Сечение возбуждения

Здесь Ask — вероятность спонтанного перехода, jVe — концентрация электронов, 05 — эффективное сечение возбуждения уровня электронами, Ое — скорость электронов. Знак < > обозначает усреднение по всем имеющимся скоростям электронов. Для большинства спектральных линий величина Ash близка к 10 с и соотношение (5.10) выполняется при 10 см . [c.231]

Для того чтобы выбивание атомов шло с заметной интенсивностью, необходимо, чтобы эффективное сечение выбивания было не очень мало по сравнению с сечениями других конкурирующих процессов. Для нейтронов это сечение имеет порядок нескольких барн (в области энергий, достаточных для выбивания) и вполне сравнимо с сечениями конкурирующих неупругих процессов. Для электронов сечение выбивания имеет порядок десятков барн, но сечения возбуждения и ионизации электронов (в пересчете на один атом) имеют значительно большую величину. Для у-квантов в наиболее интересной для практики области энергий в несколько МэВ наибольшее сечение имеет процесс образования комптоновских электронов (см. гл. VHI, 4). Поэтому при у-облучении атомы выбиваются из решетки в основном комптон-электронами. Но если электронный пучок создает выбитые атомы только в поверхностном слое, то v-излучение выбивает атомы во всем объеме вещества. [c.651]

Функция (7q] ( у) носит название эффективного сечения возбуждения спектральной линии. Первоначально, когда роль каскадных переходов была недостаточно выяснена, полагали, что экспериментально определенное эффективное сечение возбуждения спектральной линии совпадает (вплоть до постоянного множителя) с эффективным сечением уровня, при переходе с которого данная линия испускается. [c.438]

Рис. 242. Эффективные сечения возбуждения уровней Не .

Рис. 243. Эффективное сечение возбуждения ls->2p в атоме водорода.

Рис. 249. Эффективные сечения возбуждения при соударении атомов гелия между собой.

Из рис. 249 также видно, что имеет место непрерывное возрастание эффективного сечения возбуждения вплоть до энергий ударяющих частиц, превосходящих на несколько тысяч эв пороговые значения. [c.456]

При взаимном столкновении частиц может возникнуть свечение и тех и других частиц. На рис. 250 приведены эффективные сечения возбуждения (в произвольных единицах) линии [c.456]

Рис. 253. Эффективные сечения возбуждения л5- и л D-уровней натрия при ударах второго рода с возбужденными атомами ртути.

Эффективные сечения возбуждения при столкновении атомов с другими нейтральными атомами или ионами могут быть в принципе рассчитаны теми же приемами, что и при столкновениях с электронами. В области больших скоростей, когда I, где и—по-прежнему величина порядка скорости движения внутриатомных электронов, применимо приближение Борна. Эффективные сечения оптически-разрешенных переходов убывают, как v nv, оптически-запрещенных — как v . Критерий пригодности борновского [c.471]

Рис. 258. Эффективные сечения возбуждения 3s-, Зр- и 3d- состояний водорода.

Эффективное сечение возбуждения верхнего рабочего уровня молекулы азота приблизительно на порядок меньше, чем для меди, предельный к. п. д. также ниже. Однако достигнутая пиковая мощность намного превышает мощность, полученную на переходах меди (для меди она составляет 40 кВт, а для азота 2,5-10 кВт), что объясняется разницей в системах возбуждения. Генерация в азоте получена при возбуждении газа поперечным [c.50]

Для атома водорода сечения возбуждения конечны и нри пороговых значениях энергии электронов, что свя- [c.300]

Специфич. особенности М. и., отличные от свойств нейтральных атомов с таким же числом электронов, объясняются их сильным кулоновским полем. К таким особенностям относятся конечная величина сечений возбуждения М. и. электронами при пороговых значениях энергии (ср. с возбуждением атома и молекулы), наличие резонансных пиков на кривой зависимости эфф. сечений от энергии, восстановление правильного порядка заполнения электронных оболочек (у нейтральных многоэлектронных атомов он нарушается см. Атол), наличие линий-сателлитов в спектрах испускания (см. ниже) и т. д. [c.159]

Для характеристики дифференциальных сечений возбуждения и ионизации атомов заряж. частицами вводят обобщённую С. о. Ffi(k) [6, 7], к-рая в одночастичном приближении выражается через формфактор перехода [c.495]

Мы видим, что в случае оптически разрешенного перехода сечение возбуждения электронным ударом Ое зависит от того же матричного элемента [ц], который входит в выражение для сечения поглощения фотона. Таким образом, можно [c.141]

Подробно обсудив физические явления, связанные с определением сечения возбуждения электронным ударом, рассмотрим теперь распределение f E) энергии электронов. [c.143]

Рис. 3.22. Сравнение распределения энергии электронов f E) для газовой смеси в отношении СОг Nj Не = 1 1 8 (из работы [15]) с распределением Максвелла при той же средней энергии. На этом же рисунке представлена кривая для сечения возбуждения молекул азота электронным ударом вплоть до колебательного уровня с у = 5 (из работы [22]). Приведенные кривые отражают скорее физическую картину явлений, чем конкретные числовые значения, полученные в упомянутых выше работах.

