Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Делитель пучка

Диск с закрепленными на нем тремя зеркалами и полупрозрачной пластинкой (делитель пучков света)  [c.373]

На рис. 6.5, а схематично показано устройство одного из первых вариантов интерферометра. Свет от источника S (обычно протяженного) делится по амплитуде задней поверхностью стеклянной пластинки О с полупрозрачным серебряным покрытием на два пучка, один из которых отражается, а другой пропускается. Отраженный пучок достигает зеркала Mj и после этого возвращается, частично проходя через О в телескоп Т. В то же время другой пучок, который вначале прошел через делитель пучка, поступает на зеркало М2 и также возвращается к О, откуда он частично отражается к телескопу. Поскольку идущий к пучок проходит через пластинку О в общей сложности три раза по сравнению с одним разом для пучка, идущего к Mj, то обычно в точку С помещается компенсирующая пластинка той же толщины и из того же материала, что и О. В общем случае Mj и М2 находятся на различных расстояниях от О и между двумя лучами преднамеренно вводится разность хода (компенсирующая пластинка предназначена только для выравнивания дисперсионного хода через стекло). Соединившись вместе, два пучка создают интерференцию, результат которой определяется разностью хода между ними.  [c.131]


Интерпретацию сути метода можно также описать на языке автокорреляции. Мы только что отметили, что введение разности хода / приводит к временной задержке-задержке между моментами прихода волновых цугов, которые сводятся вместе для интерференции. Это полностью соответствует сути автокорреляции (разд. 4.7), поскольку каждая пара волновых цугов до прихода к делителю пучка относится к одному волновому цугу и по существу каждый первичный волновой цуг сравнивается сам с собой со сдвигом по длине. Временная задержка,  [c.147]

Если поверхности делителя пучка идеально плоские и параллельны друг другу, то прошедший луч после преломления будет распространяться параллельно направлению распространения падающего луча, но сместится на величину  [c.24]

При количественных измерениях мош.ности лазера с модуляцией добротности возникают трудности, так как датчик может быть разрушен одним импульсом. Применение обычных нейтральных фильтров затруднено по тем же причинам. Было установлено, что тонкими целлулоидными делителями пучка, состоя-ш,ими из пленок толщиной примерно 8 мк [4], можно ослаблять пучок без их разрушения.  [c.26]

К специальным решеткам относятся решетки для поляризации инфракрасного излучения, инфракрасные фильтры, делители пучков в интерферометрах и др.  [c.256]

Рис. 3.6.1. Принципиальная схема расположения элементов при юстировке интерферометра а — при смещении делителя пучков М2 б—при повороте Рис. 3.6.1. <a href="/info/4763">Принципиальная схема</a> <a href="/info/176191">расположения элементов</a> при юстировке интерферометра а — при смещении делителя пучков М2 б—при повороте
Рис. 6.46. Схема оптической установки для экспериментального исследования селекции мод с помощью ДОЭ BS делитель пучка, М зеркало, Li, L2, Ьз линзы Рис. 6.46. <a href="/info/4760">Схема оптической</a> установки для <a href="/info/5792">экспериментального исследования</a> селекции мод с помощью ДОЭ BS делитель пучка, М зеркало, Li, L2, Ьз линзы
Первое уравнение констатирует, что в светоделителе нет поглощения. Второе уравнение связывает различные моды и вносит знак минус . Это становится более понятным в случае полностью симметричного делителя пучка.  [c.396]


Симметричный светоделитель. В последующих разделах для простоты мы будем использовать только делители пучка 50 50, когда половина энергии проходит, а другая половина отражается. В этом случае коэффициенты (13.2) отражения и прохождения принимают вид  [c.396]

Классическое рассмотрение. В разделе 13.1.2 было дано классическое описание симметричного делителя пучка. Тем самым мы нашли, что классические интенсивности 1 и 2 двух выходящих мод такого светоделителя выражаются через электрические поля а = 8 и а2 = входящих полевых мод 1 и 2 с помощью соотношений  [c.402]

Подобным же образом делитель пучка в верхнем левом углу из состояния  [c.407]

