Модуль упругости объемный адиабатический

Статический модуль упругости характеризует сопротивление жидкости достаточно медленным объемным деформациям. В литературе высказываются соображения о необходимости учета динамического (адиабатического) модуля упругости жидкости при анализе быстропротекающих динамических процессов. Величина динамического модуля упругости определяется путем измерения скорости звука в жидкости [53]. [c.13]

Существование адиабатического и изотермического модулей упругости рабочих жидкостей обусловливается зависимостью модуля объемной упругости не только от давления, но и от температуры, и скорости деформации поэтому [c.128]

Работа гидравлических систем протекает в динамических условиях. Поэтому так называемый динамический или тангенс-модуль объемной упругости жидкости, вероятно, более применим при определении быстродействия системы, чем секанс-модуль. Относительно кратковременные периоды пульсации по времени недостаточны для поглощения жидкостью тепла извне или передачи тепла жидкостью за пределы системы. Сжатие и декомпрессию жидкости в элементах системы в этом случае следует считать адиабатическими, и система может рассматриваться как адиабатическая. Следовательно, важным оказывается изоэнтропийный (адиабатический) модуль всесторонней объемной упругости. Если элементы системы движутся медленно, создаются изотермические условия и становится возможным использовать изотермический модуль объемной упругости. [c.118]

Используя адиабатический объемный модуль упругости (1-8), получаем соотношение, выполняющееся с большой точностью в случае обычных газов [c.25]

Явления нагревания или охлаждения и все промежуточные состояния могут быть также определены уравнениями (1-17), (1-18). Эти уравнения послужили основой при установлении адиабатического объемного модуля упругости газа (1-18). [c.29]

Пример 1-1. Адиабатический объемный модуль упругости газов. [c.29]

Для воздуха k =1,4, и из сравнения формул (8.7) и (8.9) следует, что адиабатический модуль упругости газа при одном и том же значении давления получается в 1,4 раза больше изотермического модуля объемной упругости. [c.179]

Быстрота вариаций звукового давления почти полностью исключает теплообмен между звучащим телом и объемом воздуха, находящимся под воздействием вариаций давления. Термодинамически распространение звука представляет собой адиабатический процесс. В первом приближении можно предположить, что уравнение идеального газа пригодно для описания столь быстрых изменений давления. Из курса общей физики известно, что скорость звука Сзв в среде зависит от объемного модуля упругости В и плотности р [c.60]

Частная производная при dV есть пе что иное, как адиабатический объемный модуль упругости газа. Найдем его значение, выразив через исходные производные [c.148]

Сжимаемость и модуль объемной упругости некоторых неорганических соединений отмечены изотермическая и адиабатическая сжимаемости, а, Ь, с—коэффициенты в уравнении (4.6)] [c.89]

Адиабатический модуль объемной упругости (этот модуль называют иногда динамическим, или изоэнтропийным) определяют в условиях постоянной энтропии, т. е. принимают во внимание нагрев, вызванный сжатием. При адиабатическом сжатии допускается изменение температуры и давления. Данное явление имеет место при быстропротекающих (динамических) процессах, т. е. когда отсутствует теплообмен из-за инерционности тепловых свойств рабочей жидкости. [c.17]

Мод уль объемной упругости (адиабатический и тангенциальный) может быть определен как тангенс-модуль объемной упругости, т. е. произведение объема сжимаемой жидкости и частной производной давления жидкости по объему (рис. 4) [c.17]

X — приведенное значение адиабатического модуля объемной упругости рабочей жидкости. [c.145]

Изотермический и адиабатический модули объемной упругости жидкости [c.294]

Рис. 161. Адиабатический и изотермический модули объемной упругости жидкости АМГ-10 при t= 48° С

Ииса и Хж — адиабатический и изотермический модули объемной упругости соответственно. [c.124]

Значение адиабатического модуля объемной упругости рабочей жидкости у.жа может быть вычислено при помощи равенства (4.20) [c.125]

Рис. 4,13. Значения адиабатического и изотермического модулей объемной упругости при разных давлениях и различном содер жании фазы Г

I — длина напорной магистрали к — приведенное значение адиабатического модуля объемной упругости рабочей жидкости. Следовательно, увеличением утечек можно устранить автоколебания, если они возможны, и снизить нижнюю границу устойчивых скоростей. [c.244]

