Анализ термический

При исследовании идеальных термодинамических циклов поршневых двигателей внутреннего сгорания обычно определяют количество подведенной и отведенной теплоты, основные параметры состояния рабочего тела в типичных точках цикла, причем температуры в промежуточных точках вычисляют как функции начальной температуры газа вычисляют термический к. п. д, цикла по основным характеристикам и производят анализ термического к. п. д. [c.260]

При анализе термических процессов тепловой источник на поверхности рассматривают [162-164] в виде сосредоточенного в бесконечно малом пятне - точке. Это предположение, согласно теории распространения теплоты сосредоточенных источников [164], позволяет определять температурные поля в зонах, удаленных от источника на расстояния, превышающие в 3-5 раз диаметр пятна лазерного излучения. Для достоверного описания распространения теплоты необходимо знать распределение плотности мощности в пятне лазерного излучения. [c.255]

Остаточные напряжения, возникающие в слоистом композите в процессе изготовления, могут заметно снизить напряжения, при которых происходит первое разрушение слоя. В настоящее время отсутствуют убедительные данные, позволяющие правильно выбрать начальную температуру для анализа термических напряжений. Применение же термоупругого анализа невозможно без знания температуры, при которой композит свободен от напряжений. Необходима разработка более исчерпывающего анализа прочности слоистого композита, учитывающего и остаточные напряжения. [c.136]

Анализ усадочных напряжений можно осуществить на различных уровнях. Простейший подход основан на концепции однородного ортотропного слоя. Суть его состоит в том, что одиночный слой композита рассматривается как исходный материал, необходимые термоупругие свойства которого определяются экспериментально. Далее полученные характеристики используются в линейном термоупругом анализе для расчета термических деформаций и напряжений в каждом слое. Подобная процедура применяется для анализа термических напряжений в фанере или другом слоистом материале, составленном из листов разнородных материалов. Уравнения термоупругого анализа слоистых сред имеют вид [37] [c.253]

Анализ термической нагруженности конструктивных элементов показЫ)Вает, что при моделировании в качестве базового можно принять термический цикл ( трапеция ), включающий нестационарную (нагрев—охлаждение) и стационарную (выдержка при температуре max) части и отражающий принципиальные особенности нагрева в реальных условиях, либо частный вариант цикла — пила , воспроизводящий чисто циклический нагрев. Включение выдержки при max в термический цикл (рис. 7, В/) важно в связи с тем, что на этом этапе представляется возможным воспроизвести реологические процессы (релаксация напряжений, ползучесть), протекающие в реальных условиях и существенно снижающие сопротивление термической усталости. [c.14]

АНАЛИЗ ТЕРМИЧЕСКОЙ ОБРАБОТКИ СТАЛИ [c.22]

Для определения влияния окружной неравномерности поля температур на напряжения поверхностного слоя лопаток рабочего колеса последней ступени необходимо выполнять расчетный анализ термических напряжений в рабочих лопатках при вращении их во влажнопаровой среде с высокой температурной неравномерностью. [c.179]

Термические эффекты также отличаются большой важностью хотя они, возможно, несколько более тонкие. Эти эффекты проявляются при сварке, например в случае защитных кожухов ядерных реакторов, надземных трубопроводов, скажем, для газа или угольной суспензии. Однако для полного учета этих эффектов нужно знать данные по механическим характеристикам как функции от температуры вплоть до температуры Тт получение же таких данных представляет трудную задачу [32]. Необходимо обладать средствами включения этих данных в уравнения состояния, кроме того, анализ напряженного состояния следует вести рука об руку с анализом термического состояния. Итак, существуют проблемы, для решения которых не- [c.333]

В данном разделе мы будем пока считать поле температур известным. При анализе термических напряжений в элементах конструкций граничные тепловые условия обычно задаются на фиксированных поверхностях, тогда как в таких случаях, как затвердевание или плавление, возникают задачи с движущимися границами. [c.131]

Равенства (15), (16) содержат наиболее существенные термомеханические взаимосвязи и могут быть использованы при анализе термических напряжений, а также при изучении бифуркаций за счет нагрева, являющегося результатом диссипации энергии. [c.227]

