Энергетический выход

Как следует из (16.10), при стоксовском излучении энергетический выход меньше квантового во столько раз, во, сколько раз частота Vл меньше частоты v . [c.369]

Энергетический выход на один акт распада [c.187]

Энергетический выход 1), Мэе/распад [c.188]

Левая часть этого равенства есть приращение суммарной кинетической энергии ядер данной системы — то, что называют энергетическим выходом ядерно й реакции и обозначают Q. Итак, [c.228]

Эта величина может иметь любой знак — в зависимости от характера той или иной ядерной реакции. Таким образом, энергетический выход ядерной реакции определяется разностью суммарных масс покоя ядер до и после реакции. Все величины, входящие в это соотношение, могут быть экспериментально измерены с достаточно высокой точностью, тем самым можно проверить и само равенство. Рассмотрим конкретную ядерную реакцию [c.228]

Ядерные реакции могут протекать с выделением или поглощением энергии. Используя закон взаимосвязи массы и энергии, энергетический выход Д ядерной реакции можно определить, найдя разность масс Afn [c.329]

Вычислите энергетический выход реакции [c.346]

Ядерные реакции — превращения атомных ядер, происходящие при взаимодействии их с элементарными частицами или друг с другом. Проводится классификация ядерных реакций. Исследуется роль законов сохранения в этих реакциях. Вычисляются эффективные. сечения и энергетический выход ядерных реакций. [c.9]

Эти общие соображения, конечно, далеко не исчерпывают вопроса о механизме возбуждения люминесценции. Не вся поглощенная энергия излучается в виде энергии люминесценции. Энергетическим выходом или коэффициентом полезного действия люминесценции [c.754]

Энергетический выход — это отношение испущенной веществом энергии флуоресценции Ефл к поглощенной энергии возбуждения погл Вэ = - фл/ погл. [c.255]

Понятие энергетического выхода ввел в учение о флуоресценции Вавилов. Величина энергетического выхода той или иной конкретной системы имеет решающее значение в технических проблемах, связанных с практическим применением флуоресценции. [c.255]

Для точного определения энергетического выхода необходимо измерить общее количество энергии, поглощаемой системой за все время действия источника возбуждения, затем измерить полную энергию флуоресценции за время от начала действия возбуждения до его полного исчезновения и разделить вторую величину на первую. Для стационарного режима, т. е. при постоянном возбуждении, достаточно разделить мощность флуоресценции фл на мощность поглощения погл [c.255]

Если спектр флуоресценции не зависит от частоты возбуждающего света, то величина квантового выхода однозначно связана с величиной энергетического выхода [c.256]

Выход люминесценции. Энергетическим выходом люминесценции называется отношение энергии люминесцентного излучения к энергии возбуждения, поглощенной люминофором. Для фотолюминесценции вводят также понятие квантового выхода, определяемого как отношение числа [c.193]

Принято различать энергетический и квантовый выходы люминесценции. Энергетическим выходом люминесценции называется отношение излучаемой веществом энергии к поглощенной энергии возбуждения [c.173]

При поглощении света веществом значительная часть его энергии возбуждения переходит в тепло и участия в излучении не принимает. С. И. Вавилов разработал метод экспериментального определения абсолютной величины выхода люминесценции и показал, что для ряда веществ энергетический выход свечения может достигать 0,8. [c.174]

Закон Вавилова. Эта закономерность, открытая С. И. Вавиловым, устанавливает зависимость между энергетическим выходом люминесценции и длиной волны возбуждающего света (рис. 69). Энергетический выход люминесценции первоначально растет пропорционально длине волны возбуждающего света, затем (в некоторой области) остается постоянным, после чего резко уменьшается. Нетрудно показать, что во всем спектральном диапазоне, где энергетический выход пропорционален длине волны возбуждения, квантовый выход остается постоянным. Следовательно, в этой области спектра в излучение всегда преобразуется одна и та же доля поглощенных квантов возбуждающего света вне зависимости от его частоты. [c.178]

Энергия связи нуклонов в легких ядрах растет с увеличением их массового числа, и энергетический выход реакции синтеза й инт определяется конкретным составом реагирующих частиц и конечных продуктов реакции (см. п. 6.7.5 книги 1). Температура в плазме поддерживается за счет энергии [c.535]

Реакция (9.23) дает наибольший энергетический выход на 1 акт синтеза Е . = 18,33 МэВ, причем Ер = 14,67 МэВ, а = 3,67 МэВ. [c.536]

