Конвективная скорость

На основе визуальных исследований, а также измерений пространст-венно-временных корреляций пульсаций скорости в слое смешения определена средняя конвективная скорость переноса вихревых структур U /uq = = 0,5-0,7. [c.17]

Наряду с такими, прямыми методами идентификации когерентных структур в струях, получили распространение и так называемые косвенные методы определения параметров когерентных структур. Эти методы сводятся к слабому периодическому возбуждению струи и выявлению ее реакции на возмущения различной частоты. При наличии естественной тенденции к упорядоченности периодическое возбуждение может усилить скрытую регулярную структуру выше исходного турбулентного фона и, таким образом, сделать ее более отчетливой [1.8,1.30]. При таком способе обнаружения когерентных структур неизбежно возникает вопрос об их идентичности исходным структурам, которые образуются в струйных течениях при отсутствии периодического возбуждения. Ответ на этот вопрос не является однозначным. Упомянутый косвенный метод может быть приемлем в том случае, когда слабое возбуждение струи не приведет к заметному изменению осредненного течения [1.36]. Впрочем, даже при нарушении этого последнего условия некоторые интегральные характеристики когерентных структур - их характерная частота и конвективная скорость переноса -мало отличаются от соответствующих характеристик для невозбужденных струй. [c.20]

Величине J с помощью понятия плотности смеси р может быть поставлена в соответствие величина tf — вектор конвективной скорости движения смеси как сплошной среды (импульс единицы массы смеси) с единицей измерения метры в секунду [c.262]

Измерения показали, что вихри как больших, так и малых масштабов затухают по прохождении расстояния, пропорционального их масштабу. Эти вихри или пульсации давления, как показывают измерения корреляции давления вдоль потока, переносятся со скоростью, изменяющейся в пределах 0,5 -Ь 0,8 от Уоо. Низкие скорости переноса получаются, когда пространственное разделение приемников давления мало или когда коррелированы только флуктуации давления на высоких частотах. Большие конвективные скорости получаются в том случае, когда пространственное разделение приемников давления велико или когда коррелированы только низкие частоты. Таким образом, низкочастотные флуктуации давления проносятся мимо приемников с большей скоростью. Поперечные (в плоскости стенки) и продольные масштабы пульсаций давления, как показали измерения, имеют один и тот же порядок — порядок эффективной толщины пограничного слоя б. [c.448]

Учитывая нечетность профиля конвективной скорости /о, а также свойства четности базисных функций, легко показать, что Матричные элементы Н, В и В отличны от нуля лишь в случав индексов разной четности, а С — в случае одинаковой четности. [c.318]

Конвективная скорость облака частиц совпадает со скоростью жидкости, а температура — с температурой жидкости. Наличие частиц, как видно, не меняет профиля скорости. Меняется лишь интенсивность течения пропорционально множителю (1 +а) за счет изменения средней плотности среды. [c.145]

Явление инверсии ламинарного пограничного слоя связано с изменением направления конвективной скорости внутри пограничного слоя. Это явление может наступить при условии, если продукты термического разложения имеют удельную плотность больше, чем окружающая среда (воздух), при температуре поверхности, большей температуры среды, или при удельной плотности продуктов термического разложения меньшей, чем у воздуха, при температуре поверхности меньшей, чем температура среды. [c.149]

При дальнейшем увеличении параметра вдува в диапазоне 1,0<у<2,47 формируется пограничный слой с конвективной скоростью, направленной в сторону, противоположную первоначальному потоку. [c.150]

Инверсия конвекции вязкого подслоя турбулентного пограничного слоя связана с изменением направления конвективной скорости в вязком подслое, увеличением его толщины, уменьшением турбулентности с постепенным перерождением турбулентного пограничного слоя в ламинарный. [c.159]

При значении у>0,965 происходит зарождение и развитие вязкого подслоя с конвективной скоростью, направленной вниз по поверхности [c.161]

При -изменении у от 1,54 до 2,04 увеличение конвективной скорости оказывает большое влияние на процесс тепло- и массообмена, чем увеличение вязкого подслоя. [c.161]

Значение / изменится по двум причинам. Во-первых, электрическое поле будет с постоянной скоростью увеличивать значение к каждого электрона. Можно показать, что это приводит к конвективной скорости изменения /, определяемой уравнением [c.628]

При малой конвективной скорости ге ->0 [c.223]

Следовательно, точное решение дифференциального уравнения, если его рассматривать в узловых точках конечно-разностной сетки, выражает перенос величины t, из точки i — 1 на слое п в точку i на слое п- -. Величина за один шаг по времени переносится с конвективной скоростью и на расстояние uAt, а при С — 1 расстояние uAt равно Ах. Через два временных шага точное решение будет [c.88]

