Дислокации вектор Бюргерса

Решение. Выбираем цилиндрические координаты г, г, <р с осью г вдоль линии дислокации вектор Бюргерса Ьх=Ь = О, bz = Ь. Из соображений симметрии очевидно, что смещение и параллельно оси 2 и не зависит от координаты 2. Уравнение равновесия (3) задачи 1 сводится к = 0. Решение, удовлетворяющее условию (27,1) ) [c.155]

Рис. 23. Схема субграницы с малым углом разориентации. аналогичная схеме рис. 21, за исключением того, что плоскость АС границы образует произвольный угол ф между границей зерна и средней для двух зерен плоскостью (010). Граница образована двумя сериями линейных дислокаций, векторы Бюргерса которых обозначены

В металлах с о. ц. к. решеткой скольжение почти всегда идет вдоль направления <111>, которое соответствует наименьшему для полной дислокации вектору Бюргерса 0,5а [111]. Наиболее плотноупакованными плоскостями здесь являются плоскости ПО , а плоскость 112 является главной плоскостью дефекта упаковки. В зависимости от энергии образования дефекта упаковки могут проявляться те или иные системы сколь- [c.106]

Степень искажения зависит от расстояния до центра дислокаций. Вектор Бюргерса в случае винтовой дислокации параллелен линии дислокации энергия дислокаций пропорциональна ее длине и зависит от силы, растягивающей дислокацию. Величина этой силы Т = 0,5G6 , где G — модуль сдвига. [c.35]

Характер дислокации определяется величиной и направлением вектора Бюргерса, равного вектору трансляции решетки. В краевой дислокации вектор Бюргерса направлен по нормали к линии дислокации и соответствует дополнительному межплоскостному расстоянию, связанному с лишней плоскостью. В винтовой дислокации вектор Бюргерса отвечает шагу спирали и направлен параллельно линии дислокации. [c.13]

Вектор Бюргерса для кристалла, содержащего винтовую дислокацию, определяют аналогично. В краевой дислокации вектор Бюргерса перпендикулярен к ее линии, а в винтовой — параллелен ей. Если контур Бюргерса охватывает несколько дислокаций, то величина его соответствует геометрической сумме векторов Бюргерса отдельных дислокаций. Квадрат вектора Бюргерса характеризует энергию дислокаций и силы их взаимодействия. [c.22]

Для произвольной заданной дислокации вектор Бюргерса можно определить при помощи построения контура Бюргерса путем движения от атома к атому вокруг дислокации в плоскости, нормальной к линии дислокации. Примеры построения контура Бюргерса показаны на рис. 3.19. Величина разрыва контура Бюргерса, отличающая его от аналогичного замкнутого контура в идеальном кристалле без дислокации и является вектором Бюргерса. [c.52]

Мерой искажения служит так называемый вектор Бюргерса. Он получается, если обойти замкнутый контур в идеальном кристалле (рис. 1.19, а), переходя от узла к узлу, а затем этот же путь повторить в реальном кристалле, заключив дислокацию внутрь контура. Как видно на рис. 1.18,5 в реальном кристалле контур окажется незамкнутым. Вектор Ь, который нужен для замыкания контура, называется вектором Бюргерса. У краевой дислокации вектор Бюргерса равен межатомному расстоянию и перпендикулярен дислокационной линии, у винтовой дислокации — параллелен ей. [c.33]

Интенсивность и направление скольжения характеризуются вектором Бюргерса Ь дислокации (см. рис. 2.3). При линейной дислокации вектор Бюргерса перпендикулярен к плоскости дислокации и параллелен направлению ее движения. При винтовой дислокации вектор расположен в плоскости дислокации и перпендикулярен направлению движения. Линейная и винтовая дислокации могут соединяться друг с другом в том случае, если имеют одинаковые векторы Бюргерса. [c.14]

По современным данным и представлениям о структуре границ зерен (гл, 14), испускание и поглощение вакансий границами зерен связано с движением граничных дислокаций. Вектор Бюргерса граничных дислокаций обычно имеет составляющую, которая лежит в плоскости границы, и составляющую, перпендикулярную ей. Граничные дислокации могут двигаться только в плоскости границы, обычно комбинируя консервативное и неконсервативное движение - скольжение и переползание. Неконсервативное движение граничных дислокаций связано с процессами испускания и поглощения вакансий, которые обусловливают диффузионную ползучесть. Консервативное движение этих дислокаций допускает проскальзывание по границам, [c.182]

Смещая контур Бюргерса вдоль дислокации, так чтобы он не охватывал других линейных дефектов, можно получить контур, эквивалентный исходному, отсюда следует основное свойство дислокации вектор Бюргерса постоянен вдоль линии дислокации. Теперь можно дать следующее определение дислокация — это линейный дефект решетки, вокруг которого контур Бюргерса не замкнут. [c.421]

Таким образом, граница зоны сдвига в плоскости скольжения является дислокацией, вектор Бюргерса которой совпадает с вектором сдвига. Линия АВ на рис. 13.11, а является краевой и на рис. 13.11,6 — дислокацией с вектором [c.426]

