Профиль сверхзвукового сопла

Профиль сверхзвукового сопла [c.88]

Профиль сверхзвукового сопла 89 [c.89]

Метод характеристик требует значительного объема вычислений, причем конечный результат не может быть получен в аналитической форме. Поэтому такой метод используют только в тех случаях, когда имеющиеся аналитические или эмпирические зависимости не обеспечивают требуемой точности. К этим случаям относится, например, построение профиля сверхзвуковой части сопла аэродинамических труб, на выходе которого требуется получить равномерный сверхзвуковой поток газа с заданными параметрами. [c.138]

Процесс истечения газа из области высокого давления в область пониженного давления всегда включает две фазы вначале происходит сужение площади поперечного сечения струи, а затем ее расширение. Это справедливо как при звуковых (дозвуковых) скоростях течения газа, так и при сверхзвуковых. Последнее подтверждается характерным изменением профиля проточной части сверхзвукового сопла (Лаваля) (фиг. 1, а), в котором скорость газа между сечениями 1 ж 2 увеличивается до звуковой (критической), а меледу сечениями 2 я 3 — превышает звуковую. Заметим, что в соответствии с известным условием обращения внешних воздействий (геометрических, тепловых, расходных, механических и трения) [2, 31 равенство скорости течения газа местной скорости звука (число Маха М = 1) может устанавливаться не только в узком сечении соила, по и в его расходящейся или сходящейся частях. Как будет доказано ниже, при отсутствии внешнего теплообмена и пренебрежимо малом влиянии трения отмеченное равенство обеих скоростей наступает в случае учета местных сопротивлений входа и выхода в узком сечении сопла. [c.187]

С помощью (7.20) определяется профиль (форма) сопла. Особенность приведенного способа расчета сопла состоит в том, что параметры в /-М сечении расходящейся части сопла приведены к параметрам в критическом, а не во входном сечении, а также в том, что сами критические параметры определены с помош 1Ю зависимости (3.17) для показателя изоэнтропы к. В [55] путем сопоставления с многочисленными экспериментальными данными показано, что предложенная для к зависимость может быть использована для определения критических параметров, критического расхода и критической скорости истечения адиабатно вскипающей жидкости различных веществ при истечении ее через каналы различной геометрии. Кроме того, показано, что зависимостью (3.17) можно воспользоваться и для определения выходных параметров сверхзвукового потока, если фазы в выходном сечении канала находятся в состоянии, близком к механическому и термическому равновесию. [c.153]

Сечение х соответствует точке на профиле сверхзвуковой части сопла, ниже которой возможно существование области течения вблизи поверхности с отрицательной кривизной. При определенных условиях даже незначительная кривизна сверхзвуковой [c.175]

Повышение скорости и дальности (при выключенном ВРД) было достигнуто у самолета Н при сохранении полетного веса на уровне опытных истребителей с поршневыми двигателями (ниже 4 т). Это явилось следствием применения более совершенной (с меньшим удельным весом) силовой установки. Самолет Н строился серийно. В его конструкции был реализован ряд новшеств, характерных для будущих реактивных самолетов (тонкий профиль крыла, камера сгорания ВРД с регулируемой в полете площадью выходного сопла и др.). Создание самолетов с комбинированными силовыми установками выдвинуло перед институтами ЦАГИ, ЦИАМ, ВИАМ новые проблемы околозвуковой и сверхзвуковой аэродинамики, теоретических и экспериментальных работ по реактивным силовым установкам и материалам для них. Все это явилось базой для последующих работ по скоростным реактивным самолетам с турбореактивными двигателями. [c.368]

