Адиабатический режим

Режим работы червячной машины, при котором теплота, выделяющаяся вследствие вязкого трения, отводится в окружающую среду, называется изотермическим. Идеализированным случаем является также адиабатический режим, при котором вся теплота остается в полимере. Если часть теплоты сообщается расплаву за счет работы вязкого трения, а другая часть подводится от нагретого корпуса, режим работы шприц-машины называют поли-тропным. [c.123]

При отсутствии теплообмена между системой и оболочкой (адиабатический режим) температура изменяется только за счет тепла изучаемого процесса (кривые 1 для случаев / II). Для случая / при < ioo и при наличии теплообмена кривая 2 будет всегда расположена выше кривой 1. Для случая II при 00 < < в калориметр будет поступать тепло из оболочки, и температура Oi, соответствующая кривой 1, будет ниже температуры 2, соответствующей кривой 2 при температуре [c.12]

В калориметрических системах наблюдается главным образом регулярный режим первого рода, характеризуемый экспоненциальным изменением температуры в любой точке калориметра. Температура среды (оболочки калориметра) при этом постоянна или изменяется так же, как и температура ядра калориметра (адиабатический режим). [c.51]

В калориметре Левинсона [70] образец подвешивается в графитовой трубке, через которую пропускают электрический ток для нагревания. Образец нагревается излучением температура образца может достигать значения в интервале 1000—2500 °С и измеряется с помощью пирометра. Калориметрический блок изготовлен из меди и находится в оболочке, температура которой всегда равна температуре блока (адиабатический режим). Прибор целиком заполнен аргоном. [c.108]

Сканирование адиабатическое - режим работы калориметра, при котором температуры калориметрической системы и оболочки равны и изменяются пропорционально времени. [c.171]

При X 0 и к со а стремится к нулю. Что касается 2, то при X - оо оно стремится к нулю, но при х О (адиабатический режим) — к постоянной мнимой величине (чисто реактивное добавочное сопротивление). [c.153]

X-> О, тсо (адиабатический режим) или о)т 1. В этом случае вторые члены в формулах (2. 4. 81) — (2. 4. 83) пропадают, и мы получаем адиабатические значения констант. 2) х т О (изотермический режим) или <в х 1. В этом случае в знаменателе вторых членов остается только множитель Т/с , и мы получаем константы, соответствующие изотермическому режиму (вторые строки в формулах (2. 4. 75), (2. 4. 76) и (2. 4. 78)). [c.157]

Хорошо известно, что в случае адиабатического течения чистого газа в сопле без трения критический режим наступает при звуковой скорости. Из-за внутреннего трения между фазами в системе газ — твердые частицы ожидается другой результат. Удельный расход смеси через сечение А равен [c.301]

Пример 44. при адиабатическом истечении воздуха через сопло Лаваля в наиболее узкой его части давление р = 10 ama и температура 300 К, площадь поперечного сечения <о = 4 см . Определить расход при истечении, при котором дозвуковой режим в этом сечении будет переходить в сверхзвуковой. [c.320]

При перекачивании перегретых паров трубопроводы самым тщательным образом изолируют, и их тепловые потери незначительны, но все же характер изменения состояния перегретого пара в результате устранения теплообмена между потоком и наружной средой уже не является изотермическим. Не будет он и строго адиабатическим— даже в хорошо изолированной трубе условия будут отличаться от условий при обратимом адиабатическом изменении объема, так как турбулентность, возникающая при движении, переходит частично в тепло, которое изменяет уравнение энергии (энергия, переходящая в потери, возвращается в виде механической энергии). Таким образом, с одной стороны, температура пара имеет тенденцию к снижению по длине трубопровода в результате расширения пара, с другой стороны, — к возрастанию вследствие поступления тепла от потерь напора. В результате режим движения находится между изотермическим и адиабатическим. Поскольку температура пара меняется по длине паропровода, меняются также динамическая вязкость р, число Рейнольдса и в общем случае коэффициент гидравлического трения X. Однако вследствие значительных скоростей движения пара в паропроводах (десятки метров в 1 с) сопротивление относится чаще всего к квадратичной области, где X от Не не зависит. [c.295]

Если давление в струе газа pj в выходном сечении х = 1 сопла равно внешнему давлению pi и меньше критического (pi =Pi< р р). то имеет место расчетный режим адиабатического расширения. При этом в расширяющейся части сопла получается сверхзвуковой поток (М > [c.171]

