Делитель пучка

Диск с закрепленными на нем тремя зеркалами и полупрозрачной пластинкой (делитель пучков света) [c.373]

На рис. 6.5, а схематично показано устройство одного из первых вариантов интерферометра. Свет от источника S (обычно протяженного) делится по амплитуде задней поверхностью стеклянной пластинки О с полупрозрачным серебряным покрытием на два пучка, один из которых отражается, а другой пропускается. Отраженный пучок достигает зеркала Mj и после этого возвращается, частично проходя через О в телескоп Т. В то же время другой пучок, который вначале прошел через делитель пучка, поступает на зеркало М2 и также возвращается к О, откуда он частично отражается к телескопу. Поскольку идущий к пучок проходит через пластинку О в общей сложности три раза по сравнению с одним разом для пучка, идущего к Mj, то обычно в точку С помещается компенсирующая пластинка той же толщины и из того же материала, что и О. В общем случае Mj и М2 находятся на различных расстояниях от О и между двумя лучами преднамеренно вводится разность хода (компенсирующая пластинка предназначена только для выравнивания дисперсионного хода через стекло). Соединившись вместе, два пучка создают интерференцию, результат которой определяется разностью хода между ними. [c.131]

Интерпретацию сути метода можно также описать на языке автокорреляции. Мы только что отметили, что введение разности хода / приводит к временной задержке-задержке между моментами прихода волновых цугов, которые сводятся вместе для интерференции. Это полностью соответствует сути автокорреляции (разд. 4.7), поскольку каждая пара волновых цугов до прихода к делителю пучка относится к одному волновому цугу и по существу каждый первичный волновой цуг сравнивается сам с собой со сдвигом по длине. Временная задержка, [c.147]

Если поверхности делителя пучка идеально плоские и параллельны друг другу, то прошедший луч после преломления будет распространяться параллельно направлению распространения падающего луча, но сместится на величину [c.24]

При количественных измерениях мош.ности лазера с модуляцией добротности возникают трудности, так как датчик может быть разрушен одним импульсом. Применение обычных нейтральных фильтров затруднено по тем же причинам. Было установлено, что тонкими целлулоидными делителями пучка, состоя-ш,ими из пленок толщиной примерно 8 мк [4], можно ослаблять пучок без их разрушения. [c.26]

К специальным решеткам относятся решетки для поляризации инфракрасного излучения, инфракрасные фильтры, делители пучков в интерферометрах и др. [c.256]

Рис. 3.6.1. Принципиальная схема расположения элементов при юстировке интерферометра а — при смещении делителя пучков М2 б—при повороте

Рис. 6.46. Схема оптической установки для экспериментального исследования селекции мод с помощью ДОЭ BS делитель пучка, М зеркало, Li, L2, Ьз линзы

Первое уравнение констатирует, что в светоделителе нет поглощения. Второе уравнение связывает различные моды и вносит знак минус . Это становится более понятным в случае полностью симметричного делителя пучка. [c.396]

Симметричный светоделитель. В последующих разделах для простоты мы будем использовать только делители пучка 50 50, когда половина энергии проходит, а другая половина отражается. В этом случае коэффициенты (13.2) отражения и прохождения принимают вид [c.396]

Классическое рассмотрение. В разделе 13.1.2 было дано классическое описание симметричного делителя пучка. Тем самым мы нашли, что классические интенсивности 1 и 2 двух выходящих мод такого светоделителя выражаются через электрические поля а = 8 и а2 = входящих полевых мод 1 и 2 с помощью соотношений [c.402]

Подобным же образом делитель пучка в верхнем левом углу из состояния [c.407]

Сравнивая это выражение с соответствующим результатом (13.21) для одного делителя пучка, мы видим, что ширина и положение центра гауссовского распределения изменились. Центр теперь находится на половине того расстояния, которое было в случае одного делителя пучка. Кроме того, и ширина распределения равна теперь половине ширины прежнего распределения. [c.410]

Теория квантово-механического делителя пучка и его различные применения рассматривались в ранних работах [c.424]

Рис. 2. Нвазиоптическая структура для объединения пучков радиоволн гетеродина Уг и сигиала Л на входе смесителя супергетеродинного радиоприёмника 2 — поглотитель а — пучок радиоволн частоты /г", 3 — делитель пучка в виде проволочной сетки 4 — пучок радиоволн частоты 1с, 3 — зеркала с полным отражением б — объединённый пучок радиоволн 1с и Уг яа выходе смесители (размер д. регулируется по максимуму прохождения пучков).

