Коэффициент возбуждения

Следовательно, при гармонических крутильных вибрациях стойки механизм совершает относительно положения статического равновесия гармонические колебания, амплитуда которых зависит от параметров вибрации и величины коэффициента возбуждения. [c.136]

Составим выражение для коэффициента возбуждения. Согласно плану скоростей [c.140]

Знак коэффициента возбуждения зависит от соотношения между частотой свободных колебаний и частотой вибрации со. При со < со 02 < О ввиду того, что фазы движения подвижной стойки и ползуна сдвинуты друг относительно друга на я. План скоростей на рис.. 4.9 построен именно для этого случая. [c.140]

Обратившись к равенствам (4.28) и (4.29), можно видеть, что при указанных условиях коэффициент периодичности и коэффициент возбуждения в уравнении (4.30) будут соответственно равны [c.141]

Предположим в первом приближении, что частота свободных колебаний механизма, а также коэффициент периодичности и коэффициент возбуждения в пределах рассматриваемого интервала положений механизма [c.160]

Величина коэффициента возбуждения 02 для рассматриваемого случая при условии < ш нами была определена в 4.5 и оказалась равной [c.180]

Коэффициент возбуждения для рассматриваемого механизма (см. 4.5) [c.181]

Наконец, по формулам, приведенным в 2 Дополнений были вычислены коэффициенты возбуждения и периодичности механизма. Как указывалось выше, величины этих коэффициентов зависят как от расположения механизма относительно стойки, так и от ориентации стойки относительно направления вибрации. Результаты расчета приведены на рис.. 5.18 и 5.19. [c.187]

Вместо того чтобы повторять проведенные ранее выкладки, обратим внимание на то, что анализ графиков коэффициентов возбуждения 02, представленных на рис. 5.19. [c.189]

В этих уравнениях ф — угол, характеризующий фазовый сдвиг внешнего возбуждения по отношению к моменту, принятому за начальный при рассмотрении движения системы со ,, со 1 3, 021, 022 представляют собой соответственно частоты свободных колебаний и коэффициенты возбуждения. [c.226]

Коэффициент возбуждения в рассматриваемом случае равен [c.381]

Если параметрическая система находится под воздействием детерминированной периодической силы, то, как известно, есть множество зон динамической неустойчивости, и при определенных значениях коэффициента возбуждения и соотношения вынужденной и собственной частоты система становится неустойчивой. [c.200]

Для реальной параметрической системы (при наличии диссипативных сил) всегда можно так подобрать коэффициент возбуждения, что система для любого соотношения собственной и вынужденной частот будет динамически устойчивой. Для этого необходимо, чтобы коэффициент возбуждения был меньше величины Xj (рис. 50). Так как предполагаем, что параметрическая нагрузка представляет собой случайный процесс с постоянным спектром, то для системы вся зона выше прямой АВ является неустойчивой. Поэтому при изменении параметрической нагрузки по случайному закону будем определять величину предельного значения коэффициента затухания или, что то же самое, предельное значение коэффициента возбуждения, при котором в системе возникает основной параметрический резонанс. Параметрические резонансы более высокого порядка не рассматриваются. [c.200]

Оно определяет значение коэффициента возбуждения (д. = выше которого находится зона динамической неустойчивости системы. Аналогичный результат имеет место при Sq (2Й) = О для других приведенных выше расчетных схем. Из выражения [c.250]

Изменение зазора Относительные амплитуды колебаний элементов зубчатого зацепления солнечная шестерня-сателлиты Лф1 при рассматриваемых значениях коэффициентов возбуждения Pi и Ра превышают статические деформации, но не достигают по абсолютной величине расчетного значения зазора = 0,001, т. е. при колебаниях шестерни и колеса обратные профили зубьев не соприкасаются и не деформируются. Для исследования влияния на амплитудно-частотные характеристики колебаний контакта нерабочих профилей зубьев зацепления приведенная величина углового зазора у была снижена до значений, соизмеримых с амплитудами вибраций, и принималась равной от 0,05-10 доО,125-10 , при этом Aqp > Лют + Yi - [c.13]

