Модель пропорционального эффекта

Хп представляет собой последовательность случайных ве- личин, например размеров усталостной трещины на последовательных этапах ее роста. Когда величина трещины достигает значения Х , элемент отказывает. В модели пропорционального эффекта предполагается, что увеличение трещины на каждом этапе Xi — Xi-i пропорционально уже достигнутой за все предыдущие этапы величине Xi x, т. е. [c.61]

Для объяснения эффекта Баушингера был предложен ряд моделей. Наиболее вероятной причиной изменения пределов упругости, пропорциональности и условного предела текучести при реверсивном нагружении, по-видимому, являются остаточные ориентированные микронапряжения, возникающие в предшествующей пластической деформации. Они и способствуют более раннему возникновению пластической деформации при повторной нагрузке другого знака. [c.619]

Дислокационный критерий [81] и модель нагружения волокна [57] пригодны для карбидных пленок по границам зерен, но не объясняют эффекта размера, присущего более равноосным частицам. В работе [41] отмечены несколько особенностей, которые могут способствовать преимущественному растрескиванию частиц наибольшего размера, а именно а) упругая энергия деформации, накопленная частицей при нагружении, пропорциональна объему частицы [43] и б) легкость поперечного скольжения заблокированных дислокаций и уменьшение напряжения вследствие этого могут быть функцией диаметра частицы [68]. Пока еще имеется [c.70]

Отражательные полярископы наклонного просвечивания также сохраняют все особенности полярископов проходящего света, причем в них свет тоже дважды проходит через просвечиваемую модель. Однако в этом полярископе свет внутри модели до отражающей поверхности и после нее идет разными путями. Если двойное лучепреломление неоднородно, то наблюдаемый эффект следует рассматривать как интегральный по всему пути света. Возникающая ошибка пропорциональна углу между падающим и отраженным лучами. [c.57]

Интересно отметить, что все перечисленные выше эффекты оказывают сильное влияние на зависимость радиационного теплового потока <7д от скорости полета. Если расчеты по модели прозрачного сжатого слоя с постоянными параметрами показывали, что радиационный поток qn возрастает пропорционально скорости полета в десятой степени то согласно последним данным, [c.291]

Величина прилагаемой к модели нагрузки должна обеспечить получение оптического эффекта, достаточного для измерений существующими приборами, а также не давать напряжений, превосходящих предел пропорциональности материала модели. [c.17]

Таким образом, при одноосном нагружении конкретная структурная модель описывает все те эффекты в поведении реальных конструкционных материалов, которые удается отразить в характеристиках отдельно взятого структурного элемента, аналогичного по свойствам системе скольжения в кристаллическом зерне. В этом отношении структурная модель по своим возможностям не уступает физической модели поликристалла [2S], причем точность описания свойств реальных материалов структурной моделью оказывается выше благодаря более простому и непосредственному подбору характеристик структурных элементов по данным стандартных испытаний образцов этих материалов. Результаты, полученные при одноосном нагружении, нетрудно распространить на случай пропорционального нагружения при произвольном напряженном состоянии, если в структурной, модели от а и е перейти К интенсивностям jj и напряженного и деформированного состояний. [c.239]

Метод фотоупругости основан на свойстве некоторых прозрачных материалов (стекла, целлулоида, смолы, пластмассы) изменять оптические свойства в зависимости от действующих в них механических напряжений. В этом методе обычно используется эффект двойного лучепреломления плоскополяризованный луч при попадании на прозрачную плоскую модель исследуемой конструкции может быть разложен на две взаимно перпендикулярные составляющие, параллельные направлениям действия ставных напряжений. Зги две составляющие после прохождения через однородный изотропный напряженный материал снова могут быть совмещены. Когда в модели действуют механические напряжения, скорости прохождения составляющих этой волны в плоскости главных напряжений [c.270]

