Момент суммарный(главный)

Рассмотрим множество векторов одной природы (а= 1, 2,.... .., п). Вычисляя момент каждого из них относительно начала координат, затем суммируя все моменты, мы получим суммарный (главный) момент [c.68]

Таким образом, суммарная сила инерции 2F a щек а полностью уравновешивает силу инерции F ,ь шатунной шейки. Из уравнения моментов всех сил инерции относительно точки следует, что момент от всех сил инерции масс вала также равен нулю. Таким образом, мы имеем равенство нулю как главного вектора сил инерции, так и главного вектора момента от сил инерции вала, т. е. этот вал полностью уравновешен. [c.293]

Теорема 4.8.1. Абсолютно твердое тело под действием активных сил Гу, о = 1,. .., М, будет находиться в равновесии тогда и только тогда, когда равны нулю главный (суммарный) вектор и главный (суммарный) момент этих сил относительно какого-нибудь полюса О [c.352]

Ес.яи по существу поставленной задачи необходимо изучить движение каждой точки системы в отдельности, то полное интегрирование уравнений движения системы точек, приводящее к определению координат точек системы в зависимости от времени, неизбежно. Таковы, например, задачи о движении двух, трех или нескольких тяготеющих друг к другу тел в небесной механике. В других случаях оказывается достаточным определить изменение некоторых суммарных мер движения системы в целом (количества движения, момента количества движения, кинетической энергии) в зависимости от суммарных мер действия сил (главный вектор и главный момент приложенных сил, работа сил, потенциальная энергия). [c.104]

Как отмечалось выще (см. 33.1), отдельные электроны в атоме характеризуются главным ( ), орбитальным (/), магнитным (т) и спиновым (х) квантовыми числами, а состояние электронной оболочки атома в целом— суммарными орбитальным и спиновым квантовыми числами. Электронная оболочка двухатомной молекулы имеет, в отличие от атома, не сферическую, а аксиальную симметрию, поэто.му физический смысл имеет не просто значение суммарного орбитального момента молекулы, а его проекция на ось молекулы, которая задается величиной орбитального квантового числа Л. Электронные состояния молекулы, которым отвечают значения Л = 0, 1, 2,..., обозначаются соответственно греческими буквами Е, П, А,.. . . [c.242]

Изгиб, при котором плоскость действия суммарного изгибающего. момента не совпадает ни с одной из главных плоскостей инерции стержня. Косой изгиб может быть плоским (упругая линия - плоская кривая) и пространственным (упругая линия - пространственная кривая). В первом случае все внешние силы действуют, в одной плоскости, а во втором - в нескольких плоскостях. [c.41]

Особо следует рассмотреть случай пространственного изгиба бруса круглого поперечного сечения (мы не можем подобрать подходящего специального наименования для этого случая). Очевидно, упругая линия бруса — пространственная кривая, но в то же время в каждом поперечном сечении силовая и нулевая линии взаимно перпендикулярны, что характерно для прямого изгиба. Расчет на прочность ведется (как при обычном прямом изгибе) по результирующему (суммарному) изгибающему моменту. Конечно, сказанное о брусе круглого (сплошного или кольцевого) поперечного сечения справедливо и для бруса с сечением в форме квадрата или любого правильного многоугольника, т. е. для бруса с сечениями, у которых все центральные оси главные. Об этом, естест венно, надо сказать, но расчеты удобнее вести по формулам косого, а не прямого изгиба. [c.141]

Если к телу Т приложено п внутренних и внешних сил, то главный или суммарный момент сил [c.33]

Очевидно, что — И представляет собой главный вектор поверхностных сил, действующих на жидкость со стороны внутренних тел на границах 1,2,. .. и со стороны границ трубки тока 2 о- Вектор И представляет собой соответствующую суммарную силу противодействия, т. е. силу, с которой жидкость действует на внутренние тела и на поверхность 2д. Аналогичное толкование применимо к векторам суммарных моментов относительно некоторой неподвижной точки, —Ж и Ж. [c.64]

Первое из этих равенств составляет парадокс Даламбера для потенциальных течений. Суммарная сила, действующая со стороны идеальной несжимаемой жидкости на поступательно движущееся в ней твердое тело, равна нулю, если скорость движения тела постоянна, жидкость в бесконечности покоится и течение непрерывно и потенциально. В общем случае на поступательно движущееся в идеальной несжимаемой жидкости с постоянной скоростью твердое тело действует пара сил с моментом ЗКр — ( о О). Этот момент равен нулю, если Q коллинеарно По, т. е. если тело движется вдоль одного из трех главных направлений движения. [c.206]

