Динамическая форма частиц

Динамическая форма частицы [c.64]

У1 - скорость частицы, м/с ц = 1,78 10 Па-с - динамическая вязкость воздуха 5 = 1 - коэффициент динамической формы частицы (предполагалось, что частицы имеют сферическую форму) g = 9,81м/ - ускорение свободного [c.528]

Общие для всех исследований исходные данные коэффициент динамической формы частицы равен 1 плотность частицы - 3500 кг/м плотность среды - [c.647]

Рис. 2-1. Зависимость между динамическим и геометрическим коэффициентами формы частиц.

Рис. 4-9. Распределение улова динамически подобных частиц неправильной формы.

В первой области границы поля опытных точек соответствуют f -= = 0,8- 1,0, а усредняющая линия с погрешностью 10% дает = = 0,9. При этом динамический коэффициент формы частиц, равный отношению коэффициентов сопротивления данной частицы и шара [8], соответственно равен 2,14, что характеризует тела округлой формы с неровной поверхностью. [c.137]

Зо многих динамических процессах, оказывающих существенное влияние на окру жающую pe/i,y, участвуют взвешенные твердые частицы. Окружающая среда, грубо говоря, состоит из земли, воды и воздуха. Земля в основном состоит из грунта, образованного отложениями минералов вроде песка и глины. Грунт обладает многими свойствами плотноупакованного слоя частиц, однако отличается большей сложностью ввиду непостоянства размера и формы частиц, а также анизотропии распределения в пластах. [c.32]

Для сред с малыми объемными концентрациями примесей широко распространено применение к динамическому коэффициенту вязкости несущей фазы поправки Эйнштейна. Исправленный динамический коэффициент вязкости смеси р выражается через соответствующие коэффициенты р — для чистой несущей фазы и р — для жидкой или газообразной примеси со сферической формой частиц по формуле [c.361]

Как впервые подчеркнул Ван-Хов [44], величина 5(кш) дает детальную информацию о пространственно-временных корреляциях в системе многих частиц. Именно, динамический форм-фактор 5(кш) [точнее говоря (2я/Л )5(кш), что связано с нашим определением 5(кю)] есть не что иное, как фурье-образ корреляционной функции плотности частиц [c.173]

Подчеркнем, что мы назвали рассмотренное приближение для Б(ко)) приближением Хартри—Фока потому, что оно непосредственно приводит к хартри-фоковскому выражению для энергии основного состояния. Таким образом, мы будем называть различные приближения для е(ко)) в соответствии с тем, к какому выражению для энергии основного состояния они приводят. Заметим, что выражение (3.145) для 5н .(ко)) не содержит константы связи, т. е. 5ял (кй)) представляет собой динамический форм-фактор системы свободных частиц (правда, с должным учетом принципа Паули). Соответствующая величина энергии основного состояния пропорциональна константе связи, так как порядок энергии основного состояния по константе связи оказывается на единицу больше, чем порядок 5(ко)). Таким образом, если мы заменим в выражении (3.145) энергии одночастичных возбуждений [c.183]

Я - отношение скорости эжектируемого воздуха к скорости падения частиц материала VJ - скорость падения частиц в неподвижной среде, м/с С - расход материала, кг/с Рм - плотность материала, кг/м х динамический коэффициент формы частиц Р - площадь поперечного сечения желоба, м сумма коэффициентов местных сопротивлений желоба рь - плотность воздуха, кг/м d - диаметр частиц, м. [c.30]

Для характеристики формы неправильных частиц в дальнейшем будем различать два коэффициента динамический кф и геометрический (статический) f коэффициенты формы [c.48]

Еслп в процессе отбрасывания и присоединения частиц оси Ох, Оу, Oz остаются главными осями инерции, то скалярная форма уравнения (8) примет форму динамических уравнений Эйлера [c.224]

Характерным признаком, качественной картины ударно-абразивного изнашивания является образование лунки на поверхности изнашивания — след прямого внедрения твердой абразивной частицы в условиях динамического контакта. Многочисленное сочетание таких лунок образует на поверхности изнашивания специфический макрорельеф, имеющий бугристый вид с большим разнообразием лунок, отличающихся глубиной и формой очертания. В этом рельефе нет следов направленного движения абразива вдоль поверхности изнашивания [c.176]

