Плотность (определение, методы измерения

Плотность (определение, методы измерения) 159 [c.1196]

Наибольшую трудность представляет определение кажущейся плотности. Известный метод измерения кажущейся плотности пылевых частиц в вертикальном электрическом поле конденсатора Милликена [8, с. 66] позволяет измерять плотность отдельно взятой частицы. Метод весьма сложен в аппаратурном оформлении и трудоемок. Кроме того, требуется предварительное нахождение величины заряда частиц. Результаты измерений Для одной и той же пыли имеют значительный разброс. [c.189]

Поскольку основные термодинамические параметры потока могут быть выражены через плотность, определение последней через измерение показателя преломления дает возможность производить при помощи оптических методов газодинамические исследования. [c.215]

При определении коэффициентов теплоотдачи на вращающихся поверхностях необходимо знать плотность теплового потока на поверхности теплообмена. Наиболее удобными для исследования на вращающихся объектах являются датчики теплового потока, в помощью которых плотность теплового потока определяется по температурной информации. Например, для этих целей часто используют градиентный метод измерения тепловых потоков, при котором датчиком является исследуемая деталь, а тепловой поток находят по распределению температуры по поверхности этой детали (см. гл. 14). [c.309]

В настоящее время приведено сравнительно мало исследований метода катодного восстановления. По этой причине при практическом использовании этого метода не ясны еще критерии определения таких условий, как раствор или плотность тока. Следовательно, во многих случаях нет уверенности и в надежности результатов измерений. Однако из-за того, что электродный потенциал чувствителен к состоянию поверхности, этот метод измерения обладает высокой чувствительностью, позволяющей производить измерения даже в поверхностных пленках с мономолекулярным слоем. [c.196]

Не потеряли своего значения и электрохимические методы измерения адсорбции. Хемосорбированный на металле кислород, равно как и возникающие при окислении слои оксидов, могут быть электрохимически восстановлены в электролитах при соответствующих потенциалах электродов [39]. Процесс восстановления кислородсодержащих поверхностных соединений металла осуществляется при пропускании тока определенной плотности через электрохимическую ячейку, в которой исследуемый образец является катодом. При фиксируемой плотности тока исследуется изменение потенциала электрода во времени, причем потенциал отсчитывается по отношению к потенциалу одного из стандартных [c.32]

Широкое применение для измерения температуры и плотности потока нагретого газа находят методы спектрально-оптической диагностики. При этом информацию о состоянии газа можно получить, исследуя характеристики его излучения (поглощения) интенсивность излучения и длину волны линий, ширину и форму контура линий, зависимость интенсивности непрерывного излучения от длины волны и т. д. Перед применением того или иного метода измерения необходимо предварительно исследовать спектральные характеристики потока. Лишь после этого можно выбрать определенный оптический метод определения температуры, который обеспечивает достаточную точность измерения. [c.322]

Методы измерений коэффициентов асимметрии и эксцесса. Наиболее точны методы определения числовых характеристик плотности распределения вероятностей сигнала на ЭВМ. Но удовлетворительные результаты могут быть получены и в приборе аналогового типа, где измеряются центральные моменты исследуемого процесса t (О- [c.283]

Другой метод измерения вязкости тела, содержащего трещину, вне линейно-упругой области основан на определении энергетического параметра, выражающего изменение потенциальной энергии при росте трещины на величину da, по аналогии с величиной высвобождающейся энергии деформации G в условиях линейной упругости. В работе [171 развита теория нелинейно-упругого тела, для которого однозначную функцию плотности энергии деформации [как в уравнении (18)] можно выразить как [c.154]

Во многих случаях на определение параметров отводятся малые промежутки времени — от наносекунд до миллисекунд. Распространение обычных оптических методов измерения на такие короткие времена и на чрезвычайно высокие плотности потоков требует как усовершенствования и расширения старых методов, так и развития новой измерительной техники. [c.10]

