Равновесие термическое (тепловое)

Обратимость и производство работы. Изолированная система может произвести работу только в случае, когда она не находится в полностью равновесном состоянии. Если исключить из рассмотрения химические процессы, то, для того чтобы изолированная система могла произвести работу, необходимо чтобы давления или температуры различных тел, входящих в рассматриваемую систему, не были абсолютно одинаковы. В первом случае, т. е. когда в системе имеются тела, обладающие различными давлениями, говорят, что в системе отсутствует механическое равновесие. Во втором случае, т. е. в случае, когда в системе имеются тела, обладающие различными температурами, говорят, что в системе отсутствует термическое (тепловое) равновесие. Следовательно, система способна к производству работы в том случае, когда она либо механически, либо термически неравновесна (либо неравновесна и в механическом и в тепловом отношениях). [c.145]

При Т = Т 2 термический КПД цикла равен нулю. Это указывает на невозможность превращения теплоты в работу, если все тела системы имеют одинаковую температуру, т. е. находятся между собой в тепловом равновесии. [c.24]

Выше было показано, что температуры положительны при условии ( О( )/й )>0, т. е. число возможных состояний всегда возрастает с энергией. Это справедливо для свободных частиц или гармонического осциллятора таким образом, жидкости и кристаллические решетки, всегда имеют положительные температуры. Однако существуют некоторые весьма специфические системы, в которых имеется верхний предел спектра энергетических состояний. Если частицы в этих состояниях находятся в тепловом равновесии друг с другом и одновременно термически изолированы от состояний, не имеющих верхнего энергетического предела, то они могут вести себя так, как если бы они обладали отрицательными температурами. Поскольку выше предельного уровня нет других энергетических уровней, при возрастании внутренней энергии системы достигается такое состояние, когда все уровни одинаково заселены. Согласно статистической механике, это мо- [c.24]

Определенный таким образом термический КПД для любых тепловых двигателей должен быть меньше единицы. Потому что процесс установления теплового равновесия между двумя частями системы, обладающими различной температурой, который используется в этих устройствах для получения работы, непременно требует передачи хотя бы части тепла от горячего тела к холодному. Иначе не будет никакого процесса установления [c.115]

Однако, в отличие от теплового контакта при механическом или диффузионном контакте системы и внешней среды для выравнивания соответствующих интенсивных свойств на граничной поверхности системы необходимо, чтобы изменялись ее внешние свойства (объем, массы компонентов и др.). Зависимость же состояния от внешних свойств, т. е. от индивидуальности выбранной системы и внешних воздействий на нее, следует уже из определения этих свойств и является очевидной ез дополнительных постулатов. Поэтому в термодинамике постулируется существование только термического равновесия и температуры, другие же термодинамические силы (давление, химические потенциалы компонентов и другие интенсивные переменные, выравнивание которых на граничной поверхности системы является необходимым условием соответствующего контактного равновесия) получаются как следствия применения к равновесным системам второго закона термодинамики (см. гл. 5). [c.23]

Транзитивность теплового равновесия помимо постулата о температуре приводит еще к одному важному выводу. Он вытекает из того факта, что установление или нарушение теплового контакта между частями системы с одинаковыми температурами не изменяет их состояний, т. е. свойства каждой из частей системы не зависят от того, входит ли эта часть в объединенную систему или нет. Безразличие термически равновесной системы к тепловому контакту, учитывая постулат о взаимно однозначном соответствии энергии и температуры, можно считать доказательством того, что энергия всей равновесной системы равняется сумме энергий ее частей, т. е. аддитивна. Аддитивность энергий используется в термодинамике как исходная позиция для всех последующих выводов и, как видно, в неявном виде она присутствует уже в формулировке ее нулевого закона . [c.27]

Температура как мера нагретости термически равновесного макротела определяет не только тепловое равновесие, между телами, находящимися в тепловом контакте, что соответствует равенству температур этих тел, но и направление перехода теплоты. [c.16]

Типичный пример локального равнов(Юия представляет собой система из двух находящихся в равновесии тел разной температуры (система, состоящая из нескольких тел различной температуры, называется термически неоднородной). Хотя при этом каждое из тел само по себе находится в равновесии, между телами равновесие отсутствует если осуществить тепловой контакт между телами, начнется передача теплоты от одного тела к другому. Термодинамическое состояние системы, состоящей из локально-равновесных частей, характеризуется температурами каждой из частей системы. [c.11]