Автор благодарен дирекции Университетского издательства в Торонто, которая предоставила ему возможность дополнить свою книгу этим материалом, относящимся к одному из наиболее поразительных открытий человеческого гения. В этой главе в очень сжатой форме, но последовательно изложены все основные идеи, принципы и результаты Эйнштейна, относящиеся к кинематике и динамике одной частицы. Общая теория преобразований Лоренца изложена при помощи гамильтоновых кватернионов. Они так удачно подходят для этой цели, что вряд ли найдется другой математический аппарат, столь же простой и компактный. Уравнения поля общей теории относительности, естественно, не вошли в эту книгу, однако здесь подробно рассматриваются динамические аспекты гравитационной теории Эйнштейна, в том числе три решающих эксперимента по проверке теории, поскольку они не выходят за рамки лагранжевой и гамильтоновой форм динамики. [c.14]

Подобно тому как движение механической системы можно заменить движением одной частицы в некотором -мерном римановом пространстве, причем инерция всей системы входит в кинетическую энергию этой воображаемой частицы, так и динамическое действие всех сил может быть представлено с помощью одного вектора, действующего на эту частицу. Этот вектор имеет п компонент в соответствии с числом измерений пространства конфигураций. Компоненты вектора определяются аналитически как коэффициенты инвариантной дифференциальной формы первого порядка, которая выражает полную работу всех действующих сил при произвольном бесконечно малом изменении положения системы. [c.51]

Сохранение энергии. Формула (3.4.5), выражающая классический интеграл энергии, играет важную роль во всей механике. Ее значение не ограничивается рамками классической механики и распространяется буквально на все области физических наук. Например, работа, затрачиваемая на растяжение струны, переходит в энергию натянутой струны. Если один конец струны закреплен, а другой соединен с частицей, то при освобождении струны запасенная в ней энергия переходит в кинетическую энергию частицы. Общий закон о сохранении энергии занимает столь важное место в нашем представлении о физическом мире, что, даже встречаясь с динамической задачей, в которой энергия не сохраняется, мы предпочитаем говорить, что энергия не уничтожается, а переходит в другую форму, отличную от кинетической или потенциальной энергии механической системы (например, в тепло). Тем не менее, несмотря на всеобъемлющий характер этого принципа для физики в целом, не следует придавать уравнению (3.4.5) большее значение, чем оно имеет в действительности. Мы будем рассматривать его как чрезвычайно простой первый интеграл уравнений движения. [c.47]

Статистическая закономерность (закономерность поведения ансамбля), хотя и является уже иным типом каузальной связи, чем динамическая, но в то же время является ближайшей к ней по своему характеру, поскольку в основе ее лежит наложение реальных движений огромного количества дискретных частиц, входящих в статистический ансамбль. То, что это—иной тип каузальной связи для ансамбля, видно уже из необходимости ввести понятие о микроканоническом распределении и вероятности. То, что этот тип близок к динамическому, видно, во-первых, из того, что возможность рассмотрения такого ансамбля основана на экспериментально подтвержденном представлении о механическом однородном и независимом (на длине свободного пробега) движении каждой из частиц, входящих в ансамбль, и, во-вторых, из того, что описание поведения физических классических ансамблей осуществляется в статистической механике гамильтоновыми уравнениями с помощью тех же по форме и существу функций, которые применяются в классической механике. [c.873]

Общая динамическая теория занимает любопытное положение в физике. Исторически она была создана и развилась в форме ньютоновой динамики частиц и твердых тел. Но мы чувствуем настоятельную необходимость дать ей более широкую область применения, рассматривая ее как последовательную математическую теорию, приложимую к любой физической системе, поведение которой можно выразить в лагранжевой или гамильтоновой форме. Здесь возникает соблазн рассматривать эту теорию как чистую математику. [c.199]