После основополагающих исследований Цернике были разработаны более сложные методы, которые в целом можно назвать интерференционной микроскопией. Они обьино предусматривают наличие какого-либо делителя пучка и управляемое введение фазового сдвига в один из пучков перед сведением. Дифференциально-интерференционный микроскоп Номарски особенно распространен в настоящее время и хорошо описан в [45]. [c.116]

Зфкала Mj и размещаются взаимно перпендикулярно друг другу, а делитель пучка-под углом 45 к ним. При наблюдении в телескоп изображение Мз, формируемое О, располагается параллельно Mj (или совпадает с ним) в М2. Поэтому наблюдаемая в телескоп интерференционная картина похожа на картину с одной пластинкой на рис. 1.8, хотя в представленном примере она получается при отражении от воображаемой воздушной пластинки . Лучи от протяженного источника с длиной волны к поступают на систему в широком диапазоне углов, и потому образуются яркие концентрические кольца (рис. 6.5, в) (ср. с рис. 1.8,6). [c.131]

Схема, используемая в некоторых типах современных фурье-спектро-метров, показана на рис. 6.8. Она отличается от схемы на рис. 6.5 одной главной особенностью свет от источника сводится в пучок (коллимируется) зеркалом С до деления амплитуд делителем пучка В. Это вариант Тваймана-Грина для интерферометра Майкельсона. Коллими-рование позволяет сделать все поперечное сечение поля освещенности в инструменте соответствующим осевому (0 = 0) направлению на рис. 6.5. Поэтому кольцевые полосы отсутствуют и все поле имеет равномерную яркость. Возникающие при перемещении зфкала изменения интенсивности измеряются с помощью показанной на рисунке системы зеркала и детектора. Таким образом, для рассматриваемого нами гипотетического случая монохроматического света детектор снова должен регистрировать синусоидальный характер изменения интенсивности излучения. Если волновое число равно и слагаемые пучки имеют равные амплитуды Ai, то интенсивность в зависимости от [c.144]

Поверхности высокоотражающих лазерных зеркал или делителей пучка обычно изготавливают методом нанесения многослойного диэлектрического покрытия на плоскую или сферическую оптическую поверхность материала подложки, например стекла. Тот же прием может быть использован и для того, чтобы сильно ослабить отражение от поверхности оптических элементов (просветляющее покрытие) или изготовить другие оптические элементы, такие, как интерференционные фильтры или поляризаторы. Покрытие обычно наносится в вакуумной камере [c.179]

Небольшая доля падаюихего луча отражается от пластинки по направлению к датчику. Кокова эта доля — это зависит от ряда факторов. Так, например, рассмотрим амплитуду отраженной и прошедшей волн, когда плоская волна падает на однородный изотропный делитель пучка с нулевой проводимостью. Принимая магнитную восприимчивость равной единице и обозначая через А амплитуду электрического вектора падающей световой волны (где А — комплексная величина), можно вычислить амплитуды прошедшей (преломленной) и отраженной волн. Разлагая А на две составляюш.ие, параллельную и перпендикулярную плоскости падения, и обозначая через Т и R комплексные амплитуды прошедшей и отраженной волн, мы получаем [1] [c.21]

Так как углы падения 0 и преломления 0 действительны, фаза каждой компоненты отраженной и прошедшей волн либо равна фазе соответствующей компоненты падающей волны, либо отличается от нее на я. Заметим, что параллельная и перпендикулярная составляющие прошедшей волны имеют ту же фазу, что параллельная и перпендикулярная составляющие падающей волны. Фазы прошедшей и падающей волн будут равны. Фаза же отраженной волны зависит от относительной величины углов падения и преломления. Когда материал делителя пучка плотнее окружающей среды (обычный случай), угол преломления всегда меньше угла падения, перпендикулярные компоненты падающей и отраженной волн будут разными и фазы, следовательно, будут отличаться на я. Всегда, когда сумма углов падения и преломления больше я/2, фазы параллельных компонент преломленной и падающей волн будут отличаться на я. Всякий раз, когда угол падения равен нулю (нормальное падение), разница между параллельной и перпендикулярной кохмпонентами исчезает и мы получаем [c.22]

Т0НК0ПЛЕН0ЧНЫР1 ДЕЛИТЕЛЬ ПУЧКА ДЛЯ ЛАЗЕРОВ БОЛЬШОЙ МОЩНОСТИ [c.26]

Роль делителей пучков — внутренних граней пластин в интерферометре Жамена — играют здесь полуот-ражаюшие плоскопараллельные пластины Ai и В, а посеребренных наружных граней пластин — зеркала А2 и 82. [c.249]