Термическое равновесие. В состоянии термического равновесия тепловые силы равны нулю [c.215]

Термический к.п.д. цикла Карно при = равен нулю. Это положение, известное как постулат Томсона, указывает на то, что невозможно превращение теплоты в работу, если все тела системы имеют одинаковую температуру, т. е. если они находятся в тепловом равновесии. [c.109]

Для практич. использования важна П. и. частиц на открытых поверхностях, в условиях отбора ионного тока при действии внешних электрич. полей, ускоряющих ионы в направлении от поверхности. При этом ионизация также может быть термически равновесной, если за время жизни частиц на поверхности между ними и твёрдым телом устанавливается тепловое равновесие. В этом случае под степенью П. и. понимают отношение числа заряж.частиц к числу нейтральных того же хим. состава в испаряющемся потоке частиц и применяют для [c.645]

Т. к. величина а характеризует зарядовое равновесие в испаряющемся потоке частиц, она не зависит от способа поступления частиц на поверхность они могут поступать из окружающего пара, в виде атомных и молекулярных потоков, быть частицами поверхностного слоя самого твёрдого тела или чужеродными частицами, предварительно нанесёнными на поверхность, а также объёмными примесями, диффундирующими к поверхности. В условиях теплового равновесия в слое частиц на поверхности различия в способах поступления частиц сказываются лишь на температурных и временных зависимостях поступающих и испаряющихся потоков и, соответственно, ионных токов. Сложившееся разделение термически равновесной ионизации на нагретых поверхностях на ГГ, и. (первые два способа) и на т е р м о-ионную эмиссию (остальные способы) отражает лишь различие способов транспорта первичных частиц к ионизирующей поверхности, [c.645]

Сложные процессы, обусловливающие термическую стойкость керамических изделий, тесно связаны с упругостью, тепловым расширением, сопротивлением разрыву, теплопроводностью, температурным равновесием (равномерностью распределения температуры) в толще изделия и с его конфигурацией, объемом и, особенно, структурой его. Последняя же, кроме состава массы, зависит от способа формовки и режима термической обработки. [c.71]

Для построения диаграмм фазового равновесия используют термический анализ. Для этой цели экспериментально получают кривые охлаждения отдельных сплавов и по их перегибам или остановкам, связанным с тепловыми эффектами превращений, определяют температуры соответствующих превращений. Эти температуры называют критическими точками. Для количественного и качественного изучения этих превращений в твердом состоянии используют различные методы физикохимического анализа микроанализ, рентгеноструктурный, магнитный и др. [c.198]

Критерий Био Bi в (4.2) является отношением термического сопротивления тела к термическому сопротивлению конвективной теплоотдачи от среды к поверхности и характеризует степень неравномерности распределения температуры по толщине тела. При Bi > 1 правую часть (4.2) можно приравнять нулю и считать, что на поверхности устанавливается равновесная температура Т, соответствующая равновесию конвективного и лучистого тепловых потоков и потока собственного излучения. Отводом тепла внутрь тела вследствие его большого термического сопротивления h/X 1/р) [c.151]

В системе, состоящей из частей, процесс установления равновесия сопровождается выравниванием температур всех ее частей. Из-за этого свойства, делающего температуру легко определимой и очень удобной для суждения о возможности равновесия, ею часто пользуются вместо энергии для характеристики равновесных состояний. Согласно принципу необратимости всякое равновесное состояние полностью определяется значениями внешних механических параметров и энергией. Следовательно, и температура всякого равновесного состояния есть функция механических параметров и энергии, конечно, разная для разных систем. Но это означает и обратное энергия определяется механическими параметрами и температурой, так что и само равновесное состояние вполне определяется значениями механических параметров и температуры. Все сказанное справедливо и для неполных равновесий, так как система в состоянии неполного равновесия, если только она термически однородна, может быть в тепловом контакте с другими системами и подчиняется при фиксированных внутренних параметрах принципу необратимости. Нри этом термическая однородность очень существенна. Если ее нет, то приводя термометр в контакт с разными частями системы, мы будем получать разные температуры. [c.39]

