Плотность пространственная

Если известны плотность пространственного заряда <7 и напряженность электрического поля Е, то твердые тела заряжаются и движутся в направлении изменения градиента давления < Е. В общем случае силы, создаваемые градиентами давления в жидкости, и поляризационные силы влияют на движение пренебрежимо слабо. В случае твердых тел в газах этот вопрос изучен достаточно полно [2]. В отношении же жидкостей он был недавно рассмотрен в одном специальном случае (инжекция пространственного заряда) [3]. Однако газовые пузыри ведут себя иначе и движутся против электродинамического градиента давления дЕ. [c.427]

Ионизатор удален от входа в канал настолько, что плотность пространственного заряда в плоскости 2 = 0 можно считать равномерной. Электрическое поле в этой плоскости имеет лишь небольшую составляющую в направлении 2. Если ею пренебречь, то ток / входит [c.429]

ПЛОТНОСТИ пространственного заряда от расстояния до входа характеризуется соотношением [c.430]

Б. Если воспользоваться ионизацией за счет создания слоя пространственного заряда, то траектории пузырей получаются проще, поскольку в этом случае зависимости от координаты г не существует. Так как в настоящее время достаточно точно определить величину плотности пространственного заряда в слое для этого случая невозможно, количественных исследований мы не проводили. Однако у нас наблюдалось хорощее соответствие между манометрическими показаниями и концентрацией потока пузырей. Это тоже доказывает отсутствие накопления заряда на пузырях. [c.438]

Независимо от природы дисперсного наполнителя изменение водопроницаемости с увеличением его объемной доли имеет экстремальный характер. Увеличение водопроницаемости композиций с малым количеством наполнителя (0,1-0,4 %), в которых эпоксидная матрица составляет непрерывную фазу, происходит вследствие уменьшения плотности пространственной сетки матрицы и возникновения дефектов при отверждении и увлажнении. В системах с высоким наполнением водопроницаемость сни- [c.69]

Рис 7 9 Изменение двупреломления А(Ие — Пц) (а) и плотности пространственного заряда Рэ (б) вдоль сегнетоэлектрической оси [0011 [49] Штриховые линии обозначают границы светового пятна на кристалле [c.316]

Наглядное представление об эволюции в течение лазерного импульса спектральной плотности пространственных флуктуаций логарифма амплитуды Fy(z, х, t) дают результаты расчетов fl], представленные на рис. 2.6. Видно, что при малых значениях 1т (кривые 1—3) тепловая нелинейность подавляет высокочастотную часть спектра, в то время как при гт = 8 (кривая 4) флуктуации, наоборот, нарастают. [c.50]

Рис. 23.7. Пространственное распределение темных и светящихся зон, напряженность электрического поля X, потенциала U, плотностей пространственного заряда и р и плотностей тока j п I в тлеющем разряде (схема) [2].

На рис, 3.6 по оси абсцисс откладывается величина где I — текущее время, ш — круговая частота внешнего ВЧ поля, а по оси ординат — положение электрона в пространстве дрейфа. Если предположить, что время пролета через модулятор мало по сравнению с периодом колеба- ний ВЧ напряжения, то можно считать, что скорость электронов меняется при прохождении через плоскость ж — О в соответствии с мгновенным значением напряжения. Следовательно, можно считать, что вдоль оси абсцисс отложена величина, где — время прохождения электронами плоскости X = 0. До плоскости ж = О электронный пучок однороден по плотности (пространственно-временные характеристики разделены одинаковыми временными интервалами) и все электроны имеют одинаковые скорости (прямые ниже ж = О имеют одинаковый наклон). Точки пересечения прямых с осью (или ) определяют фазу электронов на входе в пространство дрейфа. Модулирующее напряжение вызывает скоростную модуляцию, что на плоскости (ж, ,) выражается в периодическом изменении наклона прямых. [c.104]

Подставляя (3.357), (3.364) и (3.365) в (3.356), получим следующее выражение для аксиально-симметричного распределения потенциала и г, z), созданного распределением плотности пространственного заряда р(г, Zs) [c.166]

Оптика пространственного заряда представляет очень сложную проблему. Для строгого описания пучка заряженных частиц необходимо знать их распределение в пространственной фазе, т. е. функцию плотности пространственного заряда p(R) и функцию распределения скорости у(К). Это требует одновременного решения уравнений Максвелла и уравнений движения всех частиц, которые, естественно, невозможно решить даже в простейших случаях. [c.600]

Распределение плотности тока и плотности пространственного заряда часто считают неизменным во всем поперечном сечении пучка и равным соответствующим величинам на оси пучка. Это означает, что значения р и Л резко падают до нуля на границах пучка. Очевидно, это очень грубое приближение. Даже предположение о гауссовом распределении в поперечном сечении пучка является всего лишь приближением, поскольку на распределение плотности тока оказывает влияние громоздкое распределение потенциала внутри пучка. [c.601]

