Сила света источника

Освещенности центральной части и края наблюдаемой картины будут одинаковыми (исчезает граница раздела между ними), если обе поверхности экрана S будут освещены одинаково. По достижении такой одинаковой освещенности можно вычислить отношение силы света источников и L,, измерив расстояния LjS и LjS. [c.20]

Уравнивая тем или иным способом освещенности, создаваемые сравниваемыми источниками, мы находим отношение сил света источников [c.57]

Существуют также фотометры, позволяющие непосредственно определять суммарный световой поток, а следовательно, и среднюю сферическую силу света источника (шаровой фотометр или интегратор), освещенность поверхности (люксметр), яркость источника и т. д. [c.58]

Схема фотометра с применением кубика Люммера показана на рис. 3.12. Здесь и 2 — Два сравниваемых источника света 5 — белый диффузно разбрасывающий свет экран, вполне идентичный с обеих сторон и 8 — два вспомогательных зеркала Р Рч — кубик Люммера А — глаз наблюдателя и V — лупа, позволяющая визировать плоскость раздела кубика. При наблюдении мы видим центр кубика освещенным лучами, идущими от источника а внешняя часть поля освещается лучами от испытавшими полное внутреннее отражение на грани РгР - Если освещенность экрана 5 с обеих сторон одинакова, то граница между полями исчезает. Определяя соответственные расстояния 5 и мы найдем отношение сил света источников. [c.58]

При рассматривании очень удаленных предметов размер их изображения падает до предельного значения, обусловливаемого разрешающей способностью глаза. В таком случае средняя освещенность уже не будет определяться яркостью объекта. Так как размер изображения постоянен, то освещенность пропорциональна потоку, поступающему в глаз, а этот последний зависит от силы света источника и его расстояния до глаза. Поэтому, например, звезды, угловой диаметр которых меньше секунды, не производят слепящего действия, хотя их истинная яркость нередко больше яркости Солнца, слепящее действие которого огромно благодаря заметному угловому диаметру (32 ), значительно превосходящему предел разрешения глаза (около Г). [c.343]

Определить среднюю сферическую силу света источника и силу света на оси прожектора (экранирующим действием углей дуги можно пренебречь). [c.890]

Световой поток Ф , испускаемый источником света в некоторый телесный угол, — величина, равная произведению силы света / источника на этот телесный угол Q [c.16]

Сила света. Каждый источник, дающий свет в видимой области спектра, как естественный, так и искусственный, характеризуется силой света, единица которой входит в Международную систему в число основных. В отличие рт энергетической силы света, сила света источника видимого света определяется потоком излучения, воспринимаемого человеческим глазом, с учетом различной чувствительности глаза к различным участкам спектра. [c.292]

Пусть S — источник света, размеры которого малы по сравнению с расстоянием Sj до оптической системы, так что можно считать источник точечным. Предположим, что сила света / источника S в направлении, составляющем угол и с осью системы, равна I (к) = /о (1 — с sin и), где"с — некоторый коэффициент определяемый из измерений обозначим через Sj параксиальное изображение источника S. [c.448]

Можно введением - надлежащим образом рассчитанной комы конденсора KKi компенсировать указанные в пунктах 1—3 потерн при условии, что уменьшение силы света / источника происходит симметрично по отношению к оси 00 и достаточно медленно н плавно. [c.463]

Изменение силы света источников с апертурным углом а. [c.465]

Первая задача сводится, очевидно, к определению и обеспечению нужной величины светового потока, падающего на освещаемую площадь поэтому, зная величину телесного угла, в который вписывается световой поток, отбираемый от источника света осветительной системой, и величину световых потерь в ней, можно определить силу света источника, необходимую для энергетического обеспечения создаваемой осветительной системы. [c.92]

Из формулы (26) следует, что освещенность поверхности, создаваемая точечным источником света, прямо пропорциональна силе света источника, косинусу угла падения лучей на поверхность и обратно пропорциональна квадрату расстояния от источника света до освещаемой поверхности. [c.55]

