ПОСТОЯННЫЙ 546 — Тепловые свойства

Если при х>/н.т закон задания граничных условий на стенке не изменяется, то такой теплообмен называют стабилизированным. В отличие от эпюр скорости эпюры температур при х>1пл даже в случае постоянных физических свойств жидкости не остаются неизмененными (рис. 8-4). Существенное изменение граничных условий может привести к эффекту, подобному эффекту формирования нового теплового пограничного слоя (например, при резком увеличении тепловой нагрузки, при возмущении потока каким-либо местным препятствием). [c.203]

Задвижки в энергетике применяются в широком интервале Dy для различных линий и условий работы. Как правило, используются клиновые двухдисковые задвижки с выдвижным шпинделем (рис. 2.1). Двухдисковый клин обеспечивает достаточную герметичность запорного органа благодаря самоустанавливае-мости дисков по седлам корпуса. Большая чем цельного податливость двухдискового клина создает меньшую опасность заклинивания его при перепадах температур. Задвижки с цельным клином используются только при постоянном тепловом режиме и относительно невысоких температурах. В последние годы применяются задвижки с упругим клином, образуемым из двух дисков, отлитых заодно или скрепленных между собой без шарнирного соединения. Такая конструкция по жесткости и эксплуатационным свойствам занимает промежуточное место между задвижками с двухдисковым и цельным клином. [c.38]

Адиабатический модуль объемной упругости (этот модуль называют иногда динамическим, или изоэнтропийным) определяют в условиях постоянной энтропии, т. е. принимают во внимание нагрев, вызванный сжатием. При адиабатическом сжатии допускается изменение температуры и давления. Данное явление имеет место при быстропротекающих (динамических) процессах, т. е. когда отсутствует теплообмен из-за инерционности тепловых свойств рабочей жидкости. [c.17]

Тепловые свойства. Теплоёмкость и коэфициент теплопроводности пластиков меняются в зависимости от содержания влаги и летучих продуктов, выделяющихся при нагревании. При практических расчётах эти показатели в интервале температур 20— 100°С принимаются постоянными. [c.296]

При постоянных теплофизических свойствах материала в неподвижной системе координат уравнение сохранения энергии в конденсированной фазе имеет тот же вид, что и уравнение (3-3). Тепловой баланс на внешней поверхности тела запишется как [c.59]

Больцмана постоянная 153 Бринеля микроскопы 252 Бурые угли — см. Угли бурые Бутадиен — Тепловые свойства 34 [c.534]

Из выражения (3.86) видно, что при постоянных теплофизических свойствах рабочей жидкости, скорости вращения и температурном напоре тепловой поток, передаваемый ЦТТ, зависит от соотношения геометрических параметров RJH и [c.112]

Критериальные уравнения (78) и (79) справедливы для жидкостей с постоянными физическими свойствами. Это допущение может быть оправдано только при сравнительно небольших изменениях температуры жидкости, т. е. при небольших значениях плотности теплового потока. В противном случае необходимо учитывать изменение физических свойств жидкости. В критериальном уравнении для интегральных характеристик потока необходимо ввести дополнительный безразмерный комплекс [c.31]

Обычно предполагается, что величины kj, a.j, с , где j — номер какой-либо части системы, в пределах этой части сохраняют постоянное значение здесь мы сделаем относительно них более общее предположение, а именно мы предположим, что тепловые свойства могут зависеть от координат точек данной части системы (например, если материал неоднороден), но будем считать, что ij, aj, j, jj не зависят от температуры в тех пределах температур, которые могут наблюдаться в системе на всем протяжении процесса. [c.108]

Переменность физических характеристик потока с температурой приводит к тому, что решения, полученные в предположении постоянных физических свойств жидкости в каждом сечении потока, в определенной мера отклоняются от действительных значений коэффициентов теплоотдачи. Это отклонение тем больше, чем больше тепловой поток q и, соответственно, температурный напор —t. [c.95]