Данная глава посвящена вопросам измерения параметров, характеризующих некоторые менее очевидные свойства лазерных резонаторов и активных сред, применяемых в квантовой электронике, от которых зависят рабочие характеристики лазеров. Здесь излагается ряд способов измерения усиления за один проход. В одном из параграфов главы даются дополнительные сведения о тех методах измерения усиления, о которых говорится в гл. 7, 3 и 4. Рассматриваются методы согласования мод, а в параграфе, посвященном измерениям времени жизни, указываются некоторые способы определения подобных характеристик в газах, жидкостях и твердых телах. Излагаются также методы измерения энергии электронов и плотности энергии в плазме газовых лазеров. Рассматриваются способы измерения прозрачности зеркал в предельном случае большой отражательной способности, а также экспериментальные методы определения значений коэффициента отражения, при которых выходная мощность лазера максимальна. Дается также способ определения степени инверсной заселенности в лазерах с модулированной добротностью. В заключительной части рассматриваются потери в резонаторах и методы их определения. Глава начинается с обзора соответствующих параметров лазера. [c.225]

I. Определение толщины пленок. Почти во всех случаях применения ЭНП необходимо не только измерять толщину готовой пленки, но и контролировать ее в процессе нанесения. К наиболее широко применяемым методам измерения толщины относятся оптические, электрические и гравиметрические реже применяется метод, при котором толщина определяется по смещению иглы профилометра на ступеньке поверхность подложки — поверхность пленки. Этот метод применим только к пленкам, обладающим достаточно большой твердостью, так как давление, создаваемое иглой, может достигать 50 МПа. В гравиметрических методах определяется изменение массы подложки после нанесения пленки. Для определения толщины необходимо знать плотность материала пленки и ее площадь. Применение автоматических микровесов позволяет во многих случаях вести контроль толщины пленки в процессе ее нанесения. [c.262]

Примерами для косвенного метода измерения могу г явиться определение длины дуги по результатам измерения длины хорды, определение диаметра малого отверстия по осевому перемещению конической иглы, определение [104] плотности О тела, имеющего форму цилиндра, на основании прямых измерений его массы т, диаметра и высоты к по формуле [c.58]

Погрешности метода возникают также при экстраполяции свойства, измеренного на ограниченной части некоторого объекта, на весь объект, если последний не обладает однородностью измеряемого свойства. Так, считая диаметр цилиндрического вала равным результату, полученному при измерении в одном сечении и в одном направлении, мы допускаем систематическую погрешность, полностью определяемую отклонениями формы исследуемого вала. При определении плотности вещества по измерениям массы и объема некоторой пробы возникает систематическая погрешность, если проба содержала некоторое количество примесей, а результат измерения принимается за характеристику данного вещества вообще. [c.130]

Очевидно, чТо при такой форме зависимости излучения от длины волны цветовая температура пламени несколько выше его истинной температуры. Введение поправки на уменьшение коэфициента черноты пламени с ростом длины волны непосредственно к цветовой температуре невозможно, так как с увеличением плотности и толщины пламени коэфициент черноты приближается к единице и цветовая температура приближается к истинной Температуре. Осуществить введение поправки на изменение возможно при измерении не цветовой температуры непосредственно, а двух яркостных температур в лучах двух длин волн, что позволяет рассчитать температуру пламени при условии отдельного определения (приближенного) константы а в уравнении для степени черноты. Однако внесение поправок методом измерения двух яркостных температур не представляется надежным и может дать существенную остаточную погрешность, не говоря о зна чительном усложнении измерения. [c.368]

Если определение производят при температуре Т, то в приведенные выше формулы вместо вводят — плотность воды при этой температуре. Погрешность измерения плотности пикнометрическим методом не превосходит 0,05%. [c.565]

