Скорость сигнала

Заслуживает особого упоминания случай и > с (фазовая скорость больше скорости света в вакууме), который не противоречит теории относительности, ограничивающей лишь скорость сигнала (групповую скорость). С фазовой скоростью и распространяется в среде немодулированная волна. Для передачи какой-то информации нужно промодулировать волну, причем экспериментальное значение скорости сигнала не может превосходить скорости света в вакууме. В дальнейшем рассмотрены случаи, когда п < 1,, т. е. и > с (например, для радиоволн в ионосфере, при исследовании рентгеновских лучей и-др.). [c.51]

Отметим, наконец, что разнообразные выводы теории относительности приводят к заключению о невозможности распространения какого-либо воздействия или сигнала со скоростью, большей скорости света в вакууме с. В кажущемся противоречии с этим заключением стоит тот факт, что в диспергирующей среде показатель преломления п может быть меньше единицы, так что фазовая скорость с будет больше скорости с. Однако надо иметь в виду, что фазовая скорость не может определять скорость передачи сигнала или действия, ибо она характеризует бесконечную синусоиду, все части которой идентичны. Вызвав какое-либо искажение на синусоиде, мы могли бы сигнализировать, но тем самым будет нарушена монохроматичность, и сигнал будет распространяться не со скоростью фазы, а с так называемой скоростью сигнала, которая меньше с (ср. 125). [c.466]

В системе К скорость сигнала окажется равной Ux= - -v, т. е. будет больше с. Поскольку скорости не складываются по классической формуле (31.7), то можно ожидать, что время одной системы отсчета не выражается только через время другой системы, а зависит также и от ее координат. [c.214]

Второй постулат приводит к следующему кажущемуся противоречию. Пусть наблюдатель В движется относительно А со скоростью света с. Он дает световой сигнал в направлении своего движения, и этот сигнал движется относительно него со скоростью с. Тогда, в соответствии с нашими обычными представлениями, скорость сигнала относительно А должна была бы быть 2с, в то время как второй постулат требует, чтобы она была равна с. Получается абсурдное равенство с = 2с. Противоречие, однако, устранится, если мы расстанемся с нашим представлением о том, что время / одно и то же для наблюдателей А и В. [c.334]

При введении в обратную связь по угловой скорости сигнала угла один из нулей разомкнутой системы перемещается в левую полуплоскость, туда же следуют и комплексные корни, а модуль действительного корня увеличивается. Постоянная времени форсирования т должна быть достаточно велика для того, чтобы нуль находился близко к началу координат. Если модуль нуля большой, то корневой годограф оказывается ближе к случаю обратной связи по углу, при котором происходит уменьшение модуля действительного корня. Для вертолетов с шарнирным несущим винтом обычно требуется величина т = 2 - 4 с. Таким образом, обратная связь по углу и угловой скорости тангажа дает желаемое с точки зрения управляемости сочетание высокого демпфирования и устойчивости колебательного движения. Однако эта обратная связь не обеспечивает оптимальной для летчика управляемости. Требуемая для системы управления [c.724]

Из изложенного следует, что из сигнала, пропорционального моменту, развиваемому ИД, можно с помощью сигнала по скорости выделить сигнал, пропорциональный возмущающему моменту Л4в( . Этот сигнал искажен по частоте вследствие неточного дифференцирования скорости. Сигнал Uu t) может быть использован для уменьшения составляющей ошибки СП, обусловленной возмущающим моментом. Сигнал ) на входе предварительного усилителя [c.20]

Далее обсуждаются разные критерии устойчивости и введен кинематический критерий. Показано, что в частном случае самосопряженной краевой задачи кинематический критерий равнозначен бифуркационному. Ограничимся задачами нелинейной теории упругости и не будем обсуждать многочисленные решения, относящиеся к теории перемещений или малых деформаций. Здесь также выведены условие распространения волны слабого разрыва, управляющие амплитудой уравнения и уравнения акустического луча. Рассуждения иллюстрируются примером, в котором описывается распространение акустической волны в толстостенном цилиндре, подверженном действию внешнего или внутреннего гидростатического давления, а также дополняются обсуждением разных скоростей волны, т. е. фазовой скорости, групповой скорости и скорости сигнала. [c.9]

Скорость сигнала. В противоположность группе волн сигнал является коротким возникновением синусоидальных волн, таким что среда до и после прохождения сигнала остается в покое. Пусть в точке х = О задан сигнал (т. е. вынужденное перемещение) в виде функции (рис. 24) [c.147]