Световой поток. Световым потоком называется произведение силы света источника на телесный угол с1П, в котором испущен свет [c.48]

В этой системе единица силы света является производной, и ее можно определить как силу света источника, световой поток которого внутри телесного угла в один стерадиан при равномерном излучении равен одному люмену. [c.241]

Световой поток. Световым потоком Ф, посылаемым источником света в некоторый телесный угол ш, называют величину, равную произведению силы света / источника на телесный угол, т. е. [c.119]

Характеристиками излучателей являются мощность излучения F, интенсивность однородного монохроматического излучения Ng, спектральное распределение F , полный лучистый поток Fn, сила света источника излучения J, освещенность поверхности El [c.607]

Раскрывают апертурную диафрагму (ирисовую диафрагму конденсора), уменьшают силу света источника и фокусируют оптическую систему микроскопа (объектив до 10х, окуляр 7—10Х) на препарат, хорошо рассеивающий свет. Такой препарат можно заменить пластинкой матового стекла с мелкой структурой. [c.70]

Световой поток, выраженный соотношением (2-2), представляет ту часть обш,его светового потока, испускаемого источником, которая распространяется внутри телесного угла со. Если сила света источника меняется от одного направления к другому, то, пользуясь дифференциальным соотношением типа (2-2), выразим обш,ий световой поток F, испускаемый источником S в окружаюш,ее пространство, следующим образом [c.25]

Единицей для измерения светового потока является люмен (сокращенное обозначение лм). Люменом называется световой поток, распространяющийся в пределах телесного угла в 1 стар, если сила света источника, помещенного в вершине телесного угла, постоянна и равна 1 св. [c.25]

Что касается практической возможности измерять силу света источников, не удаляясь от них чрезмерно далеко, то оказывается (см. 5-3, г), что расстояния, с которых уже можно производить измерение, не так велики. В некоторых случаях (например, когда источником служит равномерно светящийся диск) достаточно, чтобы расстояние до источника превосходило его размер только в пять раз тогда его сила света может быть определена с ошибкой, не превосходящей 1%. [c.26]

Умножим числитель и знаменатель отношения (2-4) на бесконечно малый телесный угол йа, охватывающий направление, в котором сила света источника 5 (рис. 2-4, а) равна I. Тогда получим [c.27]

Действие такого проблескового огня зависит не только от его наибольшей силы света (или от максимальной освещенности, производимой им на зрачке наблюдателя), но и от длительности проблеска, а также от того, как меняется сила света (или освещенность на зрачке) за время свечения огня. Поэтому фотометрическая характеристика проблескового огня не может быть исчерпана только его наибольшей силой света за вспышку. Инерционные свойства глаза заставляют принимать во внимание произведение из силы света источника (или освещенности зрачка наблюдателя) на длительность свечения. [c.45]

Определим освещенность Е , которую светящийся участок 5 создаст на поверхности шара в точке М. Обозначив Ф угол, составленный радиусом АО и направлением АМ, напишем, что сила света / источника 8 в направлении АМ равна I = Вз соз ф. Освещенность = I соз ф// , где [c.174]

В частности, если расстояние /г между излучающим и освещаемым дисками становится много больше каждого из радиусов а и 6, то источник приближается к точечному, а освещенность в разных точках поверхности второго диска делается почти постоянной и световой поток Р может быть написан так Р = Вп а Ь Н. . Здесь пВа — сила света источника в направлении его оси, пВа 1к — освещенность второго диска, а пЬ — его плошадь. [c.215]

Световой поток, выходящий из диафрагмы и регистрируемый фотоэлементом, пропорционален силе света источника в направлении оптической оси. Он не изменяется при перемещении источника в пределах конуса с телесным углом и, который опирается на объектив 20. Для АФМ наибольшее удаление источника при сохранении пропорциональности составляет 5,3 м. [c.287]

