Силы внутреннего трения. Коэффициент вязкости

Силы внутреннего трения. Коэффициент вязкости [c.109]

Динамическая вязкость т) является коэффициентом пропорциональности в формуле силы внутреннего трения [c.12]

В газах вязкость обусловлена хаотическим движением молекул, благодаря которому происходит обмен количеством движения. При относительном сдвиге слоев газа этот обмен создает тенденцию к выравниванию скоростей, т. е. препятствует сдвигу и порождает силу внутреннего трения (вязкости). Для совершенного газа напряжение Тц можно вычислить, применив теорему импульсов к массе молекул, пересекающих единичную площадку на поверхности раздела сдвигаемых слоев. В результате получается формула, имеющая такую же структуру, как и формула (1.11). Следовательно, последняя справедлива как для жидкостей, так и для газов, и различие этих сред проявляется только в закономерностях изменения коэффициента вязкости. [c.16]

При турбулентном движе- и жидкости. Практически часто наблюдаемом при заливке жидкого металла в литейные формы, кроме сил внутреннего трения большое значение приобретают силы инерции элементарных частиц, пропорциональные плотности металла. Поэтому при прочих равных условиях турбулентное движение жидкого металла определяется отношением т]в/рм, которое имеет большое значение для практики и определяется как коэффициент кинематической вязкости. [c.71]

S — сила внутреннего трения двух соседних слоев газа, отнесенная к единице поверхности касательное напряжение трения) т)д — континуальный коэффициент внутреннего трения (вязкости) при Л б [c.163]

При сопоставлении сил внутреннего трения с силами инерции удобно пользоваться коэффициентом кинематической вязкости =р/р, м /с. Величина V у капельных жидкостей почти так же, как р, уменьшается с повышением температуры. У газов плотность р сильно уменьшается с повышением температуры, поэтому V быстро увеличивается с ростом температуры. [c.11]

Диссипативная функция в уравнении (1-13), выражающая скорость рассеяния энергии жидкости, возникающей от работы сил внутреннего трения, не оказывает заметного влияния на распространение тепла в турбулентном потоке несжимаемой жидкости. Пренебрегая рассеиванием энергии вследствие вязкости, а также изменением коэффициента теплопроводности и теплоемкости с температурой [c.17]

Динамическая вязкость (коэффициент вязкости, коэффициент внутреннего трения). Динамическую вязкость т можно определить по формуле, выражающей силу внутреннего трения [c.47]

Диссипативная функция в уравнении энергии (1-34). выражающая скорость рассеяния энергии жидкости, возникающей в результате работы сил внутреннего трения, не оказывает существенного влияния на распространение тепла в турбулентном потоке несжимаемой жидкости. Пренебрегая рассеиванием энергии вследствие вязкости, а также изменением коэффициента теплопроводности и теплоемкости с изменением температуры жидкости, получаем уравнение энергии для осредненного турбулентного потока несжимаемой жидкости [c.28]

В потоках, в которых имеет место взаимодействие сил внутреннего трения с силами инерции, важное значение имеет отношение вязкости р. к плотности р, называемое коэффициентом кинематической вязкости [c.29]

Вязкость. Влияние высокого давления на вязкость жидкостей представляет значительный практический и научный интерес. Как уже отмечалось, вязкость жидкостей проявляется как своего рода внутреннее сопротивление или внутреннее трение, препятствующее любому изменению формы, возникающему в результате взаимного скольжения малых частиц или слоев жидкости. Если твердый шар под действием своего веса погружается в жидкость, обладающую значительной вязкостью, то спустя некоторое время его скорость станет постоянной. Чем больше вязкость жидкости, тем меньше будет скорость погружающегося в нее под действием силы тяжести шара. Коэффициент вязкости, введенный формулой (2.2) на стр. 20, можно легко определить, измеряя скорость погружения тел в жидкости. Именно этим методом Бриджмен ) определял отношение вязкости жидкости под высокими давлениями к ее вязкости под атмосферным давлением. Он обнаружил, что коэффициент вязкости быстро возрастает с возрастанием давления. Вообще давление влияет на вязкость больше, чем на любое другое физическое свойство. Влияние давления на вязкость в сильной степени зависит также и от рода жидкости. Следует ожидать, что под весьма высокими гидростатическими давлениями жидкости должны застывать, переходя, таким образом, в твердое состояние. [c.44]

