Плоский сверхзвуковой поток

Определите угол наклона присоединенного скачка уплотнения 0с в плоском сверхзвуковом потоке, если заданы отношение плотностей рг/р1 = 10 и угол наклона преграды Рс = 30°. [c.101]

Уравнение для характеристик в плоскости годографа для плоского сверхзвукового потока имеет вид [c.140]

На рис. 5.6 показаны схемы обтекания плоским сверхзвуковым потоком двух одинаковых поверхностей. На одной из этих схем характеристики имеют вид прямых линий, а на другой они — криволинейные. Чем можно объяснить это различие [c.141]

Плоский сверхзвуковой поток, обтекающий поверхность, которая образует с направлением невозмущенного течения тупой угол, больший 180 , называется течением Прандтля—Майера. Огибая угол, поток расширяется и, следовательно, скорость его увеличивается, а давление и плотность уменьшаются. При этом центрированной волной разрежения веером разрежения) называется совокупность бесконечного множества линий Маха, выходящих из точки поверхности, обтекаемой сверхзвуковым потоком, рассматриваемым как течение Прандтля — Майера (рис. 7.15). Этот веер разрежения ограничен линией Маха ОА [угол ее наклона [c.184]

Рассмотрим обтекание выпуклого угла плоским сверхзвуковым потоком насыщенного или переохлажденного пара. Как известно, в этом случае возникает волна разрежения, в которой образуется конденсационный скачок. Предположим, что в сечении огп (рис. 7-19, а) жидкая фаза как крупно-, так и мелкодисперсная отсутствует. Проанализируем наиболее простой случай, когда параметры потока в области / соответствуют состоянию насыщения (т. е. точке пересечения изоэнтропы с верхней пограничной кривой) /О] =Л15 = ркр 1 = 7 is = kp и число Mi = 1. Как было показано в 6-1, пар после пересечения линии насыщения расширяется со значительным переохлаждением, а процесс конденсации происходит скачкообразно после достижения предельного переохлаждения АГм- Тече- [c.202]

Таким путем может быть решен ряд практических задач, когда в плоских сверхзвуковых потоках образуются волны разрежения и сжатия, а ноток ограничивается твердыми стенками или свободными граница.ми. Для примера на рис. 5.14 показано течение в плоской сверхзвуковой струе, выходящей из устья сопла Лаваля, в пространство с более низким давлением, чем в канале. В точках А н В возникают центрированные волны разрежения, в которых поток расширяется до окружающего давления. Эти волны отражаются от границы струи на участках А А", В В" и образуют волны сжатия. В точках А ", В" волны сжатия вновь отражаются и образуют волны разрежения. Далее (в невязкой жидкости) картина повторяется. Для наглядности все волны изображены прямыми линия.ми, хотя, как было показано, в области интерференции они искривляются. [c.112]

ОБТЕКАНИЕ ТЕЛ ПЛОСКИМ СВЕРХЗВУКОВЫМ ПОТОКОМ [c.119]

Диаграмма для определения параметров за скачком уплотнения плоского сверхзвукового потока ( = 1,4) [c.373]

В плоском сверхзвуковом потоке газа с неоднородным полем скоростей линии возмущения в разных точках имеют различные направления, поскольку эти направления определяются формулой [c.73]

Рис. 1.63. Характеристики (линии возмущения) плоского сверхзвукового потока

Так как и > а, то (1.151) определяет два направления действительных характеристик в каждой точке плоского сверхзвукового потока, для которых [c.74]

Уравнениями (1.154)—(1.156) описываются два семейства эпициклоид, которые являются изображениями характеристик в плоскости годографа скорости. Эти два семейства образуют диаграмму характеристик (рис. 1.64), которую удобно использовать для графоаналитического расчета плоских сверхзвуковых потоков. [c.74]

Необходимо иметь в виду, что параметры потока, определенные в результате решения задач а , б , в являются лишь первым приближением искомых значений. Уточнить расчет можно последовательными приближениями. Так, отыскав точку С и определив для нее параметры течения, можно вычислить их средние значения между точками А нС и найти тем же способом новую точку С, параметры для которой будут служить вторым приближением, и т.д. Комбинируя решения элементарных задач а , б , в , рассчитываем поле течения произвольного плоского сверхзвукового потока, в котором не образовались скачки уплотнения. [c.76]