Ее амплитуда мала. Затем прибывает вторая часть импульса, имеющая более значительную амплитуду и продолжительность. Затем прибывает основной сигнал. Ясно, что скорость сигнала не является точно определенным понятием, поскольку за сигнал можно было бы принять часть импульса, прибывающей в точку приема первой. Обычно, говоря о скорости сигнала, имеют в виду групповую скорость на частоте, соответствующей максимальной амплитуде в сигнале. Однако при достаточной чувствительности детектора за скорость сигнала можно было бы принять скорость предшественников основного сигнала. В этом случае скорость сигнала может быть сколь угодно близкой к скорости света в вакууме, хотя сигнал и распространяется в среде. [c.93]

Эта теорема показывает, что если несжимаемая невязкая жидкость в начальный момент находится в состоянии покоя, то поле скоростей в любой момент времени зависит только от мгновенной скорости границы и не зависит от предшествующих состояний. Приведенные теоремы показывают также, что движение любой части границы мгновенно оказывает воздействие на весь объем жидкости скорость сигнала равна бесконечности (это согласуется и с физической интуицией). [c.22]

В последнее время начинают получать распространение тиристорные электроприводы (рис. П.З, д). Тиристоры представляют собой управляемые кремниевые вентили. Электродвигатель постоянного тока 2 получает питание от кремниевого преобразователя 1. От тахогенератора, служащего датчиком скорости, сигнал обратной связи поступает к тиристорному преобразователю. Диапазон регулирования достигает 200 [73]. В станкостроении имеется опыт применения подобных приводов мощностью до 10 кет. [c.194]

Для низких частот (ы<мо) показатель преломления [см. (2.39)] больше единицы, т.е. фазовая скорость с/п волны в среде меньше скорости света в пустоте. Это значит, что измененная средой волна отстает по фазе от падающей. Если же частота света больше собственной частоты осцилляторов (ы>ыо), то л<1 и фазовая скорость волны в среде v= /n оказывается больше скорости света в вакууме, т. е. измененная волна по фазе опережает падающую. Никакого противоречия с теорией относительности здесь нет. Теория относительности утверждает, что скорость материальных тел и скорость сигнала не могут превышать с. Понятие показателя преломления применимо к монохроматической волне, имеющей бесконечную протяженность в пространстве и во времени, т. е. к уста- [c.86]

Скорость сигнала (или сигнальная скорость) в случае среды с дисперсией требует специального определения, на что впервые было указано Зоммерфельдом. Физически содержательное определение сигнальной скорости должно учитывать не только свойства среды, но и чувствительность приемников излучения в рассматриваемой области спектра. Дело в том, что в процессе распространения импульс может стать очень пологим, так что его переднему краю будет соответствовать слишком малая энергия, а все приемники излучения имеют конечную чувствительность. Поэтому понятие скорости фронта соответствует идеализированному случаю предельно чувствительного регистрирующего прибора. [c.135]

Таким образом, можно выбрать такие правила обхода особенностей, которые отвечают выполнению условия причинности, но соответствуют нарастанию поля и описывают нестабильную систему. При этом рассмотрение функции Г рина общего вида (7( , Х1 — Х2), аналогичное проведенному выше, привело бы при выборе контура К2 к исчезновению этой функции всюду, кроме верхней полости светового конуса, т. е. к выполнению условия причинности общего вида. Остается вопрос о сверхсветовой скорости тахиона (см. выше). Отсылая за подробностями к обзору [2], где детально обсуждаются электродинамические примеры (волна в среде с инверсной заселенностью, волна в диспергирующей поглощающей среде), ограничимся здесь указанием на то, что групповая скорость сигнала перестает характеризовать скорость передачи энергии и информации при деформации волнового пакета в процессе его распространения. Такая деформация возникает в случае поглощающей или, напротив, нестабильной среды. Однако в случае тахиона можно построить волновой пакет только из гармоник с к > Т / С для которых инкремент нарастания равен нулю, хотя групповая скорость и больше С. И в этом случае пет сверхсветовой передачи информации, а возникает нечто аналогичное бегущей световой рекламе. Уже в начальный момент времени волновой пакет не локализован [c.103]

Отметим, что энергия распространяется со скоростью, которую можно назвать скоростью сигнала. Поэтому эту скорость иногда называют сигнальной. При измерении скорости света различными методами измеряется, как правило, именно групповая (сигнальная) скорость, а не фазовая. [c.53]

Групповая скорость. Скорость фронта. Скорость сигнала. Дисперсия упругих волн имеет место не только для стержня мы встречались с ней также, когда шла речь о распространении ультразвуковых волн в многоатомных газах и в органических жидкостях. [c.370]