Частицы металла как результат динамического воздействия электрического импульса при охлаждении в жидкой среде примут форму шара и наиболее крупная из них будет иметь радиус Н. Транспортирование такой частицы между стенками заготовки и инструмента (рис. 12, б) вызовет дополнительные электрические разряды и, соответственно, увеличение зазора между электродами, величина которого примерно равна [c.499]

Выкрашивание — это заключительная стадия усталостного процесса. При прогрессирующем выкрашивании в результате отделения частиц твердого тела на поверхности трения образуются небольшие по размеру ямки (раковины), но в достаточно большом количестве, чтобы уменьшить площадь контакта. Это вызывает увеличение контактного напряжения, приводящее к искажению формы поверхности из-за ее обмятия, возникновение дополнительной динамической нагрузки, появление шума и вибрации — наступает катастрофическое изнашивание. Однако процесс развития ямок значительно продолжительнее, чем заедание, поэтому выкрашивание менее опасно. [c.196]

При более высоких значениях числа Рейнольдса отклонение становится сильнее, причем скорость оседания, оцененная из закона Стокса, оказывается завышенной. Из соображений динамического подобия многочисленные результаты, относящиеся к частицам разной формы и разным жидкостям, можно привести на графике, где по одной из осей откладывается число Рейнольдса, а по другой — еще один безразмерный параметр, коэффициент сопротивления который определяется как отношение сопротивления частицы к произведению динамического напора жидкости на площадь поперечного сечения частицы [32, 61]. В простом случае, когда справедлив закон Стокса, [c.476]

Если граничные напряжения принять за однородное гидростатическое давление, то можно легко показать, что условия, записанные в виде уравнения (3.13), в комбинации с уравнениями, получаемыми при использовании обычных граничных условий при г = а и г=1, непосредственно приводят к выражениям для объемных деформаций и объемных напряжений, аналогичным уравнениям Кернера. Получаемое при этом выражение для Кс аналогично уравнению (3.11). Однако для G такой простой эквивалентности не наблюдается. Получаемое при этом очень сложное выражение недавно было дано в более простой форме Смитом [26]. Зависимость G от состава композиции в этом случае выражена значительно более резко, чем в уравнении Кернера, и более точно согласуется с экспериментальными данными для полимерных композиций, содержащих жесткие частицы наполнителя [30]. По-видимому, уравнение Ван-дер-Поля неприменимо к описанию динамических механических свойств полимер-полимерных композиций, хотя оно успешно использовалось для расчета модуля [c.156]

Fla рис. 4-8 показано распределение улова по отдельным бункерам свинцовых шариков диаметром 1,05 мм и моделирующих их стальных шариков диаметром 1,50 мм. На рис. 4-9 приведены аналогичные данные для частиц практической формы корунда (диаметр 0,250—0,335 мм j = 3850 кг.с1ж ) и стекла (диаметр 0,335— 0,485 мм у = 2530 кгс1м ), моделирующих друг друга. Совпадение кривых распределения улова свидетельствует о подобии траекторий образцовых и моделирующих частиц. Это подтверждается и одинаковым общим к. п. д. улова различных по материалу и размеру, но динамически подобных частиц. [c.153]

В гл. III после описания модели свободных электронов Зоммерфельда — Хартри обсуждается аппроксимация Хартри — Фока. Затем дается предварительный и, по существу, исторический обзор работ по изучению взаимодействия в плотном электронном газе. Описаны приближения Вигнера, Бома и Пайнса и Гелл-Манна и Бракнера. Элементарным образом вводятся физически важные понятия экранирования и коллективных колебаний (плазмонов). Далее, несколько формально, даются определения динамического форм-фактора и диэлектрической проницаемости, зависящей от частоты и от волнового вектора. Показывается, как с помощью этих величин можно весьма просто вычислить ряд взаимосвязанных характеристик системы электронов. Сюда относятся, в частности, временная функция корреляции для операторов плотности, сечение рассеяния быстрых заряженных частиц, бинарная функция распределения, а также энергия основного состояния. Упор здесь делается на точное определение отклика системы на продольные поля, изменяющиеся как во времени, так и в пространстве. Затем в приближении хаотических фаз находится выражение для диэлектрической проницаемости системы. В этом же приближении вычисляются и все остальные характеристики, перечисленные выше. Заключительный параграф этой главы посвящен рассмотрению взаимодействия между электронами в простых металлах. Показывается, что аппроксимация хаотических фаз здесь неприменима, после чего дается расчет корреляционной энергии, удельной теплоемкости и спиновой восприимчивости щелочных металлов. [c.29]