Энергетический выход на один акт синтеза реакции (9.21), (9.24) приведен на рис. 9.49 (1 эВ эквивалентен примерно 11 600 К.). [c.537]

Рис. 9.49. Энергетический выход на акт синтеза

Энергетический выход на акт синтеза 537 Энергия Гельмгольца 114 [c.554]

A+a B + b + Q, или А (а, Ь)В, (6.336) где А и В — исходное и конечное ядра а и Ь — частицы, вызвавшие реакцию и получившиеся в ее результате Q — энергетический выход реакции. [c.256]

ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЕ ВЫХОДЫ ТЕРМОЯДЕРНЫХ РЕАКЦИЙ [c.943]

Для вычисления энергетического выхода ядерной реакции необходимо найти разность масс частиц, вступающих в реакцию, и частиц — продуктов реакции. В реакции участвуют атомные ядра, но в справочных таблицах обычно даются сведения лишь о массах атомов. Можно найти массу каждого атомного ядра вычитанием массы электронов оболочки из массы атома. Можно поступить иначе. Если в уравнении ядерной реакции слева и справа пользоваться только массами атомов (т. е. массой атома водорода, а не массой протона слева, и массой атома гелия, а но массой альфа-частицы справа), то из-за одинаковости числа электронов в атомах, вступающих в реакцию, и в продуктах реакции их вычитание осуществляется автоматически при нахоясдении разности масс. Таким образом, для решения яадачи можно воспользоваться сведениями из справоч-1шка о массах атомов [c.343]

Рис. 34.8. Зависимость энергетического выхода флуоресценции раствора флуоресцеина от длины волны возбуждающего света

Выход флуоресценции многих веществ зависит от длины волны возбуждающего света. Кривая, выражающая зависимость энергетического выхода флуоресценции одного из классических флуоресцирующих веществ — флуоресцеина — от длины волны возбуждающего света, показана на рис. 34.8. По мере увеличения длины волны возбуждающего света от 254 до 410 нм выход флуоресценции пропорционально растет, затем от 410 до 510 нм он остается практически постоянным и, наконец, в области длинных волн, где происходит наложение спектров поглощения и флуоресценции, выход падает. Такое изменение выхода при изменении длины волны возбуждающего света наблюдается у большинства веществ. [c.256]

Пропорциональное увеличение энергетического выхода при увеличении Явозб эквивалентно постоянству квантового выхода флуоресценции в этом интервале длин волн. Действительно, в области пропорционального изменения Во с длиной волны возбуждающего света имеем [c.256]

Рис. 69. Закон Вавилова для растворов флуоресцеина в воде для энергетического выхода люминесценции и для квантового выхода люминесценции

Из пропорциональных нейтронных счетчиков наиболее распространен борный. Типичный борный счетчик — это обычный пропорциональный счетчик, наполненный газом BFg. Попадающий в счетчик нейтрон производит реакцию (9.26), а ее продукты gLi и <х-частн-ца, ионизируя газ, дают в конечном, итоге импульсы напряжения, которые и регистрируются. Такой счетчик, конечно, не может измерять энергию нейтрона, поскольку точность измерения энергии заряженных частиц пропорциональным счетчиком не превышает нескольких процентов, в то время как энергии не только тепловых, но даже киловольтных нейтронов на три порядка ниже энергетического выхода реакции (9.26). Зато борный счетчик легко можно сделать нечувствительным к фону v и 3-излучения с энергиями до нескольких МэВ. Для этого надо регистрировать лишь достаточно большие импульсы, поскольку импульсы от электронов значительно меньше импульсов от а-частиц (см. 4, п. 4). Эффективность регистрации а-частицы внутри пропорционального счетчика практически стопроцентная. Поэтому эффективность борного счетчика определяется процентом нейтронов, вызвавших реакцию (9.26) при прохождении через счетчик. Вероятность этой реакции пропорциональна ее сечению, т. е. =(см. закон 1/у , гл. IV, 4). Поэтому эффективность борного счетчика падает с ростом энергии нейтрона и становится слишком малой при Е > 100 кэВ. Но борный счетчик используют и для нейтронов более высоких энергий, окружая его слоем замедлителя (например, парафина, см. гл. X, 4). Естественный бор содержит лишь 20% изотопа В (остальное — эВ ). Поэтому эффективность (и стоимость) борного счетчика можно увеличить в несколько раз использованием бора, обогащенного изотопом jB . Чувствительность счетчика на обогащенном боре по отношению к тепловым нейтронам может достигать десятков процентов. Аналогично борному устроен пропорциональный счетчик, наполненный газом аНе . Сравнительно небольшой энергетический выход реакции (9.28) позволяет использовать аНе -счетчик для измерения энергий нейтронов в области 0,5—2 МэВ. [c.518]