После предвестника, приходящего первым в рассматриваемую точку среды, туда приходит главная часть сигнала, способная привести в действие какой-либо измерительный прибор. Скорость распространения главной части сигнала носит название скорости сигнала. [c.373]

В среде, где дисперсия отсутствует, фазовая скорость, групповая скорость, скорость фронта и скорость сигнала имеют одно и то же значение. [c.373]

Групповая скорость. Скорость фронта. Скорость сигнала. Дисперсия упругих волн имеет место не только для стержня мы встречались с ней также, когда шла речь о распространении ультразвуковых волн в многоатомных газах и в органических жидкостях. Дисперсию ультразвука следует ожидать также и в металлах, когда длина волны сравнима с размерами кристаллических зерен ). [c.448]

Скорость распространения главной части сигнала носит название скорости сигнала. [c.451]

Можно условно сказать, что на длине Ь "скорость сигнала" не превышает величину Ь/хр. Если Ь > тос, то эта скорость становится больше скорости света. Но сама длина Ь не может быть значительно больше величины у х, поскольку амплитуда сигнала убывает с Ь как ехр(- /г от). Поэтому формально введенная "скорость сигнала" /то [c.279]

Деля одно соотношение на другое, мы найдем скорость сигнала V = х /1 ъ движущейся системе координат [c.282]

Рис. 4.6 показывает, что на участке ВС показатель преломления убывает при возрастании частоты и после перехода через центр линии поглощения (т = то) становится меньше единицы. Это значит, что в данных условиях фазовая скорость волны больше скорости света в вакууме. Мы уже сталкивались с под<збными явлениями, и выше указывалось, что соотношение и > с не противоречит теории относительности, запрет которой U < с) не распространяется лишь на скорость переноса энергии. Однако нужно предостеречь читателя от попыток оценить для этого случая скорость и, используя формулу Рэлея. Детальное исследование показывает, что такие оценки некорректны при столь резких изменениях показателя преломления, которые происходят вблизи линии поглощения, и в этом случае необходимо различать групповую скорость волн и скорость сигнала (см. 1.4). [c.151]

В результате рассмотрения эффектов сокращения длины линеек и замедления хода часов при движении отчетливо выступает тесная связь между обоими указанными эффектами и свойствами световых сигналов. Как мы убедились, с одной стороны, пути, проходимые световыми сигналами между какими-либо двумя фиксированными точками, оказываются различными в разных системах координат. При рассмотрении опыта Майкельсона была показана причина этого за время распространения светового сигнала точка, в которую сигнал должен прийти, успевает сместиться в той системе координат, относительно которой эта точка движется. Значит, пути, проходимые световым сигналом в разных системах координат, оказываются различными потому, что скорость световых сигналов не бесконечно велика, а конечна (при бесконечно большой скорости сигнала точка не успевала бы сместиться). С другой стороны, скорость световых сигналов одинакова во всех инерциальных системах координат. А ведь именно в опытах, в которых световые сигналы проходят в разных системах координат разные пути, вследствие того, что они проходят эти пути с одинаковой скоростью, должны существовать эс к )екты сокращения длины линеек и замедления хода часов (иначе скорость света в этих опытах не могла бы оказаться одинаковой). Отсюда ясно, что оба эти эс )фекта самым тесным образом связаны с основными свойствами световых сигналов — именно конечной и одинаковой во всех инерциальных системах координат скоростью их распространения (в свободном пространстве). Естествен1ю поэтому, что множители, выражающие величину сокращения линеек и замедления хода часов, стремятся к 1 при е ос. [c.274]

Бриллоуин ввел еще две скорости — скорость фронта волны и скорость сигнала, которая определяет появление первого сигнала, соответствующего центральной частоте спектра. В некоторых случаях скорость сигнала оказывается равной групповой скорости [36]. Очевидно, что для получения соотношения дисперсии со к) требуется тщательное измерение скорости ультразвуковой волны. [c.303]