Пример 3.3. Рассмотрим работу простейшей бинарной решетки с одним штрихом шириной d/2 на периоде d. На рис. 3.7 приведены зависимости интенсивностей 0-го отраженного и 0-го и 1-го прошедпшх порядков от высоты штриха а для ТЕ-поляризации. Расчет интенсивностей порядков проводился по формулам (3.170), (3.171), (3.182) без учета подложки при параметрах d — Aq, в — 30 , удовлетворяю-Ецжх условию Брэгга 2с1 sin (в) = тХо при га = 1. Рис. 3.7 показывает ряд интересных моментов в работе бинарной решетки. Во-первых, при высоте штриха а 0,75Aq энергия равномерно распределена межд>" 0-м и +1-м прошедшими порядками, то есть при данной высоте решетку можно использовать в качестве делителя пучка. Во-вторых, при высоте штриха а 1,6Ло около 93% энергии падающей волны перетекает из 0-го в -1-й прошедший порядок, то есть при данной высоте решетку можно использовать как дефлектор (отклонитель) пучка. По общему виду графиков можно также предположить, что интенсивности прошедших 0-го и +1-го порядков меняются периодически. [c.173]

Из рис. 3.10 можно видеть, что при высоте профиля а 1,7А энергия равномерно распределена между 0-м и —1-м прошедшими порядками и решетча, работает как делитель пучка. При а ЗД5А более 95% энергии содержится в —1-м прошедшем порядке, то есть при данной высоте решетка работает как дефлектор пучка. Таким образом, симметричная треугольная и бинарные решетки обладают свойствами де- [c.174]

Рис. 4.10. Схема круговой лазерной записывающей системы КЛЗС-300 [20] 1 — аргоновый лазер 2, 6—зеркала 3, 5 — объективы 7, 9, 13 — делители пучка 8, 12 — фото-приемники 10— фокусирующий объектив 11 — платформа Ц — микроскоп 15 — датчик фокусировки 16 — осветитель 17 — Не-Ме-лазер 18 — интерферометр 19 — отражатель 20 — подложка 21 — шпиндель 22 — датчик нуля 23 — линейный движитель 24 --гранитная плита

Каким образом можно определить внутреннюю структуру квантового состояния, то есть, как можно измерить распределения в фазовом пространстве В данной главе мы представляем и анализируем два подхода, которые позволяют достичь этой цели. Метод томографии квантового состояния использует единственный делитель пучка (светоделитель), чтобы смешать полевую моду с локальным осциллятором и разрезать функцию Вигнера на множество тонких слоёв. Из функций заспределения для этих слоёв, полученных для различных значений фазы локального осциллятора, можно восстановить функцию Вигнера с помош,ью преобразования Радона, которое обсуждалось в разделе 4.5.1. Следовательно, этот метод напрямую измеряет нарезанные заспределения и уже математически вычисляет функцию Вигнера. [c.393]

С этой целью в разделе 13.1 мы анализируем, как действует делитель пучка. Поведение состояний поля выглядит особенно просто, когда используется распределение Глаубера-Сударшана, которое обсуждалось в предыдуш,ей главе. В разделе 13.2 мы обраш,аемся к анализу гомодинного детектора. Здесь получена статистика фотонов в двух выходных портах и показано, что в предельном случае сильного поля локального осциллятора мы можем измерить распределение напряжённости электрического поля. В разделе 13.3, посвяш,ённом [c.393]

Что представляет собой квантовое состояние двух выходящих мод Так как делитель пучка преобразует две входящие моды в линейные комбинации, можно ожидать, что выходящие моды будут перепутанными. В общем случае мы не можем представить квантовое состояние на выходе в виде факторизованного состояния. Очевидно, это квантовое состояние можно задать с помощью двухмодовой матрицы плотности Pout- Но какова связь между р и pout [c.398]

Уравнение (13.22) представляется весьма интересным результатом с точки зрения квантового измерения. В самом деле, до сих пор мы не обсуждали вопрос о том, как измерить распределение напряжённости электрического поля излучения для одной моды. Приведённое выше соотношение показывает, что измерение чисел возбуждений в полевых модах после действия делителя пучка и построение гистограммы для эазности фотоотсчётов и составляют процедуру такого измерения. Подчеркнём, однако, что данная стратегия работает только тогда, когда мы комбинируем измеряемое поле с классическим полем, то есть с полем в когерентном состоянии с большой амплитудой. [c.405]

Повторим кратко классическое описание, подобное тому, что представлено в разделе 13.2.1, процесса измерения разности интенсивностей, обословленной делителем пучка. Для этого вновь рассмотрим два [c.415]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...