Электронные эффекты

На грани XIX и XX столетий физика располагала многочисленными опытными данными (экспериментальное открытие электрона, эффект Зеемана, явление фотоэффекта, испускание электронов нагретыми металлами, явления электризации, радиоактивность атомов и др.), которые убедительно свидетельствовали о том, что атом представляет сложную систему, состоящую из электрически заряженных частиц. В 1903 г. Дж. Дж. Томсоном была предложена статическая модель атома (см. 2). Исследования Резерфорда (1911) по рассеянию а-частиц при их прохождении через газы и металлические фольги показали несостоятельность и ошибочность модели Томсона. [c.77]

Эффект Комптона состоит в изменении частоты излучения при его рассеянии на свободных электронах. Рассеяние излучения на свободных злектронах по своему физическому содержанию сводится к столкновению фотонов с электронами. Эффект Комптона является экспериментальным доказательством наличия у фотона импульса. [c.26]

Простейшим после атома водорода является атом гелия, электронная оболочка которого состоит из двух электронов. Однако, несмотря на сравнительную простоту атома гелия, попытки построить его теорию в рамках старой теории Бора не увенчались успехом. В дальнейшем стало ясно, что старая теория Бора в принципе не могла дать решения проблемы атома гелия. Это обусловлено главным образом двумя обстоятельствами. Во-первых, квантовая теория Бора не позволяет учесть наличие обменной энергии, существование которой является чисто квантовым эффектом. А обменная энергия в многоэлектронных системах, в том числе и в атоме гелия, играет существенную роль. Во-вторых, старая теория Бора не учитывает наличие спина у электрона. Эффекты, связанные со спином, существенны для многоэлектронных систем, и без их учета невозможно полное объяснение многих особенностей этих систем. [c.270]

Временное разрешение будет рассмотрено на примере приемника излучения, действующего на основе внешнего фотоэлектрического эффекта (рис. 3.7). Этот тип фотоприемников является наиболее быстродействующим. В диапазоне пикосекундных исследований элементарный процесс фотоионизации может с высокой точностью считаться безынерционным (время нарастания для типичных зонных структур материала катода составляет Ю " с). Временное разрешение прежде всего определяется разбросом времени выхода из катода и разбросом времени пробега от катода к аноду, вызванным разбросом начальных скоростей электронов. Обусловленное электронно-оптическими явлениями минимально достижимое временное разрешение может быть снижено до 10 с. В фотоэлектрических приемниках это пока не осуществлено (но достигнуто в скоростных фоторегистраторах, см. п. 3.2.3). Наилучшее разрешение современных фотоэлектрических приемников, обусловленное как электронно-оптическими, так и электронными эффектами, составляет примерно 50 ПС. Разрешение фотоумножителей [c.111]

Возможны скорости развития трещин до 500 см/с. Описанный механизм предусматривает адсорбцию металла у деформированной связи в острие трещины Возникающие электронные эффекты являются поверхностными и стимулируют разрушение. [c.551]

Эффект Керра связан с нелинейным откликом атомов и молекул среды на интенсивное световое поле. Различают электронный эффект Керра, возникающий за счет наведенной полем деформации распределения электронной плотности, практически мгновенно следующей за изменением поля, а также ориентационный эффект Керра. Он обусловлен электронно-ядерной частью нелинейной поляризуемости. Время релаксации данного эффекта для атмосферного воздуха при нормальных условиях составляет 10 с. [c.13]

Комптоновская длина волны. При рассеянии рентгеновских лучей на свободных электронах происходит изменение длины волны, обусловленное обменом энергией и импульсом между фотоном и электроном (эффект Комптона). Это изменение определяется формулой [c.282]

Горячие электроны. Эффект Ганна [c.68]

Резюмируя, можно утверждать, что практически в любых средах возникает электронный эффект Керра, приводящий к зависимости показателя преломления от напряженности переменного поля. [c.114]

В первой части детально представлены основы общей классической теории и наиболее важные физические модели. Последующее описание нелинейных электронных эффектов и эффектов, связанных с относительным движением электронов и ядер, ограничено примерами, которые могут быть рассмотрены в наиболее простых условиях. Применение изложенных общих основ к более сложным случаям может быть предоставлено читателю. [c.9]

ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ИЗЛУЧЕНИЯ С ЭЛЕКТРОНАМИ В АТОМАХ И МОЛЕКУЛАХ. МОДЕЛЬ ДЛЯ НЕЛИНЕЙНЫХ ЭЛЕКТРОННЫХ ЭФФЕКТОВ [c.108]

Первый член описывает релеевское рассеяние молекулы спектры частот индуцированного дипольного момента и падающего излучения одинаковы количественные оценки приводят по порядку величины к тем же результатам, которые были получены, для чисто электронных эффектов в 2.2. [c.134]

Глава 3 ЭЛЕКТРОННЫЕ ЭФФЕКТЫ [c.162]

Кроме электронов, эффект Комлтона может происходить и на других заряженных (а также на нейтральных, если они обладают магнитным моментом) частицах, например на протоне. Приближенное значение сгкомпт на протоне можно получить, заменив в формуле (23.20)/Ие на гпр (приближенное потому, что протон имеет аномальный магнитный момент). [c.250]

Фотоэффект, эффект Комптона, рождение электронно-позитронных пар. Предположим, что через вещество распространяется монохроматический пучок фотонов. Энергию фотонов будем варьировать в широком интервале от оптического диапазона к рентгеновскому и далее — к -у-излу-чению. При прохождении через вещество интенсивность фотонного пучка будет уменьшаться за счет различных процессов фотон-электронного взаимодействия, приводящих к поглощению или рассеянию фотонов. Не будем принимать во внимание резонансные процессы взаимодействия излучения с веществом. Тогда остаются три процесса, приводящие к ослаблению фотонного пучка фотоэффект (фотоны поглощаются электронами), эффект Комптона (фотоны рассеиваются на электронах), рождение электроннв-позшп- [c.157]

Метод ОЭС основан на энергетическом анализе вторичных Оже-электронов. Эффект Оже (обнаружен в 1925 г.) назван по имени открывателя французского физика П. Оже (Auger). Падающий (первичный) электрон возбуждает атом, переводя электрон с внутренней (К, L) оболочки на более высокий (внешний) уровень. Возбужденный атом может вернуться в основное состояние одним из двух способов [c.152]

Полярность и поляризуемость маслорастворимых ПАВ определяется статическими (индукционным эффектом /g по а-свя-зи и мезомерным эффектом Es по я-связи), и динамическими (индукционным In по сг-связи и превалирующим электромер-ным эффектом Еэ по л-связи) электронными эффектами, а также эффектом сопряжения, альтернирующей поляризацией и прочими эффектами, зависящими от химического строения молекул ПАВ и внешних условий. [c.77]

Протекание каждой стадии зависит от свойств растворителей, ПАВ и других компонентов ПИНС. Чем выше полярность растворителей, чем больше в них содержится активированных комплексов, долгоживуших свободных стабильных радикалов и их комплексов, а также чем выше поляризуемость маслорастворимых ПАВ (в результате динамических электронных эффектов своих активных групп), тем легче первая стадия переходит во вторую или даже третью с образованием ионизированного и активированного комплекса. Естественно, что образование такого комплекса сказывается на функциональных свойствах ингибиторов и других ПАВ (см. рис. 36, кривая 2), а также на свойствах ПИНС в целом (кривая 3). Таким образом, активные растворители можно рассматривать не просто как жидкую инертную среду, а как поляризующие и промежуточно поляризующие соединения, улучшающие многие функциональные свойства составов. [c.172]

Метод ОЭС основан на энергетическом анализе вторичных Оже-электронов. Эффект Оже назван по имени французского физика П. Оже (Auger), открывшего его в 1925 г. Падающий электрон выбивает электрон внутренней оболочки атома (/С, L). Из возбужденного состояния в основное атом может вернуться несколькими способами (рис. 10.2). Один из них связан с переходом на вакантный уровень во внутренней оболочке электрона с более высокого уровня при этом испускается характеристический рент- [c.118]