Вязкость. Сила взаимодействия между соседними слоями жидкости при их перемещении относительно друг друга или силы сопротивления скольжению одного слоя жидкости по другому называется внутренним трением. Коэффициент внутреннего трения, или просто вязкость т], представляет собой силу трения между двумя параллельными слоями расплава, соприкасающимися между собой по площади 5, равной единице, и при градиенте скорости, равном единице. Размерность вязкости [т1] = [c.19]

ВЯЗКОСТЬ ЖИДКОСТЕЙ и ГАЗОВ, внутреннее трение — свойство жидкостей и газов оказывать сопротивление перемещению одних слоев относительно других под действием внешних усилий. Количественной характеристикой В. ж. и г. служит динамическая вязкость, или коэффициент вязкости, т. е. величина, равная отношению силы внутреннего трения, действующей на поверхность слоя жидкости (газа) нри градиенте скорости, равном еди-нине, к площади этого слоя. [c.28]

Вязкость газа (внутреннее трение молекул при ламинарном течении) связана с сопротивлением относительному смещению слоев газа (жидкости), которое обусловлено переносом молекулами от слоя к слою количества их движения. Это явление наблюдается, например, при плоскопараллельном относительном смещении гладких твердых тел, удаленных друг от друга на некоторое расстояние в среде газа (жидкости). В этом случае закон И. Ньютона (1687 г.) гласит сила внутреннего трения Др, возникающая в газе, прямо пропорциональна коэффициенту внутреннего трения или динамической вязкости Т р и градиенту скоро- [c.82]

Величина 1] называется коэффициентом вязкости. При Ау/Ах и А8, равным единице, коэ(Й>ициент вязкости численно равен силе внутреннего трения. [c.196]

Вязкость. Одним из наиболее характерных свойств стекла является его значительная вязкость в расплавленном состоянии. Вязкостью или коэффициентом вязкости называют силу внутреннего трения между молекулами (агрегатами) составляющими стекло силикатов. Эта сила препятствует передвижению одного слоя жидкости или расплава, соприкасающегося с другим смежным елоем. [c.5]

Точнее коэффициент вязкости или просто вязкость есть сила внутреннего трения, препятствующая перемещению одного слоя жидкости площадью 1 см , толщиной 1 см относительно другого такого же слоя жидкости, двигающегося со скоростью 1 см/с. Такую вязкость называют динамической и измеряют в пуазах. [c.5]

Вязкостью динамической, или коэффициентом внутреннего трения, называется величина, равная отношению силы внутреннего трения, действующей на поверхность слоя жидкости при градиенте скорости, равном единице, к площади этого слоя. [c.159]

Наиболее простой случай, который поддается теоретическому рассмотрению, это задача о распространении упругих волн в изотропном твердом диэлектрике без примесей и дефектов. Формально к вопросу о поглощении звука в таком диэлектрике можно подойти феноменологически, основываясь на методе определения потерь энергии звука за счет действия диссипативных сил — внутреннего трения (вязкости) и теплопроводности, как это было сделано для жидкости в гл. 2. Проводя подобные рассуждения, можно получить формулы для коэффициентов поглощения плоских продольных и поперечных гармонических волн такого же вида, как формула (2.2,12) [1]. О таком макроскопическом подходе для определения аи будет идти речь в 2. [c.236]

Реальный газ отличается от идеального в основном наличием сил внутреннего трения. Чем выше плотность реального газа, тем более он отличается от идеального. Динамический коэффициент вязкости т]д, Па-с, который определяется силами внутреннего трения, связан с кинематическим коэффициентом вязкости Vк, м /с, следующей зависимостью [c.10]

