Закрепление лишнее

Основная система для неразрезной балки может быть получена п) тем отбрасывания лишних опорных закреплений (лишних опор). Так, например, для неразрезной балки рис. 175, а основная система может быть принята [c.281]

Все статически неопределимые конструкции имеют дополнительные, или так называемые лишние , связи в виде закреплений, стержней либо других элементов. [c.137]

Ву,неизвестных реакций кА Одна неизвестная является лишней. Следовательно, задача будет статически неопределимой. Эта статическая неопределимость устраняется, если предположить, что в одной из точек закрепления, например в точке В, имеется подшипник (рис. 134, б). [c.190]

Решение. Для раскрытия статической неопределимости применим способ сравнения линейных деформаций. За лишнее закрепление выберем опору С. Расчетная схема статически определимой балки показана на рис. б). Балка загружается заданной нагрузкой (схема в)) н лишней неизвестной силой G (схема г)). Прогиб балки в точке С под действием заданной нагрузки обозначим fjp, а под действием силы —f - В заданной балке в точке С опора, следовательно, f = f p + f = - [c.195]

Решение. При раскрытии статической неопределимости применим способ Мора. За лишнее закрепление примем опору А. В расчетной статически определимой схеме балку загрузим как заданной силой Р, так и лишней неизвестной силой А (схема б)). Такую же балку загружаем силой Р"=1, приложенной в точке А и направленной по направлению силы А (схема в)). [c.197]

Решение. При раскрытии статической неопределимости применим способ Верещагина. За лишнее закрепление возьмем правую опору. Выбранная расчетная схема с полной нагрузкой — заданными силами и лишней неизвестной D—показана на схеме б). Условие совместности деформаций /л = 0. [c.197]

Приведенные данные показывают, что электрические и оптические свойства аморфных полупроводников похожи на свойства кристаллических полупроводников, но не тождественны им. Это сходство, как показал специальный анализ, обусловлено тем, что энергетический спектр электронов и плотность состояний для ковалентных веществ, которым относятся полупроводники, определяются в значительной мере ближним порядком в расположении атомов, поскольку ковалентные связи короткодействующие. Поэтому кривые N (е) для кристаллических и аморфных веществ во многом схожи, хотя и не идентичны. Для обоих типов веществ обнаружены энергетические зоны валентная, запрещенная и проводимости. Близкими оказались и общие формы распределения состояний в валентных зонах и зонах проводимости. В то же время структура состояний в запрещенной зоне в некристаллических полупроводниках оказалась отличной от кристаллических. Вместо четко очерченной запрещенной зоны идеальных кристаллических полупроводников запрещенная зона аморфных полупроводников содержит обусловленные топологическим беспорядком локализованные состояния, формирующие хвосты плотности состояний выше и ниже обычных зон. Широко использующиеся модели кривых показаны на рис. 12.7 [68]. На рисунке 12.7, а показана кривая по модели (Мотта и Дэвиса, согласно которой хвосты локализованных состояний распространяются в запрещенную зону на несколько десятых эВ. Поэтому в этой модели кроме краев зон проводимости (бс) и валентной (ev) вводятся границы областей локализованных состояний (соответственно гл и ев). Помимо этого авторы модели предположили, что вблизи середины запрещенной зоны за счет дефектов в случайной сетке связей (вакансии, незанятые связи и т. п.) возникает дополнительная зона энергетических уровней. Расщепление этой зоны на донорную и акцепторную части (см. рис. 12.7, б) приводит к закреплению уровня Ферми (здесь донорная часть обусловлена лишними незанятыми связями, акцепторная — недостающими по аналогии с кристаллическими полупроводниками). Наконец, в последнее время было показано, что за счет некоторых дефектов могут существовать и отщепленные от зон локализованные состояния (см. рис. 12.7, в). Приведенный вид кривой Л (е) позволяет объяснить многие физические свойства. Так, например, в низкотемпературном пределе проводимость должна отсутствовать. При очень низких температурах проводимость может осуществляться туннелированием (с термической активацией) между состояниями на уровне Ферми, и проводимость будет описываться формулой (12.4). При более высоких температурах носители заряда будут возбуждаться в локализованные состояния в хвостах. При этом перенос заряда [c.285]

Простейшими схемами статически неопределимых балок могут служить схемы балок, показанные на рис. 14.1.1, а, б, в. Все эти балки один раз статически неопределимы, так как число уравнений статики на единицу меньше числа неизвестных опорных реакций. Одна из реакций для этих балок является добавочной или, как говорят, лишней неизвестной. Термин лишняя неизвестная чисто условный. С инженерной точки зрения добавочные закрепления балки бывают просто необходимы. Примером балок с большим числом лишних неизвестных могут служить схемы на рис. 14.1.1, г, д, е. [c.242]

