Число Бугера

С увеличением единичной мощности котла объем V . топки по условиям теплообмена увеличивается быстрее, чем площадь /"дт поверхности ограждающих поверхностей. Поэтому излучающий СЛОЙ С ростом единичной мощности котла также утолщается. Тепловое излучение факела возрастает в соответствии с уравнением (63). Полученная опытная зависимость параметра М от числа Бугера Ви — kS к — суммарный коэффициент ослабления излучения) при сжигании экибастузских углей представлена на рис. 122. Кроме того, с ростом паропроизводительности котла происходит увеличение размеров топки. В центральной части топки газы охлаждаются меньше, чем в пристенной. Результатом является рост тепловой разверки в верхней части топки, [c.189]

Рис. 122. Зависимость параметра М от числа Бугера Ви

Уравнение переноса лучистой энергии позволяет получить число Бугера [c.440]

В противоположность этому распределение скоростей по схеме /// дает самое неблагоприятное соотношение между сг и оптической плотностью среды (кривая 3), начиная со значений числа Бугера, равных 0,2 и выше. [c.104]

При увеличении числа Бугера стремится к нулю, тогда как коэффициент отражения в случае пластины с двумя полированными поверхностями стремится к Кх. Сравнение формы спектров зеркального отражения полированных пластин и спектров диффузного рассеяния шероховатых пластин никем не проводилось, поэтому нет возможности оценить неточность, связанную с принятой гипотезой об идентичности многократных внутренних отражений в случаях полированных и шероховатых пластин. Вероятно, в реальной ситуации интенсивность пучков второго, третьего и т. д. порядков отражения убывает намного быстрее. [c.117]

Яз = я / — критерий, определяющий черноту факела (число Бугера по поглощению) [c.14]

Рис. 3.29. Зависимость коэффициента поглощения а. радиационно-кондуктивного числа Л т и числа Бугера Ви от средней температуры

Уменьшение эффективной температуры пламени при значениях Ви>6 связано с ослабляющей способностью объема факела. Коэффициент А и показатель степени В в уравнении (4.103) являются сложными функциями оптической характеристики очага пожара, числа Бугера, которое определяется из соотношения [c.181]

Рис. 4.16. Зависимость коэффициента А и показания степени В от числа Бугера

Рис. 4.17. Зависимость степени черноты факела пламени от числа Бугера

Бародиффузия 330 Безразмерные переменные 152 Белая поверхность 365 Био число 53, 153 Бугера закон 421 [c.478]

В связи с этим более точным можно считать метод зонального моделирования объемного излучения [Л. 186], согласно которому весь излучающий объем условно делится на определенное число зон в виде кубов или параллелепипедов. Далее объем заполняется ослабляющей средой с такими значениями коэффициентов поглощения и рассеяния, чтобы выполнялось равенство критериев Бугера и Шустера в модели и в образце. Затем поочередно па место каждой условной объемной зоны помещается соответствующих размеров куб или параллелепипед, грани которого делаются светящимися, и определяются локальные разрешающие коэффициенты облученности от каждой такой зоны на рассматривае- [c.318]

Задача 9 является двумерной (по -г ш ) и в число ее параметров, кроме критериев Фурье и Бугера, входит безразмерный коэффициент показателя экспоненты функции Гаусса . При достаточно малых значениях функция Гаусса приближается к постоянной величине, а задача Ns 9 -к одномерной (по х ). Предельный переход осуществляется при а 0. [c.255]

Оптические свойства вещества зависят только от его природы и геометрической формы. Коэффициенты пропускания, отражения и рассеяния не зависят от интенсивности падающего света. Оптические свойства вещества зависят также от интенсивности излучения. В веществе скорость света зависит от его интенсивности. Происходит отклонение от прямолинейного распространения, в том числе самофокусировка световых пучков. Закон Бугера не выполняется. Наблюдается многофотонное поглощение и генерация гармоник. [c.57]

Основными определяющими критериями в условиях процесса сложного теплообмена очага пожара с конструкциями являются критерий Грасгофа (Gr), критерий Рейнольдса (Re), числа Nu, критерий Бугера (Ви). В случае догорания топлива на конструкции или горения (плавления) конструкции необходимо учитывать безразмерный комплекс, включающий выделение тепловой энергии при фазовых превращениях. [c.256]