Практический способ измерения температуры ясен из ее определения. В качестве термометра можно взять любую термическую систему с фиксированными механическими параметрами, а в качестве температуры — значение любой связанной с состоянием термометра величины, лишь бы она менялась при изменении его энергии. Для измерения температуры какой-либо системы нужно создать тепловое соприкосновение между ней и термометром, исключив всякое иное взаимодействие, и дождаться наступления равновесия. После этого определяют температуру термометра, наблюдая измеряющую температуру величину. Температура же системы по определению та же, что и температура термометра. Конечно, это будет температура того состояния системы, которое получится после присоединения к ней термометра. Если же нас интересует состояние, бывшее до присоединения, то термометр должен быть достаточно мал, чтобы не очень сильно изменить состояние системы, либо нужно позаботиться о восстановлении прежнего ее состояния. [c.39]

Сделав все необходимые подстановки в уравнение (139), получим условие теплового равновесия при термической иони- [c.132]

И поверхностных дефектов тем, что они находятся в тепловом равновесии . Поэтому невозможно получить идеальные кристаллы при нормальной температуре. Даже если бы они были свободны от дислокаций и не имели бы каких-либо поверхностных дефектов, при температуре, отличающейся от 0° К, следовало бы считаться с определенной равновесной концентрацией атомных дефектов. Такой вид неупорядоченности называется поэтому собственной или термической (термодинамической) неупорядоченностью. [c.217]

Во многих случаях действия тепловых напряжений (если рассматриваемая система является консервативной) для расчета критических напряжений или критических температур могут быть использованы методы классической теории устойчивости. Расчет критических температур в этом случае сводится к вычислению температурных напряжений и последующему исследованию устойчивости возможных форм равновесия системы под действием сил, вызванных температурным полем. Критические температуры оказываются тем выше, чем меньше соответствующие перепады температур и чем меньше деформированы конструкции. Таким образом, повышение степени термической устойчивости конструкции может быть достигнуто путем применения способов, подобных тем, которые используются для уменьшения опасного воздействия термических напряжений при других видах нарушения прочности. [c.214]

При определении концентрации свободных носителей заряда в полупроводнике будем считать, что механизм их образования обусловлен лишь термической ионизацией за счет энергии тепловых колебаний решетки. Образовавшиеся при этом свободные носители заряда находятся в термодинамическом равновесии с решеткой. Такие носители получили название равновесных или тепловых. Их концентрации обычно обозначаются через Ло и р (для электронов и дырок соответственно). [c.58]

Свободные носители заряда в полупроводнике, для образования (генерации) которых требуется затрата энергии, могут возникать вследствие различных причин — термической ионизации, ионизации светом и других внешних воздействий. При тепловом возбуждении, как указывалось в 8.2, имеет место термодинамическое равновесие между свободными носителями заряда и кристаллической решеткой. [c.61]

Здесь КеЕ — энергия Лаи, получаемая электроном от поля на участке пробега ке, а (3/2) kT — энергия w теплового движения электрона. Для термического равновесия необходимо, чтобы Дои/ш и относительная разность температур были значительно меньше единицы. Учитывая, что по формуле (2.11) К = kT/ pQea), получим [c.50]

МЫ теплового равновесия тел, которая гласит, что в равновесных круговых процессах двух термически сопряженных тел ( 1 = 11), образующих адиабатно изолированную систему (6Q = 6Qi+6Qii = 0), оба тела возвращаются в исходное состояние одновременно. [c.58]

Если система состоит из двух тел, температуры которых Т1ФТ2, и рабочего тела, вступающего с ними попеременно в тепловой контакт, то система может циклически совершать работу, как это было показано в 8.1. Теплота Q , получаемая от тела с большей температурой Tj, может быть превращена частично в работу а оставшаяся часть теплоты должна быть отдана телу с меньшей температурой При этом температура горячего тела должна в общем случае понижаться, а холодного — повышаться. Разность температур между горячим и холодным телом вследствие этого будет сглаживаться, пока не наступит их полное термическое равновесие. При этом каждый последующий цикл будет совершаться при меньшей разности температур. Площадь цикла при одинаковом количестве подводимой теплоты будет становиться все меньше и меньше, пока цикл не выродится в линию (изотерму), а площадь цикла и, следовательно, работа цикла не станут равными нулю. Дальнейшее превращение теплоты в работу становится невозможным. [c.127]