Сравнивая это выражение с соответствующим результатом (13.21) для одного делителя пучка, мы видим, что ширина и положение центра гауссовского распределения изменились. Центр теперь находится на половине того расстояния, которое было в случае одного делителя пучка. Кроме того, и ширина распределения равна теперь половине ширины прежнего распределения.  [c.410]

Теория квантово-механического делителя пучка и его различные применения рассматривались в ранних работах  [c.424]

Рис. 2. Нвазиоптическая структура для объединения пучков радиоволн гетеродина Уг и сигиала Л на входе смесителя супергетеродинного радиоприёмника 2 — поглотитель а — пучок радиоволн частоты /г", 3 — делитель пучка в виде проволочной сетки 4 — пучок радиоволн частоты 1с, 3 — зеркала с полным отражением б — объединённый пучок радиоволн 1с и Уг яа выходе смесители (размер д. регулируется по максимуму прохождения пучков). Рис. 2. Нвазиоптическая структура для объединения пучков радиоволн гетеродина Уг и сигиала Л на входе смесителя супергетеродинного радиоприёмника 2 — поглотитель а — пучок радиоволн частоты /г", 3 — делитель пучка в виде <a href="/info/94204">проволочной сетки</a> 4 — пучок радиоволн частоты 1с, 3 — зеркала с <a href="/info/192262">полным отражением</a> б — объединённый пучок радиоволн 1с и Уг яа выходе смесители (размер д. регулируется по максимуму прохождения пучков).
После основополагающих исследований Цернике были разработаны более сложные методы, которые в целом можно назвать интерференционной микроскопией. Они обьино предусматривают наличие какого-либо делителя пучка и управляемое введение фазового сдвига в один из пучков перед сведением. Дифференциально-интерференционный микроскоп Номарски особенно распространен в настоящее время и хорошо описан в [45].  [c.116]

Зфкала Mj и размещаются взаимно перпендикулярно друг другу, а делитель пучка-под углом 45 к ним. При наблюдении в телескоп изображение Мз, формируемое О, располагается параллельно Mj (или совпадает с ним) в М2. Поэтому наблюдаемая в телескоп интерференционная картина похожа на картину с одной пластинкой на рис. 1.8, хотя в представленном примере она получается при отражении от воображаемой воздушной пластинки . Лучи от протяженного источника с длиной волны к поступают на систему в широком диапазоне углов, и потому образуются яркие концентрические кольца (рис. 6.5, в) (ср. с рис. 1.8,6).  [c.131]

Схема, используемая в некоторых типах современных фурье-спектро-метров, показана на рис. 6.8. Она отличается от схемы на рис. 6.5 одной главной особенностью свет от источника сводится в пучок (коллимируется) зеркалом С до деления амплитуд делителем пучка В. Это вариант Тваймана-Грина для интерферометра Майкельсона. Коллими-рование позволяет сделать все поперечное сечение поля освещенности в инструменте соответствующим осевому (0 = 0) направлению на рис. 6.5. Поэтому кольцевые полосы отсутствуют и все поле имеет равномерную яркость. Возникающие при перемещении зфкала изменения интенсивности измеряются с помощью показанной на рисунке системы зеркала и детектора. Таким образом, для рассматриваемого нами гипотетического случая монохроматического света детектор снова должен регистрировать синусоидальный характер изменения интенсивности излучения. Если волновое число равно и слагаемые пучки имеют равные амплитуды Ai, то интенсивность в зависимости от  [c.144]

Поверхности высокоотражающих лазерных зеркал или делителей пучка обычно изготавливают методом нанесения многослойного диэлектрического покрытия на плоскую или сферическую оптическую поверхность материала подложки, например стекла. Тот же прием может быть использован и для того, чтобы сильно ослабить отражение от поверхности оптических элементов (просветляющее покрытие) или изготовить другие оптические элементы, такие, как интерференционные фильтры или поляризаторы. Покрытие обычно наносится в вакуумной камере  [c.179]


