Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Система в поле сил

Потенциальная энергия рассматриваемой системы в поле сил тяжести  [c.337]

Вычислим потенциальную энергию механической системы как сумму потенциальной энергии системы в поле сил тяжести /7 и потенциальной энергии деформированной пружины Пц  [c.357]

Определение положений равновесия системы. Для исследования равновесных состояний системы составим выражение потенциальной энергии. Потенциальная энергия системы складывается из потенциальной энергии элементов системы в поле силы тяжести j и потенциальной энергии сил упругости деформированных пружин П .у  [c.306]


Несколько слон нее определить потенциальную энергию, потому что система находится в потенциальном поле силы тяжести и в потенциальном поле упругости балки и полная потенциальная энергия П = П] + П,. Потенциальная энергия системы в поле силы тяжести  [c.439]

Потенциальная энергия системы складывается из потенциальной энергии элементов системы в поле сил тяжести и потенциальной энергии деформированных пружин.  [c.327]

Потенциальная энергия t-го элемента системы в поле сил тяжести определяется формулой  [c.338]

Решение. Примем за обобщенные координаты углы отклонения стержней от вертикали qjj и ф2 Вычислим потенциальную энергию системы как сумму потенциальной энергии системы в поле сил тяжести //,, потенциальной энергии деформированных пружин Я,, и потенциальной энергии системы в положении равновесия Пд-.  [c.17]

Потенциальная энергия системы в поле сил тяжести  [c.34]

Внутренняя энергия — не единственный вид энергии, которым может об.ладать термодинамическая система. Рассмотрим небольшой объем жидкости (жидкую частицу), движущейся вместе с окружающим ее потоком. Такая жидкая частица обладает кинетической энергией, равной половине произведения массы частицы на квадрат скорости потока, потенциальной энергией в поле сил тяжести и, наконец, внутренней энергией сумма этих трех энергий есть полная энергия системы. Закон сохранения и превращения энергии можно сформулировать так, что будут учтены все три указанных вида энергии (этот вопрос рассматривается в гл. 7). Из сказанного ясно, что к внутренней энергии относится та часть полной энергии термодинамической системы, которая не связана с движением системы как целого и с положением системы в поле сил тяжести.  [c.20]

Простейшим примером потенциальных сил являются силы неизменной величины и направления. Такова сила тяжести вблизи поверхности Земли. Потенциальная энергия системы в поле силы тяжести определяется выражением  [c.196]

Потенциальную- энергию рассматриваемой механической системы определим как сумму потенциальной энергии стержня в поле сил тяжести [1q и потенциальной энергии деформированной пружины Пр.  [c.334]

Потенциальную энергию системы найдем как сумму потенциальной энергии подрессоренной части вагона в поле сил тяжести /7, и потенциальной энергии деформированных рессор тележек Я],  [c.359]


Потенциальная энергия системы состоит из потенциальной энергии маятника в поле сил тяжести Hq и потенциальной энергии деформированной пружины Пр-,  [c.398]

Пз — потенциальная энергия системы в поле упругих сил. Приняв за нулевую эквипотенциальную поверхность горизон-  [c.457]

Пример 8.8.1. Рассмотрим систему из двух одинаковых математических маятников длины /, массы т, находящуюся в поле силы тяжести с ускорением д. Пусть маятники соединены невесомой пружиной, длина которой в недеформированном состоянии равна расстоянию а между точками подвеса (рис. 8.8.1). Исследуем движение соответствующей позиционной линейной системы.  [c.576]

Рассмотрим систему материальных точек в поле силы тяжести. Предположим, что расстояние между точками системы значительно меньше среднего значения радиуса земного сфероида. Тогда силы тяжести, приложенные к точкам системы, можно приближенно рассматривать как параллельные силы ).  [c.306]

Формулой же (3) определяется, как известно из статики (2, 52), радиус-вектор центра тяжести системы в предположении, что она отвердела и находится в поле силы тяжести.  [c.549]

Первый из этих выводов был получен Эйнштейном в результате распространения приведенного выше принципа эквивалентности полей инерции и тяготения на явление распространения света. Представим себе, что наблюдатель, движущийся в коперниковой системе отсчета ускоренно вверх, наблюдает распространение луча света в горизонтальном направлении. В результате ускоренного движения вверх наблюдатель обнаружит отклонение луча вниз от прямолинейного направления, в котором распространялся бы луч, если бы наблюдатель покоился в коперниковой системе отсчета. Но в силу эквивалентности полей тяготения и инерции наблюдатель может заменить поле сил инерции полем сил тяготения, направленным вниз. Следовательно, в поле сил тяготения луч света не распространяется прямолинейно, а искривляется в направлении поля тяготения i).  [c.385]

