Температурный гистерезис

Измерение электрических параметров, которые характеризуют температурные зависимости термистора, трудно выполнить точно из-за сложной конструкции элемента, его формы, высокой чувствительности к окружающей температуре и влияния непосредственного нагрева измерительными токами. Такие параметры, как зависимость вольт-амперной характеристики от температуры, электросопротивление при постоянной температуре, наличие температурного гистерезиса, полупроводниковые свойства и изменения констант материалов, часто измеряли с целью выяснения ухудшения свойств, зависящих от внешних условий. При исследовании облученных термисторов в большинстве случаев обычно учитывали влияние излучения только на вольт-амперную характеристику. [c.359]

Хотя в каждом опыте установка в течение достаточно длительного времени выводилась на режим термического равновесия, все же наблюдался температурный гистерезис. Этот гистерезис составлял примерно при самых низких числах Рейнольдса п уменьшался до нуля при высоких числах Рейнольдса. В случае гистерезиса использовались средние значения измеряемых величин. [c.436]

Температурный гистерезис hm определяется как разность средних температур поверхности насадки за периоды нагрева и охлаждения. Его значение зависит от продолжительности дутья, коэффициента [c.287]

Рис. 3.51. Зависимость безразмерной величины среднего температурного гистерезиса от параметров П и Л

Температурный гистерезис регенератора 287 Тепловая нагрузка теплообменных аппаратов и отопительных систем 329, 331 [c.541]

Можно предполагать, что при первом эксперименте, кроме эффекта температурного гистерезиса (о котором подробнее будет сказано ниже), имел место процесс освобождения плиток от той молекулярной напряженности, которая создалась в плитках во время их изготовления, т. е. произошел процесс искусственного старения плиток. [c.207]

Таким образом, на долю температурного гистерезиса приходится то увеличение длины плиток, которое указано в табл. 3. Кроме того, из [c.207]

Таким образом, металлическое тело может иметь при одной и той же температуре различную длину в зависимости от предшествующих температурных состояний. Отсюда следует, что в металлических телах, принимающих различные стационарные температурные состояния замкнутым циклом, начиная от некоторой средней температуры, должно наблюдаться явление, которое при графической интерпретации напоминает магнитную гистерезисную петлю и которое по этой аналогии мы назвали температурным гистерезисом. [c.208]

Заметим, что различие между температурными коэффициентами удлинения для стальной меры и для эталона при обработке наблюдений не отражается на величине температурного гистерезиса полученного относительным методом. В этом легко убедиться, если привести значения [c.209]

А/ к одинаковой температуре, например 20° С, и сравнить величины температурного гистерезиса, полученные из приведенных и неприведенных значений. Величина гистерезиса в том и другом случае будет одной и той же. Петля гистерезиса, построенная по приведенным значениям А/, располагается горизонтально. [c.209]

На рис. 1 использованы значения А/, не приведенные к одинаковой температуре лишь с той целью, чтобы график температурного гистерезиса, построенный по этим данным, был по внешнему виду похож на график магнитного гистерезиса. Следует отметить, что указанный график, построенный по наблюдениям, отнесенным к эталону при температуре наблюдения, показывает не абсолютную, а относительную картину температурного гистерезиса. [c.209]

В связи с тем что наблюдения проводились относительным методом, полученная величина температурного гистерезиса представляет собой разность,между величиной гистерезиса для стальной меры и эталона. [c.209]

Несмотря на то что полученная относительным методом величина гистерезиса, очевидно, значительно меньше величины, которую мож -.. было бы пол-учить абсолютным методом, относительный метод в данном случае оказался более удобным, так как полученные с его помощью результаты подтверждают одновременно факт существования температурного гистерезиса в металлических телах и различие его величины д гл разных тел, чего нельзя было бы получить из одной серии наблюдений абсолютным методом. [c.209]

Величиной температурного гистерезиса условимся называть расстояние по вертикальной оси между кривыми, образующими петлю гистерезиса. [c.209]

Из этих графиков видно, что даже для таких высокостабильных материалов (платина—иридий), из которых приготовлены эталоны, имеет место температурный гистерезис. [c.210]

Интересно отметить, что температурный гистерезис имеет место не только для металлических тел. Аналогичные явления мы наблюдали на полимерах и керамических образцах. В качестве примера приведем график гистерезисной петли для относительного удлинения керамического образца (рис. 3). [c.210]

Этот температурный гистерезис, называемый интервалом возгонки, сдвигом или температурой скольжения объясняется тем, что вначале стремится к испарению более летучий компонент (например, в смеси эфира и воды эфир испаряется раньше, чем вода). Более интенсивное испарение самого летучего компонента изменяет характеристики остающейся смеси (она обогащается менее летучими компонентами), при этом одновременно меняется соотношение между температурой и давлением насыщенного пара. [c.334]

Однако при данном давлении из-за температурного гистерезиса таблицы (или линейна) дают две разных температуры точку росы 0р и температуру вскипания 0в. [c.336]

Величина температурного гистерезиса [c.300]

Таким образом, протекание обратного мартенситного превращения требует температурного гистерезиса, о чем мы указывали ранее, когда рассматривали результаты исследований свойств сплавов с ЭПФ. [c.303]

На рис. 1.4 показано [3] изменение электросопротивления при прямом мартенситном превращении и обратном превращении в сплавах Ре — 30 % (ат.) N1 и Аи — 47,5% (ат.) Сс1. Температурный гистерезис превращения в сплавах РеМ очень большой — 400°С. В сплавах же Аи—Сс) температурный гистерезис превращения очень мал 15°С. [c.14]

Рис. 1.4. Температурный гистерезис превращения при атермическом (Ре — N1) и термоупругом (Аи — Сс1) мартенситном превращении ( 3 ]

В табл. 1.1 приведен состав сплавов, в которых происходит термоупругое мартенситное превращение и наблюдается эффект памяти фор>-мы. Здесь же указаны температура М , температурный гистерезис превращения, изменение кристаллической структуры, наличие или отсутствие упорядоченной структуры, объемные изменения. За некоторым исключением, указанные выше условия выполняются почти для всех сплавов. Сплавь , составляющие исключение, имеют неупорядоченную структуру, однако соответствие решеток при превращении у них, как показано ниже, такое же, как и в упорядоченных структурах. [c.16]

Из анализа зависимости электросопротивления от температуры ясно, что мартенситное превращение // /// при нагреве и охлаждении является классическим фазовым переходом первого рода, характеризующимся температурным гистерезисом. Превращение / // является почти обратимым и близко к фазовому переходу второго рода. С помощью рентгеновского дифракционного исследования при разных температурах обнаружено, что при понижении температуры пик (110) 2 расщепляется на два пика, причем пики фазы / и фазы II никогда не наблюдаются одновременно. Это показывает, что описываемое превращение отличается от обычного мартенситного превращения. [c.61]

При нагревании гомогенного сплава плавление начинается при истинной равновесной температуре без перегрева, аналогичного переохлаждению. Однако в случае превращений в твердом состоянии эффект температурного гистерезиса иногда очень значителен, так что кривые охлаждения и кривые нагрева дают температуры превращения, лежащие соответственно ниже и выше истинных равновесных значений. При превращении в твердом состоянии новая фаза обычно развивается и растет из зародышей в этих условиях должна произойти некоторая диффузия, чтобы группы атомов перестроились и образовали решетку, характерную для новой фазы. [c.121]

Во-первых, магнитные свойства постепенно падают по мере приближения к точке превращения, и эта точка не отвечает скачкообразному изменению свойств. Во-вторых, магнитное превращение не имеет температурного гистерезиса. Увеличение скорости охлал<дения не снижает температуры превращения. В-третьих, механические и некоторые физические свойства при превращении не изменяются (изменяются многие электрические магнитные и тепловые свойства). Наконец, в-четвертых, самое важное магнитное превращение не сопровождается перекристаллизацией— образованием новых зерен, и изменением решетки. [c.59]

I рода можно было бы, конечно, продолжить. Они существуют, например, и в жидкостях, где к таковым относится переход из -жидкой фазы в жидкокристаллическую. Характерные черты переходов II рода, наблюдающиеся во всех случаях, — непрерывность, -Я-образный характер температурных зависимостей вторых произ-гводных G, отсутствие температурных гистерезисов. Вследствие непрерывности этого перехода между симметрией более и менее симметричных фаз существует определенное соответствие пространственная группа одной из этих фаз должна быть подгруппой пространственной группы другой фазы (часть элементов симметрии исчезает при переходе в менее симметричную фазу). Доказана теорема о том, что фазовый переход II рода может существовать для всякого изменения структуры, связанного с уменьшением вдвое числа преобразований симметрии. При этом периоды элементарной ячейки могут меняться в несколько раз (2—4). [c.262]

С помощью параметров Л и П можно оценить численные значения двух основных температурных характеристик регенератору среднего температурного гистерезиса hm и относительных потерь от недо-рекуперации Двнед- [c.287]

На рис. 3.51 представлена зависимость безразмерного среднего температурного гистерезиса (ДГ—от приведенных времени П и длины Л. Значение ЛГ равно [c.288]

В сплавах с большим температурным гистерезисом мартенситного превращения наблюдается лишь частичное восстановление формы. К таким сплавам можно отнести N6 — N1, Ге — Мн, нержавеющую сталь и др, В них уже небольшие противодействующие напряжения исключают восстановление формы. Это связано с тем, что, во-первых, мартенситные фазы в этих енлавах обладают высокой симметрией, что допускает протекание обратного превращения по путям, отличным от прямого превращения. Во-вторых, образование мартенсита даже в отсутствие напряжения в этих сплавах сопровождается необратимым процессом возникновения и перемещения полных дислокаций. [c.527]

Вблизи Т, наблюдается целый ряд аномалий физ. свойств ФМ значит, юст коэрцитивной силы, температурный гистерезис намагниченности, аномалии магнитострик-ции и магнитокалорич. эффекта (рис. 9) и увеличение размеров доменов, Константы Верде, Холла и др. подобные характеристики в Т, не обращаются в нуль, а обнаруживают достаточно сложную зависимость от темп-ры и поля. [c.288]

Рнс. 9. Аномалии физических свойств ферримагнетиков вблизи точки магнитной компенсации а—температурный гистерезис намагниченности ст, соелинения ЕгНе б—магнитокалорический эффект в феррите-гранате Od FjOij —продольная магнитострик-ция феррита-граната GdjFjOu- [c.288]

Проведя аналогичные построения графиков температурного гистерезиса для бронзовых, латунных и ин-варных образцов, мы заметили, что величина температурного гистерезиса различна для разных тел. [c.210]

В зависимости от используемого переходного хладагента (и его температурного гистерезиса) может потребоваться настройка перегрева, а иногда и смена сопла ТРВ (поставщик хладагента даст вам все нужные сведения). Наконец, если потребуется дозаправить установку, делать это нужно всегда только в жидкой фазе. [c.339]

С = (254-30) ГПа, коэффициент Пуассона д = 0,224-0,3 при обратном мартенситном превращении может быть реализована деформация до 8%, температурный гистерезис превращения АГ п = (154-50) °С никелид титана хорошо демпфирует колебания, логарифмический декремент колебаний Д= (14-2)10" [c.290]

Оценим величину температурного гистерезиса АТ для никелида титана и бронзы Си—Zn—А1. При Го = 300 К, 5о = 48 Дж/моль К (для Т1№), 5о = 30 Дж/моль-К (для бронзы), А5стр == -6 Дж/моль-К (для Т1№), Д5стр = -1,7 Дж/моль-К (для бронзы) для никелида титана АТ > 37,5 °С, для бронзы АТ > 17 °С. Это хорошо согласуется с данными табл. 6.4. [c.303]

Вейман с сотрудниками предположили, что указанная фаза с несоразмерной структурой соответствует состоянию, когда сосуществуют волны зарядовой плотности трех типов, имеющие волновые числа 1/3 - НО , 1/3 111 и 1/3 12lj>. При превращении фазы с несоразмерной структурой в фазу с соразмерной структурой происходит расщепление рефлексов (111) и (110) вследствие тригональных искажений фазы В2 в направлениях (111). Эти тригональные искажения изменяются в зависимости от Т, однако при их возникновении и исчезновении имеется температурный гистерезис. Ясно, что рассматриваемое превращение является превращением первого рода. Рефлексы типа 1/3 при этом точно соответствуют положениям 1/3. При понижении Т появляется моноклинная мартенситная фаза. Полностью процесс превращения в этих сплавах описывается последовательностью исходная фаза->несоразмерная фаза (кубическая) -> соразмерная фаза (тригональная) -> мартенситная фаза (моноклинная). Температура начала превращения несоразмерной фазы в соразмерную М <М на 5—10°. Однако обычно промежуточную фазу рассматривают, не разделяя на области несоразмерной и соразмерной фаз, а температуру превращения обозначают M g. Тем не менее поверхностный рельеф, обусловленный промежуточной фазой, возникает при более низкой Mg. [c.64]

Однако в отличие от биметаллического элемента, у которого отклонение изменяется прямопропорционально температуре, у сплава с эффектом памяти формы прогиб изменяется резко при характеристической температуре. Кроме того, у сплава с эффектом Памяти формы имеется температурный гистерезис, характеризуемый разностью прогибов при нагреве и при охлаждении, на что следует обращать особое внимание при практическом применении. [c.151]

Структурные превращения в металлах и сплавах сопровождаются выделением или поглощением скрытой теплоты превращения (например, при распл1авлении металлов поглощается скрытая теплота плавления) или же связаны с аномальной удельной теплоемкостью, которая наблюдается, например при образовании сверхструктуры в Р-латуни. Отсюда следует, что при нагревании или охлаждении металла или сплава в одинаковых условиях структурные изменения должны вызвать изменение хода кривой температура — время. По перегибу кривой можно найти температуру структурного превращения. В условиях истинного равновесия температура (или температурный интервал), при которой происходит данное структурное превращение, является постоянной дл я данного металла ил1и сплава, но практически часто наблюдается температурный гистерезис структурного превращения. Например, при медленном охлаждении в условиях истинного равновесия жидкое олово затвердевает при постоянной температуре 231,9 но в обычных опытах часто оказывается возможным, прежде чем начнется кристаллизация, охладить жидкое олово на 20 или 30° ниже его истинной температуры затвердевания. Это явление обычно называется переохлаждением. Переохлаждение является результатом кристаллизации, происходящей путем зарождения центров и их роста. [c.120]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...