Следовательно, суммарный приведенный момент М (машинного агрегата, является почти периодической функцией по углу поворота ф главного вала равномерно относительно кинетической энергии Г, О Г механической системы. [c.23]

Учитывая это замечание, в дальнейшем соответствующие предложения, где в них возникает надобность, мы будем формулировать без доказательств. Сказанное относится главным образом к гл. VI, где уравнение (1.57) широко используется в связи с исследованием динамики роторов переменной массы на предельных режимах движения. Там же будут сформулированы и соответствующие условия, налагаемые на суммарный момент М t, со) всех действующих сил. [c.46]

Задачей статической балансировки является приведение центра тяжести на ось вращения, т. е. обращение оси вращения в центральную ось инерции. В этом случае при вращении детали не будет возникать суммарной центробежной силы, но может остаться пара сил инерции, зависящая от величины центробежных моментов инерции. Если деталь по длине имеет небольшие размеры, то величины этих пар сил инерции невелики, и поэтому можно бывает ограничиться одной статической балансировкой. Например, статической балансировкой можно ограничиться в случае таких деталей, как маховики, неширокие шкивы, зубчатые колеса и т. п. Но для барабанов, длинных трубчатых валов и роторов различного рода, если они имеют высокое число оборотов (например, турбинные роторы), необходима динамическая балансировка, задачей которой является обращение оси вращения в главную центральную ось инерции, т. е. такую, при вращении около которой в детали не возникает не только центробежной силы, но и пары сил инерции, зависящей от центробежных моментов инерции ее масс. К статической балансировке тихоходных деталей при- [c.193]

В результате приведения в точке О получим одну силу и одну пару. Эту силу и пару разлагаем ло трем координатным осям, после чего получим суммарные составляющие силы X и V, а составляющей по оси Z не получим, так как движения в рассматриваемом двигателе плоские, и приведенная к точке О сила инерции будет лежать в плоскости, параллельной плоскостям движения, т.-е. все силы действуют перпендикулярно оси z. Кроме того получим три главные момента L , и L . [c.42]

Общий случай (поперечное сечение не является кругом). Суммарный изгибающий момент М и поперечная сила Q в сечении разлагаются на составляющие Л ] и М2, Qi и Q2 по главным осям / и 2 сечения. Отдельно от A lj, Mg, Qj, Q2 и момента кручения находятся соответствующие им нормальные (от Afj и М2) и касательные (от Qi, Q , М ) напряжения в сечении. Напряжение от М , М2 и находятся по формулам [c.107]

Уравновешивающие кулачковые механизмы по конструкции бывают с поступательным и коромысловым толкателем. Последние предпочтительнее, так как обеспечивают более высокий к. п, д. При использовании двухкоромысловых кулачковых механизмов (с двумя кинематически спаренными кулачками, расположенными рядом на одной втулке) сокращается давление йа подшипники вала и повышается к. п. д. механизма. По назначению уравновешивающий кулачковый механизм может быть индивидуальным (применительно к одному какому-либо исполнительному механизму) групповым (применительно к группе исполнительных механизмов) и коренным (для уравновешивания избыточных суммарных моментов, приведенных к главному валу от всех исполнительных механизмов). Величина к. п, д. уравновешивающих кулачковых механизмов с энергетической точки зрения определяет целесообразность их применения. [c.162]

Косым изгибом называется такой изгиб, при котором плоскость действия суммарного изгибающего момента в сечении балки не совпадает ни с одной из главных плоскостей инерции Оху или Oxz. Различают два вида косого изгиба плоский и пространственный. При плоском косом изгибе (рис. 12.4, й) внешние силы действуют в одной плоскости, не совпадающей с главными плоскостями инерции. Эта плоскость называется силовой плоскостью, а линия ее пересечения с плоскостью поперечного сечения балки — силовой линией. При пространственном косом изгибе (рис. 12.4,6) внешние силы действуют в различных плоскостях. [c.237]

