Плотность потока лучистого

Как и следовало ожидать, при интегрировании (4.4.10) по всевозможным направлениям вектора Q исчезают члены, связанные с рассеянием лучистой энергии. Найдем теперь явное выражение для составляющих вектора плотности потока лучистой энергии qj [c.169]

Пусть температура солнечной ба гарей немного превышает температуру Т окружающей среды, т. е. может считаться равной последней. Если все излучение поглощается рабочим телом батареи, то, учитывая, что согласно уравнению (6.50) плотность потока лучистой энергии Je аТ С, а плотность потока энтропии Js на основании (6.54) равна (4/3) аТ С, причем вследствие полного поглощения вся вносимая излучением энтропия передается окружающей среде, термический КПД [c.575]

В связи с малой плотностью потока лучистой энергии и его неравномерностью из-за смены дня и ночи, перемен погоды необходимо решать две трудные проблемы 1) концентрации солнечной энергии и 2) ее накопления. [c.108]

Плотность потока лучистой энергии найдем с помощью (6.15) [c.146]

Плотность потока лучистой энергии, посылаемой элементом йР I в каком-нибудь направлении, определяется равенством (2-18) [c.151]

Плотность потока лучистой энергии в точке М, распространяющегося от элементарного объема, расположенного в другой точке М, наймем по формуле (2-15), При этом для учета рассеяния среды заменим а на к Получим [c.249]

Пусть температура солнечной батареи только немного выше температуры Г окружающей среды, т. е. может считаться равной последней. Если все излучение поглощается рабочим телом батареи, то, учитывая, что согласно (3.34) плотность потока лучистой энергии 1е == а плотность потока энтропии на основа- [c.174]

П. Определить плотность солнечного лучистого потока, падающего на плоскость, нормальную к лучам Солнца и расположенную за пределами атмосферы Земли. Известно, что излучение Солнца близко к излучению абсолютно черного тела с температурой /п = = 5700° С. Диаметр Солнца D= 1,391 10 км, расстояние от Земли до Солнца /= 149,5-10 км. [c.189]

Плотность падающего лучистого потока пад=1550 Вт/м (см. задачу 10-11). Окончательно температура спутника [c.190]

Соотношение между скоростями распространения фазы (скорость по нормали) и энергии (скорость по лучу) световой волны. Поток лучистой энергии, как известно, определяется произведением скорости потока энергии, которую называем скоростью по лучу v , на плотность энергии поля световой волны w, т. е. [c.250]

В теории теплообмена употребляют понятие удельного потока лучистой энергии Е вт м , который равен количеству энергии, испускаемой единицей поверхности тела в единицу времени. Там же дается связь между объемной плотностью лучистой энергии и и удельным потоком Е [c.161]

Поток лучистой энергии, испускаемой с единицы поверхности тела по всем направлениям, называется интегральной плотностью полусферического излучения или излучательной способностью тела Е. [c.313]

Определить поверхностную плотность интегрального излучения Солнца, если температура поверхности Солнца 1с = 5700 °С и условия излучения близки к излучению абсолютно черного тела. Найти длину волны, при которой будет наблюдаться максимум спектральной плотности потока излучения, и общее количество лучистой энергии, испускаемой Солнцем в единицу времени, если диаметр Солнца равен 1,391-10 . [c.66]

Определить плотность стационарного лучистого теплового потока в окружающую среду за счет лучистого теплообмена между поверхностями обмуровки и обшивки. [c.67]

Наконец, по третьему способу в ди включают все потоки энергии, связанные с плотностью потока массы, а в дс — только сухую конвективную дц и лучистую дд составляющие [c.26]

Ч- г/л и массообменной г/ составляющих плотности теплового потока и плотности потока массы /. Лучистая составляющая г/л выделяется, если верхнюю секцию датчика заменить двумя с разной степенью черноты (теория такого разделения аналогична представленной выше). [c.38]

Для расчета используется уравнение (2.20), плотность падающего потока лучистой энергии qn — [c.83]

Поверхностная плотность потока интегрального излучения Е (Вт/м ) — величина, равная отношению лучистого потока lQ, испускаемого элементарной площадкой с1Л, к ее площади [c.402]

Вырал<ение (33.28) практически остается справедливым для воздуха и некоторых других га зов, у которых показатель преломления близок к единице. При объяснении (33.28) Планк впервые сделал допущение о дискретном испускании лучистой энергии квантами света, или фотонами, и, таким образом, заложил основы квантовой механики. На рис. 33.8 зависимость (33.28) представлена графически. Из рисунка видно, что максимум кривых ол = /( ) по мере увеличения температуры Т абсолютно черной поверхности смещается в сторону коротких волн. При температуре порядка 5800 К максимум спектральной плотности потока излучения Едх приходится на видимую часть спектра. Из сказанного следует, например, что вольфрамовая нить лампы накаливания (Т 3000 К) расходует большую часть энергии излучения на инфракрасную (невидимую) область спектра, т. е. большая часть энергии тратится не по назначению (идет на нагревание [c.408]