Схемы спектров на рис. 3.5 подтверждаются фотографиями (см. рис. 3.16, а) и распределением давлений на спинке профиля (рис. 3.6,а). Отметим, что скачки конденсации 1 сохраняют практически неизменное положение в косом срезе при различных числах М]>1,1. В зоне скачка конденсации отмечается область повышения давления, за которой следует конфузорный участок, как и в одиночных соплах Лаваля. Как следует из рис. 3.6, положение и интенсивность конденсационного скачка существенно зависят от числа Рейнольдса. Аналогия с соплами Лаваля установлена при исследовании сверхзвуковых реактивных решеток с расширяющимися межлопаточными каналами (рис. 3.6,6). На эпюрах давлений прослеживаются скачки конденсации внутри межлопаточных каналов за минимальным сечением. Положение конденсационных скачков практически не зависит от режима течения в решетке в широком диапазоне отношений давлений ei = pi/po. Вместе с тем конденсационные скачки влияют на положение и интенсивность адиабатных скачков, возникающих на режимах перерасширения и недо-расширения. [c.78]

Сопла этого профиля применяются при дозвуковых скоростях течения. Форма сверхзвуковых сопел будет описана ниже. [c.277]

В форсунке Бермана предусмотрены две подвижные детали и поэтому подвод воздуха регулируют в двух ступенях. С изменением проходных сечений искажается их профиль, что влияет на направление, а иногда и на величину скорости распыливающего агента. Особенно сложно в переменных сечениях сохранить сверхзвуковые скорости. Для этого предложено прямоугольное сопло с подвижными стенками. В этой конструкции одно из осевых сечений на всех режимах остается постоянным, а другое сечение с помощью системы рычагов и поворотных деталей сохраняет профиль сопла Лаваля с изменением внутренних размеров. В форсунках Карабина предложены поворотные лопатки для изменения угла и дальнобойности факела. Однако такие сложные форсунки широкого применения не получили. [c.157]

Стенд IV с оптическим прибором Теплера обеспечен несколькими рабочими частями. Одна рабочая часть предназначена для исследования скачков конденсации и скачков уплотнения в сверхзвуковом потоке влажного пара, а также для исследования спектров обтекания различных тел. Другие рабочие части были ориентированы соответственно на исследование двухфазного пограничного слоя, спектров обтекания решеток профилей и течения в криволинейных каналах. На рис. 14-5 приводится чертеж плоского сопла, предназначенного для исследования скачков. Боковыми стенками служат два прямоугольных термостойких оптических стекла. Одна из торцовых стенок сопла выполнялась плоской, другая — профили- [c.391]

Вблизи узкого сечения точность расчета первого участка сопла методом характеристик недостаточна. Профиль стенки поэтому подбирают, начиная с некоторого начального сечения, где течение уже сверхзвуковое. В некоторых случаях начальный участок сопла выполняют коническим. Угол конусности Yo выбирается в зависимости от заданного значения li. Длина второго вогнутого участка профиля, а следовательно, и всего сопла существенно зависит от способа профилирования начального участка ААп- Минимальную длину при заданном значении М[ имеет сопло, начальный участок которого AA . стянут в точку рис. 8.15,в). В его минимальном сечении, т. е. в угловых точках АА, возникают центрированные волны разрежения, что сокращает длину разгонного участка HL. Сопла с угловыми точками строят для больших скоростей. [c.231]

На профиле различают входную и выходную кромки, спинку (выпуклую часть) и сторону давления (вогнутую часть). Выходная часть решетки gpr (рис. 2.4, а) называется косым срезом. Если в сечении pg устанавливаются критические параметры, то косой срез в какой-то мере играет роль расширяющейся части сопла Лаваля и поэтому в суживающейся решетке можно получить небольшие сверхзвуковые скорости потока. [c.34]

