Газ, коэффициент поглощения, определение

Таким образом, для определения поглощательной способности и степени черноты среды необходимо располагать данными по спектрам поглощения и излучения, а также по коэффициентам поглощения для отдельных длин волн. Коэффициент поглощения среды в общем случае зависит от физической природы среды, длины волны, температуры и давления (для газов). Вследствие этого коэффициенты поглощения оказываются различными не только для отдельных полос спектра, но и существенно изменяются в пределах одной и той же полосы. В. А. Фабрикант применил закон Бугера к средам, усиливающим излучение. Эти среды применяются в лазерах. [c.422]

Именно эти особенности нашли свое отражение в результатах численных расчетов, учитывающих излучение атомов в линиях. Хотя спектральный коэффициент излучения и возрастает при этом весьма существенно, радиационный тепловой поток увеличивается относительно мало. Последнее связано с влиянием самопоглощения, а также радиационного охлаждения, которые проявляются тем сильнее, чем больше толщина сжатого слоя. В некоторых работах [Л. 10-1, 10-6] высказывается мнение, что при инженерных расчетах qn для достаточно толстых слоев излучающего газа допустима стопроцентная ошибка в определении величины коэффициента поглощения вакуумного ультрафиолета, поскольку отклонение <7д при этом не превысит 20%. В настоящее время принято увеличивать в 1,5 раза величину радиационного теплового потока, рассчитанного для сплошного излучения (кривая на рис. 10-4), с тем, чтобы учесть излучение атомов в линиях (соответствующая скорректированная зависимость представлена кривой 5 на рис. 10-4). При численном анализе можно ограничиться введением дополнительной ступеньки в спектральном распределении коэффициента поглощения, учитывающей излучение в линиях атомов в видимой и инфракрасной областях спектра [Л. 10-1]. [c.293]

При взаимодействии с ограждающей поверхностью последняя отражает часть падающего на нее излучения газа. Это обратное излучение селективно поглощается газом. Вследствие этой селективности степень черноты и коэффициент поглощения газа, отнесенные к полному излучению, а не к определенной длине волны, вообще говоря, не равны друг другу (е а )- Далее оказывается, что наличие излучающего газа повышает эффективную степень черноты оболочки Ъст,эфф по сравнению с ее степенью черноты при излучении через совершенно прозрачную среду. [c.405]

Неучет влияния рассеяния при расчете теплообмена в топках приводит к завышению расчетного значения теплопоглощения и соответствующему занижению температуры газов на выходе из топки. Тем более недопустим расчет по значению оптической толщины слоя по ослаблению. В расчетной формуле для определения степени черноты факела необходимо учитывать как коэффициент поглощения, так и коэффициент рассеяния топочной среды. Обычно это — коэффициенты поглощения и рассеяния твердой дисперсной фазы факела, представленной в виде частиц золы, кокса и сажи. Влияние эффекта рассеяния возрастает с увеличением размера частиц. [c.190]

Поглощение и испускание излучения газами, такими, как СО, СОг, пары воды, NH3, играют важную роль в теплопередаче от пламени в камерах сгорания и в топках. Излучение высокотемпературного воздуха имеет большое значение при ядерных взрывах и высокоскоростных полетах, для космических аппаратов, возвращающихся в атмосферу Земли, и ракет. Передача инфракрасного излучения через земную атмосферу представляет интерес для астрофизики и метеорологии. Поэтому было выполнено большое количество теоретических и экспериментальных работ для определения поглощения, испускания и пропускания излучения газами. Теоретические работы в этой области уже упоминались выше. Подробный обзор спектральных коэффициентов поглощения для газов, определенных теоретически или экспериментально, можно найти в работах [60—62]. Ниже будут представлены некоторые данные по поглощению, испусканию и рассеянию излучения веществом, обсуждены результаты и упомянуты соответствующие работы. [c.119]

