Теневая фотография

Экспериментальные исследования [365, 366] проводились на баллонной установке с выхлопом в атмосферу (продолжительность рабочего режима 10 сек). Применялись два типа сопел суживающееся сопло и сопло Лаваля (М = 2,3). В процессе эксперимента измерялись давление и скорость газа на срезе сопла, а методом теневой фотографии определялась концентрация твердых частиц. Частицы подавались поршнем в цилиндр с шнековым питателем. [c.318]

Характер турбулентного течения в пограничном слое смеси можно выявить, рассматривая, например, течение в сопле (разд. 7.4). На теневых фотографиях виден плотный слой твердых частиц (толщина которого составляет доли миллиметра), движущийся вдоль стенок сопла [731]. Типичные результаты представлены на фиг. 8.10, где экспериментальные данные сравниваются с результатами расчетов (по одномерной схеме) для смеси воздуха со стеклянными частицами при заданном законе изменения сечения (Л/). (Скорость потока и рассчитывалась по давлению Р, скорость частиц Ыр — по скорости потока и и отношению массовых концентраций частиц и газа тг, индекс 1 означает условия на входе или условия торможения.) На расстоянии приблизительно до 50 мм от входа экспериментальные значения Пр и совпадают с расчетными (это означает, что коэффициент сопротивления твердых частиц выбран правильно). За этим сечением измеряемая концентрация частиц в ядре потока остается неизменной, но концентрация твердых частиц у стенки начинает резко возрастать (кривая А/тг ш показывает этот рост). Хотя теневая съемка не позволяет точно определить толщину этого движущегося слоя, значения на фиг. 8.10 показывают, что при х = 63,5 мм [c.365]

При некотором превышении энергией второго импульса пороговых значений для пробоя на УВ на интегральных фотографиях зарегистрированы цепочки оптических пробоев, возникавших в излучении второго лазерного импульса 15-наносекундной длительности. Теневые фотографии показали, что новые очаги пробоя также локализовались на фронтах УВ, но расходившиеся уже из зоны предыдущего (второго, третьего...) пробоя. [c.155]

Рис. 3,8. Теневая фотография косого скачка уплотнения при сверхзвуковом обтекании конуса

Для сравнения на рис. 7.9 приведены экспериментальные точки, которые при одном и том же значении опытной постоянной (с = Са) располагаются близко к теоретической кривой в области значений —0,4 < ттК 0,4, но отходят от нее при 7П>0,5. Этот результат, обнаруживаемый также и на теневых фотографиях струи, можно объяснить следующим образом. При выводе формулы (10) мы предполагали, что турбулентность в пограничном [c.374]

Рис. 7.41. Контур расширяющейся части первой бочки сверхзвуковой струи. Кривые — по теневой фотографии струи, точки — расчет по шести сечениям J — М = 2,5, N = 6,43, р = 5, 2 — М = 1,0, N = 24,G

Рис. 10.21. Теневые фотографии сверхзвукового обтекания ромбовидного профиля под нулевым углом атаки при М) = 1,7. Полу-угол при вершине ромба а) ы = = 7°, б) (й = 12°, в) ш = 14°

Рис. 10.30. Теневая фотография околозвукового обтекания единичного профиля при М1 < 1,0 (М] = 0,87)

Рис. 10.34. Теневая фотография околозвукового обтекания единичного профиля при М[ > 1,0

Двумерное заостренное тело используется для измерения скорости воздуха в рабочей части аэродинамической трубы (рис. 4.11). Угол клина Ркл = 20 , а угол скачка уплотнения, замеренный по теневой фотографии, 0с =50,8°. Определите число Ml в трубе, а также минимальное его значение, которое можно измерить с помощью данного клина. [c.103]

В некоторой точке потока с помощью теневой фотографии найдены углы наклона волн возмущения (линий Маха), равные 18 и —12° (рис. 5.1). Определит направление вектора скорости и число М в [c.139]

Рис. 6.5.5. Теневая фотография обтекания проницаемой поверхности конуса со вдувом

На рис. 8-14 показана теневая фотография пограничного слоя на пластине с начальным пористым участком в сверхзвуковом потоке, полученная Ю. В. Барышевым. Интенсивность скачка уплотнения и соответственно параметры на внешней границе пограничного слоя можно определить, используя формулы газодинамики для случая обтекания клина. [c.217]

Рис. 2. Теневая фотография струп

Появление ударных волн, интенсивность которых ограничивается потерями, приводит к тому, что в результате их взаимодействия со стационарным скачком (который, строго говоря, уже не остается стационарным, а совершает колебания относительно своего среднего положения) ударные волны возникают и вне струи. На теневых фотографиях (рис. 61) они имеют вид темной линии (передний фронт), за которой следует светлая полоса. Обработка теневых фотографий показала, что возникающие ударные волны не имеют правильной сферической формы, а представляют собой эллипсоиды с большой осью, перпендикулярной оси струи, причем отличие [c.87]