Подход, связанный с рассмотрением вихря скорости, часто оказывается более удобным, чем решение уравнений для простейших физических переменных одно из наиболее интересных приближений состоит в определении зависящей от времени функции тока и, следовательно, поля конвективных скоростей только по вычисленному распределению вихря. Граничные условия для расчетов в некоторой выделенной области на мелкой сетке удобно определять по результатам предыдущих расчетов на более грубой сетке. В метеорологических задачах стационарные решения обычно не представляют интереса, однако они могут представлять интерес в других геофизических задачах (например, ячеечная конвекция, вызванная солнечной радиацией). Обычно в метеорологических задачах требуется по крайней мере второй порядок аппроксимации по времени. Интересной особенностью этих задач является то, что гидростатическое давление р иногда принимается за независимую переменную вместо вертикальной координаты h, которая представляется как h(p). [c.455]

Это неравенство следует из рассмотрения невязких членов в уравнении (5.1), т. е. при а = 0. В уравнении (5.1) при а = 0 информация переносится с конвективной скоростью непрерывной среды. На каждом расчетном шаге по времени возмущение в i-й точке влияет на новое значение в (г + точке. Это означает, что за каждый шаг по времени Ai информация переносится на расстояние Ах и, таким образом, вычислительная скорость распространения информации равна Ax/At. Неравенство [c.339]

Оказывается, что уравнения такого же типа, как уравнения (6-4.37) и (6-4.38), в которых используются ассоциированные-производные тензоров напряжений и скоростей деформаций отличные от верхней или нижней конвективных производных, не имеют эквивалентов в виде простых интегральных уравнений. Тем не менее остается справедливым утверждение, что уравнение-общего вида [c.239]

Термин конвективная скорость с тем же самым обозначением что и здесь (значок д сверху), использовали Трусделл и Нолл [1, р. 67, 96] для нижней конвективной производной. Они не рассматривали явно понятия верхней конвективной производной, [c.107]

Решение. Ищем решение уравнений (57,2—4), в котором конвективная скорость V направлена везде по осп трубы (ось г), а вся картина движения постоянна вдоль 3Toii оси, т. е. вели1[ипы Vz = v, т, дш/дг зависят [c.317]

В глубоких слоях конвективных оболочек градиспт темп-ры также близок к адиабатическому, однако вблизи фотосферы плотность становится малой и эффективность конвективного переноса тепла надает. При этом градиент темн-ры может сильно превышать адиабатический, так что во.эможно существование областей с инверспым градиентом плотности. Конвективные скорости во внеш. слоях оболочек также 1 км/с, но ввиду невысоких темп-р доля механич. энергия конвекции становится существенной в общем балансе энергии. [c.433]

При условии Mk os 0 = 1 квадруполь движется к наблюдателю со скоростью, равной скорости звука тогда никакой компенсации между излучением отдельных монополей в квадруполе нет и наблюдатель слышит звук, порожденный этими отдельными монополями. Так как моно-поль — наиболее эффективный источник звука, то в этом случае будет наблюдаться максимальная интенсивность излучения. При сверхзвуковой конвективной скорости наиболее интенсивное излучение должно наблюдаться при углах Маха [c.410]

Если конвективная поправка у, не играет существенной роли (при / 1), то могут быть использованы газокинетические зависимости, полученные для чистого пара (при условии, что р — парциальное давление пара в смеси у поверхности конденсации). Однако, когда эта поправка ощутима, возникает вопрос, как отразится на газокинетических зависимостях то, что массоперенос осуществляется не только конвективным путем, но и в результате диффузии. Если молекулярные веса пара и газа близки, то процесс диффузии не приведет к нарушению изотропного максвелловскогс распределения скоростей для системы, движущейся со скоростью V Тогда при расчете потока молекул, поступающих к поверхности конденсата, влияние конвективной скорости можно учесть аналогично тому, как это сделано для чистого пара, например, в работе [8]. При существенно отличающихся молекулярных весах пара и газа распределение скоростей молекул в системе, движущейся со скоростью о, несколько отличается от максвелловского, однако это дает погрешности второго порядка малости по сравнению с учетом влияния диффузии. Диффузионный поток молекул на гранищ диффузионной области (граница раздела фаз) можно приближение выразить формулой [c.10]

