Плотность и методы ее измерения

Плотность и методы ее измерения [c.287]

Во многих случаях, особенно при малых скоростях движения влажного пара, можно успешно использовать методы улавливания капель и метод отпечатков. В первом случае капли улавливаются в слой масла, их средний размер определяется по измерениям в поле микроскопа. Такой метод может быть эффективно использован для измерений дисперсности в ресиверах экспериментальных установок. В этом случае может обеспечиваться полная достоверность измерений за счет консерваций капель, осевших на пробное стекло, покрытое слоем масла. Консервация осуществляется путем прокола слоя масла стержнем При этом небольшая часть капелек, осевшая на масло, внедряется в него и сохраняется (консервируется), остальные капли испаряются с поверхности масла. Законсервированные капли можно легко распределить по поверхности предметного стекла микроскопа и получить нужную плотность для удобства расчета среднего размера, причем отбор пробы и перенос ее на предметное стекло микроскопа производится обычной пипеткой. [c.46]

I. Определение толщины пленок. Почти во всех случаях применения ЭНП необходимо не только измерять толщину готовой пленки, но и контролировать ее в процессе нанесения. К наиболее широко применяемым методам измерения толщины относятся оптические, электрические и гравиметрические реже применяется метод, при котором толщина определяется по смещению иглы профилометра на ступеньке поверхность подложки — поверхность пленки. Этот метод применим только к пленкам, обладающим достаточно большой твердостью, так как давление, создаваемое иглой, может достигать 50 МПа. В гравиметрических методах определяется изменение массы подложки после нанесения пленки. Для определения толщины необходимо знать плотность материала пленки и ее площадь. Применение автоматических микровесов позволяет во многих случаях вести контроль толщины пленки в процессе ее нанесения. [c.262]

Антистатические свойства твердых диэлектриков, т. е. их пониженную способность к электризации, можно оценить прямым методом, путем измерения плотности и знака заряда и скорости его спаданий, и косвенным — путем измерения удельного поверхностного ps и удельного объемного р сопротивлений. Чем ниже р и р диэлектрика, тем меньше накапливающий- [c.412]

Перейдем теперь к методам измерения других величин, характеризующих интенсивность звукового поля. Исследуя работу излучателя, Гартман пользовался диском Рэлея и радиометром [30, 46]. Оба эти прибора позволяют измерять величины, пропорциональные интенсивности или плотности звуковой энергии Е [см. формулу (16)], а именно квадрат амплитуды колебательной скорости и радиационное давление. [c.29]

Значительное количество данных о теплоемкостях растворов было в последние годы получено с помощью проточных калориметров (см., например, [2—4] и библиографию в этих работах). Кроме высокой производительности и отсутствия паровой фазы, к достоинствам этого метода следует отнести удобство использования раствора предыдущей концентрации как эталона для последующей в дифференциальных измерениях. Это позволяет добиться более высокой по сравнению е другими методами воспроизводимости результатов при определении избыточной теплоемкости. Однако проточный калориметр измеряет объемную теплоемкость, и для ее перевода в мольные или удельные величины требуются данные о плотностях растворов. [c.195]

На рис. 27 представлены поляризационные кривые, полученные Н. Т. Кудрявцевым [26] при осаждении цинка из цинкатных электролитов. Из рисунка видно, что поляризация в цинкатных электролитах резко снижается с повышением скорости ее измерения. Если поляризацию катода измерять обычным компенсационным методом и перед каждым измерением электрод поляризовать в течение 3 мин., а затем измерять его потенциал, то катодная поляризация при плотности тока 1а/дм будет достигать нескольких сот милливольт. При быстром снятии кривой в течение 7,5 сек, поляризация, соответствующая той же плотности тока, снижается до 38 мв. [c.46]