К пламенам со сплошным спектром применим обычный метод определения цветовой температуры по отношению измеренных интенсивностей спектра для двух длин волн. Если монохроматические коэффициенты черноты излучения для этих длин волн равны, то цветовая температура пламени равна его действительной температуре. Однако для сильно светящихся пламен такое равенство не всегда выполняется. Излучение массы взвешенных в газе частиц сопровождается рассеянием на них лучистой энергии. В результате монохроматический коэффициент поглощения светящихся пламен а при термическом характере излучения и его монохроматический коэффициент черноты излучения е убывают с длиной волны спектра = Ед/А,п. Показа- [c.423]

Коэффициент поглощения газа, сечение поглощения и методы их экспериментального определения ) [c.270]

Предположение полного перераспределения по частоте (ППЧ) означает, что не в системе атома, как в третьем случае, а в сопутствующей газу системе отсчета вероятность фотону приобрести определенную частоту при рассеянии в линии не зависит от частоты, которую он имел до рассеяния. Эта вероятность пропорциональна коэффициенту поглощения, так как других функций, характеризующих рассеяние в линии, при этом не возникает. [c.155]

В предыдущих главах было показано, что для расчетов процесса излучения необходимо знание оптических характеристик материалов — коэффициентов поглощения, отражения, преломления и т. д. Эти характеристики вряд ли могут быть достаточно полно определены теоретически— уровень развития теории еще недостаточен для описания требуемых процессов, протекающих при излучении реальных поверхностей, в газах и жидкостях, в системе тел и т. д. Поэтому интенсивное развитие получили экспериментальные методы, а также методы, основанные на использовании быстродействующих вычислительных машин, позволяющие производить требуемые расчеты. Имеется определенный прогресс и в традиционной методике перехода от черных тел к реальным, не серым, особенно для зеркальных поверхностей, число которых, в связи с развитием техники обработки поверхности и переходу к напыленным и тонким пленкам, непрерывно растет [78]. Имеются достижения и в области расчетов излучения газов с учетом их структуры. Однако, в общем следует констатировать, что между теорией излучения, экспериментом и требованиями современных методов расчета все еще существует большой разрыв. Объясняется это чрезвычайной сложностью процесса переноса энергии фотонов. Укажем основные. трудности. Во-первых, в расчетных методах должны использоваться спектральные свойства материалов. Связано это с тем, что коротковолновые фотоны взаимодействуют с материалами иначе, нежели длинноволновые фотоны. Вместе с тем, большинство экспериментальных данных относятся именно к интегральным величинам, которые в этом смысле практически могут быть использованы лишь для серых тел. [c.175]

Метод тепловой линзы наиболее удобен для исследования прозрачных сред и позволяет измерять коэффициенты поглощения вплоть до 10 ... 10 см . Он может применяться как непосредственно, так и косвенно, для определения распределения температуры, коэффициентов температуропроводности, скоростей потока газов и тому подобного. При ортогональном расположении основного и пробного лучей отклонение луча тепловой линзой часто называют эффектом миража . [c.546]

При величине полуширин линий поглощения атмосферных газов в нижних слоях атмосферы порядка 10 . .. 10 см для получения неискаженных спектров поглощения требуется иметь спектральную аппаратуру с разрешением по крайней мере на порядок выше, т. е. на уровне 10 см Обеспечение количественного прогноза энергетических потерь лазерного излучения на протяженных трассах в атмосфере возможно при определении абсолютных значений коэффициентов молекулярного поглощения с точностью не хуже нескольких процентов [14]. Классические методы не удовлетворяют этим требованиям. Так метод регистрации солнечного спектра [15], широко применяемый в атмосферной оптике для оценки спектральной прозрачности позволяет получать информацию о положении центров линий поглощения с невысоким (АХД Ю ) спектральным разрешением. Регистрируемая величина — спектральное пропускание всей толщи земной и солнечной атмосфер — зависит от зенитного угла солнца, распределения поглощающих газов в атмосфере, присутствия аэрозоля и т.д. Точное определение коэффициента поглощения, получение количественной информации о ширине и форме контуров спектральных линий этим методом крайне затруднительно. [c.110]

