Ионизация термическая

Существует целый ряд процессов ионизации (термическая ионизация, ионизация в результате электронного удара и т. д.). Во всех этих процессах к нейтральному атому должна быть подведена энергия, большая энергии ионизации. Запись процесса ионизации обычно имеет вид [c.421]

Ионизации частиц твердого тела при высоких температурах посвящены работы [15, 185, 714], авторы которых использовали аналогию с ионизацией газа. oy [728] изучал взаимодействие между электронами, испускаемыми нагретыми твердыми частицами и пространственными зарядами системы газ — твердые частицы. В соответствии с другими методами электризации частиц эта реакция называется термической электризацией. Показано, что при температурах порядка 10 К ионизация газа может быть незначительной, а термоэлектронная эмиссия, которой противодействуют пространственные заряды, становится доминирующим механизмом, так что время достижения равновесия чрезвычайно мало. [c.446]

Уравнение (10.75) приводится к случаю К = Q, когда ионизация в газообразной фазе незначительна. Параметр К характеризует соотношение между термоэлектронной эмиссией и накоплением электронов, испускаемых термически ионизованным газом, вследствие электростатической емкости твердых частиц в объеме зонда [311. [c.455]

Фиг. 10.12. Электропроводность благодаря термической ионизации. Сравнение с результатами, полученными при сгорании газа с добавками калия.

Неупругие соударения частиц между собой при высоких температуре и плотности газа приводят к так называемой термической ионизации, которая возникает за счет кинетической энергии частиц. Наиболее вероятна схема электронного удара [c.44]

Фотоионизация в плотной плазме, видимо, незначительна по сравнению, с термической ионизацией, причем выделить их доли расчетным и опытным путем пока не удается. [c.45]

Плазму, находящуюся в термическом равновесии, т. е. имеющую практически одинаковую температуру для всех частиц, называют часто термической плазмой. Для нее, как указывалось выше, соблюдаются условия квазинейтральности и, за исключением предельных случаев высокого давления, законы идеальных газов. По виду плазмы сварочные дуги при атмосферном давлении могут быть отнесены к категории дуг термического типа. Можно рассматривать термическую ионизацию, как обратимую химическую реакцию газов [c.53]

Так как дуговой разряд существует обычно не в однородном газе, а в смеси газов и паров, находящихся при высокой температуре, то необходимо знание эффективного потенциала ионизации. Практика показывает, что в смеси газов в большей степени ионизируется газ с наименьшим щ. Расчет эффективного потенциала термической ионизации смеси о был выполнен В.В. Фроловым. [c.54]

Безусловно, дуга в вакууме отличается по своим свойствам от дуги при атмосферном давлении. Плазму столба дуги уже нельзя рассматривать как термически равновесную, так как электронная температура больше температуры газа Te>Tg (см. пример 3). Термическая ионизация в столбе дуги снижается [c.97]

Процесс возникновения свободных электронов и положительных ионов в результате столкновений атомов и молекул газа при высокой температуре называется термической ионизацией. [c.168]

Степень термической ионизации плазмы зависит от температуры. Например, при температуре 10 ООО К ионизовано меньше 10% общего числа атомов водорода, при температуре выше 20 ООО К водород практически полностью ионизован. [c.168]

Примесное поглощение наблюдается в полупроводниках и диэлектриках, содержащих примесные атомы. В этом случае поглощение света связано с возбуждением примесных центров или с их ионизацией. Например, в материале л-типа электроны с донорных уровней могут быть возбуждены в зону проводимости. Если доноры (или акцепторы) вносят в запрещенную зону мелкие уровни, то наблюдать примесное поглощение можно лишь при достаточно низких температурах. Действительно, в области высоких температур все эти уровни ионизованы за счет термического возбуждения. Так как энергия ионизации примесных уровней меньше, чем энергия, требуемая для перевода электронов из валентной зоны в зону проводимости, то полосы примесного поглощения лежат за краем собственного поглощения. [c.312]

