Скорость перемещения поверхности раздела

Здесь индекс 1 относится к тепловому потоку, подводимому к телу индекс 2 относится к величинам в теле, претерпевающем фазовый переход и — скрытое тепло фазового перехода D — скорость перемещения фазового раздела в направлении, нормальном к поверхности раздела. [c.28]

Далее, при перемещении поверхности раздела на расстояние dX количество образовавшегося при этом затвердевшего материала, отнесенное к единице поверхности Pi dX, эквивалентно количеству жидкости, находящемуся в слое толщиной Pi dX/p2- Иными словами, жидкость движется вдоль оси д со скоростью и,., определяемой соотношением [c.284]

Для того чтобы рассчитать скорость равномерного перемещения поверхности раздела, рассмотрим кривую изменения свободной энергии вблизи резкой границы раздела расплав — кристалл [c.163]

Для определения индуктивного сопротивления Wi воспользуемся законом сохранения энергии. Работа индуктивного сопротивления в единицу времени равна V, а работа, совершаемая в эту же единицу времени подъемной си-лой для перемещения поверхности раздела, равна Аы = А —. Приравнивая обе эти работы и подставляя для скорости гих ее значение, определяемое из соотнощения (97), мы получим [c.289]

Можно дать очень легко общую формулировку задачи теории потенциала этого типа. Однако очень трудно получить процедуру точного решения этой проблемы, за исключением ограниченного числа специальных случаев. Тем не менее можно установить общее положение, что геомет ическая форма поверхности раздела не зависит от абсолютного значения разности давлений, действующих на перемещение нефти и воды к поверхности стока. Вполне понятно и соответствует истине, что скорость продвижения и поступательного перемещения поверхности раздела вода—нефть прямо пропорциональна разности давления. Однако геометрическая форма поверхности раздела не связана с последним. Система с небольшой разностью давления будет обладать совершенно тем же семейством поверхностей раздела, что и система с большей разностью, за исключением того, что положения этих поверхностей будут пересекаться в пропорционально более поздние мгновения 1. [c.411]

По мере утолщения образующихся при высокотемпературном окислении металлов пленок перемещение реагентов через них в преобладающем большинстве случаев осуществляется диффузией (из-за наличия концентрационного градиента, созданного разностью химических потенциалов), которая часто и контролирует процесс окисления металлов, являющийся, таким образом, процессом реакционной диффузии (диффузии, при которой возникают или разлагаются химические соединения). Если исходить из преимущественной диффузии через окисную пленку кислорода (зона роста пленки при этом находится у поверхности раздела пленка—металл), то для скорости установившегося стационарного режима процесса можно написать уравнение [c.56]

Кроме того, на линии раздела должны выполняться условия равенства нормальной составляющей скорости перемещения свободной поверхности и нормальной составляющей скорости жидкости в той или другой среде [c.195]

Взяв скорость перемещения зоны с нулевой концентрацией фx/8t) и проинтегрировав уравнение (5-25), найдем путь, который пройдет эта зона за время i, т. е. расстояние х от поверхности фильтрующего слоя. Разделив переменные х и t, получим после интегрирования [c.207]

Эти три примера обнаруживают наиболее характерные и существенные черты явлений, сопровождающих массоперенос и протекающих в действительности вблизи поверхности раздела. Они включают в себя такие физические процессы, как теплопроводность и диффузия, обусловленные молекулярным и турбулентным движениями, или другие перемещения массы, а также гомогенные и. гетерогенные химические реакции. Одновременно могут происходить некоторые процессы, не затрагивавшиеся здесь, поскольку они хорошо известны. Наиболее важным из них является перенос количества движения под воздействием ламинарного и турбулентного напряжений трения. Если скорость [c.43]