Изложение вынужденно будет несколько фрагментарно, поскольку имеется лишь очень немного тачных решений. Достаточно подробно исследован только ламинарный диффузионный пограничный слой с постоянными физическими свойствами, но и он изучен далеко не в столь общем виде, как тепловой пограничный слой. Решения -уравнения для турбулентного пограничного слоя получены при допущениях, требующих экспериментальной проверки. Основная трудность общего решения -уравнения состоит в весьма значительном влиянии состава многокомпонентной системы на определяющие перенос физические свойства. Для простых случаев теплообмена было показано, что решения, полученные при постоянных физических свойствах, с небольшими видоизменениями применимы ко многим прикладным задачам. В задачах массообмена изменение физических свойств обусловлено большим числом факторов, и они могут сильнее влиять на решение, чем в задачах теплообмена. Поэтому решения задач массопереноса, полученные в предположении постоянства физических свойств, менее пригодны для непосредственного применения, чем соответствующие решения задач теплообмена. Однако решения уравнений диффузионного пограничного слоя с постоянными свойствами представляют собой основные исходные зависимости массопереноса. Поэтому мы рассмотрим их достаточно подробно. [c.372]

Поступающий в загрузку в процессе нагрева тепловой поток идет на прирост энтальпии (теплосодержания) стали, который пропорционален скорости на грева. Поэтому в условиях теплопередачи, соответствующих постоянному тепловому потоку, имеют дело с нагревом с постоянной скоростью подъема температуры загрузки (если не учитывать изменение теплофизических свойств стали). При постоянной температуре печи в загрузку в каждый момент времени поступает количество теплоты, пропорциональное разности между температурами печи и загрузки [см. (1)]. С изменением температуры загрузки это количество теплоты непрерывно меняется. При таких условиях скорость нагрева стали переменна. [c.86]

Область применения композитных материалов на полимерной основе постоянно расширяется. Конструкции из полимерных композитов используются в качестве несущих элементов и деталей машин, летательных аппаратов, водных и наземных транспортных средств, протезирующих систем, продолжается внедрение полимерных материалов в строительство и мелиорацию. Важное место занимают они среди конструкционных материалов новых видов техники. Постепенное вытеснение полимерными композитами классических конструкционных материалов (древесины, сталей, металлических сплавов и обычных видов керамики) обусловлено сочетанием в них целого ряда практически важных качеств. Во-первых, это высокие удельные значения деформативных и прочностных характеристик, реализованные в таких широко известных современных композиционных материалах на полимерной основе, как стекло-, угле-, боро- и органопластики. Во-вторых, химическая и коррозионная стойкость, а также широкий спектр электрофизических и тепловых свойств полимерных композитов. В-третьих, их высокая экономическая эффективность как материалов, производимых из дешевых видов сырья. Наконец, высокая технологичность полимерных композитов при применении их в габаритных изделиях различных геометрических форм. По совокупности всех этих показателей композиционные материалы на полимерной основе успешно конкурируют с классическими конструкционными материалами. [c.8]

Схема задачи показана на рис. 4.5. Основной поток газа имеет скорость Wq и температуру Т - Через щелевую насадку высотой S вдувается тот же газ со средней скоростью в выходном сечении, равной ш , и температурой Ti- Физические свойства газа постоянны. Тепловой поток через пластину отсутствует. [c.127]

Рассматривая тепловые свойства кристаллов, исходят из уже известного соотношения V=f(p, Т), которое называется тепловым (или термическим) уравнением состояния. Если откладывать три переменные р, Т и V в прямоугольной системе координат, то для термической функции состояния получается поверхность. Если одна переменная сохраняется постоянной, то уравнению состояния отвечают кривые, которые всегда лежат в плоскости, а именно в плоскости (р, У), р, Т), или (У, Т). Сохраняя каждый раз одну величину постоянной, можно записать тепловое уравнение состояния следующим образом [c.34]

Для выяснения влияния тепловых свойств границ рассмотрим предельный случай, противоположный тому, который обычно имеется в виду, а именно будем считать, что теплопроводность жидкости гораздо больше теплопроводности границ. В этом предельном случае для возмущений температуры следует поставить условие теплоизоляции. Это условие фактически означает, чго тепловой поток через границы поддерживается постоянным и не меняется при возникновении возмущений. Спектральная задача для амплитуд возмущений отличается от (1.24)-(1.26) граничным условием для в, которое теперь имеет вид 0 ( 1) = 0. Задача в такой постановке решалась в работах [58—60]. [c.85]