Полученные решения приближенно характеризуют влияние магнитного поля на пограничный слой, образующийся на поверхности снаряда, движущегося с большой скоростью. При этом проводимость может быть обусловлена термической ионизацией, а также испарением металла, из которого сделан корпус снаряда. [c.444]

Пробивным напряжением газа является напряжение искрового разряда. Кроме искрового разряда может быть дуговой разряд, характеризующийся большой плотностью тока и возникновением между электродами электрической дуги. Переход искрового разряда в дуговой связан с очень быстрым расширением главного искрового разряда и взрывной волной в радиальном направлении. При дуговом разряде имеет место термическая ионизация газа. [c.62]

Ртуть — единственный металл, находящийся в жидком состоянии при нормальной температуре (см. табл. 7-1). Ее добывают из киновари HgS путем термического разложения при температуре около 500 С и затем подвергают многократной очистке, заканчивающейся вакуумной перегонкой при температуре около 200 °С. Ртуть легко испаряется и имеет значительное давление паров при комнатной температуре. Пары ртути отличаются более низким потенциалом ионизации по сравнению с обычными и инертными газами, что и обусловливает применение ртути в газоразрядных приборах. Ртуть окисляется на воздухе лишь при температурах, близких к температуре ее кипения. [c.218]

При процессах деления образуются различные чужеродные атомы (осколки), действие которых также способствует изменению свойств. В некоторых материалах подобный эффект может быть получен вследствие превращения атомов основного материала в атомы другого элемента. Это касается, например, тантала, который превращается в вольфрам под воздействием тепловых нейтронов. Пятый механизм, который может способствовать изменению свойств в отдельных участках вследствие интенсивной ионизации, вызывается действием высокой температуры термических пиков. [c.234]

Рис. S.25. Зависимость степени термической ионизации воздуха от температуры

Термическая ионизация. Уравнение Саха. В современных высокотемпературных установках и аппаратах все чаще приходится иметь дело с веществами в так называемом плазменном состоянии. [c.491]

При высоких температурах в одноатомном газе происходит процесс термической ионизации — отрыв электронов с внешней электронной оболочки атома. В результате этого процесса образуется смесь отрицательно заряженных электронов, положительно заряженных ионов и электрически нейтральных атомов. Эта смесь электрически заряжен" [c.491]

Следует отметить, что термическую ионизацию можно рассматривать как химическую реакцию. Так, уравнение реакции однократной ионизации (отрыв от атома одного электрона) может быть записано в следующем виде [c.491]

Расчет термодинамических свойств плазмы (для случая однократной термической ионизации при невысоких давлениях) производится по уравнению состояния (15-74), в котором величина а определяется с помощью уравнения Саха. Определение свойств плазмы при высоких давлениях (так называемой плотной плазмы) является значительно более сложной задачей. [c.493]

Теплофикация 399 Теплоэлектроцентраль 400 Терминал — см. Термодинамический потенциал Планка Термическая ионизация 491 Термические свойства вещества 39, 115, 141, 154, 164, 182 Термический к. п. д. бинарного цикла 397 [c.507]

С учетом неопределенности значений диффузионного сечения рассеяния электронов нейтральными частицами газовых компонент выражение для электропроводности газовой смеси за счет термической ионизации присадки калия имеет вид [c.112]

ПОВЕРХНОСТНАЯ ИОНИЗАЦИЯ — термически равпопеспаи десорбция атомов или молекул с поверхности твердых тел в виде положительных или отрицательных иоиов. Наиболее известный процесс П. и. — тепловая десорбции (испарение) атомов, адсорбированных на повсрхностп металлов в виде положит, ионов (н о л о ж и т е л ь н а н И, и.). Если адсорбированные атомы обладают сродством к электрону, то они могут испаряться с поверхности металлов в виде отрицат. ионов (о т р и ц а т о л ъ п а я П. и.). [c.54]