Все статически неопределимые конструкции имеют дополнительные, или так называемые лишние , связи в виде закреплений, стержней либо других элементов. Лишними такие связи называют только потому, что они не являются необходимыми для обеспечения равновесия конструкции и ее геометрической неизменяемости, хотя постановка их диктуется условиями эксплуатации. По условиям прочности и жесткости конструкции лишние связи могут оказаться необходимыми. [c.147]

При удалении связей еистемы необходимо следить за тем, чтобы получаемая конструкция была геометрически неизменяема. Поэтому в раме (рис. 12.5, а), имеющей одно лишнее опорное закрепление, было бы ошибочным удаление вертикального стерженька (рис. 12.5, , так как оставшиеся три стерженька не могли бы препятствовать повороту рамы вокруг точки А, в которой пересекаются их оси. Правильный вариант удаления лишнего стержня показан на рис. 12.5, в. [c.456]

Как известно, защемление создает лишнее закрепление и, следовательно, лишнюю неизвестную. Введя нулевой пролет, имеем возможность составить [c.264]

Решим эту задачу другим путем, приняв за лишнее неизвестное опорный момент Ма- В этом случае соответственно изменится основная система, но конечный результат остается без изменения. Чтобы получить основную систему, необходимо отбросить то опорное закрепление, которое вызывает момент Ма, т. е. защемление конца А. Следовательно, вместо заделки там следует поставить шарнирно неподвижную опору. [c.282]

Статическая определимость. В стержневых конструкциях существует два вида статической неопределимости. Это, во-первых, статическая неопределимость опорных реакций и, во-вторых, статическая неопределимость стержневой решетки. Первый вид статической неопределимости является следствием введения лишних опорных закреплений. Рис. 4.6 поясняет это на примере стержня. На рис. 4.6, а дано закрепление, обеспечивающее статическую определимость опорных реакций, а на рис. 4.6, б показаны сами соответствующие реакции. Три уравнения статики (сумма моментов относительно узла А, сумма проекций на ось х и сумма проекций на ось у) служат для определения трех неизвестных реакций. [c.97]

Рассмотрев балку, изображенную на рис. 273, мы установили, что число уравнений статики было на единицу меньше числа неизвестных опорных реакций. Одна из реакций является, таким образом, добавочной или, как говорят, лишней неизвестной. Этот термин прочно укоренился в технической литературе между тем принять его можно лишь условно. Действительно-, добавочная реакция и соответствующее ей добавочное закрепление являются лишними только с точки зрения необходимости их для равновесия балки, как жесткого целого. С точки же зрения инженера добавочное закрепление во многих случаях не только не является лишним, а наоборот позволяет осуществить такую конструкцию, которая без него была бы невозможна. [c.336]

Решение. Балка один раз статически неопределима. Для раскрытия неопределимости применим способ сравнения перемещений. За лишнее закрепление принимаем опору С. Основная система показана на рис. б. Загрузим [c.232]

Для автоматов с повышенным числом ходов (>200 ход/мин) более предпочтительны роторные бункера (рис. 5), Бункер состоит из корпуса S, в котором размещены захваты 5, закрепленные на круглом диске с зубчатым венцом 4, посредством которого осуществляется вращение захватов. Вращающийся диск установлен на валу 8 в подшипниках 10. Бункер закрыт крышкой 9. При вращении диска заготовки попадают в захваты и перемещаются вверх, затем они попадают в ориентирующие направляющие, состоящие из планок 6 и 7 со скошенными поверхностями (для облегчения попадания на них заготовок). Под действием силы тяжести заготовки ориентируются на направляющих планках. Лишние заготовки звездочкой J2 с приводом 2 сбиваются с направляющих обратно в бункер. Заготовки, попавшие в лоток 13, с помощью [c.318]

Произвольные постоянные j и a должны быть найдены из условий закрепления концов бруска. В случае статически неопределенных задач решение (90) дает возможность найти лишние неизвестные величины, являющиеся результатом лишних закреплений. [c.243]

Поскольку закрепленная балка не имеет поворота в узле В, теперь необходимо наложить другое условие нагружения с тем, чтобы учесть действительный поворот узла. Этот шаг облегчается приложением к закрепленной конструкции единичного неизвестного перемещения это аналогично соответствующему шагу в методе податливостей, когда берутся единичные значения лишних неизвестных. Единичный поворот ф=1) показан на рис. 11.25, с. Реакция на конце В, соответствующая неизвестному перемещению D узла, представляет собой коэффициент влияния жесткости 5, поскольку она вызывается единичным перемещением конструкции. Эта жесткость, согласно формулам, приведенным на рис. 11.24, а, составляет [c.472]