С увеличением скорости газа частота следования сгустков ио возрастает, что связано с возрастанием скорости перемещения сгустка в межэлектродном промежутке вследствие появления дополнительной конвективной скорости ионов. Заметим, что с ростом скорости одновременно растет и осредненный ток разряда [1-4]. Фундаментальным является тот факт, что отношение тока J к частоте ио сохраняется постоянным не только при изменении потенциала иглы (на это указывалось в [5, 8]), но и при изменении скорости спутного обдува. Статическая обработка данных по заряду сгустка Q = З/со при изменении (р иглы при четырех значениях = О, 20, 40 и 60 ж/с показала, что величина Q остается постоянной с точностью 10%. В то же время Q зависит от геометрии разрядного промежутка и кривизны корони-эующего электрода. [c.661]

При значении 0,965<у<1,54 в большей степени на процесс тепло- и массообмена оказывает влияние рост вязкого подслоя, увеличивающего сопротивление тепло- и массообмену, нежели увеличение конвективной скорости в вязком подслое. В связи с этим в рассмотренном интервале изменения параметра у безразмерные коэффициенты тепло- и массообиена уменьшаются. [c.161]

При дальнейшем увеличении параметра у течение в пограничном слое пористой поверхности ламиниризируется. На наружной поверхности ламинарного пограничного слоя периодически возникают волнообразные возмущения, развивающиеся снизу вверх в сторону, противоположную направлению конвективной скорости пограничного слоя. С увеличением у волнообразные возмущения уменьшаются. Зона, в которой находится искомая координата поверхности, а следовательно, и соотношения, по которым следует рассчитывать локальные безразмерные коэффициенты тепло- и массообмена, определяются из графика рис. 4.8. [c.161]

Первая скобка в правой части обусловливает излучение турбулентности за счет ее внутренней нестационарности. Поскольку наличие пульсационного ускорения предполагает пульсационную реакцию со стороны жидкости, этот член характеризует дипольную компоненту турбулентного излучения в тензоре Ту, которая может иметь место даже в случае стационарного движения турбулентности в целом, в частности, при нулевой конвективной скорости. Этот член соответствует внутреннему дипольному эффекту турбулентности. Если турбулентное излучение проявляет в целом квадрупольный характер, то это означает, что й ( м или (м — й 1)/и 1, в связи с чем эффект излучения, обусловленный первым слагаемым правой части уравнения (2.68), более выражен, чем эффект излучения, вызываемого первым слагаемым правой части уравнения (2.69). Вторая квадратная скобка в (2.69) характеризует нестационарную рефракцию, сопровождающуюся также реактивным противодействием со стороны жидкости, а потому оказываюп ую силовое воздействие на среду. Третий член, подобно второму, имеет двоякую функцию с одной стороны, он обусловливает нестационарную конвекцию, сопровождающуюся нестационарным эффектом Доплера, подробно рассматриваемым в главе 5 с другой стороны,-это силовое воздействие, оказываемое ускоренно движущейся турбулентностью на окружающую покоящуюся жидкость. Если ускоренно движущийся объем турбулентной жидкости сохраняет неизменной свою форму, то третий член определяет градиент присоединенной массы движущегося объема. Наличие же градиента присоединенной массы является условием, необходимым для излучения. [c.61]

Переход от передаточной функции типа (3.19), связывающий частотновременные импульсы вход-выход, к уравнениям (3.89) и (3.90), определяющим связь между волновыми импульсами вход-выход в продольном и поперечном направлениях соответственно, должен учитывать дисперсионное уравнение среды, устанавливающее функциональную зависимость со = И (хт ). Написанные уравнения предполагают эту зависимость линейной, т.е. со = txxi. Такой подход соответствует модели замороженной среды и справедлив для компонент с совпадающими фазовой и конвективной скоростями. Используя для взаимного спектра и его составляющих выражения в форме (4.54), получим на основании (3.92) две компоненты [c.99]

Кавитация 52, ИЗ, 565 Каустика 575, 578 Квадруполь 69, 78 Квазиодномерные волны 502 Кельвина клин корабельных волш 335, 487, 574, 575, 580 Когерентные флуктуации 93 Количество движения 45 Компактная область 129 Компактность 116 Компактное распределение источников 448, 568—572 Компактный источник 9, 508 Комплексная проводимость 142,144 Конвективная скорость 13 Кортевега — де Фриза уравнение-557, 562, 584 Коэффициент теплопроводности 107 Критическая глубина 252, 57 Критический слой 578 Критическое значение 117 Крылья насекомых 59 [c.593]

Основная трудность, возникаюнцая при экспериментальном исследовании конвективного теплообмена, заключается в том, что коэффициент теплоотдачи зависит от многих параметров. Например, средний по поверхности коэффициент теплоотдачи от продольно омываемой пластины (см. рис. 9.2) зависит от длины пластины /, скорости набегающего потока Шж и теплофизических параметров жидкости [c.81]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...