Групповая скорость и, с которой распространяется огибающая поля, является одновременно скоростью распространения энергии импульса в рассматриваемой среде с нормальной дисперсией (ы<у). В средах с аномальной дисперсией, т. е. в области поглощения, групповая скорость и может быть больше фазовой v или даже отрицательной (рис. 1.1). Однако скорость распространения энергии и в этом случае не может быть больше с. В связи с этим в [2, 3J было введено понятие скорости сигнала ы<. определяющей момент прибытия части импульса, которая может быть зарегистрирована прибором. Такое определение щ связано, очевидно, с чувствительностью прибора. Заметим, что, когда несущая частота Юо совпадает с резонансной частотой среды, поведение фронта импульса зависит от соотношения между начальной длительностью фронта, временами релаксаций (продольной и поперечной) и периодом колебаний Раби 821. Из-за трудностей наблюдения предвестников в оптическом диапазоне первые экспериментальные исследования выполнены в диапазоне радиочастот 10 — Ю Гц в волноводе [21]. Авторы отчетливо наблюдали зоммерфельдовский и бриллюэновский предвестники. [c.27]

Отсюда следует, что скорость сигнала равна Us- Более подробный и общий анализ обсуждаемой задачи дан в монографии Бриллюэ-на [45]. [c.152]

Для перемещения (21.36) п. 21.1 можно повторить, поскольку появление функции sinv или osv не влияет на ход рассуждений. Как и ранее, фазовую и групповую скорости и скорость сигнала определим формулами (21.5), (21.8) и (21.27). Два знака перед корнем соответствуют двум разным волнам, которые могут распространяться независимо друг от друга (аналогично тому как в линейной теории упругости существуют продольные и поперечные волны). Согласно (21.5) и (21.8) можно определить фазовую и групповую скорости. Объем книги не позволяет привести соответствующие формулы. Согласно (21.27) можно также определить скорость сигнала Us- Если в формуле (21.39) принять во внимание знак минус, то получим [c.153]

Как следует из данного в предыдущих пунктах анализа, величина и является скоростью распространения, равной, в свою очередь, скорости сигнала. Соглясно (26.21) скорость распространения выражается средним геометрическим фазовой и групповой скоростей [c.182]

Проведенное выше рассмотрение позволяет определить ipynnoByip скорость как скорость распространения огибающей сигнала (рис. 6.9,6) или как просто скорость сигнала, так как вся информация передается комплексной огибающей, а не высокочастотным заполнением. Поскольку в среде без дисперсии и = v k (% == onst), to и dw/dk = — v , T. e. волновой пакет распространяется так же, как отдельная монохроматическая волна. [c.182]

Нетрудно, однако, привести аргументы (основанные на работах классиков релятивизма) в пользу возможности появления сверхсветовых сигналов в релятивистски-инвариаптной схеме. Введем понятие о фундаментальной скорости инвариантной по отношению к переходу от одной инерциальпой системы отсчета к другой. Именно эта величина, а не г тах определяет кинематику конечной отвечает релятивистская, бесконечной — классическая кинематика. Относительная величина скорости сигнала и У может быть произвольной соответствующие ограничения возникают лишь в динамике и регулируются только условием причинности. [c.25]

Приведенные утверждения непосредственно следуют из вывода преобразований Лоренца, данного Эйнштейном. В основу этого вывода положены требования однородности и изотропии пространства-времени, принцип относительности и условие совпадения фундаментальной скорости у со скоростью света. Отсюда однозначно вытекает кинематика теории относительности. Никаких специальных ограничений на величину скорости сигнала при этом не возникает. Эти ограничения являются следствием дополнительного требования неизменности временного порядка событий при переходе к другим иперци-альным системам, т. е. условия причинности (см. изложение Паули [2]). [c.25]

Вид Ф. X. нозволяет судить о дисперсионных свойствах систем связи с распределенными параметрами. Наличие дисперсии обусловливает нелинейность Ф. х. так, что фазовая скорость сигнала Уф = ф (ш)/ш отличается от групповой = ф (ш)1с1и). ю. М. Азьян. [c.280]

Фазовая с и г я а л ь я а я и г р у п-новая скорость. В новой физике понятие скорости распространения В. расчленяется на три )а.злнчных, хотя и тесно связанных мея ду собой понятия, а именно различают фазовую С1,орость сигнала и групповую скорость. Если под фронтом В. понимать границу волнопого процесса, то под скоростью сигнала надо понимать скорость распространения фронта В. Сь орость распро- [c.166]

Однако, если оставаться "внутри интервала измерения", то возможность квантово-корреляционной коммуникации не исключена (так, по крайней мере, это представляется в настоящее время). Если характерное время релаксации необратимой квантовой системы равно т, то на расстояниях Ь ст кажется возможной квантово-информационная связь, не ограниченная скоростью света. Ограничение < ст следует не из-за нревыщения скорости сигнала над скоростью света, а из-за необходимости предварительного создания "канала связи", т.е. коррелированной квантовой системы. [c.242]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...