Вязкость жидкости (газа) характеризуется двумя коэффициентами х и V, называемыми динамическим и кинематическим коэффициентами вязкости. Для определения вязкости рассматривают частицу жидкости в форме параллелепипеда с неизменяющим положение центром тяжести. В этом случае под действием какого-либо усилия все изменения объема будут сведены к изменению формы (предполагается, что вращение отсутствует). В то же время изменение формы частицы приводит к возникновению напряжений, пропорциональных скорости деформации. В соответствии с законом Ньютона отношение сопротивления трения к единице площади равно скорости деформации Т Р — где Т — усилие, действующее на поверхности у — скорость деформации, у — йи/йп. [c.7]

Коэффициент сопротивления частицы неправильной формы зависит не только от числа R t, но и от ее геометрии, т. е. от /. Так как согласно (2-5) С/=йфСш = <р( Ф, Rex), то очевидно, что между динамическим и геометрическим коэффициентами формы должна существовать зависимость вида Аф = ф(/, R t). Эту связь для тел изометрической формы (пространственные размеры которых соизмеримы) экспериментально установили Петтиджон и Христиансен [Л. 310, 375]. Для Нет<0,05 с погрешностью 2% [c.49]

Если частицы несферичны, то необходимо учесть динамический коэффициент формы Лф, определяемый формулой (2-5). [c.71]

Для анализа влияния коэффициента динамической и геометрической формы / на теплообмен в газовзвеси в первом приближении примем, что поправочный коэффициент К будет при прочих равных условиях одинаков для частицы и для эквивалентного щара, являющихся плохо обтекаемыми телами. Тогда, полагая миделевы сечения одинаковыми, в соответствии с (5-1") приближенно найдем [c.150]

Влияние эффекта вращения и свободы ориентировки движущейся частицы на гидродинамику ее обтекания проявляется через динамический 1Коэффициент формы кф. Таким образом, отношение (5-9) определяет различие теплообмена движущихся частиц и неподвижных шариков не только за счет несферично с ти твердого компонента (коэффициент / ),нои за счет отличия гидродинамики при Re = idem (коэффициент кф). Для качественной оценки влияния этих факторов воспользуемся соотношениями между кф ш f (гл. 2). Тогда для ламинарной области обтекания (Re<0,05) по выражению (2-7) получим [c.151]

Низкотемпературный (низкий) отпуск проводят при нагреве до 250 С При этом снижаются закалочные макронапряжения, мартенсит закалки переводится в отпущенный мартенсит, улучшается вязкость и несколько снижается з вердость. Начальный период распада мартенсита сопровождается образованием мелких частиц карбидов в форме тонких пластинок. Закаленная сталь (0,6...1,3% С) после низкого отпуска сохраняет твердость 58.. 63 НВС, а следовательно, высокую износостойкость. Однако такое изделие (если оно не имеет в.чзкой сердцевины) не аьщерживает значительных динамических на- ру зок [c.73]

После открытия строения атома и других физических явлений энергетизм было быстро пошел на убыль, но с установлением Эйнштейном связи между энергией и массой Е — тс поднялась новая его волна — неоэнергетизм во главе с другим Нобелевским лауреатом Вернером Гейзенбергом. Из основных форм энергии, — заявил он, — три формы отличаются особенной устойчивость[о электрон, протон и нейтрон. Материя... состоит из этих форм энергии, к чему всегда следует добавлять энергию двин ення . На самом деле ничего не изменилось в материальном мире с выводом этой зависимости — как и раньше одни виды материи и формы движения превращаются в другие, но помимо массы покоя то появилось представление о динамической массе mg и переходе их друг в друга, ибо m=mo-fmg. Так, при слиянии вещественных частиц электрона и позитрона общей массой 2шо образуются частицы электромагнитного поля — фотоАЫ общей массой Emg, но Lmo— Zirig. [c.130]