Освещенность поверхности зависит от силы света источника, расстояния от него до освещаемой поверхности и угла падения лучей на эту поверхность. Эта зависимость выражена в двух законах освещенности. [c.96]

Здесь 0 есть освещенность при лучах, падающих нормально на освещаемую поверхность, а I—сила света источника в свечах отсюда [c.75]

Отметим, что понятие яркости, установленное здесь, не вполне соответствует принятому еще недавно представлению о яркости как о свойстве поверхности источника света, определяемом пределом отношения силы света источника к поверхности излучения. В ИОВОМ понятии яркость связана не с источинком, а с пучком и характеризует число лучей пучка при этом предполагается, что луч является носителем одной и той же определенной и постоянной вдоль всего луча части мощности. Если источник представляет собой светящуюся поверхность, то новая формулировка совпадает со старой старое определение теряет смысл для объемных источников нли рассеивающих сред, как, иапрнмер, небо. [c.425]

Если нэточннк не сплошной, например лампа накаливания со спиральными концентрнрованнымн нитями, то можно принять за яркость так называемую габаритную, т. е. усредненную, яркость, получаемую как отношение силы света источника к площади. всей светящейся площадки, включая в эту площадь и внутренние несветящиеся пустоты. [c.429]

При оптической трактовке нагаей задачи мы должны рассматривать а как коэффициент рассеяния среды, в предположении, что последнее сферически симметрично, а величину тгх(О) = J как силу света источника. [c.484]

Мощность светового потока излучения пропорциональна силе света / источника и телесному углу Й, который это излучение заполняет йФ = Idii, ИЛИ Ф = /Ф. Световой поток можно определить как поток излучения, оцененный светоадаптироваииыы глазом согласно выра- [c.35]

Сила света источника может быть измерена и телецентриче-ским методом. Телецентрический метод основывается на возможности выделения и измерения светового потока АФ, распространяющегося от источника, внутри постоянного и малого телесного угла ДО, и определения силы света в соответствующем направлении (рис. 1.3.3). [c.30]

Для концентрации светового потока в таком методе формирования светового пучка используется параболоидный отражатель (рис. 6.22) с круглым или 1 ямоугольным (усеченным) световым отверстием. Если в области фокуса параболоидного отражателя поместить тело накала источника света, для чего в вершине параболоида выполняют отверстие (слепое отверстие) с опорным под лампу фланцем, то /2ср//]ср 0)1/<02, где /[ср — средняя сила света источника в телесном [c.178]

Световой поток Р Мощность светового излучения, пропорциональная силе света / источника и телесному углу с1ш, который это излучение заполняет ёР=1 йи> Люмен (лм) Световой поток можно определить как поток излучения, оцененный светлоадаптированным глазом согласно выражению Р к j V (А) Р (А) й (X) [c.46]

С в е т о в о 11 II о т о к — ироизведеиие силы света источника на телесны11 угол, в который посылается световой поток единица измерения люмен (. .и) [c.119]

В среднем для расчетов следует брать а = = 0,1 или т = 0,9. Дальность действия оптических сигнальных приборов возрастает вместе с силой света источника, но во много раз медленнее ее. Гораздо большую роль в отношении дальности играет диаметр рефлектора и отношение этого диаметра к диаметру светящейся в центре его точки. Грубо можно принять (применительно к теории прожек- [c.75]

Итак, сила света наблюдателя отличается от силы света источника только на величину потерь при прохождении светового потока через стеклянную массу линзы и не зависит ни от коэф-та преломления, ни от числа средин, через к-рые он проходит, а т. к. эти потери состоят только из потерь от поглощения в массе стекла и от отражения, причем они вообще незначительны, то в хорошо сконструированной оптике произведение кк бывает близко к единице. Сила света вдоль оптич. оси прожектора с диоптрич. системой оптики зависит от яркости источника света, размера линз и коэф-та полезного действия всей оптич. системы. Для П. с кольцевыми линзами Френеля [c.434]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...