ПЛОСКИЙ СВЕРХЗВУКОВОЙ поток [c.261]

Плоский сверхзвуковой поток. Общие свойства характеристик. [c.261]

На использовании [изложенных свойств семейств характеристик в физической плоскости течения и плоскости годографа скоростей основан графический метод расчета плоских сверхзвуковых потоков ). [c.266]

Это — потенциал диполя в плоском сверхзвуковом потоке. Сравнение выражений (18.28) и (18.28а) показывает, что и при М< 1, и при М > 1 для потенциала диполя справедлива единая формула (18.28) с т =1—(постоянный множитель перед скобками в формулах [c.347]

На основании изложенного в предыдущих параграфах легко построить линеаризованную картину обтекания тонкого профиля в плоском сверхзвуковом потоке. На фиг. 19. 10 изображен случай, [c.450]

Плоский сверхзвуковой поток, Обшие свойства характеристик. Графический метод расчета сверхзвуковых течений [c.338]

ПЛОСКИЙ СВЕРХЗВУКОВОЙ ПОТОК 339 [c.339]

ПЛОСКИЙ СВЕРХЗВУКОВОЙ поток 343 [c.343]

Это показывает, что рассматриваемые возмущения однородного потока сосредоточены внутри конуса (185) который носит наименование конуса возмущений (в иностранной литературе — конус Маха). Угол раствора этого конуса 2а раве удвоенному углу возмущения (углу Маха), подобно тому, как это имело место в плоском сверхзвуковом потоке. [c.418]

Определение характеристики как линии Маха имеет непосредственное приложение к двухмерному плоскому сверхзвуковому потоку. Если же имеется в виду двухмерное пространственное (осесимметричное) сверхзвуковое течение, то линии Маха (характеристики) следует рассматривать как образующие поверхности вращения, являющейся огибающей конусов Маха с вершинам в точках возмущения (иа характеристиках). Поверхность, ограничивающая некоторую область возмущения, называется волновой поверхностью или пространственной волной Маха. [c.204]

Рассмотрим верхнюю сторону пластинки. Течение на этой стороне представляет собой плоский сверхзвуковой поток, обтекающий поверхность, которая образует с направлением невозмущенного те-264 [c.264]

Рассматривается взаимодействие плоских сверхзвуковых потоков совершенного невязкого газа с разными газодинамическими параметрами, встречающихся под углом Зo (рис. 2.2). В результате взаимодействия образуются исходящие из точки взаимодействия волны / и г, которые могут быть ударными ]) или изоэнтропными (г), а также тангенциальный разрыв /г [c.32]

Рис 8.2. Взаимодействие плоских сверхзвуковых потоков совершенного газа [c.32]

Уравнение (1-63), выражающее функцию 6(Я), является уравнением годографа скорости для данной линии тока в поляр ных координатах (рис. 1-14). Годограф ско рости представляет собой эпициклоиду Нормаль к годографу скорости F A являет ся характеристикой в плоскости потока Линию годографа скорости E F H U назы вают характеристикой в плоскости годогра фа. Все линии тока имеют общий годограф скорости, т. е. форма характеристики в плоскости годографа не зависит от характера течения и одинакова для всех плоских сверхзвуковых потоков газа данных физических свойств. [c.25]

Ниже приводятся примеры, иллюстрирующие методику пользования диаграммой характеристик. Так, на рис. 5.6,а показано обтекание выпуклой криволинейной стенки плоским сверхзвуковым потоком. Для приближенного расчета потока заменим плавную линию стенки AB ломаной линией каждый отрезок этой линии АВ, ВС, D) поворачивается на одинаковый угол, равный, например, 5°. Перед характеристикой Ашх известны скорость потока Xi —1,227 и соответствующий угол а[=50°37. В плоскости годографа (рпс. 5.6,6) этой характеристике соответствует точка А которая в диаграмме характеристик мржет [c.115]

Дваграмма ударных поляр плоского сверхзвукового потока (А = 1,4) [c.372]

Нелинеаризироваиный сверхзвуковой поток. Характеристики уравнений плоского сверхзвукового потока. Линин возмущения и их основные свойства [c.366]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...