По изменению интенсивности гамма-лучей, проникающих через определенную толщу бетона, судят о плотности бетона, его объемной массе и других характеристиках. В качестве источника гамма-лучей наиболее часто используются радиоактивный кобальт (Со ) и радиоактивный цезий (Сз ). Контроль плотности бетона методом рассеяния может производиться на небольшой глубине. Типы радиоизотопных плотномеров в соответствии с ГОСТ 17623—72 используются в зависимости от диапазона измерения объемной массы [c.212]

Косвенные методы измерения массового расхода основаны на определении объемного расхода и плотности жидкости в отдельных измерениях и последующем вычислении по их результатам массового расхода. В случае чистых жидкостей плотность определяется только по температуре. Если температура в разумных пределах постоянна, то плотность также можно считать постоянной. Тогда определение объемного расхода сразу дает измерение массового расхода. Для газов и негомогенных жидкостей требуется определять и объемный расход, и плотность. [c.268]

Дополнительную систематическую погрешность вносит также несовершенство метода измерения. Для примера рассмотрим определение массы образца взвешиванием его на аналитических весах. Если взвешивание проводить уравновешиванием образца, находящегося на одной чаше весов, разновесами на другой чаше, то такой метод вносит погрешность, связанную с неравноплечными весами. При взвешивании необходимо вводить поправку на различие выталкивающих сил (сил Архимеда) образца и разновесов. Для введения такой поправки требуется знание плотностей образца, разновесов и воздз ха. Если какие-то из перечисленных факторов игнорируются, появляется систематическая составляющая погрешности. Иногда эту составляющую МОЖНО уменьшить введением соответствующих поправок на измеряемую величину, но некоторые из них до конца исключить не удается. В рассмотренном примере для исключения влияния неравноплечных весов используют метод Д. И. Менделеева и вводят поправку на выталкивающую силу. Правда, полностью исключить погрешность, связанную с выталкивающей силой, невозможно, так как она рассчитывается не точно. [c.177]

Анодные поляризационные кривые могут быть получены гадьезноста-тическим или потенциостатическим методом. Гальваностатический метод заключается в измерении стандартного потенциала металла при пропускании через него тока заданной плотности. Этот метод снятия поляризационных кривых имеет определенные ограничения, он непригоден, если сдвиг потенциала в положительном направлении уменьшается с уменьшением скорости растворения, что характерно, например, для пассивирующихся металлов. Для этих цепей применяют потенциостатический метод, заключающийся в том, что исследуемый образец металла с помощью по-тенциостата искусственно поддерживают при постоянном во времени потенциале, а фиксируется величина переменного во времени тока, [c.9]

Истинные знач ения объед1Ного паросодержания измерялись методом -ослабления, основанным на различном ослаблении 7-лучей, проходящих через двухфазную смесь неодинаковой плотности. Использовавшееся оборудование и метод измерения подробно описаны [6, 7 . Паросодержание или плотность измеряли в определенных точках контура. Для изучения развивающегося потока просвечивание производилось в трех точках вдоль оси на расстоянии 108 и 250 мм от входа в опытный участок, а также в плексигласовой трубе на расстоянии 225 мм от выхода из опытного участка. В опытах с пароводяным потоком просвечивание контура производилось на выходе опытного участка длиной 2,44 м. При исследовании полностью развитого потока воздухо-водянох смеси также производилось просвечивание на выходе опытного участка. Условия полностью развитого потока устанавливались проверкой профиля газосодержания в нескольких поперечных сечениях канала. Для получения профиля паросодержания и распределения фаз просвечиванием потока в круглой трубе использовался метод, описанный в работе [7]. [c.95]

Для экспериментального определения зависимостей Е — gi используют трехэлектродные ячейки с основным (исследуемым) электродом, вспомогательным (обычно платиновым) электродом и электродом сравнения. Через основной и вспомогательный электроды пропускают ток (измеряя его соответствующим прибором), для чего накладывают на основной и вспомогательный электроды напряжение от внешнего источника, и при этом измеряют потенциал основного электрода относительно электрода сравнения. Такие измерения производят при различных плотностях тока, и в результате получают совокупность точек, что позволяет построить кривые Е — gi. В отличие от этого, так называемого гальваностатического метода измерений, существует метод потенциостатический, при котором задают постоянные во времени значения потенциала основного электрода по отношению к электроду сравнения (с помощью специальных приборов - потенциостатов) и измеряют Toi n в цепи основной-вспомогательный электроды. [c.78]