Фронтом кристаллизации (или фронтом роста) называют изотермическую поверхность, являющуюся границей фазового перехода расплав — кристалл и перемещающуюся по сплаву, находящемуся в литейной форме, по мере его кристаллизации. При направленной кристаллизации эвтектических жаропрочных сплавов важным является обеспечение условий роста кристаллов с микроскопически плоской поверхностью раздела твердая фаза—расплав (т. е. реализация так называемого плоского фронта кристаллизации). Существенное влияние на характер структуры, фазовый состав сплава и дисперсность составляющих фаз оказывают скорость перемещения фронта кристаллизации и (м/с) и осевой градиент температуры на фронте роста О (К/м). Так, например, рост скорости охлаждения = Оу (К/с) приводит к измельчению зерен упрочняющей фазы, эвтектики (у + у ) [c.364]

В динамике трещин важным параметром является текущая скорость движения трещины, по которой контролируют распределение напряжений и перемещений у края трещины [1], а следовательно, и поток энергии к краю трещины. Из теории Гриффитса следует, что при росте трещины в упругом теле высвобождающаяся упругая энергия полностью поглощается у края трещины, т. е. расходуется на образование свежих поверхностей раздела. Однако при движении трещины в упругопластическом теле высвобождающаяся энергия не может полностью поглощаться в результате необратимых пластических деформаций у края трещины. Переход от условий притока энергии к краю трещины к условиям оттока ее от края трещины при субкритическом росте трещины носит скачкообразный характер и сопровождается изменением микромеханизма разрушения, определяющим скорость процесса, что влечет за собой и изменение морфологии поверхности трещины. Вот почему теория линейной механики разрушения является одним из краеугольных камней количественной фрактографии. [c.15]

Структура поверхности раздела между претерпевшей превращение областью и окружающей ее матрицей часто тесно связана с механизмом роста (см. следующий раздел). В случае мартенситного превращения граница должна быть способна перемещаться под действием соответствующих движущих напряжений даже при очень низких температурах. Это перемещение не требует термической активации, если только не встречаются какие-либо препятствия, и такую границу можно назвать скользящей. Нескользящие границы могут перемещаться, только последовательно принимая различные промежуточные конфигурации, характеризующиеся повышенной свободной энергией, так что движению, таких границ способствуют термические флуктуации, и при достаточно низких температурах скорость этого движения становится пренебрежимо малой. Нескользящая граница может разделять как однофазные области одинакового состава, так и однофазные или многофазные области различного состава. В первом случае скорость роста обычно определяется атомными процессами, протекающими в непосредственной близости от поверхности раздела, и соответствующее превращение является процессом, контролируемым поверхностью раздела. Поскольку процессы, определяющие скорость роста, не зависят от положения поверхности раздела, линейные размеры растущей частицы в данном случае будут пропорциональны продолжительности роста этой частицы. [c.231]

При превраш ениях с одной поверхностью раздела поверхность раздела перемещается по нормали к самой себе со скоростью, приблизительно пропорциональной скорости изменения температуры движение это происходит толчками. При постоянной температуре граница раздела останавливается, при замене охлаждения нагревом направление движения границы меняется на обратное. Эти явления показывают, что, по-видимому, существует какая-то составляющая энергии, препятствующая превращению и пропорциональная превращенному объему, хотя эти явления отчасти могут быть связаны с наличием градиента концентрации вдоль образца. Источник энергии, препятствующей превращению, неизвестен, поскольку аккомодационных напряжений в рассматриваемом случав быть не может возможно, однако, что движение поверхности раздела становится все более и более трудным по мере того, как она сталкивается с препятствиями. Для поддержания вызванного механическим воздействием перемещения симметричных малоугловых наклонных границ также иногда требуется непрерывное повышение напряжений. [c.326]

При рассмотрении фиг. 5.12 отмечалось, что периодически отрывающиеся присоединенные каверны имеют, по-видимому, прозрачную поверхность раздела с большим числом мелких пузырьков, движущихся вдоль нее. Создается впечатление, что на поверхности каверны происходит интенсивное кипение. Однако тщательное изучение кадров высокоскоростных кинофильмов показывает, что каждый перемещающийся пузырек образуется в начале каверны, быстро вырастает почти до максимального диаметра, а затем при перемещении вниз по течению вдоль стенки каверны его диаметр изменяется очень медленно. Скорость пузырьков близка к скорости течения, поэтому они неподвижны относительно движущейся жидкости. По-видимому, важно, что пузырек растет в основном в процессе его перемещения вдоль сильно искривленной поверхности раздела в начале каверны. Экспериментально установлено, что непосредственно перед точкой отрыва в течении около направляющей поверхности существуют напряжения растяжения [56]. Если это так, то жидкость в зоне быстрого роста пузырьков, возмол<но, находится в неравновесном состоянии, поскольку дополнительный объем, образующийся в процессе роста перемещающихся каверн, необходим для снятия этого напряжения. [c.207]