Термический к. п. д. цикла Карно полностью определяется значениями абсолютных температур горячего и холодного источников. Анализ термического к. п. д. по уравнению (128) показывает, что увеличение термического к. п. д. возможно путем повыщения начальной температуры Ti цикла и понижения конечной температуры Тг цикла, т. е. путем увеличения разности температур Ti — T a- [c.65]

Термический анализ. Термический анализ основан на том, что в процессе нагревания и охлаждения металлов и сплавов структурные превращения всегда сопровождаются выделением или поглощением тепла. Термический анализ выявляет эти тепловые эффекты, на основании чего строятся кривые охлаждения и таким образом определяются фазовые превращения., [c.30]

Выражение (4-5) имеет перед (4-5а) то преимущество, что в нем отсутствует лишний для общего анализа термический к. п. д. цикла [c.167]

Из проведенного анализа термического к. п. д. и среднего давления замкнутого теоретического цикла с подводом теплоты при постоянном объеме можно сделать следующие выводы [c.26]

Наиболее важная разновидность физико-химического анализа — термический анализ основан на измерении температур плавления (иногда — кипения) изучаемых составов. [c.101]

До сих пор изучались задачи о теплообмене для симметричных относительно оси граничных условий (однородное распределение или <7с по окружности). Естественно, в этом случае и поле температуры было симметричным относительно оси. Следуя [Л. 9], рассмотрим простейшую задачу с несимметричными граничными условиями. Пусть плотность теплового потока на стенке постоянна по длине, но изменяется по окружности. Исключая из анализа термический начальный участок, будем рассматривать лишь область стабилизированного теплообмена. Все остальные условия те же, что и в 8-1. [c.165]

Наиболее распространены следующие методы физического анализа термический, дилатометрический, электрического сопротивления и магнитный. В последнее время все чаще применяют метод внутреннего трения. При помощи этих методов также определяют величину свойств, что важно для характеристики сталей и сплавов с особыми физическими свойствами. Некоторые из физических методов являются одновременно средством контроля качества металлов и сплавов. [c.23]

Первый способ, разработанный в Ленинградском политехническом институте им. М. И. Калинина, основан на анализе термических напряжений и деформаций, создаваемых в металле плазменной дугой. Мы уже приводили выше формулу (57) для расчета мощности, развивающейся на поверхности сдвига. Принимая далее, что при черновой обработке металлов главная составляющая силы резания Рг+ формируется в основном под влиянием работы деформации на этой поверхности, можем написать Для вычисления интеграла в выражении (57) принято, что постоянная пластичности в срезаемом слое меняется по экспоненциальному закону (61), а величина К на линии среза (у=0, рис. 32) соответствует постоянной пластичности исходного материала. Приводя при этих допущениях интеграл в выражении (57) к изученным функциям и представляя Рг+ через Мх, получаем формулу [c.81]

В книге описаны лабораторные работы по механическим испытаниям, микроскопическому анализу, термической обработке металлов, литейному производству, сварке и пластмассам. [c.2]

Труд охватывает следующие методы испытания металлов макроанализ, микроанализ, рентгеноструктурный анализ, термический анализ, физические методы исследования металлов, методы испытания механических свойств, методы испытания твердости и технологические пробы. Книга широко используется в заводских лабораториях, научно-исследовательских институтах и высших учебных заведениях. [c.10]

Из приведенных данных ясно, что при ультразвуковой сварке разнородных пар металлов образуются диффузионные слои весьма малой тол-ш ины. В большинстве упомянутых работ сварка производилась в условиях > X. Образование диффузионных слоев, хотя и тонких, за малое время сварки (единицы секунд) заставляет ряд авторов предполагать наличие плавления в этих слоях. В самом деле, трудно поверить в то, что эти слои образовались за счет диффузии в твердом состоянии. По этой причине наиболее доказательными будут такие микроструктуры соединения, где можно металлографически установить отсутствие плавления вблизи интерметаллических фаз, не подвергая сварные соединения дополнительному нагреву. О такой микроструктуре для сварки высокоуглеродистой стали с низкоуглеродистым железом, но без анализа термического влияния, сказано в работе [34] (рис. 45). На основании рис. 55 авторы заключают, что углерод диффундировал из стали в железо. В работе [120] анализировались микрошлифы соединения из железа армко, о=0,5 - -0,5жж, [c.128]