Как указывалось в разделе 5.3, индукция насыщения аморфных сплавов на основе железа мала по сравнению с индукцией насыщения у кремнистых сталей (Fe — 3% Si). Это в основном связано с тем, что суммарный магнитный, момент аморфных сплавов вследствие присутствия металлоидов сравнительно мал, а также с тем, что их температура Кюри довольно низка. До сих пор до конца не выяснено, каким образом магнитный момент и температура Кюри зависят от типа и количества металлоидов в сплаве. Детально изучается также влияние температуры на намагниченность. Здесь подробно рассматриваются главным образом четверные сплавы системы- Fe — (В, Si, С). Основные особенности этих сплавов состоят в следующем. [c.169]

Главный момент и модуль главного вектора суммарного возбуждения колебаний с частотой кш соответственно будут [c.117]

В многопоточных системах со случайными, но постоянными во времени величинами Р/ главные моменты и векторы суммарного возбуждения колебаний будут иметь постоянные значения амплитуд и фаз, определяемые координатами соответствующих точек в областях рассеяния. Для таких систем формулы табл. 8 позволяют оценить возможное рассеяние параметров суммарного возбуждения и его вероятность. [c.121]

В системах со случайными и переменными во времени величинами значения амплитуд и фаз главных моментов и вектора будут также переменными, т. е. возбуждение колебаний в таких системах не будет установившимся процессом. В этом случае в системах типов IV, V, VI по сравнению с системами остальных типов интенсивность вынужденных колебаний, в том числе и особенно на резонансных режимах, будет меньше не только за счет меньших величин главных моментов и векторов суммарного возбуждения, но и за счет значительно большей нестационарности процесса суммарного возбуждения при одинаковых изменениях f . [c.121]

Пример. Определить наибольшие возможные амплитудные значения главного момента Л тах модуля главного вектора тах суммарного возбуждения для геометрически [c.123]

Следствие 5.1.5. (Формулировка Р езаля). Скорость конца вектора кинетического момента равна главному (суммарному) моменту внешних сил, приложенных к системе материальных точек. [c.387]

Двоякопериодическая система криволинейньтх разрезов. Пусть в основном параллелограмме периодов имеется N разрезов Lf (/г = 1, 2, N), на которых заданы граничные условия (Vni.39) и (Vni.40). Будем считать, что главный вектор на каждом из разрезов Lk и суммарный главный момент на всех разрезах равны нулю. В случае двоякопериодической задачи, когда система разрезов и нагрузок повторяется в, каждом параллелограмме периодов, для потенциалов Ф (г) и (г) получим интегральные представления [210] [c.266]

Неизвестные постоянные Л и Б в формулах (VIII.93) определим из статических условий. Поскольку главный вектор Р k — = 1,2,. .., N) и суммарный главный момент на всех разрезах к = , 2, N) равны нулю, то [c.266]

В, Н. Боровенко (1965) и Б. А. Смольников (1966) рассматривали влияние на движение спутника содержащихся в нем вращающихся тел. Последний рассматривал движение в эйлеровых углах относительно суммарного постоянного вектора кинетического момента L тела и маховиков траектория суммарного вектора кинетического момента относительно главных центральных осей инерции тела дается интегралом энергии движения [c.294]

Субстациальные (материальные) производные 24, 26 Суммарный (главный) момент 68 Сферический маятник 93—100 [c.494]

Определим, какие внешние силы действуют на раму при этом вращении По теореме Резаля главный момент внеиншх сил Л с относительно точки С геометрически равен скорости и. На раму с укрепленным в ней маховиком действуют внешние силы сила тяжести G гироскопа и реакции подшипников Л и S, в которых находится ось рамы. Сила тяжести G, приложенная в точке С, не имеет относительно нее момента, и, следовательно, главный момент внешних сил Мс представляет собой суммарный момент реакций ПОДИ]КИННКОВ. [c.251]

Построим из какого-либо полюса, например начала координат, годограф переменного, вообще говоря, с течением времени вектора К. Если главный момент внещних сил относительно оси е обращается в нуль, то мы будем иметь интеграл площадей Л = с , и рассматриваемый годограф будет кривой в плоскости, перпендикулярной вектору е. Когда суммарный момент внещних сил обращается в нуль отно-сите.чьно двух неколлинеарных осей ех и ег, то мы будем иметь два интеграла площадей [c.387]

Если имеются не только объемные, но и внешние поверхностные нагрузки, например давление, то их можно суммировать аналогичным образом и добавить к уже найденному главному вектору и главному моменту (естественно, что при построении уравнений изгиба в плоскости XiX необходимо принимать те же гипотезы о симметрии, что и относительно усилий pF). Например, если сечение стержня — прямоугольник шириной а и высотой Ь и к верхнему сечению приложено нормальное давление интенсивности р = р хз), то суммарное усилие в сечении Хз = = onst будет равно q + pa. [c.74]