Трение при полужидкостной смазке имеет место на поверхностях, когда площади их контакта с очень малым зазором разделяет граничный слой смазочного материала, а в зонах с сз щественно большими зазорами образуется перетекающий слой смазочного материала, в котором при определенных условиях возникает гидродинамическое давление, стремящееся разобщить поверхности трения. При этом на поверхностях между участками контакта с граничным слоем смазочного материала имеющиеся сужения и расширения зазора образуют микрополости в виде гидродинамических масляных микроклиньев (рис. 1.3), действие которых начинает проявляться при самой малой скорости перемещения деталей. [c.13]

В работе [124] коротко рассмотрены физические основы детонационного способа нанесения покрытий. Под детонацией понимают взрыв, распространяющийся с постоянной и максимально возможной для данного взрывчатого вещества и данных условий гиперзвуковой скоростью. Основным параметром процесса является скорость детонации, которая представляет собой скорость перемещения фазовой поверхности раздела между продуктами реакции и невозмущенной массой вещества. Эта граница образована фронтом пламени и предшествующей ему детонационной волной. [c.126]

Способ повышения max при использовании многослойных дисков основан на ограничении уровня радиальных напряжений. Он заключается в заполнении всего объема между периферией маховика и валом системой концентрических колец, толщина которых достаточно мала, чтобы избежать преждевременного их расслоения. Кольца разделены податливыми прослойками, практически не стесняющими радиальных перемещений поверхностей колец. Задача состоит в выборе такой последовательности толщин концентрических колец, образующих многослойный диск заданного относительного размера, чтобы число колец было минимальным, а допустимая угловая скорость диска максимальной. [c.433]

Изученные закономерности перемещения жидкого расплава показывают, что обменные процессы между ним и газовой фазой могут происходить не только за счет диффузии, как это имеет место при ламинарном потоке. Нельзя исключить возможность влияния турбулентных процессов перемешивания, которые играют двоякую роль. С одной стороны, они способствуют повышению скорости протекания обменных реакций кислорода в жидкой фазе в результате увеличения поверхности раздела между ними. С дру-ной стороны, чрезмерный рост турбулентности может привести к возникновению вихрей на поверхности жидкой пленки и местных возмущений в газовом потоке, препятствующих равномерному н беспрепятственному протеканию струи кислорода через разрез. [c.35]

Во многих случаях при повышенных температурах перемещение реагентов через образующуюся в результате их взаимодействия окисную пленку осуществляется диффузией, которая часто контролирует процесс окисления металлов, являющийся, таким образом, процессом реакционной диффузии. Если исходить из преимущественной диффузии через окисную пленку кислорода (зона роста пленки при этом находится у поверхности раздела пленка — металл), то для скорости установившегося стационарного режима процесса можно написать уравнение [c.30]

Раньше трение разделяли на сухое, полусухое, граничное, полужидкостное и жидкостное. В настоящее время эффективность смазочных материалов принято рассматривать в условиях граничного и жидкостного трения. В тех случаях, когда между трущимися твердыми поверхностями имеется смазочный слой достаточной толщины, внешнее трение переходит во внутреннее трение самого смазочного материала, и основным параметром смазочного действия в соответствии с законом Петрова становится вязкость. Когда жидкостное трение не обеспечивается и гидродинамическая теория смазки Петрова неприменима (при высоких нагрузках и малых скоростях перемещения), вязкость перестает быть фактором, определяющим эффективность смазочного материала. Один и тот же узел может удовлетворительно работать на одном масле и перегреваться на другом, хотя и той же вязкости. Износ также может быть незначителен на одном смазочном материале и высок на другом. [c.119]