Анализ термических напряжений [c.28]

Тип анализа, термический, статический последовательное решение задач с передачей информации между автономными на каждом этапе базами данных. [c.29]

В книге изложены результаты теоретических и экспериментальных исследований контактного теплообмена в авиационных двигателях (лопатка—диск, подшипники и др.), даны рекомендации по выбору расчетных зависимостей с учетом специфики контактов. Приведены результаты исследований контактного теплообмена при повышенных температурах в вакууме и газовых средах применительно к энергоустановкам. Дан анализ термического сопротивления газовой прослойки между контактирующими поверхностями. [c.223]

Как мы видели, термическая энергия, с которой мы постоянно сталкиваемся в жизни, обладает некоторыми особыми свойствами по сравнению с другими видами энергии. Эти особые свойства, характерные именно для термической энергии или тепла, привели к созданию и развитию самостоятельной науки, называемой термодинамикой, которая изучает процессы термической энергии, ее превращения в работу и другие виды энергии только с макроскопической точки зрения, без учета структуры материи. Анализ термических явлений на молекулярном уровне производится при статистическом рассмотрении кинетических и других свойств молекул (например в кинетической теории газов). [c.62]

Таким образом, рассмотренные выше модельные представления, базирующиеся на концепции неравновесных границ зерен, позволяют достаточно реалистично в качественной форме и в некоторых случаях даже количественно описать основные структурные особенности наноструктурных ИПД материалов, связанные не только с наличием ультрамелкого зерна, но и с высокими внутренними напряжениями, их повышенной энергией и избыточным объемом, обусловленными специфической дефектной структурой. Можно полагать, что дальнейший прогресс в экспериментальных исследованиях ИПД материалов, направленный на прецизионное измерение плотностей дефектов границ зерен и кристаллической решетки, их типов и пространственных конфигураций позволит уточнить предложенную модель. Вместе с тем развиваемый подход к структуре ИПД материалов является основой для понимания их необычных свойств и будет использован ниже при анализе термического поведения, фундаментальных свойств и деформационного поведения наноструктурных материалов. [c.121]

Металловедение наших дней располагает хорошо разработанной теорией строения металлов и сплавов и многообразными методами практического исследования их структуры и свойств. Здесь и методы классического металлографического исследования, начиная от визуального изучения вида излома до исследования отшлифованной и протравленной поверхности металла с помощью обычного металлмикроскона. Эти старые методы металлографии развиты и углублены сейчас современными приборами, новыми средствами исследования. Для этого используются аппараты электронной и ультрафиолетовой микроско-П1Ш, рентгеноструктурный анализ, термический анализ и др. [c.152]

ДО различия диаметра препятствия понижение энергии активации за счет приложенного напряжения для всех типов препятствий одинаково, а время ожидания перед препятствиями первого типа наименьшее. При соответствующих напряжениях или температуре дислокация перескакивает в положение Ь, в котором ее прогиб и эффективное расстояние между стопорами определяются только препятствиями второго и третьего типов. В положении с прогиб дислокации и время ожидания их у препятствий определяются только препятствиями третьего типа. После их преодоления возникает конфигурация d, подобная конфигурации а. Теоретический анализ термически активируемого движения дислокаций при наличии препятствий неодинаковой величины также приводит к уравнению Аррениуса (3.12), в котором энергия активации при разных значениях температуры или напряжения определяется разными участками спектра размеров препятствий, а предэкспоненциональный множитель е,, зависит от температуры и напряжения. [c.70]

Предложены [2] различные способы анализа термических скачков деформации в конструкциях, однако в основном применяется [23, 24] следующий механический анализ. Приращение полной деформации определяется суммой приращений упругой деформации Ае у, пластической деформации Aefy, деформации ползучести и термической деформации Aefy и выражается [c.260]