Полная энергия системы разделяется на внешнюю и внутреннюю. Часть энергии, состоящая из энергии движения системы как целого и потенциальной энергии системы в поле внешних сил, называется внешней энергией. Остальная часть энергии системы называется внутренней энергией.  [c.22]

Энергия положения системы в поле внешних сил входит в состав ее внешней энергии при условии, что термодинамическое состояние системы при перемещении в поле сил не изменяется. Если же термодинамическое состояние при ее перемещении в поле сил изменяется, то определенная часть потенциальной энергии уже будет входить в состав внутренней энергии системы.  [c.22]

Рассмотрим абсолютный покой несжимаемой жидкости в поле силы тяжести. Выберем оси координат, как показано на рис. 34, и найдем вид силовой функции Ф. Поскольку из массовых сил действует только сила тяжести, то при выбранной системе координат рц = Ру = 0 - - —ц или  [c.71]

Аналогично пересчитывают координаты из скоростной системы в полу-скоростную и наоборот. Для этой цели надо знать косинусы и синусы углов между соответствующими осями (табл. 1.1.1). При пересчете необходимо учитывать знаки сил и моментов. Например, согласно рис. 1.1.1 знаки про-  [c.11]

Потенциальная энергия системы определяется как сумма потенциальных энергий всех трех стержней в поле сил тяжести. Имеем  [c.29]

Потенциальную энергию системы определим как сумму потенциальной энергии тел в поле сил тяжести /7 и потенциальной энергии деформированной пружины/7ц  [c.30]

Потенциальную энергию системы определим как сумму потенциальной энергии в поле сил тяжести Я, и потенциальной энергии силы упругости Я[,  [c.34]

Потенциальную энергию системы находим как сумму потенциальных энергий маятников в поле сил тяжести Я и потенциальной энергии деформированной пружины Яц  [c.85]

Потенциальную энергию системы определим как сумму потенциальных энергий деформированных пружин Я[ и потенциальной энергии грузов в поле сил  [c.90]


Корни уравнения (15) дают угловые скорости прецессии при иэгибных колебаниях системы в поле сил тяжести, а зная их, из (14) можно определить и соответствующие им и какой-либо скорости вращения ш формы колебаний.  [c.38]

Таким образом, в потенциальном силовом поле система материальных точек будет находиться в равновесии только тогда, когда силовая функция И имеет стационарное значение. Условия равновесия в этом случае будут совпадать с математическими условиями определения максимума или минимума функции и. Условие 6 /=0 представляет собой необходимое и достаточное условие равновесия системы в поле сил, имеющих потенциал, и только необходимое условие максимума или минимума силовой функции. Можно показать, что если для некоторой системы значений координат д, <72, силовая функция имеет максимум, то соответствующее положение равновесия будет устойчиво (теорема Лежен — Дирихле)  [c.338]

Внешняя энергия складывается из кинетической энергии движения системы в целом относительно тел окружающей среды и потенциальной энергии, обусловленной положением системы в поле сил, например в поле сил тяжести. В подавляющем большинстве случаев в технической термодинамике потенциальная энергия системы вообще не рассматривается, так как ее изменение в процессах, анализом которых занимается техническая термодинамика, пренебрежимо мало. Что же касается кинетической энергии, то она имеет существенное значение лишь при термодинамическом анализе потока газа. При этом она учитывается в уравнениях в виде отдельного слагаемого. Поэтому основным термодинами-ческгим понятием является внутренняя энергия системы. Внутренняя энергия термодинамической системы представляет собой энергию всех видов движения  [c.9]

Если подъемные сйлы, силы вязкости и инерции, действующие в потоке, соизмеримы, то такое течение называется вязкостно-инерционно-гравитационным. В этом случае влияние свободной конвекции на течение и теплообмен проявляется в виде зависимости полей скорости и температуры, а также теплоотдачи и сопротивления от числа Грасгофа (Ог) и ориентации системы в поле силы тяже-  [c.315]

Критерий Лагранжа— Дирихле является достаточным (но не необходимым) условием устойчивостн состояния покоя системы в поле консервативных сил.  [c.336]