Сформулированная система выражений при пропорциональном нагружении переходит в расширенный принцип Мазинга, рассмотренный в гл. 1, т. е. в рамках структурной модели становится точной. При непропорциональном нагружении в соответствии с упрощенной моделью любой цикл, замкнутый по деформациям, получается замкнутым и по напряжениям, и наоборот. Таким образом, игнорируются приводящие к накоплению деформации эффекты, рассмотренные в предыдущем параграфе. Утрируются также свойства запоминания и забывания характерных моментов предыстории, которые в соответствии с исходной системой уравнений структурной модели более размыты . Такова, следовательно, цена упрощений, позволяющих более наглядно представить поведение структурной модели. [c.104]

Плоские и объемные модели изготовляются из прозрачного материала, который для упругих моделей удовлетворяет следующим основным требованиям механическая и оптическая изотропность и однородность пропорциональность между деформациями, напряжениями и порядком полос интерференции, а также отсутствие заметных механической и оптической ползучести при прилагаемых к модели нагрузках прозрачность, достаточная для просвечивания модели в полярископе отсутствие начального оптического эффекта достаточная величина модуля упругости материала при данной его оптической активности, обеспечивающая отсутствие заметного искажения формы модели при нагрузке возможность механической обработки неклейки при изготовлении моделей при исследовании по методу замораживания — способность материала к замораживанию и достаточная величина показателя качества материала при исследовании методом рассеянного света — необходимая высокая прозрачность и оптимальные свойства рассеяния. Показатель качества , оценивающий минимальное искажение формы замораживаемой модели при получении необходимого оптического эффекта при нагрузке, принято подсчитывать по формуле [c.164]

После склейки заготовка составной модели обрабатывается на станках до окончательного размера. Обработка заготовки с вклеенным слоем или наклейкой из оптически чувствительного материала ведется с теми же предосторожностями, что и обычной модели из того же чувствительного материала (отсутствие нагрева и местных нагрузок, острый инструмент, обработка до номинала перед измерениями). Нагружение модели может быть как статическим, так и динамическим. Нагрузочные устройства должны обеспечивать приложение требуемой нагрузки к модели, которая может быть пространственной, и допускать возможность просвечивания модели в нужных местах и направлениях. Величина нагрузки упругой модели выбирается такой, чтобы обеспечить достаточный при измерениях оптический эффект (наблюдаемый наибольший порядок полос до 2—20 в зависимости от способа измерения) и не создавать в модели напряжений выше предела пропорциональности. [c.220]

При Н фо определяющие уравнения предлагаемой теории также являются уравнениями типа теории течения. В этом случае начальная поверхность текучести, представляющая в шестимерном пространстве напряжений Хг сферу радиуса К, в процессе пластического деформирования перемещается как жесткое целое, причем перемещение центра сферы пропорционально вектору остаточной (пластической) деформации. Закон упрочнения, при котором начальная поверхность текучести испытывает перенос, сохраняя при этом свои размеры и форму, принято называть трансляционным упрочнением. Впервые идея использования такого типа упрочнения для описания эффекта Баушингера была высказана Рейссом [239]. Модель трансляционного упрочнения, аналогичная рассматриваемой в настоящей работе, была независимо несколько позднее предложена Прагером [82] для поверхности текучести общего вида. [c.309]

Нелинейная теория ряби Фарадея была впервые построена в работе [17] на основе модели идеальной жидкости. В ней довольно полное исследование нелинейных аспектов параметрически возбуждаемых волн проведено на основе лагранжева подхода. При таком подходе учет диссипативных эффектов затруднителен, поэтому в [17 вязкость либо не учитывалась, либо вводилась модельным образом в предположении, что вязкая сила, действующая на жидкую частицу, пропорциональна ее скорости. В работах [18, 19] подобная методика применялась для волн в стратифицированных средах. В дальнейшем нелинейная теория ряби Фарадея развивалась в [20-25] и других работах. Отличительной особенностью цитированных работ является либо полностью невязкий подход, либо феноменологический учет вязкости. [c.24]