Очевидно, в этом случае распределение плотности пространственного заряда p(R) будет зависеть только от распределения потенциала (R). В соответствии с уравнениями (2.33), (2.189) и (5.325) имеем [c.603]

Это отклонение приводит к изменению плотности пространственного заряда, как следствие электростатические силы, возникающие при этом, [c.617]

Полное экспериментальное определение корреляционной функции или спектральной плотности пространственно-временного случайного процесса связано, как правило, со значительными трудностями. Поэтому для приближенных оценок обычно используют простейшие аналитические зависимости. Некоторые из них указаны ниже. [c.533]

Попытаемся определить электронную поляризуемость с помощью простой классической модели. Пусть внутри сферы радиусом Яа — модели электронного облака — равномерно распределен заряд Хе, Кл. Здесь 2 — атомный номер. Плотность пространственных зарядов в этом случае, Кл/м , [c.89]

Перенос низкомолекулярных веществ в реактопластах происходит преимущественно по граница ( раздела глобулярных структур путем активированной диффузии. Введение армирующего наполнителя приводит к уменьшению плотности пространственной сетки и повышению интенсивности переноса. С другой стороны, присутствие непроницаемого наполнителя удлиняет путь диффундирующих молекул, которые вынуждены огибать встречающиеся волокна [27]. При введении 5-10% (об.) наполнителя происходит заметное снижение проницаемости стеклопластиков по сравнению с неармированной смолой. Дальнейшее повышение объемного содержания стекловолокна до 25-30% также приводит к снижению проницаемости, хоть и менее значительному. При наполнении 60-70% и выше начинается смыкание закрытых и тупиковых дефектов с образованием сообщающейся системы сквозных (транспортных) пор, что приводит к нарушению условий сплошности и резкому увеличению переноса, достигающего максимума при содержании стекловолокна 80-84% (рис. 2.1). [c.32]

Здесь множители 1 — Р отражают наличие, наряду с кулоновским расталкиванием, также и притяжения параллельных токов р — плотность пространственного заряда сгустка в лабораторной системе координат [c.162]

Спектральная плотность пространственных флуктуаций фазы определяется с помощью формулы [18 [c.81]

Таким образом, суммарная спектральная плотность пространственных гармоник (где [c.108]

Рис. 7.7. Пушка Пирса, направляюща прямолинейный пучок ионов с ограниченной плотностью пространственного заряда в пространство между электродами.

Максимальная плотность тока, ограниченного пространственным зарядом в заряженной коллоидной струе 445 [c.528]

А при плотностях тока по сечению электрода j < < 20 А/мм в любом пространственном положении. Широко применяются электроды с качественными обмазками (покрытия- [c.93]

Рис. 2. Зависимость напря-жёияоств электрического ноля Е от расстояний г частицы но сигнальных проволочек — область газового усиления, г — область высокой плотности пространственного заряда.

Соотношения (8.64), (8.93), (8.95) для корреляционных функций одномерного и трехмерного волнового поля позволяют довести до конца аналитические вычисления при простых выражениях спектральной плотности пространственных неоднородностей Sv (k). В частности, интегралы по волновому числу, содержащиеся в характеристических уравнениях и выражениях для Ки, при дробнорациональной форме S можно определить методом контурного интегрирования на плоскости комплексного переменного Z (Re Z = k). Однако при произвольном виде спектральной плотности неоднородностей необходима численная методика решения задачи. [c.248]

Как уже отмечалось, ток I вытекает через стенки канала. Это позволяет нам определить плотность пространственного заряда ди измерив I и . Пространственный заряд движется вдоль канала со скоростью у элементарный объем 2с с1г пройдет за время t расстояние 2 = = Ы. За это время внутренние кулоновские силы отталкивания продвинут часть пространственного заряда к электродам канала. Как показывает математический анализ [3, 5], с хорошим приближением можно считать, что заряд в данном элементе убывает гиперболически в зависимости от времени с постоянной времени [c.429]

Теперь мы сделаем следующее упрощение. ПредположихМ, что плотность пространственного заряда постоянна во всем поперечном сечении пучка, т. е. (R) = = onst. Это эквивалентно первому шагу в методе последовательных приближений, когда мы вначале предполагаем, что искомая величина равна некоторому априорно заданному значению. В этом случае предположение состоит в том, что потенциал 1МОжет меняться в левой части уравнения Пуассона, но постоянен в правой части, т. е. частицы движутся с постоянной скоростью, не ощущая ослабления потенциала, обусловленного пространственным зарядом. Если первеанс пучка не слишком велик, это предположение приводит к решению, весьма близкому к реальному, и дальнейших итераций не требуется. [c.603]