Такое предположение является очень сильным ограничением, неприемлемым в ряде важных приложений на практике. Действительно, например, при рассмотрении задач о вибрации системы, состоящей из идеальной жидкости и погруженных в нее упругих тел, необходимо рассматривать взаимодействующие сплошные среды с резко различающимися свойствами и характеристиками движения. На поверхностях раздела этих сред такие характеристики состояний и движений, как плотность, скорость, перемещения и т. п., могут быть вообще разрывными функциями координат. [c.352]

Метод частиц в ячейках слишком сложен для того, чтобы описывать его здесь во всех подробностях. Самая уникальная его особенность состоит в том, что здесь моделируется не движение сплошной среды, а рассматривается набор конечного числа дискретных частиц их перемещение через ячейки расчетной эйлеровой сетки рассчитывается при помощи лагранжевых уравнений, позволяющих определить их координаты и скорости. Эти частицы не являются просто маркерами, как это имеет место в методе маркеров и ячеек (см. разд. 3.7.4), а действительно входят в расчеты даже при отсутствии свободных поверхностей и поверхностей раздела сред. Осредненные по ячейке значения термодинамических функций определяются числом частиц в ячейке. При использовании всего лишь шести частиц на одну ячейку в среднем и трех частиц на одну ячейку локально были обнаружены высокочастотные осцилляции величин плотности и давления в ячейках, как и следовало ожидать. [c.359]

На границе между двумя несмешивающимися жидкостями должны выполняться условие равенства давлений и условие равенства нормальных к поверхности раздела компонент скорости обеих жидкостей (причём каждая из этих скоростей равна скорости нормального перемещения самой поверхности раздела). [c.18]

Анодное растворение полупроводников во многом напоминает анодное растворение металлов, но лимитирующей стадией может быть скорее перенос заряда внутри твердого тела, а не на границе раздела или в растворе. Анодное растворение сопровождается исчезновением дырок на поверхности полупроводника, и скорость процесса может определяться скоростью их перемещения к поверхности. Скорость перемещения зависит от формы пространственного заряда, которая в свою очередь определяется свойствами массивного вещества и характером дефектов полупроводника. Иллюстрацией к сказанному может служить анодное травление образцов Ое р- и /г-типа с различными удельными сопротивлениями (рис. 90). При электролитическом травлении катодная реакция происходит на отдельном электроде. При низких скоростях травления для полупроводников дг-типа нет ограничений в перемещении дырок к поверхности, но при высоких скоростях они возникают. Это более заметно на образцах /г-типа с низким сопротивлением вследствие низкой концентрации дырок. В полупроводниках р-типа подобные ограничения отсутствуют вследствие наличия в них достаточно большого числа дырок. Облучение полупроводников дг-типа увеличивает приток дырок, а, следовательно, и скорость травления. [c.196]

Эти результаты в целом хорошо согласуются с теорией Люкке и Детерта [58], предположивших, что атмосфера примесных атомов перемещается за движущейся поверхностью раздела при рекристаллизации. При достаточной концентрации примесей в сплаве скорость движения границ зерен начинает контролироваться природой и количеством присутствующих примесей. При низких концентрациях, напротив, скорость перемещения границ зерен велика, а примеси не успевают диффундировать в твердом растворе за поверхностью раздела с той же скоростью. Тогда поверхность раздела отрывается от своей примесной атмосферы и ведет себя так, как в очень чистом металле. Однако эта теория не дает полного объяснения ряда явлений, наблюдающихся в переходной области (теории и некоторым относящимся к ней экспериментальным результатам посвящен, кроме того, особый раздел см. ФМ-3, гл. VII, разд. 3.5.1). [c.458]