Сопоставляя характер поля сил тяготения и поля сил инерции, существующих в данной системе отсчета, мы сможем проследить, как происходит нарушение равенства между силами инерции и силами тяготения тфи различной конфигурации полей сил тяготения и сил инерции. В рассмотренной нами земной невращающейся системе отсчета поле сил тяготения Солнца по конфигурации представляет собой центральное поле , т. е. такое поле, напряженность которого убывает обратно пропорционально квадрату расстояния от центра  [c.339]

Сопоставим свойства систем отсчета, связанных с этими двумя одинаково движущимися космическими кораблями. Первый корабль свободно падает в поле тяготения с ускорением Так как связанная с ним система отсчета также движется с ускорением то в этой системе существует поле сил инерции с напряженностью —g, которое как раз компенсируется полем сил тяготения (в некоторой ограниченной области пространства, в которой можно считать однородн11Ш как поле сил тяготения, так и поле сил инерции). Следовательно, система отсчета, связанная с первым космичес1шм кораблем, инерциальна.  [c.355]

Система отсчета, связанная со вторым космическим кораблем, движется в коперниковой системе отсчета так же, как и первая, и, следовательно, в ней действует такое же, как и в первой системе отсчета, поле сил инерции с напряженностью —g, которое, однако, в отличие от первой системы отсчета не компенсируется гюлем тяготения, поскольку последнее отсутствует. Итак, две системы отсчета, движущиеся с одинаковым ускорением относительно коперниковой системы отсчета, оказываются различными по своим свойствам (одна — инер-циальной, а другая — неинерциальной) вследствие того, что движения тел отсчета, с которыми эти системы отсчета связаны, вызываются силами разной природы.  [c.355]

Рассмотрим абсолютный покой несжимаемой жидкости в поле силы тяжести. Выберем оси координаг, Kai показано на рис, 4.1, н найдем вид потенииальной фупкции Ф. Поскольку ИГ массовых сил действует только сила тяжести, то при выбран1 0н системе координат  [c.65]


Смотреть страницы где упоминается термин Система в поле сил : [c.457]    [c.38]    [c.534]    [c.428]    [c.62]    [c.86]    [c.128]    [c.665]    [c.428]    [c.346]    [c.10]   
Лекции по термодинамике Изд.2 (2001) -- [ c.74 , c.122 , c.125 ]



ПОИСК



1—500 мм — Система вала с зазором — Система отверстия — Сочетания полей допусков

267 — Расчет 2-го класса точности ОСТ в системе отверстий — Схемы расположения полей допусков

347—350 — Система отверстия с натягом — Система отверстия — Сочетания полей допусков

Автоматизированная система построения скоростных моделей литосферы с одновременной корреляцией их по гравитационному полю

Аналитические методы расчета электромагнитных полей в системах индукционного нагрева

Бифуркации на цилиндре. Поворот поля Динамические системы на цилиндре, близкие к гамильтоновым

Ван-дер-Поля Асимптотическая декомпозиция дифференциальных систем

Векторное поле системы

Векторные поля, алгебры и группы, порождаемые системой

Взаимодействие излучения с системой ядерных спинов в статическом магнитном поле. Модель для магнитного ядерного резонанса

Влияние электрического поля на гидродинамику дисперсной системы газ—жидкость

Гвафи-кн аберраций системы Супер-Шмидт по полю

Генератор Ван-дер-Поля. Зависимость формы автоколебаний от параметров системы

Глава одиннадцатая. Лучистый теплообмен в системах полых цилиндрических или сферических серых поверхностей

Гриновская функция системы во внешнем поле

Движение голономных систем в потенциальном поле Уравнения движения механических систем, обладающих потенциальными силами

Движение системы в консервативном силовом поле. Функция Лагранжа

Движение системы в потенциальном силовом поле. Закон сохранения энергии

Движения в стационарном потенциальном поле (консервативные и обобщенно консервативные системы)

Двухуровневая система в сильном резонансном поле

Диафрагмы нормальные поля зрения оптической систем

Динамическая система на сфере как векторное поле на сфере

Добрынин, В. А. Лааарко, О. Н. Поболъ, Г. И. Фирсов Моделирование вибрационных полей в несущей системе ткацкого станка

Дополнение 1. Движение протона во нааимнр перпендикулярных электрическом и магнитном полях (-133). Дополнение 2. Преобразования систем отсчета