В отличие от моделей дислокации в упругой среде, где вектор Бюргерса был произвольным, дислокации в кристаллах имеют вектор Бюргерса, соединяющий возможные (для конкретной кристаллической решетки) положения атомов. Дислокация, вектор Бюргерса которой равен одному вектору трансляции, называется единичной. Если вектор Бюргерса дислокации кратен вектору трансляции, она называется полной. Дислокация, [c.444]

В случае чистой краевой дислокации вектор Бюргерса не имеет составляющей, перпендикулярной к поверхности, и образуются только концентрические круги ступенек атомной высоты. Точка выхода краевой дислокации является исходным пунктом для возникновения за- [c.352]

Вектор Бюргерса — это мера искаженности кристаллической решетки, обусловленная присутствием в ней дислокации он характеризует сумму всех упругих смещений решетки, накопившихся в области вокруг дислокации. Чтобы определить степень искаженности решетки, сравнивают кристаллы — совершенный и содержащий дислокацию. Вокруг дислокации, за пределами ее ядра, т. е. в области, где искажения практически отсутствуют, строят контур, перемещаясь от узла к узлу (рис. 44, а). Затем строят такой же контур в идеальном кристалле. Обходя контур, мы попадаем не в узел А, а в узел Е, т. е. контур окажется не замкнутым. Разрыв контура характеризует сумму всех упругих смещений решетки, накопившихся в области вокруг дислокации. Вектор ЕА, замыкающий разрыв контура, и называется вектором Бюргерса, его обозначают Ь. Построенный нами контур называется контуром Бюргерса. Для полной дислокации вектор Бюргерса — это всегда один из векторов трансляций решетки. Он одинаков для всех участков линии дислокации и сохраняется при ее движении, т. е. является инвариантом дислокации. Вектор Бюргерса нормален к линии краевой дислокации и параллелен линии винтовой дислокации. [c.127]

Дислокации подразделяют также на совершенные и несовершенные. Совершенная дислокация имеет вектор Бюргерса, равный целому числу векторов решетки (см. рис. 51) у несовершенной дислокации вектор Бюргерса не равен целому числу векторов решетки. Несовершенные дислокации при возникновении образуют новые конфигурации атомов. Дислокациями такого типа являются дислокации двойникования. [c.101]

Энергия искажения кристаллической решетки - одна из важнейших характеристик дислокации любого типа. Критерием этого искажения служит вектор Бюргерса, который получается, если обойти замкнутый контур в идеальном кристалле, а затем повторить его в реальном, заключив дислокацию внутри контура. Вектор, необходимый для замыкания такого контура в реальном кристалле, и называется вектором Бюргерса. Вектор Бюргерса для контура, замыкающегося вокруг нескольких дислокаций, равен сумме векторов Бюргерса отдельных дислокаций. Вектор Бюргерса краевой дислокации перпендикулярен ее линии, а для винтовой дислокации - параллелен. [c.38]

Краевая дислокация. Вектор Бюргерса перпендикулярен линии дислокации 6 = Ы. В данном случае реализуется плоская деформация ( 4,14). Решение можно получить с помощью формулы (4.14.13), угадав комплексную комбинацию [c.269]

Здесь полезно указать на использование [81] вектора Бюргерса для описания дислокаций. Вектор Бюргерса показывает разрыв контура, проведенного в кристаллической решетке от узла к узлу по векторам трансляций в совершенном (без учета упругих деформаций) кристалле. Этот так называемый контур Бюргерса таков, что в кристалле без дислокации он замкнут, если же внутри него имеется дислокация, то он разомкнут и вектором Бюргерса данной дислокации называется вектор, соединяющий незамкнутые концы контура. Например, на рис. 5.6,2 контур Бюргерса для дислокации, перпендикулярной плоскости рисунка, может начинаться в верхнем левом углу. Далее он Может быть продолжен на четыре межатомных расстояния вниз, затем иа четыре вправо, на четыре вверх и, наконец, на четыре [c.61]

Рассмотрим трещину нонеречного сдвига х I, берега которой находятся нод действием касательной нагрузки Т = Т1(х1). На верхнем берегу трещины (712 = —Т1 х1). Трещина моделируется линейным распределением краевых дислокаций. Вектор Бюргерса каждой дислокации параллелей оси хх. Ьг = Ь,Ь2 = О, 6з = 0. [c.297]

Теперь можно дать определение простых дислокаций через вектор Бюргерса. Краевой дислокацией называют дислокацию, вектор Бюргерса Ь которой перпендикулярен линии краевой дислокации. Винтовой дислокацией называют дислокацию, вектор Бюргерса Ь которой параллелен линии винтовой дислокации. В общем случае смешанной дислокации вектор Бюргерса может иметь иные направления относительно линии дислокации. [c.100]

Другим важнейшим видом несовершенства кристаллического строения являются так называемые дислокации. Представим себе, что в кристаллической решетке по каким-либо причинам появилась лишняя полуплоскость атомов, так называемая экстраплоскость (рис. 8). Край 3—3 такой плоскости образует линейный дефект (несовершенство) решетки, который называется краевой дислокацией. Краевая дислокация может распространяться на многие тысячи параметров решетки, для нее вектор Бюргерса (см. с. ООО) перпендикулярен экстраплоскости. В реальных металлах дислокации смешанные на некоторых участках — краевые, на других — винтовые. [c.28]