Здесь Л — постоянные Ламе, t, y e, p — новые упругие постоянные. Эти величины относятся к изотермическому состоянию. Постоянные v, % зависят как от механических, так и от тепловых свойств. Символы ( ) и ( ) означают симметричную и антисимметричную части тензора. [c.804]

Формулы (П1.24) и (111.25) — рабочие. Величина Ь — постоянная, характеризующая тепловые свойства эталона е и 23 — безразмерные параметры, которые берутся из рабочих таблиц [19], [c.148]

Наиболее важным свойством для сварки являются тепловые свойства дуги. Температура сварочной дуги очень высокая — около 5500 °С и зависит от диаметра электрода, плотности тока, материала электродов и состава газовой среды. На катоде она более низкая, чем на аноде, и максимального значения достигает в столбе дуги. При ручной сварке на постоянном токе разница температур на катоде и аноде используется для увеличения расплавления электрода или изделия. Тепловые возможности сварочной дуги измеряются ее тец-ловой мощностью. Полная тепловая мощность дуги 6 , количество теплоты в Дж/с, выделяемое дугой в единицу времени, может быть выражена как эквивалент электрических характеристик произведением сварочного тока 7 на напряжение дуги 7д [c.38]

Большое значение для анализа и синтеза индукционных устройств имеют базовые аналитические решения тепловых задач, полученные для тел простой геометрической формы с постоянными теплофизическими свойствами. Такие решения получены для полубесконечного плоского тела, пластины, цилиндра (пространст- [c.39]

С помощью метода, рассмотренного в предыдущем параграфе, можно рассчитать распределение теплоотдачи по длине трубы при заданном законе изменения температуры стенки. Результаты такого расчета, в частности, покажут, наступает ли при заданном распределении 4 (л ) автомодельный или стабилизированный режим теплообмена. Однако вопрос о наступлении автомодельного режима для числа Нуссельта при изменении 1с по длине полезно исследовать в более общей форме, как это недавно сделал В. Д. Виленский [Л. 19]. Анализ проведем для случая стабилизированного течения жидкости с постоянными физическими свойствами в прямой трубе произвольного поперечного сечения. Тепловой поток вдоль оси, обусловленный теплопроводностью, предполагается малым по сравнению с тепловым потоком, обусловленным конвекцией. Принимается также, что внутренние источники тепла отсутствуют, а влияние диссипации пренебрежимо мало. [c.109]

Сериесные машины 2 — 383 — см. также Машины постоянного тока Серная кислота 2 — 357 Сероводород —Тепловые свойства 2 — [c.469]

Наиболее часто щ я расчета температурного состояния различных систем транспирационного охлаждения используется однотемпературная модель (модель локального теплового равновесия), в которой температуры каркаса Т и охладителя f в любой точке принимаются равными. Эта модель достаточно справедлива в случае умеренного нагрева тонкопористых структур с развитой внутрипоровой поверхностью. Она позволяет выявить наиболее существенные особенности процесса охлаждения пористой стенки. В соответствии с этой моделью температурное состояние системы (в наиболее простом варианте плоской стенки с постоянными физическими свойствами материала и охладителя) описывается следующим уравнением [c.48]

Длину участка тепловой стабилизации при ламинарном течении жидкости с постоянными теплофизическими свойствами и температурой на входе i = idem) для гидродинамически стабилизированного движения можно определить по формуле /нт/й = 0,055 Ре, при турбулентном движении /нт= (10ч-15) . Теплообмен в потоке несжимаемой жидкости описывается системой уравнений (17.14) (17.20) (17.22) и уравнением теплоотдачи. [c.300]