Проблема ударного воздействия конструкций с внешними объектами не ограничивается воздействием птиц и града. Она включает также анализ микрометеоритного повреждения космических аппаратов, исследование эрозии, связанной с воздействием пыли, песка, дождя, а также кавитационной эрозии, сопровождающейся динамическими напряжениями, возникающими в окрестности образовавшейся каверны. Эрозия, вызванная ударным воздействием частиц пыли на металлические поверхности, обсуждается в работе Смелтзера и др. [159 ]. Механизм соударения капли жидкости с твердой поверхностью рассматривался Хейманом [74 ] и Петерсоном [136]. Исследование эрозии композиционных материалов, вызываемой дождем, проведено Шмиттом [150]. Крейен-хагеном и др. [89] было получено с помощью ЭВМ численное решение задачи Динамики о пробивании системы пластичных алюминиевых слоев стальным телом, движущимся с большой скоростью, и рассмотрено несколько форм разрушения. [c.313]

В первой главе рассматриваются уравнения Лагранжа второго рода для механических систем с иеременными массами. С помощью принципа условного затвердевания получено удобное на практике выраягение для обобщенной силы, возникающей за счет изменения кинетической энергии частиц перемепной массы. Исследована структура приведенного момента массовых сил и составлено дифференциальное уравнение движения машинного агрегата относительно его кинетической энергии. Рассматривается вопрос о влиянии масс обрабатываемого продукта, поступающих к исполнительным звеньям механизма, на инерционные параметры и суммарную приведенную характеристику машинного агрегата. В аналитической форме даются условия работы широких классов машинных агрегатов, время разбега и выбега которых мало но сравнению с общим временем их движения. Выясняется динамический смысл этих условий. [c.7]

Несмотря на непрерывное прохождение частицами динамического свода, он способен воспринимать и передавать на опоры (стенки) давление вышележащих слоев материала. В результате сила давления слоя сыпучего материала, действующая на плоскость выпускного отверстия, создается только массой подсводного материала. Геометрическая форма и параметры динамического свода определяются физико-механическими свойствами сыпучего материала, размерами и формой выпускного отверстия (Л. 65, 261]. [c.42]

Лобовая часть трубы с самого начала подвержена ударам крупных частиц, особенно при шахматном расположении. Поэтому на ней отложения появляются лишь при малых скоростях (см. рис. 1-3). Однако и в этом случае создаются вденее благоприятные условия для разрушающего действия крупных частиц в первый момент и более благоприятные в последующем. Как известно из исследования процесса золового износа труб, разрушающее действие летящих частиц золы зависит от угла наклона поверхности по отноше1нию к потоку. При угле наклона, близком к 90°, износ невелик. Наибольший износ получается при косом ударе под углом 30—45°. В первое время вблизи от лобовой образующей трубы крупные частицы золы ударяются под углом, близким к 90°, и слабо препятствуют нарастанию отложений, а в последующем, по мере того как золовые отложения приобретают форму треугольной призмы, удары становятся косыми, разрушающее действие их усиливается и наступает динамическое равновесие. [c.15]

Изотропный дисперсионноупрочненный КМ марки ДКА-1К на основе алюминиевого сплава системы Al-Mg, армированный дисперсными тугоплавкими частицами карбида кремния, при 20%-ном объемном содержании дисперсной компоненты имеет удельную прочность и жесткость в 1,5 раза выше, чем у алюминиевых сплавов, применяемых в судостроении, и обладает исключительно высокой для материалов этого класса жаростойкостью, т. е. способен определенное время (до 30 мин) работать при температурах вплоть до 900 без изменения формы. Это имеет большое значение для обеспечения пожаробезопасности судов с динамическими принципами поддержания [7]. [c.196]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...