Общесенситометрическое испытание позволяет оценить качество светочувствительных материалов (фотопленок, кинопленок и фотопластинок) путем определения величин, характеризующих воспроизведение испытуемым материалом серой шкалы при действии белого света. Результатом испытания являются численные значения общей и эффективной светочувствительности, коэффициента контрастности, фотографической широты, плотности вуали. Их значения находят методом, установленным ГОСТ 10691—63 Фотографические материалы на прозрачной подложке. Метод общесенситометрического испытания черно-белых кинофотоматериалов общего назначения Ч Общесенситометрическое испытание включает в себя следующие основные операции экспонирование отрезка испытуемого светочувствительного материала, химико-фотографическая обработка экспонированного материала, измерение почернений (оптических плотностей) и нанесение их значений на стандартный сенситометрический бланк, построение характеристической кривой и выражение с ее помощью результатов испытания [c.99]

На некоторых заводах для непосредственного определения плотности тока применяют приборы, состоящие из электрода с заранее определенной поверхностью и амперметра, включенного в цепь последовательно с электродом, который завешивают на катодную штангу. По показаниям прибора определяют плотность тока на данном электроде и приравнивают ее ко всем точкам катодной поверхности. Недостатком этого метода является то, что в процессе измерения на электрод наращивается металл. [c.502]

Принцип измерения теплового потока этим методом заключается в том, что разность температуры в центре и на краю фольги А7 прямо пропорциональна тепловому потоку, воспринятому константановой фольгой. Для измерения ДТ к центру константановой фольги припаивают тонкий медный провод 3. Таким образом получается дифференциальная термопара, составленная из медного провода 3, константановой фольги 1 и медного блока 2, горячий и холодный спаи которой образованы соответственно в центре и на периферии фольги. Сигнал этой термопары (термо-ЭДС) е пропорционален АГ и, следовательно, значению измеряемого теплового потока с плотностью q. Для случая постоянной плотности теплового потока по поверхности фольги эта связь установлена аналитическим путем [c.279]

Плотность теплового потока подбирали достаточно малой, чтобы не изменить свойств продукта, столь лабильного, как тесто для бисквита, при достаточно высоком сигнале датчиков, определяющем точность измерений. Удовлетворение обоих требований отражалось в стабильных показаниях датчиков теплового потока при стационарном режиме метода циклов, т. е. при определении Я. Поскольку первичным является температурный напор в термостатированных камерах прибора ТК-ТК, между которыми располагали образец, при изменении его свойств неизбежно должен был измениться и тепловой поток через него. [c.138]

Здесь приведен простейший пример, и в данном случае источник погрешности и ее размер определить не так уж трудно, хотя при очень точных измерениях плотности описанное обстоятельство может играть немаловажную роль. При более сложных измерениях нужно всегда очень тщательно продумывать их методику, чтобы избежать больших ошибок такого рода и чем сложнее опыт, тем больше оснований думать, что какой-то источник систематических погрешностей остался неучтенным и вносит недопустимо большой вклад в погрешность измерений. Один из наиболее надежных способов убедиться в отсутствии таких погрешностей - провести измерения интересующей нас величины совсем другим методом и в других условиях. Совпадение полученных результатов служит известной, хотя, к сожалению, не абсолютной, гарантией их правильности. Бывает, что и при измерении разными методами результаты отягчены одной и той же ускользнувшей от наблюдателя систематической погрешностью, и в этом случае оба совпавшие друг с другом результата окажутся одинаково неверными. [c.19]

При измерении величин Р и К принципиально необходимо вводить поправку на вредный объем, гидростатическую поправку, возникающую из-за переменной плотности газа по длине трубки для измерения давления и на термомолекулярное давление. Последняя из этих поправок обусловлена потоком частиц газа вдоль трубки, передающей давление, и является функцией давления, разности температур между концами трубки и состояния ее внутренней поверхности. На рис. 3.8 приведены величины всех трех поправок для низкотемпературного газового термометра Берри. Для газового термометра на интервал высоких температур одной из самых существенных является поправка на вредный объем. Это обусловлено тем, что в формулу (3.24) для вычисления поправки на вредный объем входят элементарные объемы участков трубки, которые содержат газ с высокой плотностью. В случае газовой термометрии при высоких температурах это те части трубки, передающей давление, которые находятся при комнатной температуре. Во время эксперимента необходимо самым тщательным образом следить за тем, чтобы температура участков соединительной трубки,которые находятся при комнатной температуре, оставалась постоянной. Кроме того, необходимо контролировать изменения объема при открывании и закрывании вентилей. Измерение температуры и объема соединительной трубки и вентилей с необходимой точностью требует применения довольно сложных экспериментальных методов и является одним из основных источников погрещности газовой термометрии в области высоких температур. В низкотемпературной газовой термометрии газ, имею- [c.93]