Если давление в струе газа в выходном сечении сопла равно внешнему Pi и больше критического (Р/ = Pi > то режим назьшается расчетным режимом адиабатического сжатия. При этом в сечении s p достигается критическое состояние, но в расширяющейся части сопла имеет место дозвуковое течение. [c.171]

В результате проведенного анализа упрощенной схемы одномерного движения адиабатического двухфазного потока в канале, по-разному ориентированному в поле сил тяжести, можно сделать следующие выводы. Сопоставление опытных данных при движении двухфазного потока в горизонтальном и вертикальном каналах следует производить не при одинаковых расходах смеси и весовых газосодержаниях, а при одинаковых расходах жидкости (и> ) и истинных объемных газосодержаниях (ф). При этом сопоставлении нивелирный напор необходимо вычислять не по общепринятым формальным определениям (1) или (2), а по формуле (14). Для того чтобы качественно оценить ошибки, к которым может привести невыполнение этих условий сопоставления, рассмотрим конкретный численный пример для вынужденного движения пароводяного потока в вертикальном и горизонтальном плоском канале шириной г=10 мм при давлении р=76 кГ/см (ft да 10- кГ-сек/м да 2-10-в кГ-сек/м f 735 кГ/м f да да 40 кГ/м ), приведенной скорости воды ш =10 м/сек и 3 > 0.9. При расчете воспользуемся формулами, полученными выше для ламинарного кольцевого течения двухфазного потока. Безусловно, это приведет к идеализации реального процесса, так как в действительности характер движения фаз будет в этих условиях турбулентным, режим течения смеси не обязательно кольцевым и т. п. Однако качественная сторона явлений (по крайней мере для таких режимов течения двухфазного потока, как снарядный и дисперсно-кольцевой) этими формулами будет, по-видимому, отражена. [c.173]

Более того, поскольку по тепловым условиям режим в ОПУ будет приближаться к адиабатическому, следует ожидать и лучших показателей ее работы, прежде всего по выходу окислов азота. [c.296]

На режимах уо<.у о структура парокапельного потока в соплах Лаваля зависит от основных критериев подобия. Если принять в качестве расчетного режим, когда в выходном сечении отсутствуют волны разрежения или адиабатические скачки, то, строго говоря, он реализуется только при одном значении относительного перегрева Яп (или уа), при одном Ва И ОДНОМ числе Рейнольдса. [c.360]

Данный режим качественно не отличается от излучения неподвижного источника V=0. Движение же, согласно эффекту Доплера, приводит лишь к изменению про странственных характеристик и частот излучаемых волн. Вычисляя усредненные на периоде плотности энергии < h> и плотности потока энергии < S> = V < h> этих волн, можно показать, что процесс излучения характеризуется следующими адиабатическими инвариантами [c.66]

Наконец, в точках D, D достигается критическое состояние, внезапно возникает туман, давление резко падает, приближаясь к кривой 1, а температура повышается за счет выделения теплоты конденсации. Если давление слишком мало, то струя быстро переходит в режим молекулярного течения, причем плотность газа становится недостаточной для продолжения процесса адиабатического расширения. В таком случае не только точки D, D, но и точки В, В оказываются недостижимыми. [c.14]

На рис. 9 показано, каким образом изменяется фазовый портрет упорядоченной фазы S < Se < S ) с увеличением отношения времен релаксации т = ts/tq. Сравнивая с рис. 3, видим, что в окрестности точки О поведение является практически тем же, что и для фазового перехода второго рода в адиабатическом пределе т < то траектории быстро сбегаются к универсальному участку MOS (рис. 9 а), а в противоположном пределе гз > то проявляется режим затухающих колебаний (рис. 9 в). Единственное отличие состоит в появлении сепаратрисы в области малых значений параметра порядка, которое отражает наличие барьера на зависи- [c.35]

Большое влияние на режим обтекания оказывает температура набегающего потока (рис. 7). Изменение Т от 300 до 700 К, приводит к изменению течения в ударном слое от режима, близкого к адиабатическому обтеканию, к режиму, близкому к детонационному. Это связано с экспоненциальной зависимостью времени задержки от температуры. [c.87]

Теперь обсудим режим медленного или адиабатического изменения магнитного поля. В адиабатическом процессе энтропия постоянна. Из выражения (5.4) следует, что величина Н + также [c.169]