Спектрофотометрический метод регистрации коэффициента поглощения основан на сравнении потоков излучения до и после его Прохождения через поглощающую среду. Предельная чувствительность метода определяется длиной оптического пути излучения в поглощающей среде и способности системы регистрации фиксировать малые изменения интенсивности излучения на выходе из среды. Как и в классических, в лазерных спектрофотометрах определение коэффициента поглощения х(у) основано на измерении отношения интенсивностей сигнала на входе и выходе из поглощающего слоя, т. е. величины /о(у)//г(у), где I — длина оптического пути в исследуемом газе. Запись спектра поглощения производится При перестройке длины волны лазерного излучения (ЛИ). Значение коэффициента поглощения определяется по закону Бугера. [c.111]

Рассмотрим задачу о нахождении коэффициента поглощения звука а в изотропном диэлектрике. Задача эта решается аналогично тому, как она решалась в гл. 2, когда речь шла о нахождении а для плоской гармонической волны, распространяющейся в газе или жидкости (см. вывод формулы (2.2.12)). Удобнее это сделать, пользуясь определением коэффициента поглощения согласно (2.2.3) [c.238]

Существуют и иные способы расчёта а. Так, например, можно теоретически рассчитать зависимость между коэффициентом поглощения звука и шириною пика на кривой реакции интерферометра и пользоваться полученной зависимостью для определения коэффициента затухания ультразвука в различных газах [63]. Всем этим методам был присущ общий недостаток коэффициенты поглощения, измеренные различными исследователями, значительно расходились между собой. Наблюдаемое расхождение нельзя объяснить только случайными ошибками опыта или влиянием загрязнений, присутствующих в исследуемых веществах. [c.85]

Следует рекомендовать при измерениях испробовать несколько кварцевых пластинок, применяя различные способы их крепления, и таким образом добиться получения однородного ультразвукового поля. Однородность ультразвукового поля значительно упростит исследования и компенсирует затраченное время. Необходимо помнить, что удовлетворительные результаты при измерении поглощения ультразвука интерферометром в стандартном газе гарантируют определение правильных значений коэффициентов поглощения только в том случае, если молекулярный вес исследуемого газа не слишком мал по сравнению с молекулярным весом стандартного газа. [c.89]

В последнее десятилетие широкое распространение получили лазерные системы контроля состояния окружающей среды. Традиционный арсенал методов лазерного зондирования базируется главным образом на процессах линейного взаимодействия излучения с газовой и аэрозольной компонентами атмосферы [27, 28, 33, 38, 39]. Вместе с тем существует целый ряд чрезвычайно интересных задач, решение которых линейными методами зондирования неэффективно как из-за возникающих технических трудностей ввиду малых сечений взаимодействий, так и из-за принципиальных физических ограничений, когда указанные эффекты не содержат информации об искомых параметрах среды. К такого ряда задачам относятся, например, дистанционный элементный анализ конденсированного вещества аэрозолей и подстилающей поверхности, определение содержания инертных газов, обнаружение сверхнизких концентраций газовых примесей и паров веществ с коэффициентами селективного поглощения <10" см и ряд других задач, связанных, в частности, с диагностикой индустриальных загрязнений, а также оконтуриванием месторождений полезных ископаемых по их газовым проявлениям. [c.188]

С повышением температуры спектр излучения абсолютно черного тела сдвигается в сторону коротких длин волн и поэтому коэффициент ослабления лучевого потока теплового излучения в сажистой газовой среде с повышением температуры возрастает. Средний интегральный коэффициент ослабления сажистой газовой среды вследствие зависимости спектрального коэффициента ослабления от длины волны должен уменьшаться с увеличением пути поглощения Ь (формула 116,3). Сложная зависимость спектрального коэффициента ослабления сажистого газа от длины волны, трудности определения концентрации и размера частиц не позволяют надежно рассчитать коэффициент ослабления раскаленного сажистого газа — пламени. [c.458]