Количество выдаваемых ГСМ и ТСМ учитывают весовым или объемным методами. В первом случае тару взвешивают до и после ее заполнения и подсчитывают разность полученных значений во втором—с помощью топливомаслораздаточной аппаратуры или непосредственным измерением определяют объем отпущенных ГСМ или тем, который умножают на плотность. [c.277]

Звуковые и УЗ И. а. широко используются в гидроакустике для исследования свойств морской среды, для измерения глубин (см. Эхолот) и в гидролокации, а также в УЗ дефектоскопии и в ряде др. методов. ЙМПУЛЬС ЗВУКОВОЙ ВОЛНЙ — кол-во движения, к-рым обладает звуковое поле в заданном объёме. Понятие И. 3. в. имеет смысл для волны, занимающей конечную область пространства, нигде не ограниченного преградами. Плотность И. з. в.т. е. имнульс единицы объёма, равна [c.130]

Авторы [5.10, 5.25] полагали, что полученные ими экспериментальные данные о плотности жидкого фреона-14 при p>ps являются единственными и не обсуждают результаты более раннего исследования [5.6]. Ю. П. Благой, В. А. Сорокин [5.6] сообщают экспериментальные значения q в интервале Т= = 120—150 К при p = ps — 50 МПа, но фактически они, определяли относительное изменение объема жидкости, заполняющей сильфонный пьезометр, при изменении внешнего гидростатического давления от ps до р, т. е. AVoth= vs — v)/vs= I—Qs/q)-И хотя точность измерения А отн жидкостей методом сильфон-ного пьезометра может быть высокой (сотые доли процента), к приведенным в работе [5.6] значениям q приходится относиться критически, так как они вычислены с использованием данных о Qs [5.34, 5.67], которые оказались систематически завышенными на 0,3—0,5% по сравнению с полученными позднее [5.10, 5.71]. [c.198]

Автоматическое измерение параметров объектов — это определение физических характеристик объектов, а также обнаружение и измерение координат объектов по радиолокационным изображениям, полученным в системах с синтезированной апертурой, определение числа, размеров и плотности аэрозольных частиц по рассеянному ими волновому полю, определение численных параметров диаграмм направленность антенн и т. п. задачи. В основном для их решения могут использоваться приемы и методы, применяемые при обработке изображений вообш е. Однако для некоторых задач разрабатываются и спецхшльные методы, учи-тываюш ие особенности формирования голограмм и измеряемого физического параметра. Таковы, например, методы измерения шероховатостей поверхностей по спекл-шуму на восстановленных изображениях этих объектов [91, 108, 119, 153], измерение размеров рассеиваюш их частиц [210] и т. п. [c.175]

Хорошо известно, что для измерения угловых координат точечной цели можно сформировать оптическое изображение и по координатам яркостного пятна определить ее угловое отклонение от оси визирования оптической системы. Привлекая функционал плотностей вероятностей (1.3.23), можно убедиться в оптимальном характере данного правила. Однако при появлении фазовых искажений оптические изображения (см. разд. 2.4) могут испытывать сильные искажения. В этой связи естественно поставить под сомнение и оптимальный характер измерения угловых координат по распределению интенсивности в таком испорченном оптическом изображении. Эти предположения, появляюш,иеся из физических предпосылок, полностью подтверждаются теми исследованиями, которые были проведены в пр едыдуш,ем разделе. Действительно, при достаточно мощном сигнале и сильных фазовых флуктуациях согласно (3.1.31) вся информация о координатах цели оказывается сосредоточенной в члене Z2, зависящем только от фазового распределения пришедшего светового поля и не связанном с оптическим изображением. Данное обстоятельство говорит о том, что в таких условиях оптимальное правило по измерению угловых координат уже будет другим. Найдем это правило, основываясь на методе максимального правдоподобия. [c.117]