Характер изменения профиля скорости за замыкающим скачком типичен для течения при турбулентном перемешивании. Влияние трения у стенок проявляется лишь в сечениях, расположенных за точкой В. Таким образом, расстояние между точкой А т В определяет минимальную длину кольцевого канала постоянного сечения, на которой заканчивается рост статического давления и достигаются минимальные средняя скорость и неравномерность потока. Обозначим длину этого участка через т и назовем ее длиной участка торможения сверхзвукового потока в замыкающем скачке уплотнения. Располагая замыкающий скачок в нескольких сечениях кольцевого канала при разных кольцевых соплах, можно найти зависимость длины т от безразмерной скорости Л01 в ядре потока и параметров пограничного слоя перед замыкающим скачком. Полученные значения т, отнесенные к гидравлическому диаметру кольцевого канала 2Н, приведены на рис. 4 в виде зависимости / 2Н) = /(Л ), где т — среднее [c.466]

Если в дозвуковом потоке давление в задней кормовой части профиля восстанавливается и создает силу, противодействующую главному вектору сил давлений в передней лобовой части профиля, то при сверхзвуковом обтекании такого уравновешивания не происходит. В кормовой расширяющейся области течения имеет место явление, подобное наблюдаемому в сопле Лаваля сверхзвуковой поток при расширении ускоряется, давление в кормовой части не восстанавливается, а продолжает уменьшаться, что приводит к дополнительной отсасывающей силе, направленной вниз по потоку. Таким образом, в отличие от дозвукового потока, главные векторы сил давления по лобовой и кормовой части поверхности профиля друг друга не уничтожают, а, наоборот, складываются. образуя суммарную силу волнового сопротивления. [c.221]

Последняя кривая на рис. 115, относящаяся к числу Моо = 0,835, резко выпадает из общей закономерности развития кривых давления с ростом М . Прежде всего бросается в глаза значительное уменьшение по абсолютной величине и сглаживание по форме пика разрежения, затем ясно видно скачкообразное восстановление давления, показанное на рисунке пунктиром. Эти явления можно объяснить образованием критического сечения в трубке тока, суживающейся к точке максимальной скорости в дозвуковом потоке. Дальнейшее расширение трубки тока создает движение, аналогичное движению в сопле Лаваля. Скорость становится сверхзвуковой и затем в скачке уплотнения возвращается к дозвуковому значению. Наличие скачков уплотнения прив дит к возникновению значительных потерь механической энергии и вредно отражается на аэродинамических характеристиках крылового профиля. Одной из мер борьбы с этим явлением стало создание профилей с возможно поздним образованием критической скорости на их поверхности. [c.260]

На теории Прандтля — Майера основано исследование течений не только около носка снаряда, но и в сопле Лаваля и около профиля крыла с передней кромкой в виде идеально острого клина. Укажем, например, на работу Я. Аккерета (1925) , в которой рассматривается обтекание сверхзвуковым потоком плоской пластинки при мал ом угле атаки а. [c.316]

Результатом возрастания относительной скорости от Wo до ) является возникновение реактивной силы вдоль оси, приложенной к соплу и направленной в сторону, противоположную истечению потока из сопла. Диффузору и соплу придается профиль, соответствующий скоростям полета — дозвуковым и сверхзвуковым. [c.130]

В условиях полета со сверхзвуковой скоростью профиль канала должен иметь более сложный вид (рис. 60,6). При сверхзвуковой скорости течения, как мы знаем ( 30), профиль канала оказывает на скорость потока прямо противоположное влияние. Так, у двигателя, изображенного на рис. 60,6, скорость набегающего потока Wo уменьшается в средней части до величины, меньшей, чем скорость звука, и затем вновь возрастает на выходе из сопла (переход через скорость звука происходит дважды в наиболее узких сечениях канала). [c.228]

Однако, если изменить определенным образом продольный профиль сопла, по которому движется газ, то можно в нем обеспечить полное расширение газа до давления среды даже в том случае, если р<1 Рк1 при этом газ из него будет вытекать со сверхзвуковой скоростью. [c.204]