Действительно, на одной из полученных памп теневых фотографий запечатлен момент вспучивания новерхности с труп вблизи среза резонатора. Вероятно, этот момент соответствует выходу ударной волны из [c.88]

Теневые фотографии показывают плоскую вертикальную ударную волну, набегающую на клин с полууглом раствора 25". Регулярное отражение, показанное на предыдущей серии снимков, при меньших углах раствора клина заменяется показанной здесь картиной маховского отражения. Третья ударная волна - маховская ножка-идет нормально к поверхности и в тройной точке пере- [c.145]

Как показывает теневая фотография, если падающая ударная волна достаточно сильна (в данном случае она движется со скоростью 2400 м/с), обыкновенное маховское отражение заменяется так называемым нерегулярным маховским отражением. Здесь маховская ножка первоначального маховского отражения только что дошла до основания клина. Однако характерная особенность новой [c.146]

Дифракция ударной волны внутри прямоугольного ящика. Ударная волна в азоте дифрагирует при прохождении через окно на одном конце прямоугольного яшика и отражается от другого его конца. На теневой фотографии видна замечательная картина ударных волн, линий скольжения и вихрей, причем картина вполне определенная и воспроизводимая. Три следа, видные справа и напоминающие витые веревки, представляют собой [c.147]

Первая из приводимой здесь серии последовательных теневых фотографий демонстрирует обыкновенное маховское отражение плоской улар-ной волны, как на фото 236 и 237. После того как ударная волна проходит через основание клина, происходит отрыв потока и зарождаются вихревые слои, которые сворачиваются так, как показано иа фото 81, Дальнейшее взаимодействие кли- [c.149]

Рис. 3. Теневая фотография осесимметричной сверхзвуковой нерасчётной затопленной струи I — висяча ударная волна 2 — отраженные ударные волны — обласчь отражения ударных волн.

Анализ теневых фотографий, полученных при высокоамплитудном акустическом облучении, позволяет заключить, что генерируемые при этом кольцевые вихри намного превосходят по интенсивности кольцевые вихри в слое смешения начального участка необлученной струи эти последние вихри на фотографиях не просматриваются. Важно отметить, что спаривания генерируемых звуком кольцевых вихрей не наблюдается. [c.138]

Полное давление в струйках тока, прошедших разные участки системы скачков уплотнения, различно. Наибольшее восстановление давления в струе газа, прошедшей систему скачков 2-4-6. Зная угол О2 и предполагая течение плоскопараллельным, указанную систему можно легко рассчитать [2]. На рис. 1 штрихпунктирной линией нанесено значение = 19.75, рассчитанное для струйки тока, прошедшей систему скачков 2-5. Оно согласуется с экспериментальными данными. Значение давления рдд в струе, прошедшей систему косых скачков 2-4-6 равно 30. Это намного выше максимального значения р° на цилиндре. Это обстоятельство объясняется тем, что ширина отмеченной струи очень мала и она размывается, не дойдя до поверхности цилиндра (ширина струи, полученная по измерению расстояния АВ на теневой фотографии для цилиндра с с1 = 24 , равна 1-1.5 ). Этому содействует также колебание всей системы скачков уплотнения относительно среднего положения, практически всегда имеюгцееся во время эксперимента как вследствие отрыва потока, так и вследствие чисто механических колебаний модели в аэродинамической трубе. При больших размерах модели и больших числах Маха повышение давления на цилиндре будет более значительным. В частности, как показывают расчеты, при больших числах Маха скорость потока за скачком 5 остается сверхзвуковой. В этом случае перед цилиндром будет наблюдаться местный прямой скачок 7. [c.495]

Для расчета усиления ультразвука в фокусе собирательной линзы необходимо учитывать, кроме волновых сопротивлений, такие факторы, как зависимость коэффициента прохождения волны через линзу от угла падения, от поглощения ультразвука в материале линзы, влияние нелинейных эффектов иа фокусирование ультразвука. С детальным расчетом ультразвуковых фокусирующих устройств можно познакомиться по недавно изданной книге И. И. Каг.езского [60]. ]-1а рис. 42 приведена теневая фотография ультразвукового пучка, сфокусированного акустической линзой. (1 (мне-вой метод ви 5уализации ультразвуковых полей сводится к просветлению участков среды с измененным о1 тнческим показателем преломления [12]. Поско.1ьку последний меняется в фазе с плотностью, т. е. с давлением, то теневая фотография, экспонируемая в течение времени, значительно превышающего период ультразвуковых колебаний, регистрирует общее просветление области среды, занятой ультразвуковым пучком, позволяя изучить его структуру и геометрию). [c.156]