Автоматическое измерение параметров объектов — это определение физических характеристик объектов, а также обнаружение и измерение координат объектов по радиолокационным изображениям, полученным в системах с синтезированной апертурой, определение числа, размеров и плотности аэрозольных частиц по рассеянному ими волновому полю, определение численных параметров диаграмм направленность антенн и т. п. задачи. В основном для их решения могут использоваться приемы и методы, применяемые при обработке изображений вообш е. Однако для некоторых задач разрабатываются и спецхшльные методы, учи-тываюш ие особенности формирования голограмм и измеряемого физического параметра. Таковы, например, методы измерения шероховатостей поверхностей по спекл-шуму на восстановленных изображениях этих объектов [91, 108, 119, 153], измерение размеров рассеиваюш их частиц [210] и т. п. [c.175]

Компрессионный манометр является результатом совершенствования и-образных жидкостных манометров. Возможность измерения малых давлений и-образным манометром ограничена трудностями отсчета малых разностей уровней рабочей жидкости в коленах манометра. В компрессионном манометре, предложенном в 1874 г. Мак-Леодом, газ сжимают в одном из колен до определенного объема. Степень сжатия может иметь порядок 10 . Во столько же раз в соответствии с законом Бойля-Мариотта возрастает и давление газа, а разность уровней увеличивается до пределов, позволяющих произвести отсчет. Результат измерения находится расчетом. Таким образом, компрессионный манометр реализует абсолютный метод измерения и не требует поверки по более точному манометру. Измерения сводятся к определению линейных размеров и перемещений площадей объемов, занимаемых газом до и после сжатия к использованию таких постоянных, как плотность рабочей жидкости и ускорение свободного падения, и введению поправок на ряд сопутствующих измерению явлений. [c.75]

Истинную плотность чаще всего определяют с помощью пикнометра путем измерения объема жидкости, вытесненной пробой порошка, масса которого известна. В качестве пикнометрической, среды применяют жидкость, в которой исследуемое вещество не растворяется, обычно для минеральных частиц это керосин, спирт, хлороформ и другие органические жидкости. Хорощей точности ъ определении плотности этим методом можно добиться лишыпри условии полного удаления всего воздуха из исследуемой пробы порошкообразного вещества. [c.186]

При помощи ударной трубы возможно создание высокотемпературных потоков газа в широком диапазоне плотностей. Несмотря на кратковременность процесса, быстродействующая аппаратура дает возможность проводить тепловые замеры. Более того, кратковременность действия потока имеет даже определенные преимущества, так как с высокой точностью позволяет считать процесс передачи тепла стенкам одномерным. Результаты многих работ [1—4], в которых изучалось развитие пограничного слоя и теплообмен на стенке ударной трубы с помощью тонкопленочных термометров сопротивления, показали, что температура поверхности стенки трубы может быть измерена очень точно. Поэтому в настоящее время появилось два метода измерения коэффициентов переноса, в основе которых лежат результаты измерений теплопередачи к стенкам ударной трубы. Впервые численное решение задачи теплообмена было получено в работе [5] и экспериментально проверено в работе 61, в которой авторы измерили теплообмен в критической точке тупоносого тела, помещенного в ударную трубу. Результаты работы 6] в основном подтвердили теорию, изложенную в работе [5], но при этом обнаружилось, что теплообмен в сильной степени зависит от числа Ье (числа Люиса) и вязкости газа поэтому получить данные о коэффициенте вязкости высокотемпературного газа в невоз-ыущенном потоке было практически невозможно. Авторы работы [7] используя теорию, предложенную в работе [5], а также результаты работы [8], дающей теоретический анализ ламинарного пограничного слоя на стенке ударной трубы, показали, что тепловой поток на боковой стенке очень слабо зависит от числа Люиса. Поэтому в соотнощении для теплообмена единственной неизвестной можно считать коэффициент вязкости в невозмущенном потоке. Это позволило им, используя данные по определению теплового потока к стенкам ударной трубы, при сравнении с численными решениями уравнений пограничного слоя на стенках получить экспериментальные результаты по определению коэффициента вязкости диссоциированного кислорода. Оценивая результаты эксперимента, они пришли к выводу, что на теплообмен к боковой стенке очень слабо влияет фитерий Прандтля, число Люиса, а лучистый тепловой поток в диапазоне температур 2000—4000° К еще пренебрежимо мал. Погрешность экспериментальных данных о вязкости, полученных по этой методике, оценивается авторами в пределах 16%- Сравнение полученных опытных данных с данными, рассчитанными по формуле [c.217]