Последовательный микроскопический расчет энергии связи примесных атомов с границами зерен в настоящее время вряд ли возможен, главным образом, из-за недостаточно полного понимания процессов, определяющих химическое взаимодействие. Не существует удовлетворительных способов оценки даже знака этой части энергии связи Р, Поэтому обычно ограничиваются лишь учетом упругой составляющей энергии связи. Хондрос и Си [32] считают, что такой подход не дает даже приближенной оценки, за исключением тех случаев, когда различие в размерах атомов очень велико. Это объясняется тем, что такой подход вовсе не отражает структуру ядра большеугловой границы, он эквивалентен пренебрежению всеми электронными эффектами и эффектами валентности. [c.85]

Что касается напряженности поля излучения, при которой электронные эффекты надо принимать во внимание, то какие-либо общие утверждения сделать затруднительно. Дело в том, что абсолютное значение динамической поляризуемости резко зависит от частоты излучения (лекция 3), а эффективность резонансного заселения возбужденного состояния — от расстройки резонанса и щирияы реаонансного состояния. В качестве ориентировочных предельных значении можно пользоваться результатами тех оценок, которые были сделаны в примечаниях") к лекции 3 и ) к лекции 6. Из этих оценок следует, что динамическая поляризуемость должна проявляться при напряженности поля Ё > 5 Ю В/см, а эффект насыщения должен возникать при >10 Ц/см, Это сравнительно очень небольшие величины, которые легко реализуются при импульсном режиме генерации лазерного излучения. [c.111]

Как уже указывалось выше в лекции 3, индуцированная электронная поляризация вознпкает за времена порядка 10" — 10 с, С одной стороны, это время гораздо больше периода светового поля, т. е. поляризация определяется средним (по времени) квадратом напряженности поля < >. С другой стороны, это время гораздо меньше времени, за которое ориентируются (поворачиваются) поляризованные молекулы по направлению внешнего поля (10 с). Поэтому при электронном эффекте Керра, возникающем в среде из неполярных анизотропных молекул, определяющей является стадия ориентации поляризованных молекул. [c.113]

Отличпе от анизотропных молекул в данном случае состоит в том, что индуцированная поляризация во всех атомах возникает в определенном направлении по отношению к вектору Е, т. с. возникновение поляризацпи приводит к возникновению макроскопической анизотропии среды в целом. Таким образом,, 1ля возникновения анизотропии среды в цело.м нет необходимости в ориентации атомов. Это очень важное отличие, так как характерное время поляризации (порядка 10 с) гораздо меньше характерного времени ориентации (порядка 10 с). Соответ-ствоино электронный эффект Керра в ато.мах является практически безынерционным эффектом даже для пикосекундных длительностей импульсов лазерного излучения. [c.113]

Очевидно, в случае дифракции электронов эффект Боррмана, который должен быть связанным с локализацией актов поглощения в кристалле, в значительной степени объясняется возбуждением атомных электронов. — Прим. ред. [c.212]

В первую очередь мы исследуем нелинейные оптические явления низшего, т. е. второго, порядка они служат примером для объяснения общих методов НЛО. При этом мы ограничимся рассмотрением стационарных процессов, т. е. исключим из расчета устанавливающиеся процессы. Такой подход вполне оправдан в случае непрерывно излучающих во времени источников света, так как при этом через короткое время после включения в каждой точке устанавливаются постоянные значения амплитуд напряженности поля и поляризации. Если же применяются импульсные лазеры, то время Т, в течение которого амплитуда излучения в заданной точке мало изменяется, должно быть большим по сравнению с временем Те установленйя состояния среды. Если частоты распространяющихся световых волн достаточно удалены от резонансных частот исследуемого вещества, то при электронных эффектах это условие выполняется даже для наиболее коротких из полученных до сих пор световых импульсов с). Кроме того, допустим, [c.162]

Смотреть страницы где упоминается термин Электронные эффекты : [c.73] [c.43] [c.77] [c.438] [c.9] [c.197] [c.196] [c.74] [c.10] [c.317] [c.112] [c.174] [c.20] [c.29] [c.131] [c.135] [c.163] [c.165] [c.167] [c.169] [c.171] [c.173] [c.175] [c.177] [c.179]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...