Допуски Поля по системе вала

Допуски Поля по системе отверстия

Допуски валов Поля и посадки соединений гладких цилиндрических — Система ОСТ

Допуски валов Поля и посадки соединений плоских с параллельными плоскостями — Система

Допуски калибров для валов - Схемы расположения полей - Система ISA

Допуски — Обозначение на машиностроительных чертежах 1051 — Схемы. расположения полей для посадок в системе отверстий

Единая система допусков и посадок ЕСДП) 353-399 - Расположение полей

Зависимость динамической поляризуемости от характеристик атомной системы и поля излучения

Закон изменения импульса системы. Закон изменения момента импульса систеЗакон изменения кинетической энергии. Потенциальная энергия взаимодействия частиц Закон сохранения полной энергии. Уравнение Мещерского. Теорема вириала Движение свободной частицы во внешнем поле

Закон сохранения механической энергии материальной точки и механической системы при движении в потенциальном силовом поле

Замена полей допусков по системе ОСТ на ЕСДП

Замена полей допусков системы ОСТ при переходе на ЕСДП СЭВ — 6 Посадки ЕСДП СЭВ

Запись звуковых полей в цилиндрической системе координат

Зейтман Об одном классе упругих гироскопических систем и влиянии поля параллельных сил на их колебания

Измерение WE Системы в магнитных полях. Работа и энергия

Инерциальные системы отсчета. Силы в механике. Второй закон Ньютона Третий закон Ньютона. Принцип относительности Галилея. Приближение внешнего поля Импульс, момент импульса, потенциальная энергия. Законы изменения динамических переменных

Информационное поле для системы технического зрения

Использование самосинхронизации и систем принудительной синхронизации вибровозбудителей при синтезе вибрационных полей (И. И. Блехман)

Исправление кривизны поля для двухлинзовых базовых систем

КОЛЕБАНИЯ ЛИНЕЙНЫХ СИСТЕМ ПРИ СЛУЧАЙНЫХ ВОЗДЕЙСТВИЯХ Сведения из теории случайных процессов и полей (В. В. Болотин, В. Ю. Волоховский)

Кинетическое уравнение для систем со слабым взаимодействием в переменном поле

Координатные системы и тензорные поля

Лагранжиан, функционал действия. Принцип Гамильтона-Остроградского (или принцип наименьшего действия) Первые интегралы. Теорема Нетер. Движение системы во внешнем поле. Лагранжиан заряженной частицы в заданном электромагнитном поле. Вектор-потенциал магнитного поля соленоида Движение относительно неинерциальных систем отсчета

Лучистый теплообмен в системе полых цилиндрических и сферических тел с учетом теплопроводности газоЕых разделительных прослоек и самих тел

Методы Лагранжа и Гамильтона для непрерывных систем и полей

Методы квантовой теории поля в динамике стохастических систем

Механизм влияния магнитного поля на состояние водно-дисперсных систем

Намагничивающее устройство с гибкими полюсами и системой регулирования поля линеаризации

Неинерциальные системы и гравитационное поле в теории относительно сти

Нелинейные системы, близкие к гармоническому осциллятору Метод Ван-дер-Поля

Несклеенные системы Исправление кривизны поля с помощью концентричной линзы Объективы типа Плазмат

Нестационарное температурное поле системы тел

Об энергии системы в поле черного излучения

Общая теория замкнутых систем. Механика упругих сред. Теория поля

Основание системы и расположение поля допуска основного отверстия и вала

Основная гипотеза относительно поперечного поля напряжений и вывод соответствующей системы уравнений для тангенциального поля напряжений

Основные термодинамические соотношения для систем, находящихся в поле тяготения

Отклик системы электронов на внешнее поле

ПРИЛОЖЕНИЕ 8. Калибровка системы модуляции поля для образца конечных размеров

Переходы под действием -лектрома питного поля в двухуровневой системе

Периодическая система параллельных трещин в магнитном поле

Поведение неводных пластических дисперсных систем в электрических полях. В. П. Мясников

Поле зрения оптической системы

Поле оптической системы линейное

Поле оптической системы линейное угловое

Поле скоростей вокруг заданной системы вихрей в безграничной жидкости формула Био — Савара

Поле скоростей вокруг заданной системы вихрей формула Био — Савара

Поле скоростей вокруг заданной системы вихрей. Формула Био — Савара. Потенциал скоростей замкнутой вихревой нити Аналогия с потенциалом двойного слоя