Как известно, технические расчеты движения газа в трубах стремятся проводить для упрощения в Предположениях либо адиабатичности, либо изотермичности процесса. В реальных условиях движение газа по трубопроводу происходит с теплообменом с окружающ ей средой и при этом температура газа по длине трубы не остается постоянной. Однако для газопроводов большой протяженности режим движения газа более близок к изотермическому, чем к адиабатическому. Поэтому в инженерных расчетах считают, что движение газа в магистральных трубопроводах — изотермическое,, а температура газа принимается равной температуре грунта на глубине заложения трубы. [c.733]

Таким образом, изменению расхода О от нуля до 0 = 0 соответствует совокупность возможных установившихся адиабатических обратимых течений в сопле Лаваля, в которых давление в выходном сечении сопла меняется в интервале от при 0 = 0 до некоторого минимального значения /7д>Ркр при 0 = 0кр. Значению соответствует также второй—сверхзвуковой—режим течения в расширяющейся части сопла, при котором давление газа в выходном сечении сопла равно некоторой величине р < р р. [c.61]

Между калориметрическим сосудом и оболочкой постоянно происходит теплообмен. Его мощность зависит от используемых в конструкцни калориметров металлов, геометрических параметров составных частей прибора, а также от температурных перепадов. Эту утечку теплоты учитывают при обработке экспериментальных данных через градуировочный коэффициент (теплоемкость) или уменьщают, обеспечивая адиабатический режим работы калориметра. [c.97]

Недостаток обычно используемых калориметров сгорания связан с тем, чго они не являются в полном смысле изотермическими. Режим их работы — изопериболический. В самом деле, калориметрическая бомба погружена в калориметрический сосуд с водой, который, в свою очередь, размещается в термостате. По окончании процесса сгорания исследуемого вещества температура калориметрической жидкости не остается постоянной, а приближается к температуре окружающей среды, т. е. термостата. Возникающие погрешности (потери тепла) нужно учесть тщательным измерением изменения температуры калориметрической жидкости до и после процесса сгорания в бомбе (см. разд. 6.2.1). Это измерение может быть выполнено автоматически с применением датчиков температуры и микропроцессора. Избежать погрешностей позволяет адиабатический режим работы. В этих условиях температура оболочки термостата точно равна температуре калориметрической жидкости. Любое [c.102]

Адиабатический режим - условия работы калориметра без теплообмена между калориметрической системой и оболочкой (такой режим практически неосуществим, см. квазиадиабатический режим). [c.170]

Это соответствует адиабатическому режиму отток тепла из тела в окружение отсутствует. Можно сказать, что адиабатический режим есть реяшм холостого хода на тепловой стороне преобразователя. [c.144]

Критическая линейная скорость обратимого адиабатического процесса истечения (s = idem n = к) есть скорость звука (с = а) и, соответственно, закритический режим (р < 3,р Р,) в условиях обратимого адиабатического истечения сжимаемых жидкостей называется сверхзвуковым режимом [c.80]

Так как Х, > 1, а Хг < 1, то первый режим соответствует адиабатическому расширению, а второй режим — адиабатическому сжатию. В первом случае давление в конце сопла Pi = ir(Mi)po =0,1 1 МПа < Ркр - 0.528ро = 0,528 МПа, во втором случае й = it(M2)po = [c.175]

Скорость всплытия для пузырькового п эмульсионного рен и-мов течения описывается уравнением (21). Значения, вычисленные с помощью этого уравнения, должны соответствовать длинам отрезков, отсекавхмых на оси Vg линией, относящейся к пузырьковому режиму. Это условие, действительно, выполняется для наших данных [20] и для данных [28] по NaK — N3, представленных на фиг. 3 и 5. Дополнительные данные, которые подтверждают справедливость уравнения (21), содержатся в работах [1, 11, 19, 29]. Во многих практически важных процессах парообразование начинается с пузырьковой структуры потока. При этом становится очевидной ценность сведений о скорости всплытия, поскольку эта скорость определяет постоянную в линейном уравнении (10) для расчета среднего истинного объемного паросодержания. Если начальный режим течения пробковый, то для адиабатической системы (фиг. 3, б) скорость всплытия рассчитывается по уравнению (22). В большинстве случаев, примером которых являются данные, представленные на фиг. 3, а и б, уравнение (22) дает значения, очень близкие к скорости всплытия в пузырьковом режиме, т. е. если применялось уравнение (21) или (22), то ошибка [c.75]