B изолированной системе запас энергии не изменяется, поэтому совершение работы возможно в течение некоторого времени только при неравновесном п эо-цессе (механическом, термическом, химическом, ядерном) за счет уменьшения внутренней энергии. Нельзя получать работу от тел, находящихся, например, в температурном равновесии, хотя эти тела и обладают определенным запасам внутренней энергии. Отсюда очевит.на невозможность создания вечного двигателя первого рода, который производил бы работу без внешнего источнгжа энергии, и вечного двигателя второго рода, совершающего работу с рабочим телом, находящимся в тепловом равновесии. [c.16]

Необходимо отметить некоторые недоразумения, которые встречались по поводу этого случая возбуждения в более старых литературных источниках, а именно иногда считалось, что термический характер возбуждения специфически связан с возбуждением при столкновениях нейтральных атомов и молекул, совершающих тепловое движение. Наличие в светящемся объеме свободных электронов или других заряженных частиц, как предполагалось, нарушает тепловой характер возбуждения. В действительности он обусловливается лишь наличием термодинамического равновесия независимо от того, при столкновении с какими частицами происходит возбуждение атомов. При этом обычно рассматриваются случаи неполного равновесия, в том смысле, что в источнике света отсутствует равновесие с излучением. Равновесие считается выполненным лишь по отношению к движению частиц всех сортов и их распределению по энергетическим уровням. Другими словами, считается, что частицы всех сортов движутся со скоростями, распределенными по закону Максвелла с одним и тем же значением температуры Г, и что они распределены по энергетическим уровням по закону Больцмана с той же температурой Т. Тогда, при одновременном отсутствии равновесия с излучением, интенсивность линий, для которых самопоглощение не играет заметной роли, выражается формулой (2). Излучатель, удовлетворяющий формуле (2), называется больцмановским излучателем. При возрастании оптической плотности, когда сказывается самопоглощение света, больцманов-ский излучатель начинает переходить в планковский излучатель. ) [c.428]

Хотя теория деформируемого слоя оказалась непригодной для композитов, армированных стекловолокном, из-за чувствительности каучукоподобных полимеров на поверхности стекла к действию воды, тем не менее она оказывается полезной при раосмотре-нии связи между жесткими полимерами и гидрофобным волокном, подобным графиту. Свойства композита, состоящего из графита и твердого полимера, ухудшаются в основном под действием термических напряжений, так как графит имеет очень низкий коэффициент линейного Теплового расширения. В данном случае невозможно гидролитическое равновесие на поверхности раздела, которое способствовало бы снятию напряжений по химическому механизму. В то же время благодаря наличию деформируемого слоя возможна меканиЧёскАя релаксация напряжений, так как связь органических. полимеров с графитом не чувствительна к воздействию воды. [c.38]

Параметры потока по длине ЭУ вычислялись на ЭВМ по методике, изложенной в параграфе 1.2 с учетом конечной скорости второй стадии реакции 2N02 2N0+02 и неидеальности смеси. В процессе опытов было обеспечено равновесие состава газовой смеси на входе в участок. Предварительная тариревка ЭУпроизводилась для определения термической проводимости трубы К, тепловых потерь в окружающую среду и с аксиальным потоком тепла к трубопроводам. Для проверки методики эксперимента и обработки опытных данных были проведены опыты с определением Оа при охлаждении воды. [c.83]

Константа равновесия связана с соответствующей температурой, при которой будет протекать процесс термического разложения, через тепловой эффект фазового перехода известным уже соотношением (изобары или изохоры) [c.95]

Двухфазные потоки в парогенерирующих каналах, на вход которых подается значительно недогретая до температуры насыщения жидкость, являются термически неравновесными. В таких потоках количество пара Xj. может быть значительно больше, а температура жидкой фазы значительно ниже, чем в случае термического равновесия, когда температуры пара и жидкой фазы равны температуре насыщения Т , а паросодержание Xg определяется по тепловому балансу. [c.66]

Отличительная особенность теплового излучения заключается в том, что оно органически присуще всякому макрофизическому телу и количественно определяется одним только температурным уровнем последнего. Поэтому тепловое излучение называют также излучением температурным. Будучи возбуждаемо и непрерывно поддерживаемо внутренними микроструктурными движениями вещества, тепловое излучение каждого тела во внешнее пространство имеет место совершенно независимо от свойств и состояния окружающих тел, в частности, и тогда, когда последние находятся при температуре, совпадающей с температурой данного тела. Многие важнейшие законы теплового излучения основываются именно на том факте, что оно в неприкосновенном виде развивается в термически равновесных системах, наличие же или отсутствие равновесности в других отношениях вообще не играет какой-либо роли. Первым следствием отсюда служит утверждение, что испусканию теплового излучения непременно сопутствует более или менее интенсивное поглощение падающего на тело извне излучения, причем в условиях термического равновесия оба эффекта компенсируют друг друга. Если же взаимодействующие излучением тела находятся при разных температурах, то для каждого из них баланс [c.187]