Рис. 12. Схема определения вектора Бюргерса для линейной дислокации

Х -о=0) (см. рис. 14), то nLo=0 и пЬ—0. Последнее равенство — признак консервативности движения дислокации, вектор Бюргерса которой параллелен дислокаци- [c.34]

На стадии II дислокации вторичной системы скольжения (рис. 114) вступают в реакцию с первичными, образуя дислокации Ломер—Коттрелла, т. е. дислокации, вектор Бюргерса которых не лежит ни в одной из воз- [c.191]

В твёрдых диэлектриках при отклонении системы фононов от равновесия время релаксации связано с i временем жизни фононов т, = Зх/Сс, где х — коэф. теплопроводности, С — теплоёмкость решётки, с — ср. значение скорости звука, т, — i/T при темп-ре Т порядка и выше дебаевской. При распространении звука в пьезополупроводниках частота релаксации Юр растёт с ростом проводимости кристалла И уменьшается с ростом темп-ры и подвижности носителей тока, а величина дисперсии скорости звука определяется коэф, электромеханич. связи. Дислокац. поглощение звука в Монокристаллах также имеет релаксац. характер, причём время релаксация зависит от длины колеблющегося отрезка дислокации, вектора Бюргерса и постоянных решётки.. Релаксац. процессы имеют место также в полимерах, резинах и разл. вязкоупругих средах, в этих веществах наблюдается значит, дисперсия скорости звука, связанная с релаксацией механизма высокой эластичности. [c.330]

Во многих структурах, имеющих сложную рещетку Браве, размазывание ядра дислокации приобретает особую (экстремальную) форму и его можно рассматривать как полосу та упаковки, ограниченную двумя частичными дислокациями. Векторы Бюргерса частичных дислокаций не совпадают с век- [c.72]

Таким образом, граница зерна, которая чаще вс5его встречается в кристалле, содержит 1) области с хорошим совпадением положений атомов на обеих сторонах границы (области, в которых плотность мест совпадений относительно высокая) 2) граничные дислокации, вектор Бюргерса которых образует с плоскостью границы ненулевой угол 3) выступы. Граничные дислокации связаны с плоскостью границы и, следовательно, могут двигаться только в плоскости границы, комбинируя скольжение и переползание. Тгкое ком бинированное движение граничных дислокаций ведет к "чистым" проскальзываниям. Кроме того, вдоль границы могут двигаться выступы. С этим движением связана миграция границ зерен на атомном уровне, но никак не Проскальзывания по Границам. [c.217]

Определение вектора Бюргерса для кристалла, содержащего винтовую дислокацию, производят аналогично. В краевой дислокации вектор Бюргерса перпендикулярен к ее линии, а у винтовой параллелен ей. Если вектор Бюргсрса охватывает несколько дислокаций, то величина его соответствует геометрической сумме векторов отдельных дислокаций. Вектор Бюргерса позволяеч найти силы, требуемые для продвпженпя дис.токации, силы взаимодействия и энергию дислокаций и т., д. [c.22]

Для винтовой дислокации вектор Бюргерса Ь параллелен линии дислокации. Смещения атомов происходят в направлении Ь и уменьшаются обратло пропорционально расстоянию от линии дислокаций. Расстояние между атомными плоскостями, параллельными линии дислокаций, предполагается неизменным. [c.404]

Будем моделировать влияние трегцины, представляя ее как непрерывное на отрезке xi I распределение краевых дислокаций. Вектор Бюргерса каждой дислокации параллелен оси Х2 - Ъ = О, 62 = Ъ, 63 = 0. Суммарный вектор Бюргерса скопления дислокаций должен быть, очевидно, нулевым, чтобы исключить многозначность ноля неремегцений. [c.294]

Рассмотрим трегципу аптиилоского сдвига х I, берега которой находятся нод действием нагрузки Т3 = Ts(xi). Па верхнем берегу трегцины сг2з = —Ts(xi). Трегцина моделируется линейным распределением винтовых дислокаций. Вектор Бюргерса каждой дислокации параллелей оси х Ь = О, 62 = О, 63 = Ь. [c.299]

Если вокруг дислокации L (рис. 12) обвести контур AB D, то участок контура ВС будет состоять из шести отрезков, а участок AD из пяти. Разница B —AD = b, где Ь означает величину вектора Бюргерса. Если контуром обвести несколько дислокаций (зоны искажений кристаллической решетки, которые перекрываются или сливаются), то величина его соответствует [c.32]

Для определения вектора Бюргерса краевой дислокации (рис II) выберем вокруг дислокации контур AR DE. Проведем контур откладывая, например, от точки Л против часовой стрелки снизу вверх по шесть межатомных расстояний АВ, ВС, D и DE. Контур замкнется на участке DA, котор >1Й будет состоять только из пяти отрезков. В кристалле, в котором отсутствуют дислокации, этот участок так же, как и предыдущие, состоял из шести отрезков. [c.23]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...