Переходим от заданной статически неопределимой системы к так называемой основной системе, для чего в заданной системе отбрасываем столько закреплений, сколько лишних неизвестных усилий. В нашем случае следует отбросить одно закрепление. [c.45]

Пусть дана статически неопределимая система с п лишними неизвестными. Перейдем к статически определимой основной системе, отбрасывая п лишних закреплений. Вместе с этим исчезнут п усилий Х-2..... Х ) в этих закреплениях и появятся [c.319]

Рис. 57. К анализу работы цилиндрического резервуара, целиком наполненного водой а — характер деформации цилиндрической оболочки, отделенной от днища (основная статически определимая система — безмоментное состояние) б — усилия и моменты, необходимые для согласования деформаций цилиндрической оболочки с условиями закрепления (лишние неизвестные, создающие краевой эффект) в — действительная картина деформации оболочки (отчетливо видеи местный характер изгибной деформации — краевой эффект)

За лишние неизвестные можно принимать не только реактивные составляющие в местах закрепления заданной балки, но и внутренние усилия Q и 7W в том поперечном сечении, в котором ее расчленение приподит к балкам табличной формы [c.174]

Из рассмотрения устройства опорных закреплений балки следует, что в заделке появятся вертикальная реакция А и реактивный момент Ма, а на правом конце балки — только вертикальная реакция В. Для опреде-"ления трех неизвестных реакций статика дает только два уравнения. Следовательно, данная балка является статически неопределимой и имеет одну лишнюю неизвестную. За лишнюю неизвестную можно взять любую из трех опорных реавдий. Примем в качестве лишней неизвестной реакцию опоры В. В этом случае следует считать, что заданная балка получилась из статически определимой консольной балки АВ, которой потом добавили опору в точке В. Эту статически определимую балку, полуцающуюся из статически неопределимой при удалении добавочного ( лишнего ) опорного закрепления, называют основной системой. [c.280]

Встречаются системы, в которых имеется две или большее число лишних связей. Так, например, удаляя из системы, показанной на рис. 3.4, д, одновременно две связи, мы еш,е сохраним ее геометрическую неизменяемость. На рис. 3.7 показаны различные варианты такого исключения. В варианте г (рис. 3.7, г) удалено в правом конце абсолютно жесткого стержня закрепление, представляющее собой две связи, ибо этим закреплением восирепят-ствованы как горизонтальная, так и вертикальная составляющие перемещения правого концевого сечения. Число лишних связей Б системе характеризует степень ее статической неопределимости, т. е. доказывает, насколько число неизвестных усилий превышает число уравнений статики. [c.173]

Эта статически определимая балка, которая получается из статически неопределимой при удалении иаишегоъ опорного закрепления, называется основной системой. Выбрав какую-либо из реакций за лишнюю неизвестную, мы тем самым выбираем основную систему. [c.337]

Операции выбора лишней неизвестной и основной системы неразрывно связаны друг с другом основная статически определимая система получается из статически неопределимой путем отбрасыва-пи опорных закреплений, вызывающих опорные реакции, принятые за лишние. [c.343]

При т > Tjtp + равновесие линии дислокации становится невозможным и она расширяется в виде двойной спирали, закрепленной в точках А н В (позиции 2—4). Ее краевые компоненты стремятся двигаться в направлении вектора Ь, а винтовые — расходятся перпендикулярно к нему. Благодаря закреплению в точках А и В при движении винтовых компонентов возникнут участки с ориентацией, соответствующей краевой дислокации обратного знака (сечение 3 на рис. 2.17, б). Так как за пределами отрезка АВ один слой атомов над плоскостью скольжения продвинулся в направлении т, то оказавшийся лишним слой атомов под этой плоскостью начинает двигаться в обратном направлении. Краевые компоненты обратного знака около точек закрепления переходят в винтовые компоненты (позиция 4 на рис. 2.17, а), которые сближаются между собой. В результате образуется замкнутая петля линии Дислокации (позиция 5), продолжающая расширяться (сечение 5 на рис. 2.17, б), а оставшийся между точками закрепления А и В участок дислокации повторяет описанную эволюцию, которая характеризует работу генератора петель дислокаций, получившего название источника Франка — Рида. [c.89]