Сопло Лаваля. Для полного использования внутренней энергии газа необходимо за соплом получить сверхзвуковую скорость. Однако в суживающихся соплах удельный объем газа достигнув критического значения не может больше увеличиваться из-за суживающегося профиля сопла. Поэтому скорость истечения газа Са может быть меньше или равна скорости звука. Для того чтобы за соплом получить сверхзвуковую скорость, нужно иметь за ним давление меньше критического. Это достигается только применением комбини- [c.132]

Опыт показывает, что скачки, как правило, садятся на крыло в сверхзвуковой зоне (крыло движется с дозвуковой скоростью). Такие же скачки образуются в сопле Лаваля, даже при нужном перепаде давления, сразу после того, как совершился переход через звуковую скорость, если только профиль сопла не удовлетворяет специальным условиям (см. следующий параграф). [c.158]

Построение безударного сопла Лаваля. Истечение газа из отверстия, сопровождаемое переходом через скорость звука. В 12 мы видели, как можно путём подбора профиля стенок получить равномерную сверхзвуковую скорость в сопле Лаваля, после того как уже получено сверхзвуковое течение в некотором сечении сопла. Подбор стенок производится в сверхзвуковой области. На первый взгляд может показаться, что форма стенок в дозвуковой части сопла — так называемой входной части — может быть произвольна, лишь бы можно было достигнуть перехода через скорость звука. Однако это не так. Затруднения с отысканием решения, [c.174]

При уменьшении давления р, в выходном сечении сопла скорость потока во всех его точках возрастает, пока не будет достигнута скорость-звука в двух симметрично расположенных точках вблизи места наибольшего сужения канала. При последующем уменьшении давления появляются (рис. 3.22.6) две местные сверхзвуковые зоны, замыкаемые при дальнейшем их развитии скачками уплотнения (рис. 3.22.7) здесь возникают те же вопросы о существовании непрерывного решения и о единственности решения, что и при обтекании профиля. При некотором значении местные сверхзвуковые зоны у обеих, стенок сливаются, так что звуковая линия пересекает канал по всей его ширине (рис. 3.22.8). [c.389]

Сопла первой ступени турбины представляют собой решетку профилированных каналов, расположенных по периферии неподвижного диска большого диаметра (по сравнению с характерным размером канала) и предназначенных для формирования кольцевого сверхзвукового равномерного потока, истекающего из неподвижной тороидальной камеры-накопителя (или камеры сгорания), находящейся в неподвижном корпусе турбины. Направление сверхзвукового потока составляет ненулевой азимутальный угол с осью симметрии турбины (с целью достижения максимальной подъемной силы на решетке профилей — лопаток, жестко соединенных с вращающимся рабочим колесом турбины). Современные турбины многоступенчаты поток после обтекания лопаток первой ступени поступает в решетку лопаток направляющего аппарата (жестко соединенного с неподвижным корпусом), где изменяются его величина и направление, а затем — в лопаточный рабочий аппарат второй ступени (жестко соединенный с первым) и т. д. — [c.99]

Обратим внимание на профиль = 90°, го = О, так как здесь длина профилированного участка минимальна. Фактически контур дозвуковой части представляет собой границу струи, истекающей из плоского экрана в затопленное пространство с давлением, соответствующим звуковой скорости. Полученные контуры сопел (кроме случая го = 0) состоят из двух участков постоянной скорости и прямолинейного участка, на котором происходит разгон потока, что обеспечивает выполнение важного условия монотонности скорости вдоль стенки сопла. На рис. 4.2 приведены также контуры сверхзвуковых участков с угловой точкой на прямой звуковой линии. [c.121]

Сопло Лаваля. Для полного использования внутренней энергии газа необходимо за соплом получить сверхзвуковую скорость. Однако в суживающихся соплах удельный объем газа 02, достигнув критического значения Окр, не может больше увеличиваться из-за суживающегося профиля сопла. Поэтому скорость истечения газа Сг может быть меньше или равна скорости звука. Для того чтобы за соплом получить сверхзвуковую скорость, нужно иметь за ним давление меньше критического. Это достигается только применением комбинированного сопла, называемого соплом Лаваля по имени ученого, впервые применившего такое сопло для получения высоких скоростей газа. [c.145]