Когда тело имеет малое термическое сопротивление во всех направлениях, его температуру Г можно считать одинаковой по всему объему. Отдельные участки внутренней поверхности тела (см. рис. 2.2) будут находиться в состоянии температурного равновесия, и ДР, Т) q (P) = е"(Р, Т) Oq при Р е S. Это равенство справедливо, если среда в полости тела диатермична (не поглощает излучение) и внутренние источники излучения отсутствуют. В этом случае теплообмен излучением во внутренней полости тела не оказывает влияния на его температуру. Участки произвольной по форме внешней поверхности тела обмениваются между собой потоками излучения. Поэтому тепловые потоки Яп(Р) и t (P, Т)ооТ при Р е S можно рассматривать независимо друг от друга только в случае выпуклой внешней поверхности S. [c.34]

Дилатометрический метод очень чувствителен, и те превращения, которые из-за малого теплового эффекта почти не различимы на термических кривых, часто легко определяются этим методом. Основной недостаток термического анализа для исследования превраш ений в твердом состоянии — гистерезис, в результате которого превраш ение при нагревании происходит намного выше, чем при охлаждении. Теоретически этот недостаток может быть полностью устранен цри использовании дилатометра, так как каждый образец может быть выдержан при любой температуре в течение времени, достаточного для достижения равновесия (до того, как будет проведено измерение). Однако, если нужно исследовать большое число образцов, практически это часто бывает невозможно, и обычным процессом, как мы указывали, является снятие дилатометрических кривых при определенных скоростях нагрева и охлаждения. Эти скорости могут быть намного меньше, чем самые малые скорости, используемые при обычном термическом анализе, и в резул1ьтате можно достичь более полного приближения к ус- [c.292]

В однонаправленных композиционных материалах элементарные волокна ориентированы только в главном направлении (рис. 6.18,а). Это самый простой случай с точки зрения теоретического анализа и экспериментального изучения, так как такие композиционные материалы легко получить и испытать и для их характеристики необходимо знать только два термических коэффициента расширения. Вопросы теплового расширения однонаправленных волокнистых композиций были рассмотрены Грещуком [13], который вывел расчетные формулы, исходя из равновесия сил и соответствия деформаций. Полученные формулы имеют вид [c.279]

Обычный калориметрический опыт по определению теплоты смешения состоит из следующих этапов 1) заправка сосуда для смешения и приведение калориметрической системы в состояние термического равновесия 2) определение изменения температуры системы, вызванного тепловым эффектом смешения 3) определение теплового значения системы путем ввода тепла с помощью электронагревателя. Каждый этап включает измерение тех или иных вел1 чин, которое не может быть выполнено абсолютно точ- [c.20]

Как собственные, так и лримесные носители заряда в твердых диэлектриках возникают преимущественно из-за термической активации. При этом кроме процесса генерации электронов и дырок происходят процессы их рекомбинации, при которых электрон и дырка взаимно уничтожаются. В диэлектриках и полупроводниках между тепловой генерацией и рекомбинацией носителей устанавливается динамическое равновесие, зависящее от глубины залегания примесных уровней и от температуры. Поэтому носители заряда, образующиеся при термической активации, называют равновесными. Если носители возникают при освещении или облучении диэлектрика, а также в сильном электрическом поле, их называют неравновесными, так как после выключения активирующего фактора их концентрация резко падает. [c.44]

Чтобы получить представление о том, как термические возмущения могут быть включены в теорию, рассмотрим систему заряженных частиц, скажем, электроны в плазме или электроны проводимости в кристалле. Тепловое равновесие системы описывается общей температурой Т и равновесным значением химического потенциала /1. Мы предположим, что неравновесное состояние достаточно хорошо описывается величинами T r,t) и /х(г, ), зависящими от координат и времени, т. е. систему можно разделить на малые подсистемы, каждая из которых находится в состоянии, близком к локальному равновесию. В континуальном пределе соответствующий локальноравновесный статистический оператор имеет вид [c.406]