Разработка условий подобия позволяет проводить физические исследования на моделях уменьшенных масштабов, что весьма желательно с экономической точки зрения, однако следует иметь в виду, что использование моделей малых размеров может привести к появлению у модели свойств, не присущих объекту моделирования. И, наоборот, некоторые свойства объекта при переходе к модели могут оказаться настолько ослабленными, что их проявление уже нельзя будет зарегистрировать. Типичным примером такого изменения свойств является изменение удельного влияния пристеночных эффектов в различных тепловых и смесительных аппаратах. Степень влияния этих эффектов на процессы, происходящие в объеме аппарата, пропорциональна отношению поверхности аппарата к его объему, т. е. обратно пропорциональна его размерам. С уменьшением размеров возможно существенное возрастание пристеночных эффектов и как следствие — изменение общих свойств аппарата. [c.43]

Необходимо иметь в виду, что все реальные модели имеют конечное затупление носика, которое можно, как в только что рассмотренном примере, охарактеризовать некоторым параметром t, и потому эффект, показанный на рис. 6.6, будет наблюдаться всегда. Однако в равной мере очевидно, что если эффективный параметр затупления достаточно мал, то и избыточное давление, показанное на рис. 6.6, будет заметно только в малой области, пропорциональной I. [c.220]

Чем тяжелее атом, тем меньше поправка. Происхождение этой поправки можно понять, рассматривая простую модель, в которой атом имеет фиксированные границы. Если частица обладает длиной волны Я, которая определяется границами частицы, то ее кинетическая энергия равна р /2М — Н/Х) /2М (импульс и длина волны частицы связаны соотношением де-Бройля р = /гД). По этой модели квантовая поправка к величине энергии на эффект нулевых колебаний обратно пропорциональна массе, что находится в хорошем соответствии с величиной отношения поправок, приведенных выше для неона (атомный вес 20,2) и ксенона (атомный вес 130). Рассчитанные с учетом этих поправок энергии связи согласуются с экспериментальными величинами, приведенными в табл. 3.2, с точностью 1—7%. [c.125]

Из этой таблицы видно, что для тех моделей дождя, на которых были основаны расчеты, затухание радиоволн не строго пропорционально скорости выпадения осадков. При Я,<1 см отношение у /р уменьшается с увеличением выпадения осадков, а при Я>1 см оно растет. Это объясняется тем, что капли моросящего дождя в среднем меньше капель умеренного дождя при очень сильном дожде капли еще больше. Это дает два эффекта 1) изменение скорости паления, вследствие чего отношение М/р [c.502]

Выявление и описание масштабных эффектов - одно из важных приложений механики разрушения. Масштабные эффекты возникают, конечно, не только в тех ситуациях, в которых оправдано балочное приближение. Вводя критерий разрушения, мы неизбежно вводим и некоторый характерный для данного материала размер, который отсутствует в классических моделях упругого и упругопластического тел, например у/ . С этим размером связан масштабный эффект, учет которого необходим при постановке модельных экспериментов и при пересчете их результатов на натурные условия. Масштабный эффект может проявиться по-разному в зависимости от конфигурации и напряженного состояния тела или элемента конструкции, из которого трещина черпает энергию для своего роста. В некоторых случаях, в частности в рассмотренных выше, масштабный эффект проявляется достаточно отчетливо и легко теоретически оценивается. Перечень подобных -примеров можно продолжить. Так, радиус фронта конических трещин, возникающих под действием внутреннего давления в упругом полом шаре, оказывается пропорциональным радиусу полости в степени 4/3 [12], а в плоской задаче - квадрату радиуса. [c.19]

Логарифмически нормальный за кон распределения. Если на протекание исследуемого процесса и его результат влияет сравнительно большое число случайных и взаимонеза-висимых факторов, интенсивность действия которых зависит от достигнутого случайной величиной состояния, то возникают условия для логарифмически нормального закона. Эта так называемая модель пропорционального эффекта рассматривает некоторую случайную величину, имеющую начальное состояние хо и конечное предельное состояние Изменение случайной величины происходит таким образом, что [c.40]