Динамическая вязкость (коэффициент внутреннего трения). Если в жидкости или газе происходит ламинарное (струйчатое) течение отдельных слоев друг относительно друга, то между слоями возникает сшг, направленная касательно к поверхности этих слоев. Наличие вязкости приводит также к возникновению силы, действующей на каждое тело, движущееся в жидкости или газе или же обтекаемое потоком жидкости или газа. Эта сила, называемая силой вязкости (внутреннего трения), выражается формулой [c.172]

Однако можно сразу же заметить, что подобный вывод способен привести к явно нелепому результату, а именно, что наибольший коэффициент трения будет тогда, когда никакой смазки нет и зазор между валом и подшипником вообще ничем не заполнен. Неправильность подобного вывода объясняется тем, что при уменьшении вязкости смазки уменьшается величина z, а вследствие этого увеличивается эксцентриситет положения вала в подшипнике и соответственно уменьшается минимальный зазор между их поверхностями. При этом может наступить момент, когда начнет сказываться не идеально гладкая форма поверхностей вала и подшипника и будет происходить зацепление наиболее высоких выступов этих поверхностей. Вследствие этого сила трения, сопротивляющаяся вращению вала, будет превышать значение, зависящее от внутреннего трения в смазочной прослойке. [c.99]

Динамической вязкостью шха коэффициентом внутреннего трения называют силу сопротивления двух слоев жидкости площадью 1 см , находящихся на расстоянии 1 см и перемещающихся один относительно другого со скоростью 1 см сек. Если эта сила равна 1 дин, то такую единицу вязкости называют пуазом (ns), а величину, меньшую в 100 раз, сантипуазом (спз). Абсолютная вязкость воды прп 20° С равна 1,005 спз- [c.69]

Исходя из этих представлений, Нуссель-том было получено теоретическое решение задачи для случаев конденсации пара на поверхности вертикальной пластины или трубы н горизонтальной круглой трубы (фиг. 2-31). При этом предполагалось, что вся поверхность стенки покрыта тонким слоем (пленкой) образовавшейся жидкости, стекающей вниз под влиянием силы тяжести (удельный вес у) и сил внутреннего трения (коэффициент вязкости и). Рассматривая взаимодействие этих сил, нетрудно определить распределение скоростей по сечению пленки (парабола с вершиной на наружной поверхности, см. фиг. 2-31,а), среднюю скорость ю и толщину пленки 8 на любом расстоянии от верхней точки поверхности, а следовательно, и коэффициент теплоотдачи в этой точке а = - , где Я — коэффициент теплопроводности жидкости. Отсюда получаются следующие формулы для среднего по высоте коэффициента теплоотдачи от покоящегося пара к стенке [c.127]

Вязкостью называют свойство жидкости, вызывающее при ее движении силы внутреннего трения, оказывающие сопротивление относительному перемещению струй и частиц жидкости, движущихся с различными скоростями. Согласно закону Ньютона, сила трения (или напряжение внутреннего трения) между любыми соседними слоями вещества выражается уравнением a=n(dw/dn) п/м , где ц — коэффициент динамической вязкости. н-сек1м dw/dn — представляет собой градиент скорости, характеризующий интенсивность изменения скорости в направлении, перпендикулярном движению. [c.153]

Но при помощи термодинамических функций и. 3, Р описываются процессы превращения энергии ири изменении состояния тела, например при фазовых переходах, при распространении и передаче тепла как от внешних источников, так и под действием сил внутреннего трения, ири увеличении или уменьшении поверх-иости тела и т. д. Поэтому закон соответственных состояний может быть распространен и на различные процессы превращения энергии, ироисходящие в теле, в частности на процессы распространения тепла, фазовые превращения и т. и. Из этого следует, что теплоемкости и Ср, теплота испарения жидкости Гм, коэффициенты поверхностного натяжения ст, вязкости р, и теплопроводности А- в жидком и газообразном состояниях должны для термодинамически подобных веществ определяться следующими общими зависимостями [c.20]