Как МЫ видели, дредположение постоянной плотности пространственного заряда эквивалентно параксиальному приближению в том < мысле, что радиальная сила пространственного заряда внутри пучка пропорциональна смещению г подобно радиальной электростатической силе в осесимметричной системе электродов. Так как первый член уравнения (3.38) есть и" г)г12 и для р=сопз1, поле пространственного заряда [уравнение (12.3)] можно выразить как рг/(2ео). Очевидно, что влияние пространственного заряда можно учесть в уравнении параксиальных лучей (4.31), если заменить и"(г) на /"(2)+р/ео- [c.606]

Предположение о постоянстве плотности пространственного заряда приемлемо для относительно низких первеансов. Для Р=1,92 микропервеанса ослабление потенциала внутри пучка меньше 3%. Но диаметр первоначально коллимированного электронного пучка с таким первеансом удваивается после прохождения пучком расстояния всего лишь в 4,5 раза больше, чем его первоначальный диаметр. Следовательно, расширение пучка — эффект, который нельзя игнорировать даже при сравнительно малых интенсивностях, когда ослабление потенциала пренебрежимо мало. (Первоначально коллимированный пучок с первеансом 10 А/В / удвоит диаметр после прохождения расстояния, в 63 раза большего его начального диа1метра.) Это важное наблюдение, так как оно предполагает, что в более сложных случаях, когда пучок движется во внешнем электростатическом поле (см., например, периодическую электростатическую фокусировку в разд. 12.1.4.2), обычно можно считать, что внешний фокусирующий потенциал не зависит от пространственного заряда, т. е. он удовлетворяет уравнению Лапласа. Пространственный заряд учитывается только как сила, действующая на частицы, но его прямым влиянием на потенциал обычно пренебрегают. [c.606]

К подобным сорбентам относят фенольные, эпоксидные и полиэфирные связующие. В макромолекулах этих смол наряду с гидроксильными, карбоксильными и аминогруппами, способными к ориентационному взаимодействию и образованию прочных водородных связей с полярными молекулами, содержатся протяженные участки, способные только к слабому взаимодействию с полярными молекулами сорбата. Поэтому при сорбции воды сначала происходит интенсивное связывание малых молекул функциональными группами (начальный участок изотерм сорбции) при низкой концентрации сорбата в полимерной матрице. После того как все функциональные Группы прореагируют, сорбция продолжается, как для неполярных сорбатов слабополярными сорбентами (с агрегатированием молекул в объеме полимера, причем образованию агрегатов способствует пониженная плотность пространственной сетки). [c.114]

В табл. 5 для каждого вида воздействия приведены названия соответствующего метода компьютерной томографии, характеристика плотности, пространственное распределение которой реконструируется с помощью данного метода, и современное состояние развития метода. Как видно из таблицы, компьютерная томофафия является универсальным методом медицинской интроскопии. Каждый из методов компьютерной томофафии независимо от вида воздействия и визуализируемой ха- [c.185]

На макроуровне используют математические модели, описывающие физическое состояние и процессы в сплошных средах. Для моделирования применяют аппарат уравнений математической физики. Примерами таких уравнений служат дифференциальные уравнения в частных производных—уравнения электродинамики, теплопроводности, упругости, газовой динамики. Эти уравнения описывают поля электрического потенциала и температуры в полупроводниковых кристаллах интегральных схем, напряженно-деформированное состояние деталей механических конструкций и т. п. К типичным фазовым переменным на микроуровне относятся электрические потенциалы, давления, температуры, концентрадии частиц, плотности токов, механические напряжения и деформации. Независимыми переменными являются время и пространственные координаты. В качестве операторов F и У в уравнениях (4.2) фигурируют дифференциальные и интегральные операторы. Уравнения (4.2), дополненные краевыми условиями, составляют ММ объектов на микроуровне. Анализ таких моделей сводится к решению краевых задач математической физики. [c.146]

В первом случае полости между металлическими оболочками заполняют вспенивающимися пластиками на основе термореактивных или отверждающихся смол. Пластики вводят в жидком виде С добавлением газообразующих веществ и эмульгаторов. При нагреве до 150 — 200°С состав вспенивается и затвердевает, образуя пористую массу с объемом пор до 80-90% и плотностью 0,1-0,2 кг/дм. Прочность, жесткость и устойчивость систем в целом значительно увеличиваются, хотя и не до такой степени, как в случае введения металлических пространственных связей. Эту систему обычно применяют в сочетании с металлическими связями, поперечными (нервюры, шпангоуты) и продольными (лонжероны, стрингеры). [c.267]

При оценке параметров движения максимальная плотность тока J, ограниченного пространственным зарядом в заряженной коллоидной струе, определяется уравнением Чайлдса — Лэнгмю-ра [121] [c.445]

Данные, подчиняющиеся этому уравнению, могут во многих случаях описываться двухступенчатым логарифмическим уравнением, где за небольшой начальной скоростью следует высокая скорость процесса (см. рис. 10.2) [19]. Более высокая скорость соответствует образованию диффузного пространственно-заряжен-ного слоя, покрывающего начальный слой с постоянной плотностью заряда [7]. [c.194]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...