Определение коэффициентов диффузии по скорости поглощения газа или пара 86 [c.4]

Так как общее число молекул газа в пузырьках, а следовательно, и энергия системы неизвестны, то коэффициенты функций распределения (131) и (135) могут быть найдены только из экспериментальных данных о количестве свободного газа в жидкости. Прямые эксперименты, связанные с его определением, нам не известны и, вероятно, очень трудно осуществимы. Один из косвенных методов определения числа пузырьков в жидкости основан на их свойстве поглощать звуковую энергию. Если один пузырек поглощает энергию 8, то энергия, поглощенная совокупностью пузырьков, определяется выражением [c.324]

При исследовании поглощения звука в газах основным источником ошибок является наличие потока газа, так называемого звукового ветра , вызываемого колебаниями кварцевой пластинки. Акустический ветер может совершенно исказить изучаемое явление и привести к определению заведомо ложных значений коэффициентов затухания. Освободиться полностью от искажающего действия акустического ветра чрезвычайно трудно. В случае жидкостей для уничтожения влияния потоков жидкости, вызываемых колебаниями кварцевой пластинки, применяют тонкие перегородки, которыми отделяют приёмники звукового давления от излучателя ультразвуковых волн [56]. В этих случаях приходится учитывать также возможность искажения измеряемых величин под действием волн, отражённых от приёмника звукового давления, которые после повторного отражения от стенок кюветы могут вновь упасть на приёмник. Отражённые волны, упавшие на приёмник, при- [c.82]

Газ, коэффициент поглощения, определение 270—273 —, сеченпе—270—273 Газоструйный источник 31, 32 Голографическая спектроскопия 180 Гомохромная фотометрия 240—242 [c.427]

Степень черноты газообразных продуктов сгорания. На основании номограмм X. Хоттеля А. М. Гурвичем и В. В. Митором [181 были рассчитаны интегральные коэффициенты поглош,еиия для смесей углекислого газа и водяного пара при значениях опреде-ЛЯЮШ.ИХ параметров, характерных для топок котлоагрегатов. На основании этих расчетов была предложена формула для определения интегрального коэффициента поглощения для газообразных продуктов сгорания органических топлив. Эту формулу можно представить в виде [c.35]

Чтобы вычислить интеграл в (2.726), необходимо знать спектральный коэффициент поглощения для полосы. Рассмотрим теперь вкратце различные модели колебательно-вращательных полос для определения средней поглощательной и средней про-пускательной способностей слоя газа толщиной у. [c.110]

Эти данные взяты из книги [41]. Они получены при давлении, равном 1 аг. Спектральная поглощательная способность газа определяется произведением коэффициента поглощения на длину пути поглощения. Величина коэффициента поглощения для каждого газа зависит от парциального давления и температуры. Существует гипотеза Бугера Беера, по которой при определенной температуре величина поглощательной способности определяется количеством молекул поглощающего вещества, которое встречается на пути поглощения. Легко видеть, что зто количество пропорционально парциальному давлению поглощающего (излучающего) газа. Поэтому величина коэффициента поглощения [c.98]

Величины излучения газов можно определить двумя путями. Первый путь — это использование материалов спектральных характеристик излучения газов. Для этого необходимо знать отдельные полосы излучения (поглощения) газа и для каждой из них — зависимости величин спектральных коэффициентов поглощения от длины волны. Определение интегральной степени черноты может быть сделано по формуле (3-47). Таким методом А. Шак [41] впервые обнаружил значительную роль излучения углекислого газа и водяного пара в работе топочных камер. Црепятствием к таким расчетам является недостаточность наших знаний в области спектральных характеристик газов. Однако А. Шак выполнил расчет излучения газов таким способом. Он учитывал излу- [c.99]