Метод сравнения почернений с помощью микрофотометра. Малоопытному фотометристу может вначале показаться, что отыскание спектральных участков равной плотности почернений, как этого требует вышеописанны метод спектров сравнения, визуальным способом проводится недостаточно надежно. Кроме того, добиться юстировкой прибора в контрольном снимке равенства почернений с абсолютной точностью невозмо кпо. Равные, казалось бы, на глаз плотности почернений при измерении микрофотометром оказываются несколько отличающимися друг от друга. Объясняется это тем, что точность определения оптических плотностей на фотоэлектрическом лнгкрофотометре выше в 10 раз, если не больше, чем визуальным методом. [c.396]

Особенно большие возможности при изучении тонкой структуры препаратов открывают методы сканируюш,ей фотометрии, позволяюш,ие анализировать пространственное расположение отдельных компонентов среды, измерять индивидуально для каждого инородного включения, клетки, частицы такие характеристики, как размер, площадь, длина периметра, форма, распределение оптической плотности и цветности в плоскости препарата и др. Могут анализироваться параметры, производные от указанных, например распределение площадей, измеренных для разных уровней оптической плотности, определение кривых распределения компонентов по размерам и др. [c.110]

Коттрелл получил 7 к = 427°С (700° К) для 1 тах = 0,5 эв, С=1, Со=10- . Это означает, что при практически используемых температурах деформационного старения наблюдается эффект конденсации. Это имеет важное практическое значение, так как напряжение отрыва дислокаций от конденсированной атмосферы заметно выше, чем От разбавленной. Поэтому изменение температуры конденсации под влиянием различных факторов может влиять на количественный эффект деформационного старения. Методом измерения АЗВТ при различных температурах можно экспериментально определить значение температуры конденсации. Полученные значения ниже полученных по уравнению (21), так как соответствуют, очевидно, не максимальной, а какой-то средней энергии связи. Экспериментально подтверждено также вытекающее из уравнения (21) увеличение температуры конденсации с увеличением начальной концентрации примесных атомов в твердом растворе. Например, увеличение указанной концентрации е 2-10 до 1,3-10 % (по массе) увеличивает температуру конденсации с 225 до 350° С [11, с. 46]. Следует отметить, однако, что большинство определений температур конденсации сделано не для деформационно состаренного, а для равновесного состояния с более низкой плотностью дислокаций. Хотя, по Коттреллу, различие в плотности дислокации на четыре порядка не должно влиять на сам эффект конденсации, температура конденсации может, по-видимому, измениться в сторону снижения из-за уменьшения количества примесных атомов, приходящихся на единичную дислокацию. Косвенным подтверждением этого является заметное перестаривание (разупрочнение), если температура деформационного старения превышает 200—250° С. [c.33]