Быстродействие метода. Инерционность измерения температуры пластинки определяется соотношением характерных времен энерговклада и установления зависимостей п(в) и к(в). В настояш,ее время практически все измерения проводятся в условиях, когда тепловой источник, локализованный на поверхности пластинки, действует неограниченно долго (10 -10 с или больше), но обеспечивает сравнительно малую плотность мош,ности (0,05-1 Вт/см ). Время выравнивания температуры по толш,ине пластинки г /г /х (где х — коэффициент температуропроводности) составляет при в = 300 К для полупроводниковых кристаллов толш,иной 0,5 мм несколько мс, а для стекол толш,иной 14-2 мм — несколько секунд. По этой причине вычисление температуры [c.164]

Если поляризацию катода измерять обычным компенсационным методом и перед каждым измерением электрод поляризовать в течение 3 мин., а затем измерять его потенциал, то катодная поляризация при плотности тока 1 а/дмР- будет достигать нескольких сот милливольт. При быстром снятии кривой в течение 7,5 сек. поляризация, соответствующая той же плотности тока, снижается до ЪЪмв. С увеличением скорости измерения до 0,75 сек. поляризация снижается примерно до 6—8 мв и при дальнейшем повышении скорости остается неизменной. Эти данные показывают, что катодная поляризация в цинкатных электролитах (так же как и в щелочном цианистом электролите [21]), в основном является концентрационной, и только небольшая ее часть, остающаяся неизменной при очень больших скоростях измерения, вызвана другими причинами. [c.43]

Л е — электронная плотность, —концентрация данного иона, X — коэффициент возбуждения (слг -сек ), Лр, — вероятность спонтанного перехода (сек ), L — геометрический фактор, зависящий от размеров плазмы и апертуры спектрометра. Измерения велись на установке Зита . Произведение МеП Ь определялось из измерений континуума в видимой области спектра, г+ — общее число положительных ионов. Континуум связан с рекомбинационным и тормозным излучениями, возникающими при взаимодействии электронов с положительными нонами водорода, которые являются основой плазмы. Отношение 4/% было определено из известного процентного содержания азота (0,25%), прибавленного к водороду, и из решения уравнения ионизации для азота Те определялось по рассечению лазерного излучения. Линии КУ измерялись с помощью двух монохроматоров скользящего и нормального падения. Они градуировались с помощью монохроматора Эберта, регистрирующего видимую часть спектра. Для градуировки использовался метод двух пар линий. Ошибка в определении интенсивностей линий составляла коло 30%, но основная ошибка была обусловлена трудностью определения роли примесей, попадающих со стенок. Примеси искажают абсолютную величину сечения, но не его относительную величину. Яркость линий ЫУ возрастает по мере горения разряда в два раза. При вычислениях вводилась соответствующая поправка. Сечения возбуждения, найденные экспериментально, довольно хорошо согласуются с теоретическими расчетами для 7е=2,Ы0 °К (табл. 9.1). Наблюдаются отклонения от теоретических результатов в пределах 20—30% [c.361]

Для контроля правильности подбора условий работы по измерению спектров поглощения можно воспользоваться эталонными спектрами поглощения некоторых веществ. В таблицах Для этих спектров приводятся данные оптической плотности и прозрачности, которые тщательно проверены различными методами в различных лабораториях. В ультрафиолетовой области спектра роль эталонного может играть спектр поглощения раствора хромокалиевой соли (значения Т п Е см. в табл. 13). Этот спектр измерен, как видно из рис. 302, от 500 до 210 жр. и далее. [c.386]