Из вышеизложенного видно, что в принципе для серой среды, для любого расположения поверхностей, непосредственным интегрированием можно найти величины обобщенных угловых коэффициентов и степеней черноты для произвольных объемов. Для этого достаточно задать коэффициенты поглощения и. При несерой среде величины степеней черноты объемов можно определять по зависимости суммарного излучения среды от длины пути луча, приводимой для углекислого газа и водяного пара на рис. 43 и 44. Величины обобщенных угловых коэффициентов при равновесном излучении среды и поверхностей можно определять по этим же данным, по равенству (4-155), учитывая, что при этом поглощательные способности среды равны ее степеням черноты. Если температуры среды и поверхности не равны, то при определении поглощательных способностей газовой среды можно пользоваться формулой (3-75). Однако практически решение таких задач из-за сложности вычислений встречает большие трудности. В последнее время в результате применения электронных счетных машин возможности таких расчетов значительно расширились. Во многих случаях при определении оптико-геометрических характеристик довольствуются приближенными методами, ориентируясь при этом на точные подсчеты, сделанные применительно к простейшим геометрическим формам. Ниже рассмотрены три способа определения степеней черноты. [c.185]

Р1змерению коэффициента поглощения газа методами эмиссионной спектроскопии посвящена работа [164]. Концентрация нормальных атомов азота и углерода за фронтом ударной волны может быть определена по методу, использованному для определения сечения фотоионизации атомарного углерода и атомарного азота. Как известно, сечение фотоионизации и сечение поглощения для атомарных газов совпадают. Исследуемое излучение связано с такими процессами [c.387]

По сравнению с обычными источниками лазеры с их высокой спектральной интенсивностью существенно повысили предельную чувствительность оптико-акустического метода. Он позволяет при мощности излучения в 1 Вт регистрировать очень малый коэффициент поглощения в газе при атмосферном давлении, когда вся поглощенная энергия переходит в тепло, на уровне 10 см". Это для многих молекул соответствует их относительному уровню концентрации в газовой смеси 10 — 10 %. Оптико-акустический эффект можно использовать и для анализа жидких и твердых образцов при возбуждении в них звуковых колебаний. Однако гораздо чувствительнее этот метод оказывается при регистрации звука не непосредственно в исследуемых образцах, а в находящемся вокруг них газе, формирование звука в котором происходит за счет процесса теплопередачи от поверхности образца. Наиболее перспективен такой метод для определения коэффициента пропускания прозрачных диэлектриков (приблизительно до 10 см ), помещаемых внутрь замкнутой камеры, заполненной каким-либо непоглощающим излучение газом (рис. 11.63, б). Кроме того, он эффективен в спектроскопии сильнопоглощающих сред (рис. VII.63, е), когда газ нагревается за счет поглощенной в образце мощности при отражении. По последней схеме можио [c.442]

В энергетической фурье-спектроскопии используются как однолучевые, так и двухлучевые схемы с опорным и зондирующим лучами. В однолучевом варианте интерферограмма регистрируется без образца и с образцом поочередно, и пропускание определяется из отношения восстанавливаемых спектров. Поглощение образца вносит в интерферограмму незначительные изменения, и для получения отношения сигнал/шум в восстановленном спектре, равного 100, требуется динамический диапазон регистрирующей аппаратуры свыше 10" . Так как спектр восстанавливается с точностью до постоянного множителя для получения абсолютных значений коэффициентов поглощения, необходимо производить калибровку результатов измерений. Калибровка заключается в определении уровней нулевого и 100%-ного пропускания. Для определения уровня 100%-ного пропускания производят измерения с газом низкого давления, характеризующегося узкими доп-леровскими линиями далеко отстоящими друг от друга. За уровень 100% НОГО пропускания берется значение пропускания в интервале между линиями поглощения. Для определения уровня нулевого пропускания используют большие оптические толщи (D 5). Использование в фурье-спектрометрах поглощающих ячеек с длиной оптического хода до 100 м обеспечивает пороговую чувствительность по коэффициенту поглощения 10 см и относительную погрешность определения интенсивностей линий от 3 до 35 % [32]. [c.144]