Теплоотдача твердому телу зависит от распределения температуры в жидкости. Температурное по.ле, в свою очередь, зависит от гидродинамической обстановки в потоке жидкости, которая сложилась к заданному моменту времени. Следовательно, для решения тепловой задачи вначале необходимо найти распределение скоростей, т. е. решить гидродинамическую задачу. Для простоты будем считать жидкость несжимаемой р = onst, а теплоемкость постоянной с == onst, тогда в математическую формулировку гидродинамической задачи войдет система уравнений неразрывности (2.7), Навье —Стокса (2.28) и краевых условий ( 2.5). Решить аналитически эту систему даже при постоянных физических свойствах жидкости для практических задач пока не удалось. [c.102]

Измерение теплоемкосТй и энтальпии газов и паров практически невозможно производить в калориметре, описанном выше, поскольку масса исследуемого газа, заполняющего калориметр, получается в таком случае небольшой и при подведении теплоты большая часть ее уходит на тепловые потери и нагревание деталей калориметра, особенно если измерения проводятся при небольшом давлении. Поэтому исследование тепловых свойств газов и паров, а также веществ, находящихся в закритическом состоянии, проводят в так называемых проточных калориметрах. Схема такого калориметра приведена на рис. 6.3. Исследуемое вещество непрерывно и с постоянным расходом т протекает через калориметр (при входе в калориметр изме- газа, [c.123]

Для описания теплообмена в зоне охлаждения ЦТТ необходимо рассмотреть процесс конденсации пара рабочей жидкости на вращающихся телах. Гидродинамическое и тепловое состояния пара и рабочей жидкости считаются определенными, если известны поля температуры Г, скорости V и давления р как функции времени т и координат. Предполагая, что сосун ествующнг фазы являются сплошными средами, для нахождения полей этих физических величин используются дифференциальные уравнения движения, сплошности н энергии. Для несжимаемой химически однородно жидкости с постоянными теплофизическими свойствами, пренебрегая диссипацией энергии, уравнения движения, сплошности и переноса тепла запишем в следующем виде [c.90]

Идей его состоит в следующем. Из нормального вещестиа, т. е. материала, обладающего достаточно стабильными тепловыми свойствами (постоянными и известными а, X, с), изготовляют модель, копирующую в заданном масштабе объект, коэффициент формы которого К требуется определить. Охлаждая модель в таких условиях, чтобы было обеспечено условие С-)-оо, определяют из этого опыта темп регулярного охлаждения Жсо и по формуле (1.64), где а известно (ибо материал — нормальный), вычисляют коэффициент формы модели А мод- После этого коэффициент формы объекта К будет найден из равенства [c.96]

Уравнение теплового пограничного слоя жидкости с постоянными физическими свойствами в первом приближении было решено Л. М. Зысиной-Моложен и Г. С. Амброком. Ниже излагаются их основные результаты. [c.232]

Рассмотрите полностью развитое ламинарное течение с постоянными физическими свойствами в круглой трубе. Плотность теплового потока на стенке трубы шстотпа. В жидкости имеется также объемный источник тепла (наиример, ядерный) мощностью [c.183]

В [Л. 7] метод плоского слоя применялся для исследования теплопроводности различных жидкостей и газов до температуры 300° С и давления 100 бар. Метод применялся как относительный. В нем цредварительно проводились опыты на веществах с известными тепловыми свойствами для определения постоянной прибора. После этого производились опыты с веществами, свойства которых подлежали исследованию. [c.33]

При установившемся профиле скоростей,незначительной величине теплового потока по оси канала по сравнении с тепловым потоком по радиусу. постоянных физических свойствах хидкости и отсутствии дополнительных внутренних источников тепла уравнение [c.195]