Электроплаеп ческий эффект при обработке давлением. В первых моделях этот эффект связывали со стимулированием движения дислокаций мощными токовыми импульсами (эффект электронного ветра). В результате передачи импульса тока при рассеянии направленного потока электронов проводимости на дислокацию действует сила/, пропорциональная плотности тока [c.233]

Основываясь на результатах работы [223], можно предположить, что использование устройств, раскручивающих охлажденный и подогретый составляющие потоки, покидающие вихревые трубы, может повысить эффееты энергоразделения вследствие увеличения степени расширения в вихре. Это предположение получило экспериментальное подтверждение в работах А.П. Меркулова и его учеников, а также в работах В. И. Метенина и других исследователей из различных научных центров как в нащей стране, так и за рубежом [40, 112, 116, 137, 222, 226, 243, 245, 260, 262, 263, 270]. Экспериментально и теоретически подтверждено влияние на качество процесса теплофизических характеристик рабочего тела, в том числе и показателя адиабаты [35—40, 112, 116, 152, 153]. Частично получил опытное подтверждение вывод о пропорциональности абсолютных эффектов охлаждения от температуры газа на входе в сопло-завихритель [112,137]. Однако существенные расхождения теоретических предпосылок с результатами экспериментальных исследований не позволяют сделать вывод о достоверности рассматриваемой физико-математической модели процесса энергоразделения. Прежде всего расхождение заключается в характере распределения термодинамической температуры по поперечным сечениям камеры энергоразделения вихревых труб. В гипотезе рассмотрен плоский вихрь, поэтому объективности ради следует сравнить эпюры температуры для соплового сечения. Согласно [223], распределение полной температуры линейно по сечению, причем значение максимально на поверхности трубы. Эксперименты свидетельствуют о существенном удалении максимума полной температуры от поверхности, причем это отклонение не может быть объяснено лищь неадиабатностью камеры энергоразделения [17, 40, 112, 116, 207, 220, 222, 226, 227-231, 245, 251, 260, 262, 263, 267, 270]. Опыты показывают, что эффективность энергоразделения существенно зависит от геометрии трубы и длины ка- [c.154]

ОДНОГО И ТОГО же материала можно говорить не о постоянной характеристике, а о ее статистическом распределении. Если модуль упругости и предел текучести меняются в узких пределах и расчет по средним значениям достаточно достоверен, то прочность хрупких материалов и их структурных составляющих должна рассматриваться как случайная величина и отвлечься от ее статистического характера принципиально невозможно. Именно статистическая теория позволяет объяснить и оценить количественно так называемый масштабный эффект прочность большого изделия всегда оказывается меньше, чем прочность малой его модели (после пропорционального перерасчета, конечно). Изложение современных статистических теорий прочности заняло бы слишком много места, однако некоторые сведения нам представлялось необходимым сообщить. Эти сведения особенно существенны для понимания природы прочности современных композитных материалов, состоящих из полимерной или металлической матрицы, армированной угольным, борным илп иным высокопрочным волокном. Разброс свойств армирующих волокон довольно велик и для нопимания того, в какой мере эти свойства могут быть реализованы в композите, необходимо некоторое представление о статистической природе его прочности. Именно поэтому изложение элементов статистической теории будет дано ниже, в гл. 20. [c.654]

Эффект окружающего поля напряжений можно оценить, проводя аналогию с геометрической оптикой. Напряжение в кристалле на расстоянии х от ядра, если величина х не слишком мала, будет В1х, где В — вектор Бюргерса дислокации (его длина порядка межатомных расстояний). Вследствие ангармоничности реального кристалла напряжение изменяет скорость фонона это соответствует изменению коэффициента преломления в оптической модели, т. е. волна отклоняется при прохождении через напряженную среду. Сечение рассеяния тогда пропорционально у ВУхо, где хо — наименьшее расстояние (хо X), при котором еще применима оптическая аналогия. Таким образом, находим [c.116]