С этого времени в большом количестве проводятся эксперимен тальные и теоретические работы по исследованию дисперсии и пог лощения ультразвуковых волн в газах, а затем и в жидкостях, сре ди которых следует отметить работы Кнезера [9] и Бикара [10] К настоящему времени накопилось очень большое количество ра бот по измерению скорости и поглощения ультразвука в газах, в смесях газов, жидкостях, смесях различных жидкостей, растворах, электролитах, проведенных при разных физических условиях (температура, давление, плотность, фазовые переходы и т. д.). Результаты этих измерений важны не только для изучения молекулярных свойств газов и жидкостей, но также широко используются в технике для контроля протекания различных технологических процессов (по изменению скорости и поглощения звука). Методика этих измерений хорошо отработана и изложена во многих учебниках, поэтому мы не будем ее описывать. Отметим только, что на ультразвуковых частотах современные импульсные, фазовые и в особенности импульсно-фазовые методы позволяют получить относительную ошибку Ас/с 10 —10 , а абсолютное значение с измерять с точностью 10" %. Аппаратурная точность может быть выше, однако точность измерения скорости ограничивается трудностью поддерживать неизменными физические свойства среды (температуру, плотность, однородность, отсутствие потоков и т. д.) и неоднородностями акустического поля абсолютное значение а в области ультразвуковых частот можно измерять с ошибкой 2—5%. Трудности в определении коэффициента поглощения звука по результатам измерений также состоят в необходимости детального учета неоднородности излучаемого акустического поля, дифракционных эффектов, неизменности физических свойств среды. Для газов измерения на частотах выше нескольких МГц (при нормальном атмосферном давлении и комнатной температуре) затруднены из-за очень большого поглощения. [c.42]

Коэффициент поглощения зависит от длины волны излучения, состояния газовой среды и состава газа. Определение коэффициентов поглощения является сложной физико-математической задачей, составляющей п >едмет специальных исследований. [c.306]

Как показали Эйкен и Нюман [577], определение положения максимума поглощения в спектре частот, часто необходимое при измерениях дисперсии звука, можно осуществить путем относительных интерферометрических измерений, что позволяет не учитывать рассмотренных выше мешающих эффектов уменьшения отражения, неоднородности звуковой волны и т. д. За исключением коэффициента поглощения, все остальные параметры опыта остаются практически без изменения, если меняется только давление газа. Но, как разъяснено выше ( 3, п. 3 этой главы), понижение давления равносильно увеличению частоты. Для определения положения максимума поглощения достаточно отметить в интерферометре Пирса отклонения гальванометра для двух положений отражателя, отстоящих друг от друга на известное число полуволн, и повторить эти измерения при различных давлениях. В максимуме поглощения отношение двух показаний гальванометра также должно пройти через максимум. При этом удобно строить график зависимости отношения показаний гальванометра от Ig pjp), где р —начальное давление. Описанный метод весьма удобен для определения времени установления по измерениям поглощения (см. п. 3 этого параграфа). [c.331]

ВЫСОКИМИ номерами ] коэффициент поглощения, измеренный с помощью интерферометра, стремится к истинному значению. Поэтому критерием работы интерферометра может служить расчёт коэффициента поглощения в одном из газов, в котором его величина известна. Определение коэффициента поглощения звука в стандартном газе позволяет рассчитать величины, определяющие структуру акустического поля, характерную для данного интерферометра. Зная характеристики акустического ноля, можно, воспользовавшись развитой Краснушкиным теорией, определить более точно по кривой реакции коэффициент поглощения звука в исследуемом газе. Подробности расчёта можно найти в оригинальной работе [42]. Краснушкин показал, что расчёт коэффициента поглощения по способу Пумиера будет включать определённую ошибку, особенно большую прн исследовании поглощения в лёгких газах. [c.89]