Здесь по традиции относительное сжатие на ударной волне обозначено как О1==1р1/1ро, в то время как для холодного давления и изэнтропы принято обозначение 61 = 01/ро- Величина Ь, в уравнении (4.31) может быть функцией удельного объема (или относительного сжатия), температуры или внутренней энергии. Из уравнения (4.31) следует, что в пределе при а Ь, давление Р на фронте ударной волны стремится к бесконечности, т. е. величина А представляет собой предельное сжатие конденсированного вещества в ударной волне. В то же время при а - Н потенциальная составляющая давления Р остается сугубо конечной величиной. Таким образом, при больших давлениях на ударной адиабате основную роль играют тепловое давление и тепловая энергия. Вьпшшем для дальнейшего анализа термическое и калорическое уравнения состояния [c.109]

По последним данным [1, 2], пределы растворимости РЬТе значительно же, чем указывается М. Хансеном и К. Андерко (см. т. II, рис. 603). В связи с этим в работе [3] заново исследовали пределы растворимости РЬТе, применяя микроскопический, рентгеновский и денситометр ический анализы, и обнаружили, что растворимость и РЬ, и Те в РЬТе меньше того предела, который может быть зафиксирован при использовании стандартных металловедческих методов. Интервал максимальной растворимости, по данным электрического анализа [4], составляет 49,994 5,013% (ат.) Те при 775° С. Составы жидкой и твердой фаз, полученные по результатам химического анализа приведенных в равновесие образцов, даны в табл. 37. Подтверждено [5] существование области гомогенности у РЬТе, но данные по растворимости противоречат рассмотренным выше [1—4] согласно [5, 6], ликвидус выше, чем по М. Хансену и К- Андерко (см. т. II, рис. 603). Анализ термических кривых охлаждения [7] также показывает, что при О— 50% (ат.) Те ликвидус находится выше, чем экстраполированная кривая у М. Хансена и К- Андерко (см. т. II). Авторы работы [7] на основе данных по отжигу утверждают, что РЬТе не растворяет РЬ. По [1], РЬТе плавится при 932,9 0,05° С и имеет состав, несколько приближенный к Те [50,002% (ат.) Те]. В работе [1] дан состав жидкости, находящейся в равновесии с твердым РЬТе при 923—924° С. Повышенная температура плавления РЬТе, сообщаемая в работе [ 1 ], вероятно, близка к истинной, так как соединение готовили из материалов 99,99%-НОЙ чистоты и принимали максимальные меры предосторожности против испарения. [c.319]

Нами было уделено особое внимание анализу термических условий при проведении кинетического эксперимента, поскольку в литературе эта сторона не всегда хорошо освещается. Вообще говоря, кинетическое уравнение в интегральной форме описывает зависивюсть концентрации или степени превращения вещества от времени при строго определенной температуре. Меаду тем при изучении кинетики твердофазных реакций, особенно при повышенных температурах, возникают условия для нарушения изотермичности эксперимента. [c.158]

Диаграмма состояния —5е была исследована в 1961 г. в работе [408]. Синтез селенидов никеля проводился из простых веществ в эвакуированных ампулах при постепенном повышении температуры до плавления отдельных селенидов. Полученные слитки или спеки тщательно измельчали и снова нагревали в течение 7— 60 суток в запаянных откачанных ампулах для гомогенизации и закалки с разных температур. Затем производили рентгеновский, а в ряде случаев химический анализ. Термический анализ производили в запаянных под вакуумом кварцевых сосудах Степанова при помощи пирометра Курнакова. Электропроводность измеряли двухзондовым потенциометром на воздухе и в атмосфере азота. [c.264]

Для химического анализа слой термообработанного никель-фосфорного покрытия снимали механическим путем в видестружки. При анализе термически не обработанного покрытия из-за слабого сцепления его с основным металлом слой снимался чехлом после изгиба образца на 90—180°. [c.14]

Методами физико-химического анализа (термический, рентгенофазЕшй, микроструктур-ный, химический, определение микротвердости и плотности) впервые исследована диаграмма состояния бинарной системы галлий — сера. Одновременно было проведено термодинамическое исследование указанной системы методом э. д. с. Из зависимости э. д. с.— температура впервые рассчитаны термодинамические функции образования (свободная энергия Гиббса, энтальпии и энтропия) GajSa и aiSs. На основании полученных данных рассчитаны анергии атомизации указанных соединений. [c.184]

Файл результатов механический анализ термический анализ анализ магнитных полей РЬОТКАК [c.13]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...