Последующие экспериментальные исследования в лабораторных условиях позволили выявить зависимость границ применимости закона Бугера от оптических свойств среды и от ряда условий эксперимента, в том числе от угловой расходимости пучка и угла зрения приемной системы. На основании результатов обработки экспериментальных данных [12] для оценки Тгр, определяющей границу применимости закона Бугера, была предложена эмпирическая формула вида [c.153]

Так как = Бдр а в соответствии с распределением Больцмана равновесная населенность возбужденного состояния меньше, чем основного спектральная плотность излучения 11 пропорциональна полному числу фотонов с данной частотой, для интенсивности света получаем обычный закон Бугера (11.7) /(г) = = /у ехр(-а2), где а — коэффициент поглощения, равный [c.259]

В случае, когда свет поглощается молекулами в-ва, растворённого в практически не поглощающем растворителе, или молекулами газа, оказывается пропорциональным числу поглощающих молекул на единицу длины пути световой волны, или, что то же, на единицу объёма, заполненного проходящим светом, т. е. пропорционален концентрации С. к = к С (правило Бера). Тогда закон поглощения принимает вид Бугера — Ламберта — Бера закон), где — новый коэфф., не зависящий от концентрации и характерный для молекулы поглощающего в-ва. В реальных газах и растворах закон Бугера — Ламберта — Бера выполняется далеко не всегда. [c.555]

Расчёт Л. т. между излучающи.ми, поглощающими и рассеивающимп средами и поверхностями основан на решении интегродифференц. ур-ния переноса излучения (1), к-рое в отсутствие рассеяния сводится к дифференц. ур-пию (2). При этом важную роль играет селективный (т. е. зависящий от длины волны) характер излучения газов при высоких темп-рах. Строгий расчёт Л. т. в этой ситуации вызывает значит, трудности. Широкое распространение получили приближённые методы. При этом определяющим фактором является оптическая толщина т среды, к-рая равна отношению характерного размера L излучающего объёма V к ср. длине свободного пробега излучения Безразмерную оптич. толщину наз. также числом Бугера Bu — LX) . [c.619]

Наличие максимума у сплошных линий физически объясняется авторами цитируемых работ тем, что по мере увеличения оптической плотности среды экранирование блнзлежаш,их к стонке холодных слоев газов начинает оказывать все более существенное влияние на выход излучения из всего объема. Поэтому теплоотдача, сравнительно быстро возрастающая от нуля до максимума, при дальнейшем увеличении числа Бугера медленно спадает (в пределе — до нуля). [c.103]

Необходимо отметить, что непосредственное использование графиков, приведенных на рис. 5-26 и 5-27, затруднительно, так как нет сколько-нибудь надежных способов определения числа Бугера в топочных устройствах. Кроме того, не следует упускать из виду, что расчеты, на основе которых выявились данные закономерности, относятся к идеализированному случаю. когда стены топочной ка меры полностью покрыты поверхностями нагрева и когда горение в потоке не происходит, т. е. можно считать, что оно закончилось ранее и речь идет о движении продуктов полно)- горения. Условно считается, что эти продукты горения излучают как серое тело, т. е. учитывается, что излучение трехатомных газов является селективным. Несмотря на все это, вышеприведенные графики позволяют по-новому и более осмысленно подойти к расшифровке некоторых парадоксов , обнаруживающихся при попытках сравнивать эффективность сложного теплообмена при движении потоков, обладающих различными гидродинамическими, температурными и оптическими хар1актеристи-ками. [c.104]

Критерий П определяет соотношение между потоком результирующего излучения на ограничивающих поверхностях топки рез и конвективным потоком теплоты конв. переносимым газами в процессе их движения. Критерий Па контролирует соотношение между величиной <7ст.рез и потоком энергии излучения абсолютно черного тела при температуре факела Тф. Критерий Пд, характеризующий оптическую толщину слоя топочной среды, представляет собой известное число Бугера. [c.158]