Небольшая доля падаюихего луча отражается от пластинки по направлению к датчику. Кокова эта доля — это зависит от ряда факторов. Так, например, рассмотрим амплитуду отраженной и прошедшей волн, когда плоская волна падает на однородный изотропный делитель пучка с нулевой проводимостью. Принимая магнитную восприимчивость равной единице и обозначая через А амплитуду электрического вектора падающей световой волны (где А — комплексная величина), можно вычислить амплитуды прошедшей (преломленной) и отраженной волн. Разлагая А на две составляюш.ие, параллельную и перпендикулярную плоскости падения, и обозначая через Т и R комплексные амплитуды прошедшей и отраженной волн, мы получаем [1]  [c.21]

Так как углы падения 0 и преломления 0 действительны, фаза каждой компоненты отраженной и прошедшей волн либо равна фазе соответствующей компоненты падающей волны, либо отличается от нее на я. Заметим, что параллельная и перпендикулярная составляющие прошедшей волны имеют ту же фазу, что параллельная и перпендикулярная составляющие падающей волны. Фазы прошедшей и падающей волн будут равны. Фаза же отраженной волны зависит от относительной величины углов падения и преломления. Когда материал делителя пучка плотнее окружающей среды (обычный случай), угол преломления всегда меньше угла падения, перпендикулярные компоненты падающей и отраженной волн будут разными и фазы, следовательно, будут отличаться на я. Всегда, когда сумма углов падения и преломления больше я/2, фазы параллельных компонент преломленной и падающей волн будут отличаться на я. Всякий раз, когда угол падения равен нулю (нормальное падение), разница между параллельной и перпендикулярной кохмпонентами исчезает и мы получаем  [c.22]

Т0НК0ПЛЕН0ЧНЫР1 ДЕЛИТЕЛЬ ПУЧКА ДЛЯ ЛАЗЕРОВ БОЛЬШОЙ МОЩНОСТИ  [c.26]

Роль делителей пучков — внутренних граней пластин в интерферометре Жамена — играют здесь полуот-ражаюшие плоскопараллельные пластины Ai и В, а посеребренных наружных граней пластин — зеркала А2 и 82.  [c.249]

Пример 3.3. Рассмотрим работу простейшей бинарной решетки с одним штрихом шириной d/2 на периоде d. На рис. 3.7 приведены зависимости интенсивностей 0-го отраженного и 0-го и 1-го прошедпшх порядков от высоты штриха а для ТЕ-поляризации. Расчет интенсивностей порядков проводился по формулам (3.170), (3.171), (3.182) без учета подложки при параметрах d — Aq, в — 30 , удовлетворяю-Ецжх условию Брэгга 2с1 sin (в) = тХо при га = 1. Рис. 3.7 показывает ряд интересных моментов в работе бинарной решетки. Во-первых, при высоте штриха а 0,75Aq энергия равномерно распределена межд>" 0-м и +1-м прошедшими порядками, то есть при данной высоте решетку можно использовать в качестве делителя пучка. Во-вторых, при высоте штриха а 1,6Ло около 93% энергии падающей волны перетекает из 0-го в -1-й прошедший порядок, то есть при данной высоте решетку можно использовать как дефлектор (отклонитель) пучка. По общему виду графиков можно также предположить, что интенсивности прошедших 0-го и +1-го порядков меняются периодически.  [c.173]

Из рис. 3.10 можно видеть, что при высоте профиля а 1,7А энергия равномерно распределена между 0-м и —1-м прошедшими порядками и решетча, работает как делитель пучка. При а ЗД5А более 95% энергии содержится в —1-м прошедшем порядке, то есть при данной высоте решетка работает как дефлектор пучка. Таким образом, симметричная треугольная и бинарные решетки обладают свойствами де-  [c.174]