Развитие вихр на ускоренно движущейся пластинке. Сделанные искровым методом теневые фотографии демонстрируют развитие течения около квадратной пластинки со стороной 3 дюйма, ускоренно движущейся в воздухе из состояния покоя вплоть до достижения скорости 24 фут/с. Острая кромка пластинки располагается сначала напротив первого ребра из ряда ребер, отстоящих одно от другого на 1/4 дюйма. Пластинка в действительности движется в вертикальном направлении. [c.50]

Далышй турбулентный след за пулей. Пуля, выстреленная в атмосферу со сверхзвуковой скоростью, находится слева от места выстрела на удалении нескольких сот диаметров следа. Эта быстро экспонированная теневая фотография демонстрирует замечательную резкость нерегулярной [c.90]

Крупномасшта 1ая структура в турбулентном слое смешения. Агнот, находящийся сверху и текущий со скоростью 1000 см/с, перемешивается под давлением 4 атм со смесью аргон-гелий, находящейся снизу, имеющей ту же плотность и тек>тцей со скоростью 380 см/с. Сделанная искровым методом теневая фотография показывает одновременно течение в плане и сбоку, демонстрируя пространственную структуру больших вихрей. Поло- [c.104]

Спаривание вихрей в слое смешения. Последо-вателыюсть теневых фотографий демонстрирует смешение двух потоков одинаковой плотности под давлением 8 атм и при числе Рейнольдса 850000. Азот течет со скоростью 10 м/с над смесью гелий -аргон, движущейся со скоростью 3,5 м/с. Справа [c.105]

Осесимметричный факел на начальной стадии развития. Теневая фотография демонстрирует головку ламинарного факела, поднимающегося от электрода, который внезапно начинает вьщелять тепло со скоростью 1 кал/с в концентрированный раствор соды. Головка поднимается с постоянной скоростью 1.2 см/с и растет по закону геометрического подобия, так что ее ширина, равная I см, составляет одну пятую долю ее высоты. Осесимметричная колонна под головкой похожа на такую же область в установившемся факеле, показанном на предьщущем снимке. [Shlien, Boxman, 1981] [c.128]

Вихревая дорожка за иилиидром. Каждая из двух серий искровых теневых фотографий, сделанных со скоростью 30 ООО кадров в секунду, охватывает одну треть периода схождения вихрей с поверхности кругового цилиндра. Слева показано чисто дозвуковое течение при числе Маха невозму- [c.132]

Регулярное отражение ударной волны от клина. Теневые фотографии показывают плоскую вертикальную ударную волну, идушую слева и набегающую на клин с полууглом раствора 60°. Угол раствора клина и интенсивность ударной волны таковы, что отражение является регулярным. Углы наклона падающей и отраженной ударных волн к грани клина не равны между собой, так как [c.144]

Дифракция ударной волны на кромке. На этих дв> х последовательньк теневых фотографиях видно, как в ударной трубе зарождаются вихри, показанные на фото 82 и 83. Относительно слабая плоская ударная волна проходит над вертикально расположенной кромкой, порождая лииию скольжения, сворачивающуюся в спираль. На линии скольжения возникает серия ламбдообразиых ударных волн. На втором снимке отраженная ударная волна пересекается вихревой пеленой, ко- [c.147]

Модель самолета в свободном полете при М = 1,1. На теневых фотографиях показана крылатая модель, запушенная в атмосферный воздух с помощью орудия, как и молель иа фото 252, Головная волна при этой небольшой сверхзвуковой скорости почти присоединенная. Как показывает вил в плане (снимок вверху), крылья являются [c.159]

Цилиндр, движ>шийся при М = 3,6 в воздухе. На теневой фотографии показан круговой цилиндр в свободном полете при небольшом отрицательном угле атаки. Кажущаяся расплюшенность переднего торца объясняется на самом деле оптическим искажением. Видно, что косая ударная волна, идущая от точки обратного присоединения пограничного слоя, сливается с волной, идущей от следа. На больших расстояниях эти волны образуют хвостовую часть всплеска давлений от N-образ-ной ьолны, показанной для случая сферы на фото 269 и характерной для любого объекта в сверхзвуковом полете. Фото А. С. harters [c.165]

На теневой фотографии показан шар диаметром 1/2 дюйма, схваченный при его движении в во лухе. тем участком головной волны, который находится непосредственно перед шаром вдоль его поверхности вплоть до угла 45°, течение дозвуковое. На угле примерно 90° ламинарный пограничный слой отрывается, создавая косую ударную волну, и быстро становится турбулентным. Флюктуирующий след порождает систему слабых возмущений, постепенно сливающихся во вторую ударную волну. Фото А. С. harters [c.166]

Шар, движущийся прв М — 4.01. Теневая фотография шара диаметром 1/2 дюйма в свооодном полете в атмосферном воздухе демонстрирует отрыв пограничного слоя непосредственно за экватором, сопровождаемый слабой ударной волной, а также (нормирование N-образной волны, сльпиимое вдали в оорме двойного гулкого удара. Вертикальная линия-нить координатника. Фото А. С. harters [c.168]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...