Благодаря возникающим в процессе ИЛО большим градиентам темп-ры реализуются болыиие скорости движения фронтов расплава (l pJ пл—Ю и рекристаллизации (i l м/с), так что весь отжигающий цикл проходит всего за 100 ]i . Поскольку нагревом кристал-,лич. подложки в течение времени Тотж можно нроне-бречь, этот режим наз. также адиабатическим. [c.560]

Рабочий процесс твердотопливного ракетного двигателя можно разделить на три стадии воспламенение заряда, квазистацио-нарный режим и догорание. Для квазистационарного режима используется модель одномерного адиабатического течения. [c.102]

В этих экспериментах металлический пар адиабатически расширялся в вакуум через малое отверстие либо непосредственно [328], либо в смеси с инертным газом [37, 323, 324, 326, 329, 330]. Возникающие кластеры детектировали обычно времяпро-летным и реже квадрупольным [330] масс-спектрометрами. [c.115]

Касаясь других подходов, отметим, что большинство из них было приложено к наиболее популярной и простой модели sandpile, которая исследована как аналитически [31, 32], так и численно [23-26, 31-36]. Аналитическое представление сводится, как правило, к полевым методам, первый из которых [37] основан на нелинейном уравнении диффузии. Однако, использование однопараметрического подхода не позволяет учесть основную особенность самоорганизующихся систем — самосогласованный характер динамики лавин, обусловленный обратной связью между открытой системой и окружающей средой. Более содержательную картину дает использование двухпараметрической схемы [38, 24-26]. Это достигается с помощью калибровочных полей (типа скорости движения песка и высоты его поверхности), либо материальнь1х полей, сводящихся к числу движущихся песчинок (размеру лавины) и т. д. Использование теории среднего поля показывает, что самоподобный режим динамики сыпучей среды отвечает адиабатическому поведению, при котором характерное время изменения параметра порядка значительно превышает соответствующий масштаб управляющего параметра. Полная картина самоорганизации, изложенная в предыдущем параграфе, требует использования трехпараметрического подхода. [c.50]

Два параметра т/ад и т/эф определяют все характеристики нагнетателя, если считать, что, пренебрегая влиянием числа Райнольдса, режим работы нагнетателя определяется двумя параметрами. За параметры обычно берут Мах на входе и Мах центробежный, но, очевидно, можно брать любые два параметра, если их выбрать так, чтобы они были независимы друг от друга и определены через параметры основные. Заканчивая, отмечу, что смысл температурного к.п.д. очевиден и хорошо известно, что при отсутствии теплообмена с внешней средой температурный к.п.д. совпадает с адиабатическим. [c.132]

В недавней работе [10.70] выполнен расчет зависимости вероятности распада слабо связанной частицы в сильном лазерном поле (трехмерный потенциал нулевого радиуса), используя формализм комплексных квазиэнергий. Показано, что для этой модели режим адиабатической стабилизации типичен при энергиях фотона, превышающих энергию связи частицы, и существует лишь в ограниченном интервале интенсивностей. [c.289]

В чисто абсорбционном резонансном случае Д = 0 = о стационарный режим описывается формулой (9.49). Нелинейный член 2Сх/(1 + х ) возникает из-за наличия поля реакции, т. е. из-за атомных кооперативных эффектов, мерой которых является параметр С При очень больших х уравнение (9.49) переходит в решение для пустого резонатора х = у т. е. Ет Е,). Атомная система насыщается настолько, что среда просветляется . В этой ситуации каждый атом взаимодействует с падающим полем так, как если бы других атомов не было это — некооперативное поведение, и квантовостатистическое рассмотрение показывает, что атом-атомные корреляции здесь пренебрежимо малы. При малых же х уравнение (9 49) сводится к соотношению г/ = (2С + 1) х. Линейность в этом соотношении связана с тем простым обстоятельством, что при малых внешних полях отклик системы линеен. В этой ситуации атомная система не насыщается при больших С кооперативное поведение атомов доминирует, и мы имеем сильную атом-атомную корреляцию. Кривые у (л ), которые получаются при различных С, аналогичны кривым Ван-дер-Ваальса для фазового перехода жидкость — пар. причем величины х, у н С играют роль давления, объема и температуры соответственно. При С <4 величина у является монотонной функцией переменной л , так что бистабильность не возникает (рис. 9.8). Однако для части кривой дифференциальное усиление йхЫу оказывается большим единицы, так что в этой ситуации возможен транзисторный режим. Действительно, если интенсивность падающего света адиабатически модулируется и среднее величины / таково, что dIт/dI = х1у)йх/ау>1, то в прошедшем излучении модуляция будет усилена. [c.243]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...