 2,5-Ю -1,7-Ю- э/ю-б, или 4,42-10 . Это исключительно малое значение коэффициента спектрального блокирования может быть получено только при использовании двойного монохроматора, поэтому лидары ком(5инационного рассеяния обычно имеют такие приборы в составе своей приемной оптической системы. [c.322]

Определить коэффициент ослабления луча слоем дцуокиси углерода толщиной 30 мм, если известно, что после прохождения этого слоя спектральная интенсивность луча уменьшилась на 90%. Ответ [c.209]

Предположим, что требуется найти излучательную способность изотермической полости, показанной на рис. 7.5. Величина, которую необходимо вычислить, представляет собой отношение спектральной яркости элемента стенки А5, визируемого в Р, к спектральной яркости черного тела при той же температуре. В свою очередь поток излучения, исходящий из в направлении апертуры а, состоит из двух частей потока, излученного самим элементом А5, и лучистого потока, отраженного тем же элементом А5. Первый зависит только от коэффициента излучения стенки и ее температуры и не зависит от присутствия остальной части полости. Отраженный поток, со своей стороны, зависит от коэффициента отражения поверхности элемента А5 и от лучистого потока, попадающего на А5 из остальной части полости. На значении отраженного потока сказывается влияние а, так как лучистый поток, который в замкнутой полости пришел бы от а в направлении А5, в рассматриваемом случае отсутствует. Именно этот эффект отсутствия падающего потока от а в потоке излучения, отраженного от А5, и необходимо вычислить. Следует также учесть, что отсутствует не только лучистый поток в направлении а- А5, но и лучистый поток от а в направлении остальной части стенок полости. Таким образом, лучистый поток, поступающий в А5 от всей оставщейся части полости, является несколько обедненным. Из всего этого должно быть ясно, что расчет излучательной способности такой полости никоим образом не является тривиальной операцией. Для строгого вычисления необходимо знать в деталях геометрию полости и системы наблюдения, угловые зависимости излучательной и отражательной характеристик материала стенки полости, а также распределение температуры вдоль стенок полости. Температурная неоднородность изменяет поток излучения полости в целом так же, как и наличие апертуры, но с некоторым дополнительным усложнением, которое состоит в том, что изменение потока [c.327]

Требования к интерференционному фильтру, который определяет ширину полосы фотоэлектрического пирометра, достаточно жестки. В частности, коэффициент пропускания при длине волны далеко за пределами основного пика должен быть меньше примерно в Ю раз, чем в максимуме. Если это не выполняется, то вычисление температуры по уравнению (7.69) существенно зависит от пропускания за пределами пика, и это ведет, вероятно, к погрещ-ностям. Если используется один из приближенных методов решения уравнения (7.69), становится очень трудно учесть пропускание за пределами пика и ошибка, несомненно, возрастет. На рис. 7.35 показаны кривые пропускания трех типичных фильтров, исследованных в работе [25]. Фильтры I VI 2 можно считать пригодными для фотоэлектрического пирометра высокого разрешения, а фильтр 3 нельзя из-за того, что его пропускание за пределами пика слишком высоко. Быстрое спадание чувствительности фотокатода 5-20 с длиной волны за пределами 700 нм удобно для компенсации длинноволнового пропускания фильтров, которое в противном случае было бы непреодолимым ввиду экспоненциалыгого возрастания спектральной яркости черного тела в этой области. [c.378]

Применение абсолютных рефлектометрических методов осложнено тем, что при высоких температурах собственное излучение исследуемой поверхности достаточно высоко и возникают существенные трудности ори измерении спектральной яркости отраженного излучения. Как известно, для этого метода коэффициент отражения вычисляется из выражения [c.163]

ПАРАМЕТРЫ СПЕКТРАЛЬНОГО АНАЛИЗА - выходные величины цифрового анализатора nei rpa, связанные с коэффициентом ФУРЬЕ. [c.62]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...