Рис. 4.10. Схема круговой лазерной записывающей системы КЛЗС-300 [20] 1 — аргоновый лазер 2, 6—зеркала 3, 5 — объективы 7, 9, 13 — делители пучка 8, 12 — фото-приемники 10— фокусирующий объектив 11 — платформа Ц — микроскоп 15 — датчик фокусировки 16 — осветитель 17 — Не-Ме-лазер 18 — интерферометр 19 — отражатель 20 — подложка 21 — шпиндель 22 — датчик нуля 23 — линейный движитель 24 --гранитная плита Рис. 4.10. Схема круговой лазерной записывающей системы КЛЗС-300 [20] 1 — <a href="/info/144128">аргоновый лазер</a> 2, 6—зеркала 3, 5 — объективы 7, 9, 13 — делители пучка 8, 12 — фото-приемники 10— фокусирующий объектив 11 — платформа Ц — микроскоп 15 — датчик фокусировки 16 — осветитель 17 — Не-Ме-лазер 18 — интерферометр 19 — отражатель 20 — подложка 21 — шпиндель 22 — датчик нуля 23 — линейный движитель 24 --гранитная плита
Каким образом можно определить внутреннюю структуру квантового состояния, то есть, как можно измерить распределения в фазовом пространстве В данной главе мы представляем и анализируем два подхода, которые позволяют достичь этой цели. Метод томографии квантового состояния использует единственный делитель пучка (светоделитель), чтобы смешать полевую моду с локальным осциллятором и разрезать функцию Вигнера на множество тонких слоёв. Из функций заспределения для этих слоёв, полученных для различных значений фазы локального осциллятора, можно восстановить функцию Вигнера с помош,ью преобразования Радона, которое обсуждалось в разделе 4.5.1. Следовательно, этот метод напрямую измеряет нарезанные заспределения и уже математически вычисляет функцию Вигнера.  [c.393]

С этой целью в разделе 13.1 мы анализируем, как действует делитель пучка. Поведение состояний поля выглядит особенно просто, когда используется распределение Глаубера-Сударшана, которое обсуждалось в предыдуш,ей главе. В разделе 13.2 мы обраш,аемся к анализу гомодинного детектора. Здесь получена статистика фотонов в двух выходных портах и показано, что в предельном случае сильного поля локального осциллятора мы можем измерить распределение напряжённости электрического поля. В разделе 13.3, посвяш,ённом  [c.393]

Что представляет собой квантовое состояние двух выходящих мод Так как делитель пучка преобразует две входящие моды в линейные комбинации, можно ожидать, что выходящие моды будут перепутанными. В общем случае мы не можем представить квантовое состояние на выходе в виде факторизованного состояния. Очевидно, это квантовое состояние можно задать с помощью двухмодовой матрицы плотности Pout- Но какова связь между р и pout  [c.398]

Уравнение (13.22) представляется весьма интересным результатом с точки зрения квантового измерения. В самом деле, до сих пор мы не обсуждали вопрос о том, как измерить распределение напряжённости электрического поля излучения для одной моды. Приведённое выше соотношение показывает, что измерение чисел возбуждений в полевых модах после действия делителя пучка и построение гистограммы для эазности фотоотсчётов и составляют процедуру такого измерения. Подчеркнём, однако, что данная стратегия работает только тогда, когда мы комбинируем измеряемое поле с классическим полем, то есть с полем в когерентном состоянии с большой амплитудой.  [c.405]


Повторим кратко классическое описание, подобное тому, что представлено в разделе 13.2.1, процесса измерения разности интенсивностей, обословленной делителем пучка. Для этого вновь рассмотрим два  [c.415]


Смотреть страницы где упоминается термин Делитель пучка : [c.348]    [c.132]    [c.149]    [c.203]    [c.25]    [c.149]    [c.173]    [c.464]    [c.464]    [c.558]    [c.394]    [c.395]    [c.397]    [c.398]    [c.399]    [c.401]    [c.424]   
Смотреть главы в:

Квантовая оптика в фазовом пространстве  -> Делитель пучка



ПОИСК



Делитель пучка, светоделитель симметричный

Делитель пучка, светоделитель симметричный классическое преобразование

Делитель пучка, светоделитель симметричный операторов полевых

Делитель пучка, светоделитель симметричный плотности

Делитель пучка, светоделитель симметричный преобразование матрицы

Делитель пучка, светоделитель симметричный прохождение

Делитель пучка, светоделитель симметричный состояний

Делитель пучка, светоделитель симметричный статистика фотоотсч

Делитель пучка, светоделитель симметричный условия на отражение

Дифракционные делители пучка

Пуйе

Пучок сил

Тонкопленочный делитель пучка для лазеров большой мощности



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте