Самопоглощение света

Самопоглощение света 398, 412 Сверхтонкая структура линий 52.1 --, влияние изотопии 528 [c.638]

Рассмотрение вторичных процессов в источниках света, ведущих к искажению отношений интенсивностей линий, не входит в задачу настоящей книги. Тем не менее мы рассмотрим роль поглощения в пределах самого источника света, которое носит название самопоглощения (реабсорбции). Это явление в той или иной мере всегда имеет мс сто, и пренебрежение им может привести к грубым ошибкам. [c.412]

Поскольку спектральный прибор регистрирует падающий на него поток, то измеряемая прибором интенсивность оказывается пропорциональной / поэтому I можно назвать измеряемой интенсивностью". Тогда по формуле (5а) имеем при наличии явления самопоглощения измеряемая интенсивность / отлична от интенсивности /. определяемой через мощность излучения единицы объема источника света. [c.413]

ВЛИЯНИЕ САМОПОГЛОЩЕНИЯ В ИСТОЧНИКЕ СВЕТА [c.295]

Необходимо отметить некоторые недоразумения, которые встречались по поводу этого случая возбуждения в более старых литературных источниках, а именно иногда считалось, что термический характер возбуждения специфически связан с возбуждением при столкновениях нейтральных атомов и молекул, совершающих тепловое движение. Наличие в светящемся объеме свободных электронов или других заряженных частиц, как предполагалось, нарушает тепловой характер возбуждения. В действительности он обусловливается лишь наличием термодинамического равновесия независимо от того, при столкновении с какими частицами происходит возбуждение атомов. При этом обычно рассматриваются случаи неполного равновесия, в том смысле, что в источнике света отсутствует равновесие с излучением. Равновесие считается выполненным лишь по отношению к движению частиц всех сортов и их распределению по энергетическим уровням. Другими словами, считается, что частицы всех сортов движутся со скоростями, распределенными по закону Максвелла с одним и тем же значением температуры Г, и что они распределены по энергетическим уровням по закону Больцмана с той же температурой Т. Тогда, при одновременном отсутствии равновесия с излучением, интенсивность линий, для которых самопоглощение не играет заметной роли, выражается формулой (2). Излучатель, удовлетворяющий формуле (2), называется больцмановским излучателем. При возрастании оптической плотности, когда сказывается самопоглощение света, больцманов-ский излучатель начинает переходить в планковский излучатель. ) [c.428]

Необходимо, однако, отметить еще одну трудность, связанную с методом лучеиспускания. Дело в том, что по измеряемой мощности излучения от протяженного источника света (даже в случае его полной однородности) нельзя непосредственно определить мощность излучения, приходящуюся на еднницу его объема, так как в самом источнике, наряду с излучением, происходит и поглощение света самопоглощение, или реабсорбция, см. 75). Необходимо либо использовать в качестве источника настолько тонкий светящиеся слой, чтобы самопоглощение в нем было пренебрежимо мало, либо оценивать величину самопоглощения и вводить необходимую поправку к измеряемым мощностям излучения. [c.398]

Результаты, полученные на основании формул (8) и (9), хорошо оправдываются экспериментально для случая нормальной связи между моментами при использовании источников света, в которых распределение атомов по уровням близко к равновесному и вместе с тем явления самопоглощения линий не играют заметной роли. Практически это осуш,ествляется в электрических дугах и искрах при атмосферном давлении для мультиплетов, нижние уровни которых не являются нормальными или расположенными близко к нормальным. В табл. 95 приведены относительные интенсивнсстл для квинтета хрома. Силы осцилляторов измерены Н. П. Пенкиным [ 1, интенсивности — Фрериксом методом фотографической фотометрии. [c.411]

Допплера, эффект давления, элементарный эффект Штарка, эффект самопоглощения и т. п.). Трудно даже представить себе излучение спектра монохроматическим источником света таким, чтобы уровни излучающих атомов не были бы возмущены и чтобы эти атомы находились в состоянии покоя относительно наблюдателя. Эти условия выполнимы лищь для идеального, неосуществимого, источника света, в котором давление светящегося газа, температура разряда и, наконец, плотность тока, проходящего через разряд, равны нулю. Таким образом, перед метрологами встала задача найти числовую разницу между действительно воспроизводимой длиной волны и идеальной, чтобы, внеся соответствующую поправку, получить значение естественной константы. Необходимо было удостовериться, что линия не обладает сверхтонкой структурой, подробно изучить зависимость уширения линии от реальных условий возбуждения спектра (так как по величине уширения можно судить о степени добавочного возмущения) и выяснить смещение максимума контура линии в зависимости от давления светящегося газа в источнике, плотности тока и температуры разряда. [c.46]

Третий внутренний критерий основан на том факте, что величины изотопических смещений и относительных интенсивностей компонентов в отсутствие самопоглощения не должны зависеть от изменения условий разряда в источнике света с ОПК. Для проверки этого положения контуры исследуемых спектральных линий были записаны при различных силах разрядного тока, давлениях рабочего газа, размерах и материалах стаканчика полого катода. Условия экспериментов и результаты опытов приведены в табл. 2, 3 и 4. Из табл. 2 и 3 видно, что, как и должно быть при правильном определении изотопического смещения, значения Агиз при различных условиях в источнике света оказались одинаковыми в пределах погрешности, равной 5-10- см- для спектральной линии Nel 878,4 нм и 2-10 см- для линии Mgl 880,7 нм. [c.134]

Заметное уширение линии может быть вызвано явлением самопоглощения [6], когда излучение поглощается и переизлу-чается много раз перед тем, как выйти из излучающего газа. Поскольку вероятность перехода максимальна для излучения с частотой ([/2—U ) h, такие кванты поглощаются в первую оче-зедь и частично захватываются источником света. Самопогло-щение приводит к уменьшению интенсивности в центре контура линии и, следовательно, к уширению линии. При большой силе осциллятора эффективность пленения излучения достаточна, чтобы вызвать поглощение всего центра линии. Такое самооб-ращение линии приводит к образованию кажущегося спектроскопического дублета. [c.323]

Рассмотрим группу линий, имеющих приблизительно одинаковые верхние энергетические уровни. Интенсивности таких линий не зависят от температуры, а пропорциональны вероятностям переходов Ап п"- Эти вероятности могут быть экспериментально определены измерением относительных интенсивностей /о какого-либо источника света с малой оптической толщиной. Пусть в источнике с большой оптической толщиной наблюдаемые интенсивности равны /. При этом более сильные линии будут больше ослабляться в результате поглощения, чем более слабые. Зависимость 1п(///о) от /о будет иметь вид, изображенный на фиг. 2. Горизонтальный участок кривой в левом углу фиг. 2 соответствует линиям, для которых самопоглощение пренебрежимо мало и которые могут использоваться для температурных измерений без введения поправок. Для более интенсивных линий кривая дает поправку на влияние самопогло-щения. [c.295]

Рис. 1. Спектр лазерного света, полученного от органического красителя хлоралюминиевого фталоцианива, в сравнении со спектрами обычной флюоресценции красителя (цветная кривая) и спектром его поглощения (черная кривая). Вынужденное излучение группируется в атом случае около дополнительного пика флюоресценции и является значительно более узким, чем вся спектральная область, занимаемая флюоресцентным излучением. Максимальный пик измеренной кривой флюоресценции несколько ослаблен из-за самопоглощения. Действительная кривая флюоресценции должна быть зеркальным изображением кривой поглощения, как показано штриховой цветной линией. Длина волны луча, излучаемого рубиновым лазером, используемым для возбуждения лазера на красителе, показана красной вертикальной линией.

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...