Известно, что при достаточно сильном нагревании любое вещество испаряется, превращаясь в газ. Если увеличивать температуру, резко усилится процесс термической ионизации, т. е. молекулы газа начнут распадаться на составляющие их атомы, которые затем превращаются в ноны. Ионизация газа, кроме того, может быть вызвана его взаимодействием с электромагнитным излучением (фотоионизацня) или бомбардировкой газа заряженными частииа.мн. [c.290]

В сварочных дугах имеются три характерные зоны — катодная, анодная и столб дуги. Столб сварочных дуг при атмосферном давлении представляет собой плазму с локальным термическим равновесием, квазинейтральностью и свойствами идеального газа. В столбе вакуумных сварочных дуг термическое равновесие может не наблюдаться, т. е. Te> Ti=Tn). С помощью физики элементарных процессов в плазме определяют потенциал ионизации газов Ui, эффективное сечение взаимодействия атомов с электронами (по Рамзауэру) Qe и отношение квантовых весов а . С использованием термодинамических соотнощений (первое начало термодинамики, уравнение Саха) определяют эффективный потенциал ионизации о, температуру плазмы столба Т, напряженность поля Е и плотность тока / в нем. [c.60]

Таким образом, при температурах полной ионизации плазмы Т = 100 000 К, плотность энергии излучения в ней становится преобладающей. Это приводит к трудностям адиабатной изоляции плазмы при температурах термоядерных реакций (Т 1 ООО 000° К). Если интенсивность излучения абсолютно черного тела определяется однозначно его температурой (закон Стефана—Больцмана), то плазма термически равновесна. Но плазма в редких случаях излучает как черное тело и лучистое равновесие нарушается из-за наличия холодных стенок. Стенки не только поглош,ают лучистую энергию, но н оказывают каталитическое и электрическое воздействие на процессы в плазме. Наличие градиента температуры у стенок вызывает концентрационную диффузию и местное равновесие может восстановиться лишь тогда, когда скорость реакции велика по сравнению со скоростью диффузии. И, наконец, нерав-новесность может быть вызвана и наличием магнитно-гидродинамических эффектов, обусловленных наличием заряженных частиц. [c.233]

Газы в слабых электрических полях и при не очень высоких температурах обладают весьма малой удельной проводимостью. При этих условиях весьма немногочисленные свободные носители заряда — электроны и ионы — образуются лишь под действием внешних ионизаторов невысокой интенсивности—космических лучей и естественного ионизирующего излучения. Поэтому при указанных условиях газы являются отличными диэлектриками с удельным сопротивлением порядка 10 Ом-м, практически не имеющим диэлектрических потерь (tg б порядка 10 ). Повышение электропроводности газов происходит при высоких температурах, начиная с 10 — Ю К, когда энергия теплового движения частиц газа велика и при столкновении они могут ионизовать друг друга (происходит термическая ионизация). Термоионизация воздуха нарастает, начиная с температуры 8000 К. При 20 ООО К воздух ионизуется практически полностью [c.545]

В диэлектриках свободными зарядами, которые перемещаются в электрическом поле и обусловливают электропроводность, могут быть ионы (положительные и отрицательные), молионы (в жидких диэлектриках), электроны и электронные вакансии (дырки), поля-роны. Такие свободные заряды образуются за счет нагрева диэлектрика, в результате которого происходит термическая диссоциация частиц, при воздействии на диэлектрик света или при его ионизирующем (радиационном) облучении. В сильных электрических полях возможна инжекция зарядов (электронов, дырок) в диэлектрик из металлических электродов заряды (ионы) могут инжектироваться в диэлектрик, если электродами служат вода или другая жидкость — электролиты, в которых имеются свободные положительные или отрицательные ионы наконец, в сильных электрических полях свободные заряды (ионы и электроны) образуются в дилектрике в результате ударной ионизации, когда свободные заряды, главным образом электроны, ускоряются в электрическом [c.137]