Увеличение коэффициента возбуждения Pj приводит к расширению частотного диапазона отрывной работы зубчатой передачи и к смеш ению максимальных значений амплитуд колебаний в сторону меньших частот. [c.16]

Критические значения коэффициентов возбуждения. Наименьшее значение коэффициента возбуждения, при котором возможно возникновение неустойчивости, называют критическим. Приближенное критическое значение для главного параметрического резонанса в системе, описываемой уравнением (20), легко найти из соотношения (39) [c.126]

Влияние структуры коэффициентов возбуждения. Все приводимые ниже результаты, полученные численным методом матриц перехода, относятся к системе с двумя степенями свободы типа (46). При этом [c.132]

Достаточные условия устойчивости систем с диссипацией. Структура областей неустойчивости для распределенных систем может быть весьма сложной, особенно по частотным параметрам. Если система обладает диссипацией, то практический интерес представляют достаточные условия устойчивости со слабой зависимостью от возбуждающей частоты. Примером может служить нестрогий критерий устойчивости для особого случая, основанный на использовании критических значений коэффициентов возбуждения (см. гл. VII). Этот критерий отделяет область заведомой устойчивости, проходя через носики главных областей неустойчивости. Аналитическая запись этого критерия следует из формулы (41) гл. VII [c.256]

Как видно из (7.8), величина коэффициента возбуждения п-ц моды определяется взаимодействием накачки с каждой из двух бриллюэновских волн, нр более эффективно идет взаимодействие с той из них, которая направлена к той же границе, что и волны накачки, поскольку величина расстройки Д для этой волны меньше. [c.178]

А = О, что соответствует совпадению угла наклона оси первичного пучка с углом наклона бриллюэновских волн ( 3 = 7 ). При этом другие моды возбуждаются слабее, причем коэффициент возбуждения моды с номе-178 [c.178]

Коэффициент называется коэффициентом возбуждения. Функция определяется из системы уравнений [c.188]

Для реальной параметрической системы (при наличии диссипативных сил) всегда можно так подобрать коэффициент возбуждения, что система для любого соотношения собственной и 190 [c.190]

Коэффициент возбуждения Х Те, g, р) из основного состояния ц в состояние р можно найти по формуле [c.361]

Из этой формулы видно, что регулировать скорость вращения якорей тяговых двигателей можно изменением напряжения i/д и магнитного потока Ф, т. е. изменением коэффициента возбуждения двигателей. Напряжение i/д изменяют, применяя различные схемы соединения тяговых двигателей и импульсное регулирование посредством полупроводниковых управляемых преобразователей. [c.203]

Через обозначены параметры, называемые коэффициентами возбуждения [c.350]

Критические значения коэффициента возбуждения. Наиболее существенный факт состоит в том, что уравнение (48) имеет возрастающее решение лишь при достаточно больших значениях параметра ц. Так, для главной области неустойчивости из уравнения (49) получаем [c.364]

Из формулы (51) видно, что вблизи 0=й неустойчивость возможна лишь при Ц > И, где щ — критическое значение коэффициента возбуждения. [c.364]

Физическое истолкование результата. Вблизи 9 = со имеет место резонанс продольных колебаний, вследствие чего резко возрастает динамическая продольная сила в стержне. Поэтому жесткость стержня по отношению к поперечным колебаниям вблизи 0 = ш/ является периодической функцией времени с большой амплитудой изменения. Главные области параметрического возбуждения при отсутствии демпфирования показаны на рис. 10. При больших значениях коэффициента возбуждения ц области сливаются. [c.366]

Коэффициенты возбуждения 350 --Значения критические 364 [c.558]

Ослабление возбуждения характеризуется коэффициентом возбуждения р, представляющем собой отношение м. д. с. возбуждения при ослабленном возбуждении (ОП) к м. д. с. при полном возбуждении (ПП), или отношение тока возбуждения /в к току якоря /я. [c.158]