Для такого рода течений характерно выравнивание профиля окружной скорости по мере приближения к минимальному сечению, особенно при больших закрутках. Осевая составляющая скорости у стенки почти постоянна, а затем, по мере приближения к оси, резко возрастает и может достигать на оси сопла при большой закрутке сверхзвуковых значений как в начальном, так и в минимальном сечениях, по аналогии с рассмотренными выше случаями винтового течения и течения с линейно изменяющимся углом закрутки. Трансформация поля течения в сопле по мере увеличения закрутки показана на рис. 5.5. На этом рисунке изображены линии постоянства числа Маха М = [c.207]

Расширяющиеся сопла подразделяются на ступенчато-цилиндрические и сужающе-расширяющиеся криволпнейного профиля. Расширяющиеся сопла характеризуются тем, что в них скорости истечения струи из сопла могут быть как дозвуковые так и, главным образом, сверхзвуковые. Профиль сопла оказывает влияние иа характер струи. Некоторые криволинейные профили обеспечивают ирямоструй-иое истечение без так называемых скачков давления, тогда как ступенчато-цилиндрические сопла способствуют образованию скачков давления, что отрицательно влияет на процесс резки. [c.180]

Установка вертикальных перегородок в выходном сечении сопла со скошенным срезом еще более усложняет структуру течения в реактивной струе. Фотографии картины течения в плоском сопле со скошенным срезом при наличии 12 тонких перегородок, установленных равномерно по ширине выходного сечения сопла, представлены на рис. 4.28. На возникающие за срезам сопла при виде в плане скачки уплотнения, аналогичные скачкам у сопла без перегородок (рис. 4.27), накладываются по два хвостовых замыкающих скачка уплотнения от каждой вертикальной перегородки, которые имеют некоторую ненулевую тещину и обтекаются как крыловые профили. Это наложение скачков дает ячеистую картину течения в плане, трансформация которой с увеличением ТГс происходит в виде увеличения размеров ячеек (рис. 4.28). Увеличение толщины перегородок от //Л = 0,07 до 0,35, сохраняя ячеистость структуры течения за срезом сопла, приводит при наличии более толстых перегородок к уменьшению критического сечения сопла (как суммарного, так и локального между двумя соседними перегородками), к образованию плоского сверхзвукового сопла между двумя соседними перегородками и возникновению более сильных замыкающих скачков уплотнения у среза сопла на конце перегородок, являющихся относительно толстыми крыловыми профилями (рис. 4.29). Установка на скошенном срезе сопла (сверху или снизу) прямолинейной или зубчатой горизонтальной панели практически не изменяет ячеистой структуры течения в струе. Это можно наблюдать, сравнивая при одинаковых значениях тг теневые фотографии струи сопла со скошенным срезом и 12-ю тонкими вертикальными перегородками без панели (рис. 4.28) и с зубчатой панелью (рис. 4.30). [c.211]

Аналогичная картина взаимодействия имеет место при наличии во внешнем потоке косого окачка уплотнения, при возникновении скачка уплотнения в местной сверхзвуковой зоне на крыловом профиле, при нерасчетном истечении из сопла. [c.344]

В соплах Лаваля также действуют все факторы, подавляющие и генерирующие турбулентность (в конденсирующемся и парокапельном потоках). Вблизи минимального (критического) сечения, в котором М=1, продольные градиенты давления достигают максимальных значений и пограничный слой ламинаризируется. За минимальным сечением реализуется конденсационный скачок, положение и интенсивность которого определяются начальными параметрами пара и профилем в расширяющейся части сопла за минимальным сечением. Конденсационный скачок турбулизирует пограничный слой за критическим сечением, а выпадающая при конденсации мелкодисперсная влага частично подавляет генерируемую турбулентность. При достаточной интенсивности конденсационный скачок может вызвать отрыв ламинаризированного в минимальном сечении слоя отрыв локализуется в последующем конфузорном сверхзвуковом течении. Подчеркнем, что при работе сопла на нерасчетных режимах с адиабатными скачками уплотнения в расширяющейся части конденсационный скачок обеспечивает менее интенсивную диссипацию кинетической энергии в сопле, так как способствует снижению интенсивности адиабатного скачка и вследствие турбулизации пограничного слоя предотвращает его отрыв. [c.213]

При больших числах М2 решетка за счет сверхзвуковой части профилей может получиться слишком густой, что нежелательно по конструктивным соображениям. В этом случае обычно применяют укороченные профили, получаемые для меньших расчетных чисел Мо < Ма (и, соответственно, больших величин 2 > с учетом последующего расширения в косом срезе. Иначе (или одновременно) можно просто несколько сократить длину сверхзвуковой части профиля путем увеличения кривизны его стенок. При этом будет нарушено условие равномерности потока за решеткой и в нем могут возникнуть скачки уплотнения (как огибающие волн сжатия, выходящих из криволинейных стенок). Задача теоретического построения потока через такое сокращенное сопло, как и потока при давлении за рещеткой, большим расчетного, представляет значительные трудности. Получение надежных данных в этих случаях требует проведения экспериментального исследования на специальных установках. [c.229]

Течение газа в косом срезе при сверхзвуковых скоростях истечения. Благодаря косому срезу в выходном сечении межлопаточ-ного канала может быть достигнута сверхзвуковая скорость потока. Если перепад давления в сопловом аппарате критический или меньше критического, то давление в узком сечении СА практически равно давлению на выходе из СА (/ р- . При перепаде давления больше критического рУр- > 1,85) в узком сечении СА устанавливается критическое давление Рт = ро/1,85, а в косом срезе происходит дальнейшее расширение газа, сопровождаемое увеличением скорости (М > 1) и поворотом потока. По аналогии работу косого среза можно сопоставить с работой расширяюш,ейся части сопла Лаваля, в котором одна граница струи является жесткой (выходной участок спинки лопатки), а другая свободной. Расширение сечения струи, необходимое для разгона сверхзвукового потока (в соответствии с уравнением профиля струи dflf == = (М — 1) dele) происходит за счет отклонения потока в сторону свободной границы струи. [c.154]

Наряду с теоретическими исследованиями в газовой динамике проводились 317 эксперименты с целью определения характеристик течения, главным образом нри сверхзвуковых скоростях. Для этой области скоростей важные данные получены при наблюдениях течений в соплах, диффузорах, истечения из сосудов и при отстреле снарядов. В области дозвуковых скоростей эксперименты начались лишь в 20-х годах, после того как построили аэродинамические трубы больших скрростей. Тогда же установили значительное увеличение сопротивления тел и уменьшение подъемной силы лопастей винтов и профилей крыльев при скоростях порядка 0,66 а (опыты американских и английских исследователей). [c.317]

В соответствии с вышесказанным мы имеем основания считать, что вне пограничного слоя трансзвуковое течение является непрерывным. Некоторые сведения о возможном расположении местных сверхзвуковых зон можно получить из теоремы Никольского— Таганова например, раньше всего скорость звука достигается на выпуклых участках профиля, там же раньше всего появляется скачок. Теорема применима также к местным сверхзвуковым зонам внутри плоского сопла и может быть использована для отыскания точки с числом Маха М =1 при околозвуковом обтекании клина. [c.167]