Многие тепловые двигатели из числа активно применяемых в наши дни относятся к числу "циклических" в связи с циклическим изменением запаса энергии (например, циклы Отто или Дизеля). Циклы Рэнкина (Rankin, для паровой турбины) и Брайтона (Bryton, для газовой турбины) и их различные варианты характеризуются постоянным тепловым потоком. Циклы Отто, Дизеля и Брайтона суть циклы внутреннего сгорания, при которых топливо сжигается в рабочем потоке, и поэтому наивысшая температура цикла достигается не посредством теплопереноса. Однако она зависит от свойств материала деталей, контактирующих с горячим потоком. В газовой турбине, где используется цикл Брайтона, камера сгорания и детали турбины контактируют с "постоянно горячим" рабочим потоком, тогда как в циклах Отто и Дизеля поток попеременно то горячий, то холодный. Следовательно, в циклах Отто и Дизеля пиковая температура может быть стехиометрической, а газовая турбина может приближаться к стехиометрическим температурам лишь настолько, насколько позволяют свойства использованных в ней материалов. В данной главе внимание сосредоточено на работе газовой турбины. [c.49]

Для постоянного теплового потока q зависимость разности температур от натурального логарифма отношения времен к t должна представлять собой пря-Л1ую линию, причем разность температур пропорциональна обратной величине к. В работе [7] подробно рассмотрены поправки, учитывающие отклонения от идеальной Модели. Эта методика успешно использовалась различными исследователями при изучении теплопроводности гомогенных полимеров. Однако трудно говорить о том, насколько этот метод применим при исследовании материалов с ярко выраженной анизотропией свойств, таких как однонаправленные волокнистые композиционные Материалы. [c.300]

Нагрев при постоянном тепловом потоке к металлу имеет место, как показано выше, на первом этапе нагрева в садочных печах, а также в проходных печах непрерывного действия. Через некоторое время после начала нагрева, а именно когда Ро > 0,3 для пластины и Fo > 0,25 для цилиндра, в загрузке устанавливается регулярный режим, характеризуемый постоянной скоростью нагрева и не-изменяющимися перепадами температуры внутри загрузки (если не учитывать зависимость ее теплофизических свойств от темпгратуры). Из выражения для числа Фурье время наступления регулярного режима (в с) для пластины можно определить по формуле [c.99]

Величины Fp ъ B-jr имеют смысл аддитивных постоянных, с точностью до которых определены свободная энергия и энтропия как функ -ция состояния. Тензор - это тензор начальных напряжений. В Дальнейшем положим Л =0. В выражении (12.26) учтена анизот -ропия механических и тепловых свойств материала, пластины. В орто-нормированном базисе изотропное представление компонент LJZS и записывается через символы Кронекера [8] [c.38]

Рассматривается обтекание плоской полубесконечной пластины равномерным сверхзвуковым химически неравновесным потоком вязкого газа при больших, но докритических числах Рейнольдса Re, Предполагается, что газ представляет собой бинарную смесь атомов и двухатомных молекул, состоящих из тех же атомов, а температура поверхности пластины не превышает уровня, при котором начинается диссоциация молекул при локальном давлении. Исследуется влияние скачкообразного изменения температуры и каталитических свойств поверхности пластины на некотором расстоянии I от передней кромки на обтекание и нагревание пластины. Строится решение уравнений Навье-Стокса совместно с уравнением сохранения массовой концентрации атомов при Re = p u i/oo. Ниже в данном параграфе используются те же безразмерные переменные, что и в предьщущих параграфах, температура отнесена к /R (т — молекулярный вес молекулярного компонента газа, R — универсальная газовая постоянная), тепловой поток к pooU , коэффициент ка-талитичности поверхности к Uoo, удельные теплоемкости к R/m, остальные функции течения к своим значениям в набегающем потоке. [c.123]

Постоянные и Рг , соответствующиб изотермическому состоянию, являются материальными константами. Величины сцм суть коэффициенты жесткости анизотропного материала, а величины связаны, как мы вскоре убедимся, с его механическими и тепловыми свойствами. [c.13]

Теплообмен при ламинарном течении в круглых трубах, изогнутых по окружности, теоретически исследован в упомянутой выше работе Мори и Накаяма. Расчет проведен для полностью развитого течения и теплообмена при постоянных физических свойствах жидкости и отсутствии в потоке диссипации энергии. В качестве граничных условий приняты постоянное значение плотности теплового потока на стенке по длине и постоянное значение температуры стенки по окружности (т. е. смешанные граничные условия). Задача решена в предположении, что [c.283]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...