При облучении титана ионами палладия с энергией 90 кэВ и дозой 10 ион/см происходит гаусовское распределение плотности по глубине приповерхностного слоя матрицы с максимальной концентрацией, достигающей 4 % на расстоянии 24 нм от поверхности. Характерное распределение катодной структурной составляющей в значительной степени определяет кинетику процесса коррозии титана в 10 %-ном растворе серной кислоты. По мере растворения титана и перемещения границы раздела металл—раствор, с одной стороны, в контакт с раствором вступают все более обогащенные Pd-слои, а с другой - возможно накопление катодных отложений непосредственно на поверхности титана, что приводит к увеличению концентрации палладия (до 20 %), усиливает анодную поляризацию анодной фазы и облегчает ее пассивирование (потенциал коррозии повьпиается на 0,8 В). Стационарная скорость растворения титана достигается менее чем за 1 ч с момента погружения в раствор и имеет величину в 1000 раз ниже скорости растворения чистого imana. [c.77]

В окрестности дефекта на поверхности раздела в нагруженном композиционном теле локальные напряжения резко возрастают, особенно около границ дефекта. Если уровень локальных напряжений достаточно высок, то дефект становится неустойчивым и может развиться до столь больших размеров, что тело разрушится. При исследовании динамических задач теории упругости было установлено, что динамическая концентрация напряжений выше концентрации, рассчитанной для соответ-ствуюш,ей статической задачи. Вследствие этого может оказаться, что дефект на поверхности раздела будет развиваться или нет в зависимости от того, прикладывается ли внешняя нагрузка внезапно, скачком, или же возрастает постепенно. Распространение дефекта вдоль поверхности раздела двух соединенных упругих тел с различными упругими константами и различными плотностями изучалось в работе Брока и Ахенбаха [17]. Было установлено, что развитие дефекта вызвано концентрацией напряжений, возникающей в тот момент, когда система горизонтально поляризованных волн достигает границы дефекта. Предполагалось, что разрыву адгезионных связей предшествует течение в слое, связывающем тела в единую систему. Была вычислена скорость перемещения переднего фронта зоны течения для различных значений параметров, определяющих свойства материала, и различных систем волн. Оказалось, что по достижении критического уровня пластической деформации происходит разрыв материала на заднем фронте зоны течения. [c.387]

Особенности процесса кристаллизации при эвтектической реакции рассмотрены Шайлем [53], Тиллером [60], Джексоном и Хантом [35] и многими другими авторами и приведены в обзоре Хогана и др. [29]. Шайль и Тиллер показали, что для стабильного роста пластинчатой эвтектической структуры необходимо некоторое переохлаждение расплава ниже равновесной эвтектической температуры. Во-первых, освобождающееся при кристаллизации расплава тепло идет на создание поверхностной энергии двух твердых фаз. Следовательно, степень переохлаждения определяется энергией поверхности раздела фаз, сосуществующих в твердом материале последняя, в свою очередь, отражает разницу свободных энергий твердых и жидких фаз [64]. Во-вторых, некоторое переохлаждение необходимо для того, чтобы достичь равновесия между скоростями диффузии атомов на поверхности раздела и общей скоростью ее перемещения. [c.356]

На рис. 131 представлены микрофотографии, снятые в процессе растяжения на установке ИМАШ-5С-65 с поверхности образцов биметалла СтЗ + + Х18Н10Т, изготовленного горячей прокаткой и (для сравнения) непосредственным импульсным плакированием. Рис. 131, а иллюстрирует микростроение, возникающее в переходной зоне биметалла, полученного способом горячей прокатки и испытанного на растяжение в интервале температур 20—400° С со скоростью перемещения захвата 10 мм/мин. В данных условиях испытания как в материале основы, так и в плакирующем слое образуется внутризеренный сдвиговый микрорельеф, отражающий одинарное и множественное скольжение. Судя по изменению микрорельефа, в непосредственной близости от границы раздела слоев деформация распределена весьма неравномерно. Сдвиговый микрорельеф в науглероженной прослойке плакирующего слоя выражен наименее четко, что объясняется блокированием полос скольжения многочисленными дисперсными частицами. В обезугле-роженной зоне стали СтЗ происходит локализация пластической деформации,, сопровождающаяся образованием развитых полос скольжения. В этом участке с увеличением степени деформации образуются трещины, которые и приводят к разрушению композиции. [c.235]