Внешними факторами, вызывающими ионизацию гзза, являются рентгеновские лучи, ультрафиолетовые лучи, космические лучи, радиоактивное излучение, а также термическое воздейстЕие (сильный нагрев газа). Электропроводность газа, обусловленная действием внешних ионизаторов, называется несамостоятельной. [c.33]

К газотермическому напылению относят методы, при которых распыляемый материал нагревается до температуры плавления п образовавшийся двухфазный газопорошковый поток переносится на поверхность изделия. Это процессы плазменного напыления, электро-дуговой металлизации, газопламенного напыления (непрерывные методы) и детонационно-газовый метод нанесения покрытий (импульсный метод). Покрытия формируются из частиц размером в десятки микромиллиметров. Термическим методом покрытие можно наносить также в вакуумной технологической камере (термовакуумное напыление), при этом материал покрытия нагревают до состояния пара, и паровой поток конденсируется на поверхности изделия. При использовании этих методов покрытие образуется из атомов или молекул вещества, а в некоторых случаях (электронно-лучевое плазменное, с помощью плазменных испарителей) — из ноиов испаряемого материала. Следует отметить, что чем выше степень ионизации потока вещества, тем выше качество покрытий. [c.138]

Исследуемое вещество испаряется с анода, температу рако-торого определяется Температурой плавления или возгонки материала анода. Возбуждение и ионизация в дуге носят термический характер. [c.118]

ИОНИЗАЦИЯ [диссоциативная состоит в распаде молекул с одновременной ионизацией продуктов диссоциации многофотонная— разновидность ионизации, обусловленная одновременным поглощением нескольких фотонов атомов или молекул поверхностная происходит вследствие термическо11 десорбции положительных или отрицательных ионов с поверхности твердых тел термическая происходит за счет кинетической энергии сталкивающихся частиц при высоких температурах ударная — ионизация газа, осуществляемая ударами электронов, ионов или атомов] [c.241]

Чтобы определить параметры плазмы, представляющей собой высокотемпературную равновесно реагирующую газовую смесь, прежде всего необходимо найти ее состав. Очевидно, что точность расчета состава будет определяться не только погрешностью вычислительного процесса, но в первую очередь — полнотой учета физических и химических эффектов, имеющих место в реагирующей смеси. Однако полный учет этих явлений затруднен. В то же время для получения результатов с достаточной для инженерных расчетов точностью можно принять следующие допущения в реакции горения участвует все топливо воздух состоит только из азота и кислорода смесь газов, составляющих продукты сгорания, является идеальным газом в исследуемом диапазоне температур и давлений полностью отсутствует термическая ионизация газовых компонент рассматривается однокомпонентпая легкоионизируемая присадка ее влияние на термодинамические параметры газовой смеси учитывается в приближенной форме введением соответствующих поправочных коэффициентов влияние присадки на вязкость и теплопроводность не учитывается а электропроводность рассчитывается методом малых возмущений. [c.109]

ЛТР, т. е. когда распределение частиц, ответственных за данный механизм испускания-поглощения, термически равновесно (для ТИ и ЦИ это означает максвелловское распределение электронов, для ФИ — то же плюс распределение кратностей ионизации, сог.аасно Саха формуле, для ЛИ — больц-маиовское распределение населённости возбуждённых уровней, т. е. Р>1), к (со) связано с излучат, способностью Ti([i)) законом Кирхгофа Г ы)/х (ш)=/Зпл(сй), где Япл(( ) — интенсивность равновесного (чёрного) излучения на единицу телесного угла. Соответственно спектральная интенсивность /щ а) излучения термически однородного слоя плазмы толщиной а равна /и(о)=Впл ( ) 1—ехр[—т)(а))а/Впл (ш)] , а нитеграль- [c.109]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...