Высокие энергетические выходы экзотермических ядерных реакций делают крайне заманчивым использование их для получения энергии в макроскопических масштабах. Действительно, если для единичного акта химической реакции характерны энергии в лучшем случае порядка нескольких электронвольт, то для ядерных реакций в среднем свойственны мегаэлектронвольтные энергии. Однако при ближайшем рассмотрении оказывается, что создание установки для получения ядерной энергии в макроскопических масштабах — очень непростое дело. [c.561]

Следует отметить, что потери на излучение достаточно велики, и лишь при температуре Т=3,2 10 К и выше для реакции (7.1) и при Г= 4-10 К и выше для реакции (7.2) энергетический выход превышает радиационные потери за ечет тормозного излучения. Эту температуру принято называть пороговой. В реальных условиях температура должна быть, конечно, больше пороговой. Если принять для реакции (7.2) рабочую температуру Т= 10 К, то из выражения (7.4) с учетом уравнений (7.5) —(7.7) можно получить условие осущеетвления этой реакции в виде неравенства [c.281]

Теряются природные ресурсы. В конце концов коррозия приводит к потерям энергии, главным образом той, которая затрачивается в процессе производства металлов из руд. Однако могут т яться и металлы. Как правило, металлы не удается заново получить с приемлемым энергетическим выходом из коррозионных продуктов, которые разносятся водой и ветром. [c.9]

ЗАКОН [Вавилова энергетический выход фотолюминесценции возрастает прямо пропорционально длине волны поглощаемого излучения, а затем, достигая в некотором интервале при величине длины волны, близкой к максимальному значению, быстро спадает до нуля при дальнейшем увеличении длины волны Вант-Гоффа для полимеров предел отношения осмотического давления к малым концентрациям полимера обратно пропорционален среднечисленному молекулярному весу полимера Вебера — Фехиера прирост [c.231]

Характеристики пороговых реакций. В ядерной реакции Ai + Az Аз Ai Q, когда две начальные частицы Ai и Аг превращаются в две конечные частицы Аз и А а, тепловой эффект реакции или энергетический выход Q определяется массами trii, гпг. [c.883]

Ниже приведены энергетические выходы термоядерных реакций, рассчитанные по массам изотопов [1—3]. Все энергетические выходы даны в мегаэлектронвольтах. В общем балансе энергий необходимо учитывать энергию, выделяющуюся при распаде некоторых корот-коживущих продуктов реакций, таких, как Не, Li, Ве (имеющих время жизни секУ, [c.943]

Фотолюминесценция свойственна всем полупроводникам и диэлектрикам. Однако эффективность ФЛ (характеризуемая квантовым или энергетическим выходом) суш,ественно различается для разных материалов. Квантовый выход ФЛ определяется отношением числа квантов люминесценции, излученных веш,еством, к числу поглош,енных квантов возбуждаюш,его света. Энергетический выход определяется как отношение излучаемой мош,ности ФЛ к поглош,аемой мош,ности (в случае импульсного возбуждения выход определяется как отношение соответ-ствуюш,их энергий). Зависимость квантового выхода ФЛ от интенсивности возбуждения может быть линейной, сублинейной (выход падает с увеличением интенсивности) и сверхлинейной (выход растет с увеличением интенсивности) [2.29]. Разработаны и применяются различные количественные модели ФЛ [2.30]. [c.54]

Весьма эффективно происходит ФЛ при рекомбинации электронов и дырок в монокристалах прямозонных полупроводников (GaAs, InP и т.д.). Вероятность излучательной рекомбинации электрона и дырки для прямозонных полупроводников на 5-6 порядков выше, чем для непрямозонных (Si, Ge и т. д.). Например, коэффициент излучательной рекомбинации при 300 К составляет примерно 2 10 см с для Si и 7 10 ° см с для GaAs [2.34]. Квантовый выход ФЛ для GaAs при комнатной температуре составляет примерно 0,07, остальные 93 % поглощенных квантов полностью превращаются в тепло. Величина энергетического выхода ФЛ в этом случае еще меньше. [c.55]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...