Определенную роль в возбуждении верхних уровней 2 и Зл и создании инверсной населенности играет и непосредственное электронное возбуждение этих ур овней из основного состояния. Что касается уровней 2р к Зр, то для них эффективное сечение возбуждения из основного состояния меньше, чем для уровней 2s и Зл, поскольку р-уровни не связаны дипольными переходами с основным состоянием, имеющим ту же четность [c.304]

Для выяснения общей роли функций возбуждения спектральных линий воспользуемся более простой апроксимацией, чем (2), а именно, для эффективного сечения возбуждения линии q (v) положим [ З] [c.439]

Для сравнения с теоретическими данными наиболее интересно знание эффективных сечений возбуждения атомов водорода. Однако из-за того, что водород обычно двуатоме.н, соответствующее экспериментальное определение затруднительно. Кроме того, у водорода уровни с разными квантовыми числами I, при одном и том же главном квантовом числе п, расположены очень близко друг к другу (тонкая структура уровней водорода), в результате чего экспериментально отделить их эффективные сечения друг от друга невозможно. В последнее время Фитом и сотрудниками был выполнен ряд наблюдений соударений электронов разных скоростей с пучком водорода, [c.452]

В котором молекулы были диссоциированы нагреванием до высокой температуры. Степень диссоциации определялась масс-спектрометрически. Полученные экспериментальные данные для эффективных сечений возбуждения линии водорода La, Х1215.7А, приведены на рис. 243 (кружки). Сплошная кривая дает теоретические значения эффективных сечений перехода ls- 2p, вычисленные Месси и Мором. По оценке авторов точность экспериментальных данных порядка 16%. Совпадение экспериментальных и теоретических значений эффективных сечений наблюдается. начиная со значений энергий возбуждающих электронов около ISOiie. [c.453]

Представляет также интерес сравнение эффективных сечений возбуждения составляющих одного мультиплета. В 77 мы уже ссылались на опыты И. П. Богдановой, из которых следовало, что для двух даже очень близких дублетов термов Т1, и 2Ds/j, эффективные сечения в максимуме сильно различаются. На рис. 244 приведены оптические функции возбуждения обеих составляющих дублета калия по измерениям Л. М. Волковой видно, эффективные сечения возбуждения в максимуме для линии 1 вдвое больше, чем для линии 2. Еще ббльшую разность в эффективных сечениях возбуждения нашла И. П. Богданова для двух составляющих второго дублета главной серии цезия 6s —7рФу, X 4555,4 и [c.453]

Рис. 250. Эффективные сечения возбуждения линий гелия и ионизо.ваиного цезия при столкновениях ионов цезия с нейтральными атомами гелия.

В. И. Очкур провел по методу, разработанному Г. Ф. Друкаревым расчет на электронно-счетной машине эффективных сечений возбуждения S-, р- и d-состоя-няй водорода. На рис. 258 приведены вычисленные эффективные сечения возбуждения для трех состояний водорода. Эффективные сечения Q выражены в единицах где — радиус первой [c.471]

Следует иметь в виду, что даже для водорода расчеты, выполненные разными методами, при небольших k приводят к сильно отличающимся значениям эффективных сечений возбуждения. Так, например, для эффективного сечения возбуждения состояния 2s при /г = 1 Месси и Моисевич получают значение 0,043 ( в-единицах Месси и Эрскин — 0,178 и [c.471]

В квазистационарном состоянии, если не учитывать возбуждение молекул СОз электронным ударом, скорость возбуждения верхнего лазерного уровня углекислого газа совпадает со скоростью возбуждения молекул азота, так как каналом отвода колебательной энергии от молекулы азота является столкновение с молекулами углекислого газа. Скорость возбуждения азота dMIdt пропорциональна концентрации электронов и,,, концентрации молекул N и сечению возбуждения колебательного уровня молекулы азота а (и ), усредненному по скоростям электронов [c.53]

При столкновениях с электронами и др. атомными частицами элементарпы] акт В. а. л м. характеризуется сечением возбуждения а, зависящим от строения сталкивающихся частиц и скорости их относит, движения v (см. Столкновения атомные). Для анализа кинетики возбуждения используется величина, паз. скоростью возбуждения [c.300]

С, с. определяет масштаб величины разл. характеристик ионов. Так, расстояние между уровнями анергии и потенциал ионизации для ионов с одинаковым числом злектровов oZ , длина волны излучения вероятность излучат, переходов Z, характерный радиус иона сечения возбуждения и ионизации [c.625]

Среднюю длину свободного пробега I электрона можно найти из соотношения 1= l/Na, где N — плотность числа атомов, а а — полное сечение возбуждения атома электронным ударом. Предполагая, что а есть сечение упругих столкновений аупр и что для атомов гелия аупр==5 10- см вычислите Чт и Удрейф при энергии электронов Я = 10 эВ, давлении Не р = = 1,3 мм рт. ст температуре Т = 400 К и напряженности приложенного к разряду электрического поля = 30 В/см, [c.158]

Смотреть страницы где упоминается термин Сечение возбуждения : [c.162] [c.443] [c.451] [c.452] [c.452] [c.457] [c.471] [c.315] [c.300] [c.300] [c.483] [c.78] [c.443] [c.140] [c.142] [c.146] [c.359] [c.362] [c.368] [c.378] [c.430]

Вакуумная спектроскопия и ее применение (1976) -- [ c.334 , c.340 ]

ПОИСК

Возбуждение звука в трубе прямоугольного сечения

Возбуждения

Деформация поперечного сечения струи при ее поперечном акустическом возбуждении

Сечение возбуждения азота

Сечение возбуждения аргона

Сечение возбуждения водорода

Сечение возбуждения гелия

Сечение возбуждения неона

Сечение возбуждения рассеяния

Сечение возбуждения учет поляризации излучени

Экспериментальное определение функций возбуждения и эффективных сечений атомов

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...