Первые точные результаты по оптимальному профилированию сверхзвуковых частей ракетных сопел были получены Ю.Д. Шмыг-левским (ВЦ АН СССР) и Л.Е. Стерниным (КБ Энергомаш ) в 957-1958 гг. с помощью перехода к так называемому контрольному контуру. Первым идею такого перехода в 1950 г. применил А. А. Никольский (ЦАГИ) при построении в линейном приближении оптимальных кормовых частей тел вращения с протоком. В ЛАБОРАТОРИИ работы по оптимальному профилированию сопел начались в .963 г. Глава 4.11 дает представление об одном из первых полученных в этом направлении результатов. В ее основу положена работа [18], выполненная А. Н. Крайко с сотрудниками ВЦ АН СССР И. Н. Наумовой и Ю.Д. Шмыглевским. Ключевым элементом этой работы явилось введение в качестве концевого участка оптимального контура профилируемой ( сверхзвуковой ) части сопла торца - участка краевого экстремума, появляющегося из-за ограничения на максимально допустимую длину сопла. Торец газом не обтекается, а давление, действующее на него ( донное давление р+), считается заданным, например, при полете в пустоте = 0. После работы [18] при наличии ограничения на длину задний торец стал обязательным элементом сопел и кормовых частей, а также их комбинации, при оптимизации соответствующих конфигураций в приближении идеального газа. Р. К. Тагиров ([19] и Глава 4.12), анализируя экспериментальные результаты разных авторов и характер зависимости донного давления от толщины пограничного слоя перед торцом, показал, что при учете вязкости донный торец - также необходимый элемент оптимальной кормовых частей профилей и выходных устройств реактивных двигателей. [c.362]

В аэродинамике важное место занимает метод характеристик, который позволяет рассчитать возмущенное течение идеального (иевяакого) газа. При помощи этого метода можно правильно рассчитать контуры сопл для сверхзвуковых аэродинамических труб, определить параметры сверхзвукового обтекания крыловых профилей и корпусов летательных аппаратов. [c.193]

Как видно, в зависимости от числа Ке имеют место различные режимы течения. При Ке > 500 температура монотонно убывает, а при числах Ке < 300 температура падает до ж = л 6, а затем начинает расти. Увеличение температуры является результатом диссипации и должно сопровождаться уменьшением скорости и числа Маха. При Ке 100 значение Т = Т1То вблизи выходного сечения больше, чем при М = 1 для изоэнтропического течения идеального газа. При таких значениях числа Ке поток расширяется вблизи оси до сверхзвуковых скоростей (М 1,8 при х = = 5) и далее происходит безударное торможение до дозвуковых скоростей. Такой характер течения соответствует случаю, когда особая точка находится вне сопла [160]. Увеличение температуры при малых числах Ке нельзя объяснить образованием волн сжатия, поскольку экспериментальные значения плотности и давления монотонно убывают (рис. 8.1). Внешнее давление, как показано экспериментально [163], слабо влияет на форму профилей до тех пор, пока поток в выходном сечении остается перерасширенным (ро/рк > 250). [c.345]

Пусть заданы кусочно-непрерывная кривая Г, являющаяся С+ или -характеристикой, а также в общем случае разрывные газо динамические параметры вдоль нее Р(Гг) или Р ) (Р(Гг), Р ) — вектор-столбец газодинамических параметров, Гг — радиус-вектор любой точки кривой Г, г з — функция тока), определяющие некоторое сверхзвуковое течение, и граничная кусочно-непрерывная кривая Q, имеющая одну общую точку В с кривой Г и целиком лежащая в угловой области, образованной характеристиками С+ и С (рис. 4.40, а—е). В случае, если на Г задана ударная волна Ь (рис. 4.40, а), то она должна располагаться вне области влияния данных в выходном сечении искомого канала ОСВ на рис. 4.40, а и 0 С В на рис. 4.40, б). При расчете профиля сопла с учетом неоднородности полной энтальпии, удельной энтропии или при наличии закрутки потока в Рмогут быть включены распределения этих параметров в зависимости от функции тока г з, которые определяются течением во входной дозвуковой и трансзвуковой областях сопла Задания исходной характеристики С (рис [c.175]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...