Тепловые поля часто являются периодическими. Поэтому для исследователей представляет интерес описание поведения элементов конструкций при повторном действии теплового потока и давления. Мы обсудим только задачи приспособляе-мостп, не затрагивая вопросов термической усталости. Наличие тепловых полей и механических сил, как это имеет место в случае газовых турбин, топливных элементов, сосудов давления и т, д., делает неприменимой классическую теорию предельного равновесия. В данном случае нельзя считать, что нагрузки возрастают пропорционально одному параметру. Кроме того, раздельное воздействие температуры или, нагрузки может вообще не вызвать пластического движения, но изменения температуры при постоянной нагрузке могут вызвать увеличение пластической деформации. Отсюда очевидно значение анализа термомеханической приспособляемости. [c.96]

При фазовом превращении почти всегда наблюдается изменение объема образца, чем можно воспользоваться для исследования строения сплавов к настоящему времени в литературе описаны многие типы приборов, в основе которых лежат одни и те же общие принципы. Образец, имеющий однородный химический состав, подвергают нагреву или охлаждению в устройстве, которое передает изменение длины образца на записывающее устройство, расположенное вне печи. Основное преимущество этого метода, как и метода измерения электропроводности, заключается в том, что скорость нагрева и охлаждения может быть достаточно мала для обеспечения приближения к равновесию если же это неосуществимо, то можно поддерживать температуру на заданном уровне до тех пор, пока установившееся состояние не будет свидетельствовать о достижении равновесия. Этот метод хорошо применять для исследования фазовых превращений в твердом состоянии, которые имеют небольшой тепловой эффект или протекают слишком медленно, чтобы их можно было обнаружить методом термического анализа. Возможнос гь поддержания температуры на заданном уровне до тех пор, пока образец не достигнет равновесного состояния, также исключает явление гистерезиса, обычно наблюдаемое при исследовании некоторых превращений в твердом состоянии с помощью термического анализа, однако на практике этот метод может привести к очень продолжительным выдерн кам при отжиге. Обычно дилатометрический анализ проводится при очень низких скоростях нагрева или охлаждения с целью свести температурный гистерезис к минимуму. [c.114]

Оптическая пирометрия основана на измерении интенсивности излучения нагретого тела, которая связана с его температурой законами теплового излучения илн термического равновесия. Различают спектральную (яркостную), радиационную и цветовую пирометрию. Область применимости оптической пирометрии ограничена чувстаительностью приемников излучения, поскольку с понижением температуры интенсивность излучения уменьшается. [c.105]

Расчет повышения температуры, по Румпфу, является проблематичным, так как длительность разрушения, по-видимому, настолько мала, что еще нельзя применять максвелл — больцмановское распределение энергии частиц. К этому следует добавить, что указанные объемы настолько малы, что неприменимо также и статистическое определение температуры. Поэтому лучше говорить об эквивалентной температуре, которая является мерой локально сконцентрированной тепловой энергии. Следовательно, нельзя безоговорочно считать, что расчетные значения равны фактической температуре. Только на большом удалении от фронта трещины объемы и время процесса достаточно велики, чтобы предположить термическое равновесие. Экспериментально найденные превы- [c.440]

Успех данного опособа был О беспечен применением защитной трубки из кварцевого стекла. Особенно полезное свойство последнего — его высокая термическая стойкость, допускающая погружение холодной трубки (диаметром около 5 мм) непосредственно в расплавленную сталь. Благодаря значительной интенсивности теплообмеиа при температуре жилкой стали, малым размерам трубки и хорошему ее контакту с жидким металлом спай термопары быстро приходит з тепловое равновесие со средой жидкого металла. Практически измерение можно выполнить по истечении 8—20 сек. с момента погружения. Возможность кратковременного измерения достигается уменьшением тепловой инерции оболочки термопары одиако при слишком малых размерах трубка теряет механическую прочность и вообще служит уже недостаточно надежной защитой для термопары. Если применяется трубка диаметром 9 мм с толщиной стенок 0,8 то для измерения требуется 20—40 сек. [69]. Согласно данным В. С. Кочо, оптимальными размерами оказались диаметр 4 мм при толщине стенок 0,7 мм. Такие трубки прогреваются в течение 10 сек. [70]. В практике обычно применяются трубки диаметром около 5 мм с толщиной стенок около [c.382]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...