Будем предполагать, что эффект воздействия = x-i, может быть приближенно охарактеризован их суммарными по толщине воздействиями Ri (xi, Хо) и первыми моментами /И, = Ml xi, Х2 (главными векторами и главными моментами сил, распределенных по линиям х ,. Vi = onst) [c.78]

В основе вывода первых двух общих теорем динамики—количества движения и момента количества движения —лежит идея выделения из всех сил, приложенных к системе, внутренних сил взаимодействия меладу материальными точками системы. Внутренние силы в своей совокупности не могут влиять на такие суммарные меры движения, как главный вектор и главный момент количеств движения точек системы. Только внешние силы, дсйст-вующие на точки системы со стороны внешних тел, не принадлежащих к рассматриваемой системе, могут изменять главный вектор и главный момент количеств движения системы. В использовании этого свойства внутренних сил, представляющего собой одно из важнейших следствий третьего закона Ньютона, заключается главное значение двух первых o6uj,hx теорем динамики. [c.105]

Потенциально неблагоприятными с точки зрения возможных критических или окопокритических по характеру эффекта Зом-мерфельда явлений в пусковых резонансных зонах являются машинные агрегаты транспортных машин с ДВС достаточно широкого класса. Агрегатам этого класса машин свойственны компоновочная база значительной длины между двигателем и рабочей машиной (исполнительным механизмом) и большая по сравнению с ДВС величина суммарного момента инерции вращающихся масс последней [22, 28, 109]. Такого рода конструктивно-компоновочные особенности встречаются в судовых и стационарных энергетических установках, в установках различного рода с гидродинамическими передачами, в машинных агрегатах тяжелых транспортных машин с отнесенной от двигателя главной функциональной муфтой сцепления. Схема длинпобазного машинного агрегата с ДВС рассматриваемого типа показана на рис. 91, а. [c.302]

Солнце — медленно вращающаяся звезда с массой М 1,989-10 г, радиусом Л 6,96-10 см, мо-МОНТОМ КОЛ-ВЙ ДВНЖбИИЯ 1,6>10 г-см /с. Девять планет являются главными спутниками Солнца, их суммарная масса 1/743 Л/ , полный момент кол-ва движения 3-10 г-см /с. Суммарная масса всех остальных наблюдаемых компонент С. с., включая облако комет, <, 10 АТ . Ок. 98%-суммарной массы планет приходится на долю планет-гигантов. Схема расположения планетных орбит в С. с. изображена на рис. Орбиты представляют собой эллипсы, в одном из фокусов к-рых расположено Солнце, Орбита Плутона обычно считается границей планетной системы ( 39 а. е.). Простран- [c.583]

Далее большинство Т. д. з. с массой вторичного компонента 0,8 Mq эволюционирует вдоль ветви А 4— если в общей оболочке компоненты не сливаются, возникает разделённая система из белого карлика и звезды главной последовательности 5 — первоначально менее массив-ньЕЙ компонент (вторичный) в свою очередь заполняет ПР после образования у него вырожденного ядра 6—из-за ограниченности скорости аккреции на белый карлик (Л < 10 Л/q год ) возникает общая оболочка 7 — после рассеяния общей оболочки образуется система из двух белых карликов. Если на этой стадии 1 Rq, то эволюция системы как Т. д. з. заканчивается 8—если же йй I/ g, то в результате потери момента импульса при излучении гравитац. волн менее массивный компонент заполняет свою ПР, возможно его разрушение и образование тяжёлого диска или гало вокруг спутника 9 — при суммарной массе, большей Л/ц. возможен коллапс с образованием нейтронной звезды (9а) или взрывное загорание углерода, к-рое может наблюдаться как сверхновая типа 1а в последнем случае звезда, вероятно, полностью разрушается. При суммарной массе, меньшей Мц, остаётся одиночный белый карлик (96). [c.110]

На рис. 19.24 показано, как в процессе пуска из холодного состояния изменяется вертикальное суммарное усилие на средний подшипник турбины К-800-23,5-3 по опытам ЦКТИ. На стационарном режиме работы суммарное усилие несколько превышает усилие на холодной турбине (108 МН). Максимальное значение (132 МН) возникло в предтолчко-вый период, когда реактивный момент был небольшим и главную роль ифали усилия от паропроводов. [c.526]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...