Регистрация линейчатого излучения из плазмы позволяет определить концентрацию свободных электронов [3]. Столкновения нейтральных частиц (или ионов) с электронами приводят как к возбуждению нейтральных частиц (иоиов), так и к их девозбуждению, т. е. результативно оиределяют интенсивность липий излучения в линейчатом спектре. Дли ряда удобных для наблюдения линий в снектро излучения отдельных атомов хорошо известна зависимость иптенсивности излучения от кинетической энергии злектронов. Удобной и более простой модификацией этого метода явлиется измерение не абсолютной интенсивности излучения, а отношении интенсивностей излучения определенной пары линий. Со Стороны больших плотностей плазмы данный метод ограничен выполнением условия оптически тонкой плазмы, т. е. отсутствием поглощения на частоте излучения со стороны [c.253]

Измерение плотности нормальной компоненты. При изменении температуры меняется плотность нормальной компоненты, т. е. меняется количество жидкости, вовлекаемой в колебания стопки дисков, погруженной в гелий И. Это обстоятельство использовал Э. Л. Андроникашвили 1946, 1948) в эксперименте, результаты которого явились одним из первых подтверждений теории Ландау. Была построена установка, в которой исследовались колебания ажурной системы из 100 дисков, выполненных из алюминиевой фольги толщенной 0,001 см, нанизанных на общую ось и отделенных друг от друга на 0,02 см. Строгая параллельность дисков стопки обеспечивалась рифлением на них выпуклостей соответствующих размеров. Стопка, заключенная в тонкостенное ведерко, подвешивалась к упругой нити и период ее колебаний измерялся обычным методом зеркальца и шкалы. [c.669]

Особенно большие возможности при изучении тонкой структуры препаратов открывают методы сканируюш,ей фотометрии, позволяюш,ие анализировать пространственное расположение отдельных компонентов среды, измерять индивидуально для каждого инородного включения, клетки, частицы такие характеристики, как размер, площадь, длина периметра, форма, распределение оптической плотности и цветности в плоскости препарата и др. Могут анализироваться параметры, производные от указанных, например распределение площадей, измеренных для разных уровней оптической плотности, определение кривых распределения компонентов по размерам и др. [c.110]

От этой интересной общей картины свойств электрического разряда перейдем к современным исследованиям, в которых было установлено, что получение высоких температур в электрическом разряде зависит от плотности тока, сжатия разряда и давления газа. Это именно те параметры, которые Молер считал существенными для выравнивания температуры системы и приближения ее к термодинамическому равновесию. Рассмотрим сначала технику получения высоких температур, а затем методы их измерения. [c.305]

Для точного измерения плотности [65] пьезометрическим методом необходимо также решить следующие две задачи задачу подавления нуля, т. е. измерения в заданном узком диапазоне изменения плотности, и задачу непрерывной автоматической компенсации влияния изменения температуры на плотность, т. е. показания прибора нужно выразить в единицах плотности, приведенных к определенной температуре. Для этого одну пьезометрическую трубку необходимо погрузить в жидкость, плотность которой тре- буется измерить, а вторую трубку погрузить на такую же глубину сосуд с жидкостью, плотность которой известна. При этом раз- [c.345]

Успешное деййтвие зашиты в оптимальных случаях, как уже указывалось выше, достигает 100%, т. е. наблюдается полное прекрашение коррозии, однако условия, при которых наиболее полно подавляется коррозия, должны быть обязательно проверены. Условия, при которых достигается максимальная защита, могут быть установлены различными методами. Наилучшим является постоянный контроль веса защищаемой металлической конструкции. Однако такой контроль на практике не всегда можно осуи ествить, поэтому определяют потери в весе контрольных образцов, включенных в общую защиту сооружения. При всех своих преимуществах (наглядность и надежность) этот метод имеет тот недостаток, что требует для проверки действия защиты достаточно длительного срока, в то время как очень часто необходимо сразу после пуска защиты в действие определить, все ли сооружение находится под достаточной и максимальной защитой. Поэтому приходится прибегат , и к другим критериям защиты, отвечающим требованиям конкретного случая. Такими методами являются измерение величины защитного потенциала поляризации (иначе потенциала трубопровод — земля, металл — земля) или определение защитной плотности тока на защищаемой поверхности. В связи с тем, что защитная плотность тока может быть определена только косвенным путем, наибольшее и повсеместное распространение при осуществлении катодной защиты получил метод измерения защитного потенциала. Необходимо [c.190]