Однако следует принять во внимание, что при поглощении света молекула переходит в новое, возбужденное состояние, запасая поглощенную энергию. Пока она находится в таком состоянии, ее способность поглощать свет изменена. То обстоятельство, что в опытах Вавилова закон Бугера соблюдался при самых больших интенсивностях, доказывает, что число таких возбужденных молекул в каждый момент остается незначительным, т. е. они очень короткое время находятся в возбужденном состоянии. Действительно, для веществ, с которыми были выполнены указанные опыты, его длительность не превышает с. К этому типу относится огромное большинство веществ, для которых, следовательно, справедлив закон Бугера. Выбрав специально вещества со значительно ббльщим временем возбужденного состояния, Вавилов мог наблюдать, что при достаточно большой интенсивности света коэффициент поглощения уменьшается, ибо заметная часть молекул пребывает в возбужденном состоянии. Эти отступления от закона Бугера представляют особый интерес, так как они представляют собой исторически первые указания на существование нелинейных оптических явлений, т. е. явлений, для которых несправедлив принцип суперпозиции. Последующие исследования привели к открытию больщого класса родственных явлений, содержание которых излагается в гл. XL и XLI. Таким образом, закон Бугера имеет ограниченную область применимости. Однако в огромном числе случаев, когда интенсивность света не слишком велика и продолжительность пребывания атомов и молекул в возбужденном состоянии достаточно мала, закон Бугера выполняется с высокой степенью точности. [c.566]

Бугер рассмотрел вопрос о поглощении света средой, плотность которой не везде одинакова, и высказал убеждение, что свет может претерпевать равные изменения, лищь встречая равное число частиц, способных задерживать лучи или рассеивать их , и что, следовательно, для поглощения имеют значение не толщины, а массы вещества, содержащиеся в этих толщинах . Этот второй закон Бугера приобретает большое практическое значение, ибо опыт действительно показал, что во многих случаях, когда имеет место поглощение света молекулами газов или молекулами вещества, [c.566]

В-третьих, физический смысл закона Бугера—Ламберта — Бера состоит в том, что коэффициент ноглоще-иия не зависит от интенсивности падающего света. Согласно Вавилову изменение интенсивности света в щи-роких пределах (примерно в раз) не нарушает закона Бугера — Ламберта — Бера. Однако следует иметь в виду, что при поглощении света молекула переходит в новое возбужденное состояние, приобретая запас поглощенной энергии. Находясь в таком состоянии, молекула имеет другую иоглощательггую способность. То обстоятельство, что в опытах Вавилова закон Бугера — Ламберта — Бера соблюдался при больших интенсивностях, показывает, что число таких возбужденных молекул в каждый момент остается незначительным. Существенные отступления от закона Бугера — Ламберта — Бера наблюдаются при очень больших (лазерных) интенсивностях света. [c.101]

При равенстве следующих ком.плексов и симплексов безразмерной системы уравнений ритериев Фруда, Эйлера, Рейнольдса, Больцмана, Иванцова, Бугера и Шустера, числа l =hv4kTo, симплекса отношения масштабных скоростей o/ v(0) значения масштабной величины абсолютного показателя преломления среды = = и ее масштабной индикатрисы рассеяния [c.351]

Построены и используются П. к. для гидродинамики стратифнцир. сред (число Ричардсона), газожидкостных (число Марангони) и дисперсных систем, лучистого теплообмена (числа Планка, Бугера, Больцмана) и др. физ. процессов. [c.669]

Малая длительность импульса излучения. Критерий малой длительности имеет вид Тл < Тр, = т . При выполнении этого неравенства можно пренебречь спонтанной релаксацией за время действия импульса излучения. В таком случае ансамбль атомов только поглощает пзлучение, каждый поглощенный фотон переводят один атом пз основного в возбужденное состояние, процесс поглощения носпт линейный (по интенсивности излучения) характер, ослабление излучения описывается законами Бугера и Бэра (лекция 10). При распространении импульса излучения в среде форма его не изменяется, уменьшается лишь площадь импульса, т. е. число фотонов (энергия) в импульсе. [c.185]

Большая длительность импульса излучения. Критерием является обратное неравенство т > Трел. В таких условиях процесс споптанной релаксации атомов из возбужденного в основное состояние играет существенную роль, увеличивая эффективное число атомов в основном состоянии и, тем самым, увеличивая поглощательную спдсобпость среды. Одиако сам процесс поглощения излучения носит тот же характер, что и в случае малой длительности,— линейное поглощение, справедливость законов Бугера и Бзра (с заменой N Ng/ , > N), неизменность формы лазерного пмиульеа. [c.185]

Седьмое и восьмое условия в том числе и условие независимого рассеяния, подробно обсуждались нами в гл. 2. Анализ показывает, что в атмосферных условиях при любых известных естественных и большинстве искусственных замутнений расстояние между рассеивателями не меньше 5 их диаметров и, следовательно, условия применимости закона Бугера по плотности частиц для естественного атмосферного аэрозоля всегда выполняются. [c.150]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...