Принципиальной особенностью состояния поверхности в условиях трения твердых тел является существование в точках контакта устойчивой ячеистой деформированной структуры диссипативного динамического характера, исчезающей при прекращении соприкосновения (с точностью до остаточных деформаций). В работе [109] представлена микроскопическая динамическая модель диссипативной структуры и дано статистическое описание ее поведения. Каждая ячейка (микрообъем) структуры, являясь локализованным дефектом деформационного поля, имеет определенную энергию активации А и находится под воздействием нерегулярных [броуновских толчков со средней энергией 0, генерируемых в процессе трения. Энергия активации в первом приближении пропорциональна площади поверхности ячейки (5 — характерный масштаб ячейки, а — множитель пропорциональности, близкий по значению эффективной поверхностной энергии, которую определяют из опытов по разрушению), имеющей некоторую эффективную границу. Ячейка характеризуется безразмерным параметром, равным отношению энергии ее активации к энергии толчков (р/я = л5%/9). Поверхность является существенным фактором на уровне дисси гГатйвных структур Диссипация энергии макроскопического объема за счет не-. .линейных эффектов происходит канализацией объема и его струк- С /турированием, т. е. образованием системы новых поверхностей. к % ( образом, рассмотрение выполняют в локальной системе, [c.32]

Модель процесса теплопереноса в гетерогенной среде была предложена Л. И. Рубинштейном (1948). Согласно этой модели пространство среды занято взаимнопроникающими континуумами, причем интенсивность межфазового теплообмена пропорциональна разности фазовых температур в рассматриваемой точке среды. Хотя при переносе тепла в пористой среде эффект дополнительного пульсационного (конвективного) перемешивания также имеет место ), он не приводит к изменению порядка эффективного коэффициента теплопроводности (В. М. Ентов, 1965). [c.647]

Такая картина — чисто качественная, до тех пор, пока не конкретизированы характер (геометрия, твердость) поверхности трения, деформационные и усталостные свойства трущихся поверхностей и сложнонапряженное и сложнодеформированное состояния в контакте. Строгие решения контактных задач ограничиваются линейной теорией упругости [13, 14, 776—778] для тел простой геометрии, исключая временные эффекты и изменение свойств материалов при деформировании. В линейных приближениях на моделях развивается [436, 437, 445, 678, 689, 690, 737—741, 779] анализ равновесных напряжений и деформаций в шине и в ее контакте с дорогой. В режиме заданных контактных давлений и скоростей интенсивность износа качественно пропорциональна силе Р и коэффициенту (Л трения (см. раздел 6.2.2). Наблюдается [748] резкий скачок истира- [c.298]

Промьшпеиный изотермический калориметр (модель 550) выпускается фирмой Тронак (США). Металлический изотермический реакционный сосуд помещен в термостат. Температура сосуда поддерживается постоянной при помощи термоэлемента охлаждения Пельтье постоянной мощности и импульсного электрического нагревателя. Рабочий интервал температур — 1(Н60°С флуктуация температуры составляет 5 10 К. Тепловой эффект исследуемого процесса компенсируется путем изменения частоты импульсов нагревания, которая пропорциональна тепловому потоку. [c.86]

Электролитич. ванна — большой сосуд, нанолпеп-пый электролитом (часто — водопроводной водой), в к-рый вносится увеличенная модель исследуемого электроннооптич. устройства. Электроды модели изготовляются из к.-л. проводящего материала (листовой меди, латуни, железа). К ним подводится напряжение, пропорциональное напряжению в исследуемой системе. Ванна обычно питается от источника напряжения повышенной частоты (500—1000 г), чтобы снизить эффект поляризации электродов, способны сильно исказить результаты измерений. [c.482]