В двухфазном потоке существуют, кроме внешних поверхностей (стенок канала), также и внутренние поверхности — поверхности раздела фаз. Перемещения элементарных объемов каждой из фаз в области, ограниченной поверхностями раздела, определяются обычными уравнениями движения. Однако на поверхностях раздела фаз возникают силовые и тепловые взаимодействия. Эти взаимодействия определяк)т изменения полей скоростей, давлений, температур и тепловых потоков при переходе из одной точки пространства к другой, отделенной от первой поверхностью раздела фаз. [c.43]

При движении частиц в монослое на наклонной к горизонту вибрирующей поверхности (деке) в режимах с достаточно интенсивным подбрасыванием (см. гл. I) средняя скорость перемещения разных частиц V оказывается различной и существенно зависит от коэффициента мгновенного трения Я и коэффициента восстановления при ударе R. При некотором угле подъема деки а = а (рис. 4) скорость одних частиц обращается в нуль (кривая 2), в то время как скорость других остается значительной (точка V, кривая I). При дальнейшем увеличении угла подъема деки до а == otj наблюдается эффект сепарации, заключающийся в том, что одни частицы транспортируются вверх по наклонной поверхности (со скоростью —Ki), а другие частицы скользят или скатываются вниз (со скоростью —Uj). Предельный угол подъема частицы по наклонной вибрирующей поверхности, при котором ее средняя скорость обращается в нуль, называется глом вибросепарации а . В определенном диапазоне крупности более мелкие частицы обладают большим Я и меньшим R, чем крупные частицы, и поэтому такие частицы могут быть разделены по крупности без применения сит. Более окатаные частицы обладают меньшим Я, чем плоские такие частицы могут быть разделены на вибрационных сепараторах по степени изометричности. Волокнистые компоненты, например, в асбестовой руде легко отделяются от породы, благодаря существенной разнице в коэффициентах мгновенного трения Я и коэффициентах восстановления R для волокна и породы. [c.352]

Таким образом, в том случае, когда наблюдается значительное изменение формы, поверхность раздела, вероятно, является мартен-ситной границей одного из рассмотренных видов. Изменение формы было обнаружено во многих превращениях, которые обычно не классифицируются как мартенситные, например при образовании бейнита в сталях, на ранних стадиях выделения в медно-бериллиевых сплавах и при некоторых процессах упорядочения. При бейнитном превращении должна иметь место диффузия атомов углерода на далекие расстояния, тем не менее сопровождающая это превращение перестройка решетки аустенита в решетку феррита, вероятно, носит мартенситный характер. Изменение формы наблюдается вследствие того, что скорость миграции атомов железа слишком мала, чтобы их перемещения оказались существенными, скорость же превращения определяется скоростью диффузии углерода. Обобщая, можно сказать, что, хотя мартенситное превращение является бездиффузионным, превращения, при которых происходит изменение состава, могут быть мартенситными по своему характеру, если подвижность атомов одного из т омпонентов значительно выше, чем другого. Такого рода представление о бейнитном превращении принадлежит Ко и Коттреллу [46], которые первыми показали, что превращение в этом случае сопровождается изменением формы. Аналогичные соображения могут быть высказаны и относительно образования избыточного феррита, при выделении которого в определенных условиях также наблюдается изменение формы. [c.340]

Пусть верхний поток воздуха в той области, где поверхность раздела проходит на большой высоте, содержит в себе циклональ-ный вихрь, следовательно, движется не прямолинейно. Давление в центре вихря меньше, чем в его окрестности, поэтому возникает подсасывание нижнею потока вверх так, как эти показано на рис. 303, представляющем собой разрез через поток в направлении, перпендикулярном к скорости. Вследствие этого в нижнем потоке, в соответствии со сказанным в 9, также возникает вращение и притом направленное в ту же сторону, как и в верхнем потоке. Этот вихрь, после того как верхний вихрь уносится дальше, постепенно затухает. Однако до своего затухания он успевает привести во вращение новую часть более тяжелой среды, следовательно, в кажущемся противоречии с теоремой Гельмгольца нижний вихрь перемещается вместе с верхним. Такое явление очень часто наблюдается в атмосфере, так как в верхних слоях воздуха почти всегда имеются вихри, возникшие при подъеме масс воздуха (см. ниже, пункт Ь) эти вихри могут сохраняться в верхнем, более теплом потоке воздуха очень долго, так как трение на поверхности раздела обоих потоков очень небольшое. Движение возникшей внизу области низкого давления определяется скоростью перемещения верхней, стратосферной области низкого давления, поэтому [c.510]