Формула (9-5) имеет в расчетной практике двоякое применение. Указывая на зависимость степени черноты s для данного газа от так называемой силы поглощения ps, она в этом смысле используется в работе американских исследователей Хотэла и Эгберта, которые составили на основании данных опыта номограммы для прямого определения и в функции от ps и от Т. При этом нет надобности располагать знанием коэффициента k. В указанной, широко используемой работе, приводятся также два вспомогательных графика для вычисления степени черноты продуктов сгорания по найденным раздельно величинам со, и н.,о поскольку простое сложение последних не дает правильного результата. [c.214]

В настоящее время, помимо известных методов Лошмндта и Обер-майера, разработанных еще в 70—80-х годах прошлого столетия, существует ряд методов определения к. д. г. и паров. В методах определения к. д. г. очень часто один из газов смеси, образовавшейся после диффузии, поглощается каким-либо поглотителем и определяется масса или объем другого газа. По массе (или объему) одного из продиффундировавших газов вычисляется к. д.г. К числу таких методов относится оригинальный метод, предложенный Ц. М. Клибановой, В. В. Померанцевым и Д. А. Франк-Каменецким [8]. Этим методом впервые были определены коэффициенты диффузий углекислого газа и паров воды в воздух при высоких температурах (до 1260° С). Другие методы (например, интерференционный [9], радиоактивных изотопов [10]) требуют весьма точной и дорогой аппаратуры. Описываемые два метода [3]—весовой и вымораживания — являются простыми и не связаны с поглощением одного из компонентов смеси. [c.181]

Однако во многих важных практических задачах частицы имеют неправильную форму. Например, частицы, которые вводятся в газ для защиты ракетных двигателей от теплового излучения, частицы в перспективных ядерных реакторах и аэрозоли, вызывающие загрязнение атмосферы, не являются сферическими. В таких случаях экспериментальный метод является единственным способом определения поглощательных и рассеивающих свойств облака частиц, взвешенных в газе. В литературе были описаны некоторые эксперименты по определению радиационных свойств облака частиц неправильной формы. Ланцо и Рэгсдейл [97] измерили поглощение теплового излучения тугоплавкими частицами микроскопических размеров, взвешенными в потоке воздуха, в зависимости от их размера и концентрации. Поток воздуха, содержащий частицы угля, поглощал больше энергии излучения от электрической дуги, чем ноток без частиц. Беркиг [98] исследовал поглощение излучения частицами угля, железа и карбида тантала размером менее микрона, содержащимися в гелии и водороде, а Лав [99] определил индикатрису рассеяния и коэффициент ослабления для частиц окиси алюминия размером порядка микрона в интервале длин волн от 4 до 6 мкм. В работах Уильямса [100, 101] были представлены экспериментальные значения коэффициентов ослабления и индикатрис рассеяния на частицах вольфрама, кремния, угля, карбида вольфрама и карбиДа кремния размером менее микрона. Согласно его результатам, рассеяние такими частицами происходит преимущественно вперед. [c.129]

На рис. 37 приведено семейство кривых изменения концентрации воздуха в воде при его поглощении в звуковом поле на частоте 1 Мгц для объемной плотности энергии =9 10" , 7-10 , 3-10" вт-сек1см (соответственно кривые 1—3). Пунктирная кривая характеризует ход процесса абсорбции в отсутствие звука. Ход кривых показывает, что поглощение газа продолжается до тех пор, пока не достигается состояние с определенной концентрацией газа, которую мы, как и в случае дегазации, назовем квазиравновесной и обозначим С". По мере приближения к квазиравновесному состоянию скорость поглощения газа спадает. Как и при рассмотрении кинетики выделения газа из жидкости, введем коэффициент массообмена Однако при абсорбции он учитывает главным образом газоперенос через свободную поверхность жидкости, и, следовательно (дело в том, что стабильные пузырьки в недонасы- [c.303]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...