Существуют указания, которые рассматриваются ниже, что TlxTei 3 является псевдобинарной смесью Tl-f ТЬТе для всех составов x>2/3. Это наводит на мысль, что электронная структура этого сплава аналогична случаю металла пониженной плотности с той разницей, что нейтральные молекулы ТЬТе заполняют пустое пространство между атомами Т1. Поскольку Т1 имеет три валентных электрона, он должен быть аналогичен s с тем отличием, что щель Мотта—Хаббарда открывается в р-зоне. Поэтому кажется разумным использовать модель электронной структуры металла с пониженной плотностью в качестве начального приближения, а затем учесть дополнительные эффекты, вызванные в электронной структуре присутствием молекул Т Те. Этот подход, принятый в недавних работах автора [53], может быть назван моделью суперпозиции зон, поскольку он основан на объединении кривых плотности состояний приближения сильной связи для двух составляющих Т1 и Т Те. При этом в первом приближении предполагается, что они независимы друг от друга и каждая зона содержит число состояний, пропорциональное концентрации соответствующего компонента. [c.137]

При феноменологическом подходе кубическая поляризуемость -среды описывает как параметрические четырехфотонные процессы, так и двухфотонные переходы типа рамановских. Сперва в 7.1 мы рассмотрим чистое гиперпараметрическое рассеяние (ГПР) за счет действительной нерезонансной части [89], а также двухкаскадное рассеяние за счет [130]. Интенсивность ГПР пропорциональна I и резко возрастает в резонансных областях. В этих же областях становятся существенными и непараметрические виды рассеяния, описываемые мнимой частью и зависящие от температуры вещества. В 7.2 с помощью одномер-мош. модели будут рассмотрены основные особенности ГПР в области резонанса на разностной частоте сО соо, где ГПР переходит в ККР — когерентное комбинационное рассеяние, пропорциональное в первом приближении квадрату интенсивности накачки и дающее направленное по конусу излучение на антистоксовой частоте (йL + Ио [1361. Далее, в 7.3 мы с помощью более общего феноменологического подхода сформулируем обобщенный закон Кирхгофа (ОЗК) для процесса КР с учетом параметрических эффектов, из которого, в частности, следует существование статистической связи между стоксовым и антистоксовым полем рассеяния [137]. [c.225]

Решение. Рассматриваемая модель системы (а-частииы -(- электронный газ) — это система без стенок. Она удерживается в стационарном состоянии (с неизменным радиусом Я) исключительно внутренними силами. Во-первых, а-частицы стягиваются гравитационными силами, так как это бозоны и паулевского расталкивания у них нет (гравитационные эффекты для электронов слабее, так как их масса в 8 10 раз меньше). Во-вторых, электрические силы взаимодействия а-частиц с электронами обеспечивают в среднем нейтральность среды, поэтому плотность числа в-частиц всюду пропорциональна плотности электронного газа, Па = Пе/2. В-третьих, электронный газ расталкивается вследствие принципа Паули, создавая давление, равное при 9 = 0 величине рзл = -д< /дУ (при 0 = 0 свободная энергия совпадает с внутренней). Так как [c.248]

Итак, мы видим, что поток электронов от Р кР в этой упрощенной модели осциллирует при изменении Я, и эти осцилляции подобны осцилляциям де Гааза ван Альфена. Соответственно осциллирует и сопротивление, обусловленное током по открытым траекториям. Одна важная особенность, отличающая эти осцилляции от тех, которые обусловлены собственно эффектом дГвА, — их нечувствительность к температуре. Для циклических орбит площадь А зависит от энергии г и, как было показано ранее, влияние конечной температуры эквивалентно размытию фаз из-за различи площадей орбит для различных энергий г в пределах размытия фермиевской ступеньки. Поэтому основным параметром, описывающим размытие фаз и уменьшение амплитуды, является циклотронная масса, пропорциональная йА/(1е, В рассматриваемом же случае, как показано на рис. 7.18, траектории электронов, имеющий [c.435]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...