Ультразвуковые измерения скорости звука в монокристаллических образцах производились. методо.м непрерывных колебаний на частоте 10 МГц [7] в интервале температур от 80 до 300 К. -Абсолютные значения скорости определялись с точностью 0,5%, а относительные изменения 10 % Нормализованные температурные зависимости скоростей продольных (1 г(Г)/1 (300 К) ) и поперечных Vt T)IVi (300 К) колебаний в направлении [111] кристаллов Big/Sba, BigsSbs и BigiSbg без поправки на тепловое расширение показаны на рисунке. Приводим абсолютные значения скоростей (V и V ) при 7 = 300 К, а также значения плотности для каждого кристалла, определенные методом гидростатического взвешивания. [c.39]

При экспериментальном оценивании характеристик (дпслер-сии или СКО и автокорреляционной функции или спектральной плотности) случайной погрешностн измерений (погрешностей реализаций МВИ) следует пользоваться методами математической статистики, многократно и хорошо описанными. Математичеечнс определения (дефиниции) статистических характеристик (см. разд. 2.3), которые должны устанавливаться при оценивании, приведены в [38], а также в Международном Документе СП 21 МОЗМ. [c.81]

Для точных измерений плотности применяют ряд методов для определения плотности твердых тел — метод гидростатического взвешивания и метод пикнометра, которые дают точность до пятого, а при особо тщательных измерениях — до шестого знака для определения плотности жидкостей — методы ареометра (точность до третьего или четвертого знака), гидростатического взвешивания (точность при употреблении аналитических весов — до шестого знака, а при упрощенных измерениях с весами Вестфаля— Мора — до третьего знака) и пикнометра (точность до шестого знака). [c.209]

Успешное деййтвие зашиты в оптимальных случаях, как уже указывалось выше, достигает 100%, т. е. наблюдается полное прекрашение коррозии, однако условия, при которых наиболее полно подавляется коррозия, должны быть обязательно проверены. Условия, при которых достигается максимальная защита, могут быть установлены различными методами. Наилучшим является постоянный контроль веса защищаемой металлической конструкции. Однако такой контроль на практике не всегда можно осуи ествить, поэтому определяют потери в весе контрольных образцов, включенных в общую защиту сооружения. При всех своих преимуществах (наглядность и надежность) этот метод имеет тот недостаток, что требует для проверки действия защиты достаточно длительного срока, в то время как очень часто необходимо сразу после пуска защиты в действие определить, все ли сооружение находится под достаточной и максимальной защитой. Поэтому приходится прибегат , и к другим критериям защиты, отвечающим требованиям конкретного случая. Такими методами являются измерение величины защитного потенциала поляризации (иначе потенциала трубопровод — земля, металл — земля) или определение защитной плотности тока на защищаемой поверхности. В связи с тем, что защитная плотность тока может быть определена только косвенным путем, наибольшее и повсеместное распространение при осуществлении катодной защиты получил метод измерения защитного потенциала. Необходимо [c.190]

При исследовании указанным методом чистых кристаллов германия [41, 43] было установлено, что дислокации образуют совершен1ю определенную границу, на линии которой направление кристаллографических плоскостей металла изменяется на определенный малый угол, величина которого зависит от плотности дислокаций. Данные измерений подтвердили теоретическое выражение для величины этого угла. Далее была найдена основная причина возникновения дислокаций в твердом кристалле, в котором при охлаждении в процессе изготовления возникали значительные температурные градиенты. [c.78]