Многократные ю юрения содержат информацию о разбросе возможных значений результата измерений и потому позволяют найти оценку дисперсии D если ее значение неизвестно. Определим оценку дисперсии, используя метод максимального правдоподобия применительно к плотности распределения вектора многократных измерений (7.14). Выбор оценки подчиним условию [c.200]

А) ультрафиолетовой радиации и медленных Е 1—3 кэв) электронов, рентгеновские лучи и др. методы. Чрезвычайно толстые пограничные слои, к-рые могут целиком заполнить все рабочее сечепие сопла (при числах Re = 10—1000), низкая эффективность сверхзвуковых диффузоров и большие гидравлич. потери, сложность измерения параметров потока при низком давлении обусловливают специфич. тэуд-ности проектирования и эксплуатации гииерзвуковых аэродинамич. труб низкой плотности. Полное моделирование полета аппарата с большими скоростями в верхних слоях атмосферы в аэродинамич. трубах представляет собой чрезвычайно сложную задачу, т. к. для этого требуется не только соблюдение геометрич. подобия и подобия по числам М и Re, но и тождественное воспроизведение состава и темп-ры газа, физико-химич. свойств поверхности телг1, а также распределения ее темп-ры, к-рая определяется балансом тепла, поступающего к поверхности от исех внутренних и внешних источников. [c.328]

РЕНТГЕНОВСКАЯ ДЕФЕКТОСКОПИЯ — уста-цовление наличия, местонахождения и размеров внутр. дефектов в материалах и изделиях, просвечиваемых рентгеновскими лучами. Р. д. основана на различии ослабления энергии рентгеновских лучей при их прохождении сквозь участки изделия разной плотности и протяженности в направлении просвечивания. На основании опытных данных для нек-рых материалов установлена примерная толщина просвечиваемого слоя в зависимости от напряжения на рентгеновской трубке, а также фокусного расстояния, силы анодного тока и времени экспозиции. Так, при напряжении на трубке 200 кв практически просвечиваются алюминиевые пластины толщиной до 350 мм, стальные — до 70 мм, медные — до 50 мм. В промышленности применяют 4 метода Р. д. наиболее распространенный — фотографический, с получением изображепия на рентгеновской пленке визуальный, с получением изображения на экране ионизационный флуорогра-ф и ч е с к и й. При визуальном методе экспериментатор рассматривает светотеневую картину на рентгеновском экране чувствительность метода ниже фотографического. Ионизационный метод основан на измерении интенсивности прошедшего через исследуемый объект рентгеновского излучения с помощью ионизационной камеры величипа тока в камере регистрируется гальванометром или электрометром. Метод применяется преимущественно для об1шружения крупных дефектов. [c.419]

Несколько позднее Сайи и Кобаяши [164] разработали оригинальную методику одновременного измерения вязкости, плотности и поверхностного натяжения жидкости и применили ее для исследования свойств аргона и кислорода. Принципиальная особенность сконструированной ими установки заключается в использовании чувствительной электрической схемы с индуктивным датчиком. С помощью этой схемы при измерении плотности методом гидростатического взвешивания определялась выталкивающая сила, а при измерении поверхностного натяжения — сила взаимодействия жидкости с платиновым кольцом. Вязкость в установке измерялась методом капилляра, при этом жидкость вытекала из измерительной камеры под действием собственного веса через капилляр диаметром 0,1 мм и длиной 40 мм. Уровень жидкости последовательно проходил через два узла, находящиеся на расстоянии 3 мм друг от друга на медной проволоке диаметром 0,08 мм, которая соединяет индуктивный датчик с кварцевым поплавком (используемым для определения плотности). Благодаря поверхностному натяжению жидкости в момент прохождения узлов изменялась сила, действующая на проволоку, что регистрировалось датчиком таким образом измерялось время истечения определенного объема жидкости. [c.176]