В качестве второго примера рассмотрим такую же оболочку, что и раньше, но будем считать, что ее край освобожден от закрепления по нормали, т. е. примем граничные условия в виде (20.11.1 ). Тогда для приближения (s) основного напряженного состояния должны будут выполняться первые два граничных условия (20.11.4). Они показывают, что теперь без учета простого краевого эффекта можно строить уже приближения (0) и (1), а следовательно, в (27.9.3) надо положить п = 2. Это значит, что погрешность построения основного напряженного состояния снижается до величин порядка hi. Для показателей интенсивности мы имеем формулы (20.11.2) и (20.11.3 ). Из них вытекает, что интенсивность простого краевого эффекта понижается, что приводит к уменьшению погрешности определения краевых напряжений и перемещений до величин порядка h > . Напомним, что устранение лишних нетангенциальных закреплений улучшает асимптотику напряженно-деформированного состояния (при условии, что тангенциальные закрепления обеспечивают жесткость срединной поверхности). Мы видим теперь, что это улучшает также и точность итерационной теории. [c.418]

Решение. За Лйшнее закрепление примем левую опору основная система балкИ показана на схеме б. Эта балка загружается заданной нагрузкой и лишней неизвестной А (схема в). Применим далее способ Верещагина. Условие равенства нулю йрогиба на опоре А при пользовании этим способом Для балки постоянной жесткости записывается так [c.233]

Нормальные координаты, имеющие столь важное значение в акустике, могут быть применены с большой выгодой в различных задачах строительной механики. Ими, например, пользуются прп нахождении лишних неизвестных в системах с лишними закреплениями или лишними стержнями i). Применяя нормальные координаты при исследовании изгиба стержней и пластинок, можно получить обш,ие выражения для изогнутой оси стержня и для изогнутой поверхности пластинки. Эти общие выражения особенно удобны для вычисления прогибов в тех случаях, когда кроме поперечных нагрузок имеются силы, действующие по оси стержня или в плоскости пластинки. Исходя из общего выражения для изогнутой оси стержня, можно дать приближенные формулы для вычисления прогибов сжатых и растянутых стержней, лежащих на упругом основании. Некоторые частные задачи этого рода подробно рассмотрены в статьях А. Фан-дер-Флита =) и Ф. Форшхеймера ). [c.180]

Если равновесные конфигурации для молекулы в двух электронных состояниях Фе И Фе различны, ТО оривнтация осей (x,y,z), закрепленных в молекуле, для этих двух состояний при данном мгновенном расположении ядер также может быть различной. Это обусловлено тем, что ориентация осей определяется из условий Эккарта, которые зависят от равновесной геометрии молекулы [см. (7.127) — (7.135)]. Такой эффект называется поворотом осей [60]. Поэтому для однозначного определения ориентации осей (х, у, г) и, следовательно, величин Kat и Ма в (11.152) мы должны в качестве равновесной геометрии молекулы, которая может быть использована в условиях Эккарта, выбрать равновесную конфигурацию молекулы в одном из электронных состояний. Тогда вращательные волновые функции другого электронного состояния следует выразить через вращательные волновые функции, зависящие от углов Эйлера, определенных относительно новых осей, так как матричные элементы ЯаЕмогут содержать только один набор углов Эйлера, В результате становятся разрешенными некоторые лишние вращательные переходы, называемые переходами с поворотом осей, которые не удовлетворяют правилам отбора по К (или Ка и Кс), выведенным ниже. Этот эффект следует учитывать также при сравнении экспериментальных значений вибропных матричных элементов операторов Ма с их значениями, вычисляемыми из первых принципов. Переходы с поворотом осей обычно слабые и наблюдаются редко. [c.348]

В процессе фрезерования оформляющих полостей матриц в ее углах остаются небольшие радиусы, которые необходимо вырубить, чтобы получить прямые углы. Обработка таких труднодоступных угловых участков в закрытых оформляющих полостях матриц пресс-форм, форм для литья под давлением является ответственной и сложной операцией. На рис. 188 показан способ вырубки угловых участков в закрытой части матрицы i, закрепленной в слесарных тисках 1. Этот способ обработки отличается от предыдущего тем, что вырубка лишнего металла (радиуса), полученного после фрезерования, производится в горизонтальном положении плоскостей матрицы для того, чтобы было удобнее устанавливать специальное зубильце 4 и просматривать вырубаемые участки угла в контуре матрицы. В процессе вырубки удар молотка 2 по головке зубильца 4 должен быть не сильным, но точным необходимо периодически следить за тем, чтобы режущая часть зубильца не врезалась в боковые плоскости окна матрицы [c.200]