Сила трения зависит от точности обработки соприкасающихся поверхностей, давления и скорости относительного перемещения. На преодоление сил трения затрачивается часть мощности двигателя помимо этого трение приводит к износу деталей и их нагреву. Уменьшение сил трения достигается улучшением качества обработки поверхности, применением антифрикционных сплавов, шариковых и роликовых подшипников. Одним из наиболеее эффективных способов уменьшения сил трения является смазка. Смазка, находящаяся между трущимися поверхностями, разделяет их, заменяя непосредственное трение деталей трением слоев смазки между собой. Помимо этого, масло охлаждает смазываемые детали и уносит твердые частицы, попавшие между ними. [c.50]

Наличие внешнего электрического поля будет влиять на движение в жидкости и твердых неметаллических включений. Ясно, что электрокапиллярное движение твердых частиц невоаможно, так ак в этом случае возникающий вдоль поверхности градиент натяжения и силы, обусловленные им, будут уравновешиваться, в частицах упругими напряжениями. Перемещение твердых частиц в жидком металле связано с электрофорезом. Возникновение электрокинетических эффектов, приводящих к движению твердых частиц в металле при наличии внешнего электрического поля, обусловлено, по мнению [77], диффузным рассеянием электронов на поверхности раздела между металлам и твердым включением. Неупругое рассеяние электронов на границе приводит к тому, что граница получает избыточный импульс в направлении движения электронов, а остальная масса жидкости — импульс в обратном направлении. Для сферической непроводящей частицы электрофоретическая скорость в расплавленном металле равна [77] [c.60]

Последующий рост зародыша осуществляется путем диффузии атомов углерода в окружающий аустенит. На поверхности раздела а—усодержание углерода в аустените повышается направленная диффузия углерода от поверхности раздела накладывается на локальные перемещения атомов. Скорость роста определяется скоростью диффузии и скоростью теплоотвода. [c.76]

Деформации грунтов возникают при динамических вибрационных и взрывных воздействиях. Динамические вибрационные нагрузки вызывают в грунте появление сил инерции. Колебания от таких нагрузок могут распространяться в грунте на значительные расстояния, усиливая развитие осадок сооружений и ослабляя грунты. При взрывах в грунтовом массиве образуются полости (воронки) и колебания различной интенсивности, уменьшающейся по мере удаления от места взрыва. Кроме того, взрывы приводят к деформации грунта в результате возникновения и движения взрывных волн и газов. Возникающее при взрыве давление достигает десятков гигапаскалей, оно распространяется в грунте с высокой скоростью, но действует в течение очень короткого промежутка времени (миллисекунды). На поверхности раздела заряд— грунт образуется ударная волна, вызывающая перемещение и измельчение грунта, находящегося в условиях всестороннего неравномерного сжатия. Возникающая при этом полость зависит от свойств грунта и массы заряда взрывчатого вещества. При взрыве внутри грунтового массива радиус Rk возникающей полости оценивается по эмпирической формуле, предложенной Г. И. Покровским [c.59]

Отметим, что параметр 5 зависит от скорости конвективного перемешивания расплава п уменьшается при иптепсифика-цип последнего [79, 24, 130, 159], однако даже при достаточно интенсивной конвекции в расплаве у поверхности кристаллитов остается ламинарный слой с малым, но конечным градиентом концентрации нримеси [159]. По мнению автора работы [163], значение параметра 5 определяется скоростью перемещения расплава параллельно поверхности раздела фаз и зависит от его вязкости. По данным [163] ширина диффузного слоя изменяется от 10 (в случае интенсивного перемешивания) до 1 мм (при естественной конвекции). [c.9]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...