Отрыв в зубчатом зацеплении при по-стоянной величине зазора Vi= 0.001 и переменном коэффициенте возбуждения Pi (р2 = 0,25 = onst). Наибольшее влияние на амплитуды колебаний сосредоточенных масс динамической модели в области ре- [c.10]

Расчет аарачетра возбуждения масляного сюя Е [см. (66) . Коэффициенты возбуждения можно записать в виде [c.319]

Из рис. 10 видно, как посипедователыюе возрастание параметра р влияет на устойчивость системы в присутствии параметрических сил Вычисления проделаны для случая, когда функ ция Ф (О имеет вид (30) При р = О области иеустоЛчивости весьма похожи на изображенные на рис. 9, г. С ростом ji появляются аналоги главных простых резонансов oj = 2oj и со = Зш,, однако соответствующая область неустойчивости имеет необычную серповидную форму (рис. 10, а) При дальнейшем увеличении р области неустойчивости приближаются к оси частот, а прн > р все точки на этом оси принадлежат области неустончивостм (рис 10, в) Но при этом обнаруживаются изолированные области устойчивости, которые соответствуют некоторым достаточно большим значениям коэффициента возбуждения [c.134]

Параметрическая стабилизация динамически неустойчивых систем. Описанный только что факт означает возможность параметрической стабилизации динамически неустойчивых систем система, динамически неустойчивая при ц = О, становится устойчивой при добавлении параметрических сил с надлежаще выбранными частотами и коэффициентами возбуждения. Аналогичное явление известно для систем, находящихся под действием консервативных сил. Например, известна возможность стабилизации обращенного маятника путем сообщения его опоре определенного колебательного движения (стабилизация связана с попаданием в область устойчивости на диаграмме Айнса — Стретта при а < 0). Возможность стабилизации существенно непотенциальных систем является не столь очевидной. [c.134]

В случае одночастотного параметрического возбуждения внешнее воздействие может быть задано с точгГостью до двух параметров частоты возбуждения со и коэффициента возбуждения г, который характеризует интенсивность параметрического возбуждения (глубину модуляции параметров). Например, в уравнении (7.2.32) [c.471]

Л е — электронная плотность, —концентрация данного иона, X — коэффициент возбуждения (слг -сек ), Лр, — вероятность спонтанного перехода (сек ), L — геометрический фактор, зависящий от размеров плазмы и апертуры спектрометра. Измерения велись на установке Зита . Произведение МеП Ь определялось из измерений континуума в видимой области спектра, г+ — общее число положительных ионов. Континуум связан с рекомбинационным и тормозным излучениями, возникающими при взаимодействии электронов с положительными нонами водорода, которые являются основой плазмы. Отношение 4/% было определено из известного процентного содержания азота (0,25%), прибавленного к водороду, и из решения уравнения ионизации для азота Те определялось по рассечению лазерного излучения. Линии КУ измерялись с помощью двух монохроматоров скользящего и нормального падения. Они градуировались с помощью монохроматора Эберта, регистрирующего видимую часть спектра. Для градуировки использовался метод двух пар линий. Ошибка в определении интенсивностей линий составляла коло 30%, но основная ошибка была обусловлена трудностью определения роли примесей, попадающих со стенок. Примеси искажают абсолютную величину сечения, но не его относительную величину. Яркость линий ЫУ возрастает по мере горения разряда в два раза. При вычислениях вводилась соответствующая поправка. Сечения возбуждения, найденные экспериментально, довольно хорошо согласуются с теоретическими расчетами для 7е=2,Ы0 °К (табл. 9.1). Наблюдаются отклонения от теоретических результатов в пределах 20—30% [c.361]

Чтобы уменьшить потери энергии в сопротивлении, пуск электровоза осуществляют при помощи рёостата R, а для длительной работы используют характеристики, получаемые при различных соединениях двигателей с выведенным пусковым реостатом и коэффициентах возбуждения. Эти характеристики называют экономическими, или ходовыми. В этих случаях скорость движения изменяется ступенями. [c.204]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...