Канат обычно перерубают на стальной подкладке острым зубилом. Нельзя перерубать канат на лестничном марше или другом оборудовании дома. Допускается перерубанне и отрубание лишней длины канатов на каркасе кабины или противовеса. Кроме изложенных мер предосторожности, при замене тяговых канатов прини.маются дополнительные меры, предотвращающие возможность травмирования рабочих старые канаты снимают с противовеса, навешивают новые, укорачивают с лестницы, привязанной верхними концами к каркасу противовеса, или со специальной люльки. При выполнении этой работы необходимо прикрепиться предохранительным поясом к каркасу противовеса посторонних лиц Б шахте и в приямке, за исключением лиц, выполняющих эту работу, не должно быть. Одновременная работа людей в машинном (блочном) помещении, на кабине и противовесе запрещается. На лифтах с нижним расположением машинного помещения концы старого и нового канатов сращивают перед вытягиванием на противовес или кабину не менее чем двумя зажимами, при этом должен быть оставлен свободный конец "нового каната, достаточный для закрепления его на противовесе или кабине без отсоединения старого. Снимают зажимы и отсоединяют старый канат после окончательного закрепления нового на противовесе или кабине. [c.110]

Моменты, действуюш ие по концам этих балок, найдутся из того условия, что над каждой из опор два соседние пролета изогнутой оси неразрезной балки имеют обш ую касательную. Таким путем мы получим систему уравнений, каждое из которых будет заключать величины трех последовательных опорных моментов. Число уравнений будет соответствовать числу промежуточных опор, и если концы многопролетной балки могут свободно поворачиваться, то из полученной системы уравнений найдутся все лишние неизвестные, В случае закрепленных концов нужно будет к составленной системе уравнений присоединить еще два уравнения, которые напишутся на основании условий закрепления концов, В качестве примера рассмотрим изгиб многопролетной балки, сжатой силами 5 и изгибаемой парами сил, приложенными по концам. Если других нагрузок нет, то мы можем все ну>и-ные нам уравнения составить при помощи формул (29 ), Введя для краткости обозначения [c.213]

В методе податливостей статически определимую выделенную конструкцию получают разрезанием или каким-либо иным изменением действительной конструкции, в результате чего устраняются лишние неизвестные. Аналогичная операция в методе жесткостей состоит в получении кинематически определимой конструкции та КИМ изменением действительной конструкции, что все неизвестные перемещения в узлах обращаются в нуль, Поскольку неизвестными перемещениями являются смещения и повороты в узлах, то сделать их равными нулю можно закреплением узлов конструкции, которое препятствовало бы таким перемещениям. Конструкция, получающаяся в результате закрепления всех узлов, называется закрепленной конструкцией. Для тображеиной на рис. 11.25, а балки закрепленная конструкция получается путем запрещения поворота в узле В, причем величина становится равной нулю. Таким образом, закрепленная конструкция представляет собой заделанную по обоим концам балку (рис. 11.25, Ь). [c.471]

Розвел и Новик [62] наблюдали подобные эффекты внутреннего трения на закаленном золоте. Скорость охлаждения, которую они выбрали, была достаточно малой, 10 град сек, и процесс старения почти полностью завервдался при охлаждении. По этой причине их экспериментальные результаты не согласуются с данными Леви и Мецгера. Например, они не наблюдали эффекта старения после закалки. Тем не менее результат Роз-вела и Новика лишний раз доказывает закрепление дислокаций вакансиями. Они считают, что закрепление дислокаций в золоте является результатом сравнительно слабого взаимодействия неполных дислокаций с вакансиями. [c.228]

Действие источника переползания, механизм которого впервые предложили Бардин и Херринг [8], до некоторой степени аналогично действию источника скольжения, предложенному Франком и Ридом [9]. Возникающая дислокация, закрепленная на концах, двигается в плоскости, перпендикулярной вектору Бюргерса, т. е. переползанием за счет конденсации вакансий, в то время как в случае источника Франка—Рида движение осуществляется в плоскости, содержащей вектор Бюргерса. Так как винтовые дислокации при переползании превращаются в геликоидальные, как было показано выше, только краевые дислокации могут действовать как источник посредством расширения в плоскость переползания за счет сверхравновесных вакансий. Этот процесс схематично представлен на рис. 4, где лишняя полуплоскость той же дислокации удаляется за счет конденсации вакансий. Бардин и Херринг не рассматривали природу точек закрепления дислокационного источника, очевидно, этот источник мо- [c.273]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...