Адиабатический модуль объемной упругости можно определить путем измерения скорости распространения ультразвука. Применяются три метода. При первом из них используют ультразвуковые интерферометры. Испытательный прибор сконструирован таким образом, что источник отраженных волн может перемещаться. Отраженные волны могут совпадать и не совпадать по фазе с падающими волнами, следствием чего бу- дут максимумы и минимумы на кривых, вычерчиваемых самописцем микроамперметра. Таким путем можно непосредственно определить длину волны, а по частоте генератора колебаний, которая известна, рассчитать скорость распространения ультразвука. Второй, импульсный, метод заключается в пропускании коротких импульсов ультразвуковых волн от кварцевого кристалла через жидкость к отражателю и обратно к первому [c.115]

Рис. IV. 11. Адиабатический модуль объемной упругости при атмосферном давлении

ГД0 Р — давление при р == ро, Г — параметр, характеризующий отклонение адиабатической сжимаемости жидко сти от закона Гука. Как Р,, так и Г являются эмпирическими постоянными. Из экспериментальных результатов следует, что величина Р имеет порядок нескольких тысяч атмосфер, а Г для разных жидкостей изменяется от 4 до 12 (см. табл, 4 на стр. 166, где приведены значения п == Г для жидкостей, измеренные акустическими методами). Величина Р,, определяющая адиабатический модуль объемной упругости жидкости. [c.20]

Величины рс = / и p = x представляют адиабатические модули объемной упругости внешней и внутренней среды. Тогда [c.274]

В дальнейшем мы будем использовать адиабатические уравнения состояния, принимая в расчет адиабатическое значение модуля объемной упругости и обратной ему величины [c.35]

Скорость звука в газах можно рассчитать, польз ясь вы раже-нием для адиабатического модуля объемной упругости газа (П.25), т. е. по формуле [c.40]

Таким образом, при адиабатическом объемном расширении (сжатии) упругой жидкости или твердого тела происходит по-глощение (выделение) тепла, если среда нормальна, т. е. под действием постоянного гидростатического давления среда расширяется, когда ее температура увеличивается. Большинство упругих тел и жидкостей обладают этим свойством, а именно положительностью температурного коэффициента объемного расширения. Исключения составляют вода при температуре от О до 4° С и каучук, сжимающиеся при нагревании. Что касается поведения упругих тел под действием чистого (или простого) сдвига, т. е. под действием девиатора напряжений, то происходит охлаждение, если модуль сдвига при постоянном напряжении сдвига уменьшается с ростом температуры, [c.18]

Выразить адиабатический модуль объемной упругости к, связывающий приращения давления и плотности [c.10]

В произвольном направлении в кристаллах в общем случае могут распространяться три объемные волны ква-зипродольная (QL) и две квазипоперечные — быстрая (FS) и медленная (SS) со скоростью poa = M, где М — действующий адиабатический модуль упругости, зависящий от направления распространения и поляризации волны. В таблицах нижний индекс — направление распространения, верхний — поляризация (направление колебательного смещения). В кубических кристаллах действующий модуль для разных типов волн [c.133]

Объемный модуль упругости, или сжимаемость, В = —Sp/ SV/V) характеризует относительное изменение объема среды (SV/V), вызванное изменением давления Sp. (Знак минус указывает на то, что при положительном Sp изменение объема SV отрицательно.) Если в приближении идеа чьного газа распространение звука—адиабатический процесс, то изменения объема и давления происходят так, что выполняется соотношение pV" = onst. Дифференцируя его, получаем объемный модуль упругости В для адиабатического процесса [c.60]

Строго говоря, при изотермическом [W = F = U — T(,s) и адиабатическом W = U) процессах деформирования одного и того же изотропирго тела ёго упругие постоянные несколько отличаются по величине. Например, для различных металлов при температуре 20° С в случае адиабатического и изотермического процессов деформирования соотношение меледу модулями объемного сжатия и k следующее [c.64]

Адиабатический модуль объемной упругости при 37,8° С и давлении, кГ1см [c.225]

Рассчитать с такой же точностью скорость звука в жидкости не удается, поскольку для жидкости не существует удовлетворительной модели, позволившей бы теоретически вычислить величину модуля объемной упругости. Поэтому расчет о ДЛя жидкостей может быть произведен на основе экспериментальных данных или изотермического модуля /Сич (измеряемого статическими методами), который связан с адиабатическим модулем соотношением (11.29), или непосредственно на основе адиабатического модуля, который, в свою очередь, определяется из данных акустических измерений по формуле К = рпсг Значение Со ДЛя д11стиллированной воды при температуре 20 °С составляет 1,49-10 м/с. В других жидкостях при этой температуре скорость варьирует от 0,9-10 М/с до 2,0 х X 10 м/с. В некоторых жидких металлах она достигает 3 10 м/с. Значения скорости звука для ряда жидкостей и газов приведены в табл. 4, где указаны также их плотности р и произведения плотности на скорость роб о, называемые удельными волновыми сопротивлениями (см. ниже). [c.40]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...