Во-первых, можно построить всю диаграмму состояния по ряду горизонтальных разрезов. Для этого можно последовательно для ряда разных темп-р провести измерения любого физич, свойства сплавов разного состава. При переходе от сплава с одним типом строения к сплаву с другим строением любое физич, свойство изменится б. или м, резким скачком. На этом положении, как это особенно ярко отметил акад. Н. Курнаков, основан весь физико-химич. анализ. Между двумя соседними по концентрации сплавами, при переходе от одного из к-рых к другому обнарушивается скачкообразное изменение свойства, мы помещаем точку превращения Получив ряд таких точек для разных темп-р, соеди-няем их одной сплошной линией превращения. Подобного рода построение дано на фиг. 3, где горизонтали показывают исследованные температуры, точки на горизонталях соответствуют концентрациям исследованных сплавов, а крестики между двумя точками указывают, между какими сплавами было отмечено резкое изменение свойства. На одном горизонтальном разрезе может оказаться несколько точек превращения. В атом случав и на диаграмме состояния будет несколько линий. В качестве измеряемого физич, свойства можно взять твердость, временное сопротивление, сопротивление удару, электропроводность, магнитную индукцию, темп-рные коэф-ты указанных свойств, электрохимич, потенциал, плотность, коэф, линейного расширения и т, д. В аависимости от величины скачка в изменении того или иного свойства в момент изменения состояния, а также в зависимости от чувствительности метода измерения того или иного свойства в разных случаях оказывается наиболее выгодным привлечь различные свойства к исследованию изменений в строении. Особенно хорошие результаты обычно дают измерения электропроводности и ее темп-рного коэф-та, твердости и магнитных свойств. Нек-рые из методов измерения физич. свойств, как напр, метод электропроводности, м. б. применены к исследованию любых изменений состояния как в жидких, так и твердых металлах. Другие методы, как напр, метод твердости, по самому своему определению могут применяться только при исследовании превращений в твердом состоянии. [c.378]

Следовательно, необходимо измерить падение потенциала в трех отделениях при определенной силе и плотности тока и вычесть показания, полученные в среднем отделении, из показаний, полученных ов анодном отделении, чтобы получить величину анодной поляризации, и из показаний, пшхученных в катодном отделении, чтобы получить величину катодной поляризации для данной плотности тока. Такие измерения можно точно осуществить при помощи потенциометра, но так как площадь сетчатых электродо в велика, то возможно пользоваться более простым методом — чувствительным вольтметром с достаточно высоким сопротивлением. [c.136]

По данным [88] погрешность регулирования температуры в термостатах составляла 0,001 К, а погрешность измерения температуры термометром Бекмана не превышала 0,01 К. Воспроизводимость значений плотности, определенных с помощью кварцевого поплавка, составляла 0,05%, а воспроизводимость значений давления, найденных по данным об упругости паров СО2, — 0,01 бар Маасс и Гедде [88] исследовали достаточно чистый этилен, поскольку исходный этилен, содержавший 0,05 % примесей, был трижды подвергнут фракционной перегонке. В [88] получены многочисленные опытные данные (около 3500 точек), из которых приведены лишь 58 значений плотности на семи изобарах в критической области и семь значений на изотерме 282 95 К. Остальные значения авторы в работе не привели, считая, что они не соответствовали равновесному режиму, поскольку наблюдалось изменение плотности при постоянных температуре и давлении. Совпадение результатов, полученных дву-уя независимыми методами — гидростатического взвешивания и методом пьезометра переменного объема (по изменению высоты уровня ртути в сосуде с этиленом), свидетельствовало, по мнению авторов, об отсутствии градиента плотности по высоте сосуда Заметим, что последний вывод сделан на основании измерений при температуре, превышающей критическую на 5 К- [c.10]

Хэйнес [74] измерил плотность достаточно чистого жидкого этилена (99,97 %) в состоянии равновесия с паром также методом гидростатического взвешивания с помощью поплавка из магнитного материала. Поплавок удерживался в определенном положении, регистрируемом микроскопом, с помощью трех коаксиальных электромагнитов. По значению протекающего в них тока определяли плотность вещества. Погрешность измерения температуры платиновым термометром сопротивления составляет, по оценке авторов, 0,01 К при 110 К и увеличивается до 0,03 К при 300 К Калибровочные и контрольные опыты показали, что воспроизводимость значений плотносги находится в пределах 0,02 %, а суммарная погрешность измерений не превышает 0,1 %. [c.45]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...