Впервые Фохт приписал силам внутреннего трения вязкий характер (г = Ее + г]е, 1] — коэффициент вязкости материала. При циклических деформациях модель Фохта обнаруживает различие графиков нагрузки-разгрузки в осях (т,е). Это явление, присущее всем реальным телам, называется гистерезисом. Модель Фохта описывает и свойство ползучести — при постоянной Нс1грузке Происходит увеличение деформации. Однако она не в состоянии отобразить релаксацию — важное свойство тел, со- [c.262]

При движении жидкости и газа между отдельными частицами возникают силы внутреннего трения, или силы вязкости. Коэффициент вязкости таких веществ, как, например, воздух, вода, относительно невелик, поэтому при определенных условиях (при каких — это выясним подробнее далее) можно приближенно рассматривать течение жидкости (или газа) как течение шдеальной жидкости, т. е. жидкости, лишенной вязкости. Такой жидкости и такого газа, разумеется, нет. Однако течение жидкости и газа во многих практически очень важных случаях можно приближенно рассматривать как течение идеальной жидкости. [c.346]

Поглощение ультразвука вследствие внутреннего трения можно легко рассчитать, вводя коэффициент вязкости среды г и учитывая, что вязкие напряжения являются функциями градиента скорости Ieщeния ее частиц. При этом в первом приближении вязкие напряжения можно считать пропорциональными первой степени скорости деформации (закон Ньютона для сил внутреннего трения). Мы ограничимся по-прежнему рассмотрением плоских волн, распространяющихся вдоль оси х. Прибавляя к упругому напряжению о для одномерной деформации д /дх (с учетом сдвиговой упругости) вязкое напряжение, пропорциональное скорости этой деформации r д%/дxдt — г ди/дх, получим одномерное реологическое уравнение состояния в виде [c.54]

Г. Стокс (1819-1903) [14]. Предполагается, что касательная сила, действующая на единицу площади между двумя граничащими слоями жидкости, пропорциональна градиенту скорости течения. Постоянная иронорциональности называется коэффициентом внутреннего трения или вязкостью, и это одна из характерных физических постоянных жидкости. Опа велика для липких жидкостей типа смазочного масла и мала для водянистых жидкостей тина самой воды или воздуха. [c.82]

В гидродинамическом пограничном слое — узкой области течения, прилегающей к обтекаемому телу и поверхности канала, силы давления и инерции сравнимы с силами внутреннего трения. Отношение этих сил характеризуется критерием подобия Рейнольдса Ре. Все реальные жидкости и газы прилипают к поверхности тела, поэтому ка границе движения среда — тело скорость среды уменьшается до нуля, т. е. в пограничном слое возникает градиент скорости, который, в своюе очередь, вызывает силы трения, рассчитываемые как произведение коэффициента вязкости на градиент скорости. [c.13]

Что же касается жидкостей, то и здесь условие малости поглощения выполняется всегда, когда вообще имеет смысл задача о поглощении звука в той постановке, о которой здесь шла речь. Поглощение (на длине волны) может стать большим, лишь если силы вязких напряжений сравнимы с силами давления, возникающими при сжатии вещества. Но в таких условиях становится неприменимым уже самое уравнение Навьс — Стокса (с не зависящими от частоты коэффициентами вязкости) и возникает существенная, связанная с процессами внутреннего трения дисперсия звука ). [c.425]

Вязкость. Вязкостью или внутренним трением масла называется сопротивление частиц масла взаимному перемещению под влиянием какой-либо силы. Вязкость масла бывает динамическая, кинематическая и условная (относительная). Динамическая вязкость (коэффициент внутреннего трения) выражает силу, необходимую для перемещения слоя жидкости площадью в 1 со скоростью 1 см1сек, по отношению к другому такому же слою, находящемуся на расстоянии 1 см от первого. Единицей динамической вязкости является пуаз. Кинематическая вязкость представляет собой отношение динамической вязкости жидкости к ее плотности при определенной температуре. За единицу кинематической вязкости принят стокс (ст). Сотая часть стокса называется сан-тистоксом (сст). Метод определения кинематической вязкости [c.7]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...