При выражении Ф в Вт, Л в м М выразится в Вт/м , Отношение лучистого потока, падающего на элемент площади поверхности, содержащей рассматриваемую точку, к площади этого элемента представляет собой поверхностную плотность падающего лучистого потока и называется облученностью [c.383]

Полученная зависимость (.33.4) показывает, что поверхностная плотность результирующего лучистого потока между двумя параллельными поверхностями равна произведению приведенного коэффициента излучения и разности термодинамических температур в четвертых степенях. [c.403]

Отношение плотности лучистого потока, испускаемого в бесконечном малом интервале длин волн, к величине этого интервала длин волн называется спектральной плотностью потока излучения [c.363]

Плотность потока поглощающей лучистой энергии погл, Вт/м [c.365]

Интегральной и монохроматической объемными плотностями потоков собственного излучения называются лучистые потоки, испускаемые [c.367]

Рассмотренные виды поверхностных и объемных плотностей потоков излучения являются основными характеристиками лучистого теплообмена на граничных поверхностях и в объеме среды, заполняющей излучающую систему. [c.368]

Из нее следует, что плотность потока результирующего излучения при использовании п экранов, устанавливаемых на пути движения лучистой энергии, уменьшается в (п+1) раз. Этот же результат можно получить непосредственно из (17-18). [c.384]

Допустим, что серые непрозрачные стенки отражают и излучают лучистую энергию изотропно имеют постоянные, но различные температуры (7 i>7 2) и поглощательные способности Ai и Лг (рис. 18-1). Примем, что основным способом переноса тепла является перенос излучением и что процесс стационарен во времени. Требуется найти распределения плотности потока результирующего излучения и температуры по толщине слоя среды (задача одно- мерная). [c.427]

Виды лучистых потоков. Суммарное излучение, проходящее через произвольную поверхность F в единицу времени, называется потоком излучения Q, Вт. Лучистый поток, испускаемый с единицы поверхности по всем направлениям полусферического пространства, называется плотностью потока излучения Е, Вт/м [c.162]

Приведенный способ расчета применяется в тех случаях, когда температура и плотность потока излучения окружающих тел неизвестны. В теплотехнических же расчетах обычно требуется рассчитать лучистый теплообмен между телами, качество поверхности, размеры и температура которых известны. По этим данным энергия излучения обоих тел всегда может быть определена на основании закона Стефана—Больцмана. В этом случае задача сводится к учету влияния формы и размеров тел, их взаимного расположения, расстояния между ними и их степени черноты. [c.173]

Явление лучистого теплообмена — это сложный процесс многократных затухающих поглощений и отражений. Часть энергии, будучи излучена, вновь возвращается на первоисточник, тормозя этим процесс теплообмена. В качестве примера рассмотрим перенос лучистой энергии в простейшем случае теплообмена между двумя параллельными поверхностями, спектр излучения которых является серым. Температуры, плотности потоков излучения и поглощательные способности этих поверхностей заданы Т , Ei, 11 Т2, и Л 2- [c.173]

Когда спектры излучения поверхностей значительно отличаются от серого излучения, расчет по формуле (5-14) неправомерен, он может приводить к значительным погрешностям. В этом случае необходимо знать спектральную плотность потока излучения и поглощательную способность тел при соответствующих температурах Ti и Та- Эти сведения могут быть получены экспериментальным путем. Расчет лучистого теплообмена между такими плоскостями проводится по соотношению [c.176]

Понятию светового потока обычной оптики соответствует поток излучения. Этот поток характеризуется скоростью, с которой лучистая энергия проходит через поверхность. Он измеряется в единицах мощности, т. е. в ваттах. Плотность потока излучения характеризует интенсивность излучения, испускаемого поверхностью, и в системе МКС измеряется в ваттах на 1 м . [c.501]

Этот метод основан на ряде свойств угловых коэффициентов (и взаимных поверхностей) тел, между которыми происходит взаимный лучистый теплообмен и которые характеризуются соответственно постоянной в пределах своих поверхностей плотностью потока излучения. [c.113]

Газы. Большинство газов прозрачно для видимого излучения, и при не слишком большой интенсивности лазерные лучи проходят через них без видимых эффектов. Однако при очень больших интенсивностях, которые на опыте достигаются при фокусировании линзой световых лучей так называемых гигантских импульсов, в газе в области фокуса происходит пробой, т. е. развивается бурная ионизация и образуется плазма. Так, например, в воздухе пробой получается при энергии в импульсе около 1 дж (длительность гигантского импульса составляет обычно 30 X 10 сек), т. е. при мощности a 10 Мет. При радиусе кружка фокусировки 10" см это соответствует плотности потока лучистой энергии в фокусе a iOi eml M и напряженности электрического поля в световой волне 5 X 10 в см. [c.263]

Испускатсльнои способностью г, называют спектральную плотность йФ//й/. потока лучистой энергии излучаемого единичной плош,адкой 6S во всех направлениях в интервале длин волн от /. до /. + d/. [c.401]

Отношеиие плотности интегрального лучистого потока, испускаемого в бесконечно малом интервале дли 1 воли, к величине этого интервала называется спектральной плоптостью потока излучения, Вт/м [c.217]

В поверхностных аппаратах стенки обычно диффузионно непроницаемы, поэтому базовые элементы для их исследования можно изготовлять сплошными. Они реагируют на суммарный тепловой поток, проходящий через стенку аппарата, в связи с этим для парожидкостных и жидкостножидкостных теплообменников тепломассомеры выполняют односекционными лучистая составляющая практически всегда отсутствует, а при кипении либо конденсации на стенке связь между плотностями потоков теплоты и массы линейна. [c.57]

Спектральная плотность потока излучения —величина, равная отношению плотности лучистого потока, испускаемого в иитервале длин волн dX,, к величине этого интервала [c.402]

Кроме плотности энергии важное значение имеет понятие потока лучистой энергии, плотность которого /д равна количеству энергии, испускаемой единицей поверхности тела в единицу времени. уМежду объемной плотностью лучистой энергии и / , имеется следующая связь [c.466]

При расчете теплообмена излучением между телами важное значение имеет результирующее излучение, представляющее собой разность между лучистым потоком, попадающим на тело, и лучистым потоком, который оно испускает в окружающее пространство. Чтобы определить поверхностную плотность потока результирующего излучения рреэ, составим уравнение баланса энергии, проходящей через плоскости а-а и Ь-Ь, одна из которых расположена внутри, а другая — снаружи этого тела вблизи его поверхности (рис. 19.1). Для плоскости а-а [c.231]

Метод многократных отражений. Рассмотрим систему тел У и 2 (рис. 17-1), имеющих большие размеры по сравнению с расстоянием между ними. Поглощательные способности Ai и Аз и степени черноты ei и еа не зависят от температуры и координат точки яа поверхностях. Температуры Ti и Т2 и плотности потоков собственного излучения вдоль поверхностей Этих тел не изменяются. Процессы переноса тепла путем теплопровод- ости и конвекции отсутствуют Рис. 17-1. Система илоскоиараллельных процессы лучистого теплообмена не тел. зависят от времени (стационарны). [c.379]

Зависимость (17-89 ), как и (17-89), является одной из важнейших в теории лучистого теплообмена. Методика получения систем интегральных урав-Рис. 17-12. Замкну- нений для потоков других видов излучения аналогич-гая система неизо- на выводам систем алгебраических уравнений ( 17-7). термических тел. Так, система интегральных уравнений для местного значения плотности потока эффективного излучения получается из (16-18) путем подстановки вместо Епад его значения нз (17-89 ) [c.402]

Интегральные уравнения при определенных условиях могут вырождаться в алгебраические, т. е. они будут приводить к одному и тому же результату. Найдём условия, при которых интегральные и алгебраические уравнения будут находиться в точном соответствии друг с другом. Полное соответствие означает, что должно иметь место равенство мест-iHbix и средних значений плотностей соответствующих лучистых потоков. Например, для падающего излучения это выражается соотношением [c.403]

Применяемые в теплоизоляционных конструкциях материалы в большинстве случаев непрозрачны дня тепловснх) излучения, однако в общем случае некоторая доля D n падающего на поверхность лучистого потока плотностью (рис. 2.1) может пропускаться через нее (D- коэффициент пропускания). Оставшаяся доля частично поглощается на поверхности Aq ) и частично отражается (Rq ), причем А + D + R = I, где Аи R - коэффициенты поглощения и отражения. Отраженное излучение, скалываясь с собственным tq (е - коэффициент теплового излучения поверхности q = OqT - плотность потока излучения абсолютно черного тела с температурой поверхности Г Oq = 5,75 10 Вт/(м К )-постоянная Стефана-Больцмана) и пропускаемым изнутри q излучениями, дает плотность эффективного излучения [c.22]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...