По затуханию ультразвуковых рэлеевских волн можно определять также глубину поверхностно упрочненного (например, цементованного или закаленного) слоя детали. Это можно делать на основании следующих соображений. Плотность и упругие константы поверхностно-упрочненного слоя несколько отличаются от этих же параметров основной толщи образца. Несмотря на это различие, в такой неоднородной твердой среде тоже может распространяться рэлеевская волна, правда более сложного типа, чем в однородном твердом полупространстве. Затухание этой рэлеевской волны определяется глубиной упрочненного слоя, плотностями и упругими константами слоя и основной толщи материала [83]. Если все параметры, кроме глубины слоя, известны, то по затуханию волны можно определить глубину. На практике поступают проще [81]. Пусть, например, имеется большая серия однородных деталей с разбросом глубины поверх-ностно-упрочненного слоя. Выбирают несколько деталей (с максимально различными коэффициентами затухания рэлеевских волн) за эталоны и измеряют затухание рэлеевских волн в них. Далее каким-либо разрушающим методом определяют глубину слоя в эталонах. Построив кривую зависимости глубины слоя от затухания рэлеевских волн, можно определить глубину слоя любой детали из серии без разрушения ее, измерив лишь затухание, а упростив метод, можно отраничиться измерением амплитуды пришедшего сигнала при постоянном расстоянии между приемником и излучателем. [c.160]

Воздушная скорость измеряется аэродинамическим методом, который основан на измерении давления встречного потока воздуха. Тарировка шкалы указателя приборной скорости вьшолнена для плотности и сжимаемости воздуха на уровне моря по стандартной атмосфере, т. е. при давлении 760 мм рт. ст. и температуре +15° С. Следовательно, указатель скорости будет давать точнью показания только при той плотности воздуха, на которую он рассчитан. С увеличением высоты полета плотность воздуха и его сжимаемость изменяются. Поэтому одному и тому же скоростному напору на разных высотах будут соответствовать различные истинные скорости полета. Указатель скорости с подъемом на высоту будет давать заниженные показания скорости. Это требует учета методических ошибок указателя скорости. Методическая ошибка за счет изменения плотности воздуха с высотой учитьшается при помопщ навигационной линейки. [c.44]

A. Методы изучения с п е к т р а л о т oik а, включающие 1 ) измерения поля потока. в характерных сечениях решетки насадками, а также различными электрическими приборами, фиксирующими полное и статическое давление, температуру полного торможения, направление скорости в точке 2) изучение поля плотности оптическими методами (теневыми и интерберенционнымн) 3) визуализацию потока путем подмешивания инородных частиц. [c.645]

Поляризационные кривые позволяют изучить кинетику электродных процессов, величину защитного тока при электрохимической защите, явление пассивности и др. Существует два способа снятия поляризационных кривых гальваностатический и потен-циостатический. Гальваностатический метод заключается в измерении стационариого потенциала металла при пропускании через него тока определенной плотности. По ряду значений потенциалов при соответствующих плотностях поляризующего тока строят кривые катодной или анодной поляризации, т. е. зависимости Е = /(г к) или Е = /(/-г). [c.342]

Степень поляризации зависит от характера анодных и катодных участков, состава коррозионной среды и плотности коррозионного тока. Чем бо.чьше наклон поляризационных кривых, тем сильнее поляризуется электрод и тем сильнее тормозится анодный или катодный процесс. Для снятия поляризационных кривых могут быть использованы разные схемы установок. Схема любой установки для снятия поляризационных кривых гальва-ностатическим способом подобна схеме для и.змерения электродных потешгиалов компенсационным методом н отличается от нее по существу только тем, что она предусматривает подвод постоянного тока к исследуемому электроду и измерение его величины, т. е. включает источник постоянного тока, приборы для измерения силы тока и регулирования его величины и вспомогательный поляризующий электрод. Схема установки для снятия поляризационных кривых приведена на рис. 222. [c.342]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...