Поле скоростей от вихревой системы крыла

Поле скоростей от вихревых систем. Уравнения для циркуляции

Поля валов и отверстий в системе вала

Поля валов и отверстий в системе отверсти

Поля валов и отверстий в системе отверстия

Поля и посадки соединений цилиндрических гладких 737, 738 — Системы

Посадки Выбор Классы чистоты переходные — Система отверстия — Сочетания полей и допусков

Посадки в системе отверстия - Поля допуско

Посадки и сопряжения системы расположения полей допусков Вопросы для самопроверки

Посадки прессовые в системе отверстия - Поля

Посадки свободные в системе вала - Пола

Посадки свободные в системе вала - Пола допусков

Представление поля Земли приближенное В связанной системе координат

Представление поля Земли приближенное в геомагнитной системе координат

Представление поля Земли приближенное в инерциальной системе координат

Представление поля Земли приближенное в орбитальной системе координат

Представление поля Земли приближенное системе координат

Преимущества ионнооптических систем с неоднородным магнитным полем

Применение методов теории поля к системе взаимодействующих бозе

Применение методов теории поля к системе частиц Бозе при

Примеры применения условия равновесия консервативной системы Понятие об устойчивости состояния покоя механической системы с одной степенью свободы в консервативном силовом поле

Принцип Гамильтона— Остроградского для системы в потенциальном поле сил

Принципы, поло. женные в основу систем управления качеством

Размеры для валов - Допуски - Схемы расположения полей - Система ISA

Рационализованные (СИ) и нерационализованные (система СГС) уравнения электромагнитного поля

Регуляризация температурных полей тел и систем тел без источников энергии

Рекомендуемые замены полей допусков и посадок системы ОСТ при переходе на ЕСДП СЭВ

Решения точно интегрируемых систем (задача Обобщение для систем с фермионными полями

Секулярные члены. Методы усреднения гамильтоновых систем. Каноническое преобразование к медленным переменным. Локализация энергии в нелинейной системе. Параметрический резонанс. Система в быстроосциллирующем поле Заряженная частица в высокочастотном поле Метод удвоения переменных

Силовое поле системы материальных точек

Силовое поле, более общее, чем поле для систем валентных или центральных сил

Симметричная система тел, состоящая из трех неограниченных пласДвухмерное температурное поле. Некоторые частные задачи Полуограниченная рластина

Симметрия внешнего силового поля и сохранение отдельных составляющих импульса и механического момента незамкнутой системы

Симплектическая геометрия Кокасательные расслоения Гамильтоновы векторные поля и потоки Скобки Пуассона Интегрируемые системы Контактные системы

Синтез вибрационных полей и создание заданного поля вынужденных колебаний упругой системы (Я. И. Блехман)

Система в поле консервативных сил

Система взаимодействующих точек однородном поле тяжести

Система координат географическа связанная с вектором магнитного поля Земли

Система уравнений газовой динамики в радиационном поле и ее анализ

Системы в магнитных полях. Работа и энергия

Системы в электрических полях. Работа и энергия

Системы координат. Предварительный анализ влияния ньютоновского поля сил на твердое тело

Системы с исправленной кривизной поля

Системы, основанные на использовании отраженных полей (системы отражения)

Соединения Сопоставление полей допусков и посадок в системах

Солнечная система как поле центральной силы

Соотношения между линейным полем и светосилой системы (инварианты Лагранжа—Гельмгольца)

Сопоставление полей допусков и посадок в системах ГОСТ и ЕСДП СЭВ для размеров от 1 до 500 мм

Статическое решение линеаризованного уравнения для системы в поле точечного заряда

Температурные поля Моделирование калориметрических систем

Типы симметрии состояний систем эквивалентных электронов в поле симметрии ряда наиболее важных точечных групп

Угол атаки теоретический поля зрения оптической системы

Уравнения ван-дер-Поля системы

Условие для исправления кривизны поля зрения у систем, в которых главный луч имеет малые углы падения и преломления на преломляющих поверхностях

Условия равновесия однофазной термодинамической системы во внешнем поле

Устойчивость равновесия системы в консервативном силовом поле

Цифровая обработка полей в оптических системах

Численные значения сумм Зейделя для систем с исправленной кривизной поля

Электростатическое поле вие системы зарядов

Энтропия системы, находящейся в поле тяготения

Эффект Соколова как результат когерентной суперпозиции ЭПР-взаимодействий Электростатика корреляционного поля Е, Коллапсы волновых функций К главе VI. Информационно открытые системы



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте