Интенсивность объемной силы

Выделим из тела объемный элемент Д1/. На него действует некоторая элементарная объемная сила ДР. Среднюю интенсивность объемной силы находим по формуле [c.24]

При устремлении величины объема AV к нулю получаем действительную интенсивность объемной силы в точке тела [c.24]

Объемные силы действуют по всему объему тела или некоторой его части. Их мерой является интенсивность объемных сил [c.27]

Здесь Х/ - проекция интенсивности объемной силы на ось 0x1. [c.31]

Кроме того на материал шестигранника могут действовать объемные силы (например вес) однако, если а, Ь, с достаточно малы, то интенсивность объемных сил будет приблизительно одинакова по всему объему и равнодействующая этих сил пройдет через центр тяжести Р шестигранника и та(Сим образом момент ее вокруг Л Л равен нулю. [c.94]

Зависимость от П обычно записывают в форме р( , Г, п) = г), но суть от этого не меняется. Дело в том, что исчерпывающей характеристикой распределения поверхностных сил в пространстве, занятом сплошной средой, напряжение служить не может. Оно зависит от ориентации площадки и потому не является однозначной функцией точки и времени, как это было с интенсивностью объемных сил f(i, г). С каждой пространственной точкой связано бесчисленное множество площадок, проходящих через нее, и на каждой из них определено свое напряжение (см. рис. 64). [c.239]

Для упрощения расчета ступенчатого диска (фиг. 80, а) введем в рассмотрение диск постоянной толщины (фиг. 80, б), наружный и внутренний радиусы которого, интенсивности объемной силы, контурные нагрузки и нагрев те же, что и для ступенчатого диска. Допустим для удобства расчетов, что этот диск выполнен из материала, модуль упругости и коэффициент поперечной деформации которого равны величинам Ех и [ 1, установленным для первого участка ступенчатого диска. [c.141]

Аналогичные формулы получим и для тел, составленных из объемов, если в формулах (1.61) заменим G =Vkd, где Ук — объемы участков тела, силы тяжести которых й — постоянная для всего тела сила тяжести единицы объема (интенсивность силы тяжести по объему тела или, иначе, объемная сила тяжести) [c.70]

Интенсивность объемной нагрузки определяется силой, приходящейся на единицу объема (v, кгс/см ) интенсивность поверхностной нагрузки определяется силой, приходящейся на единицу поверхности (р, кгс/см ). Поверхностная нагрузка, действующая по узкой площадке большой длины, называется распределенной интенсивность распределенной нагрузки определяется силой, приходящейся на единицу длины (q, кгс/см). Если поверхностная нагрузка действует по площадке, значительно меньшей всей поверхности тела, она условно называется сосредоточенной нагрузкой (Р, кгс). [c.173]

Особенностью электромагнитной объемной силы является то, что в отличие от других объемных сил (силы тяжести, инерционных сил) ею можно управлять, воздействуя на вызывающие ее. электрическое и магнитное поля. Изменяя величину электромагнитной силы, можно влиять на интенсивность и форму ударных волн, увеличивать критическое значение числа Рейнольдса при переходе ламинарного режима течения в турбулентный, замедлять пли ускорять поток электропроводной жидкости (или газа), вызвать деформацию профиля скорости п отрыв пограничного слоя. [c.178]

Пусть заданное упругое тело (рис. 27, а) подвергается известному внешнему воздействию интенсивностями рхм, Ру , Ргу на поверхности тела, объемными силами X, У, Z внутри тела и испытывает при этом неизвестные нам вначале смещения и, V, ю точек внутри тела и смещения и, V, т на его поверхности. [c.69]

При расчете стержневых систем объемные силы инерции заменяют силами инерции, распределенными по длине оси каждого стержня, т. е. распределенной погонной инерционной нагрузкой. Интенсивность р этой нагрузки равна отношению бР /бх, где бР,- — сила инерции, действующая на элемент стержня длиной бх. [c.508]

В плоскости поперечного сечения элемента бруса выделим площадку dF (рис. 1.20, б) ее можно рассматривать как основание элементарной призмы, высота которой dz — I. На такую призму действует объемная сила, составляющие интенсивности которой в системе осей хуг суть X, Y, Z. [c.48]

Кроме поверхностных сил на элементарный параллелепипед действуют объемные силы. Пусть интенсивности составляющих этих сил по осям X, у, Z суть X, Y и Z (рис. 5.1, б). [c.383]

В правой части уравнения (295), помимо воздействия поля сил давления (второй член), введено еще воздействие на частицу массовых (объемных) сил, отнесенных в уравнении к единице массы и обозначенных вектором F. Если, например, мы учитываем из таких сил только силы тяжести текущей массы, то вместо F следует взять вектор ускорения силы тяжести g. Вообще же F — вектор интенсивности или плотности распределения массовых сил, действующих в потоке. Этот вектор можно определить как предел [c.166]

Величина в скобках представляет собой дивергенцию тензора Р. Она характеризует интенсивность объемного действия поверхностных сил. [c.47]

Обобщения теории. Развитый выше метод определения интегральных характеристик течения можно использовать для анализа возмущенного течения в цилиндрической трубе, возникающего вследствие действия объемных сил и наличия вдува и отсоса жидкости малой интенсивности. [c.382]

Пусть в бесконечном пористом пространстве имеется дискообразная щель а , Z — 0. В щели под постоянным давлением ро находится жидкость (давление может поддерживаться при помощи специальной скважины, в которую нагнетается жидкость). Давление жидкости в порах вдали от щели считаем равным роо. При помощи формулы (П. 87), воспользовавшись сформулированной аналогией, находим коэффициент интенсивности напряжений Ки в конце щели за счет объемных сил [c.440]

Применим к выделенному малому тетраэдру следствие из принципа Даламбера для системы, согласно которому векторная сумма всех сил, действующих на точки сплошной среды в выделенном тетраэдре, вместе с силами инерции этих тoчe относительно инерциальной системы отсчета равна нулю. На точки сплошной среды в выделенном тетраэдре действуют объемные силы. Их векторная сумма ЕдррдрА /, где Р(.р — средняя интенсивность объемной силы р р — средняя плотность и АУ — объем тетраэдра. Для поверхностных сил, действующих на выделенный тетраэдр через поверхность грани ОВС, действует си- [c.544]

Объемные силы непрерывно распределены по всему объему, занятому телом. К числу таких относятся силы веса, инерции, магнитные все они являются результатом взаимодействия тел, не обязательно соприкг.саюи ,ихся друг с другом. Интенсивность объемной силы имеет размерность (PL ). [c.22]

В (1.2.12) через У и У обозначены объем параллелепипеда до и после деформации Х1 -проекция интенсивности объемной силы в неде-формированном состоянии тела на направление оси 0x1- [c.31]

Объемные силы пепрерывпо распределены по всему объему тела. Их мерой является интенсивность объемных сил, которая в каждой точке тела, например в точке Л, задается вектором [c.14]

Давление в двухфазном потоке поперек канала постоянно, поэтому температура t паровой фазы, равная температуре насыщения также постоянна. Принимаем, что капиллярные силы обеспечивают равномерное распределение жидкости внутри пористой структуры (ее насыщенности s) поперек канала. Вследствие этого постоянна и интенсивность объемного внутрипорового теплообмена h (s), рассчитываемая по формуле (4.8). Вдоль канала падает, а йу (s) - возрастает. [c.118]

Нагрузки, распределенные по объе.му тела (например, вес сооружения, силы инерции), называются объемными силами, их интенсивность выражается в ньютонах на кубический метр (Н/м ). [c.9]

Объемными называются силы, распределенные по всему объему тела. Примерами таких сил являются силы веса и силы инерции. Объемной интенсивностью к в каждой точке объема тела называется предел отношения АЙ/АУ при ДЕ О, тде ДК—объем, окружающий произволъную точку тела АК — равнодействующая объемных сил, распределенных по этому объему. [c.20]

Рассматривая баланс объемных сил, обычно замечают, что ответственная за движение вихревая компонента ЭМС уравновешивается силами вязкого и турбулентного трения, также имеющими вихревой характер, и учитывают в условиях равновесия мениска только потенциальное гравитационное поле и потенциальную часть ЭМС. При этом для упрощения задачи пренебрегают силами инерции-спутниками циркуляции, порождаемой вихревой частью ЭМС (см., например, [22]). При стационарном замкнутом движении эти силы проявляются в виде центробежных сил, поле которых потенциально и органично балансируется с перечисленными вьпце потенциальными силовыми полями. Численные оценки показывают, что если при относительно слабом движении силами инерции действительно можно пренебречь (например, при скорости движения расплава г = 0,3 м/с центробежные силы способны скомпенсировать гидростатическое давление столба металла йр лишь высотой 0,005 м), то при интенсивной циркуляции учет этих сил необходим (так, например, при у = 2,0 м/с получаем = 0,2 м). [c.24]

Приведем поверхностные силы, действующие на боковую поверхность выделенного элемента бруса, и объемные силы, действующие на этот элемент, к середине длины отрезка его оси. В результате такого приведения получим главный вектор и главный момент всех распределенных поверхностных и объемных сил, действующих на элемент бруса. Обозначим составляющие указанного главного вектора в системе осей хуг символами qx, Qy и q/, они представляют собой интенсивности распределенной силовой нагрузки, действующей на стержень. Составляющие главного момента обозначим символами Мх, Шу и т/, они являются интенсивностями распределенной люментной нагрузки, действующей на стержень. [c.48]

В согласовании известного решения трехмерной задачи с представлением Эшелби [60] так, чтобы оно оставалось интегрируемым и из него можно было извлечь коэффициент интенсивности напряжений. В качестве известного решения Ниситани использовал решение Миндлина, предполагая, что заданная нагрузка в этом решении является искомой плотностью объемных сил, меняющихся в плоской эллиптической полости. Далее эта плотность, которая должна быть согласованной с заданным распределением давления на поверхностях эллиптической трещины, была определена численно для случая, когда коэффициент Пуассона пренебрежимо мал. [c.44]

На рис. 19 приведены поправочные множители для коэффи-,,иента интенсивности напряжений для случая двух комиланар-пых эллиптических трещин в бесконечном теле, нагруженном одноосным растяжением на бесконечности эта задача была решена Ниситани с применением метода объемных сил Эшелби. Из приведенных результатов видно, что на величину коэффициента интенсивности для одной эллиптической 1рещнны наличие другой трещины влияет слабо, если тольк() параметр ujt превосходит значение 0.5. [c.44]

На ракету действуют поверхностные и объемные нагрузки. К п о-верхностным нагрузкам относятся аэродинамическое давление, давление газов в камере сгорания и сопле двигателя, реакции различных опорных устройств и т. д. Объе м и ы е н а г р у з-к и являются следствием действия поля тяготения и инерции. В каждый момент времени система всех сил, приложенных к ракете, находится в равновесии. Это означает, что вектор равнодействующей объемных сил равен по значению и противоположен по знаку вектору paBjioдействующей всех поверхностных сил. Это следствие принципа Даламбера позволяет просто решать задачи, связанные с особенностями нагружения конструкций ракет. Силу тяги можно рассматривать как поверхностную силу, направленную по оси двигателя. При полете вне атмосферы эта сила является единственной поверхностной силой, приложенной к ракете. Следовательно, в этом случае равнодействующая объемных сил должна быть равна по значению и противоположна по знаку силе тяги. Из этого следует, что ракету в полете можно рассматривать как тело, находящееся в некотором поле тяготения, направление и интенсивность которого определяются силой тяги двигателей. Перегрузка этого поля = F/(mg), где F — сила тяги т — масса ракеты — ускорение свободного падения. То же будет и при полете в атмосфере при отсутствии поперечных сил. Только в этом случае [c.276]

Плоская деформация реализуется в призматическом теле, теоретически бесконечной длины, нагруженном поверхностными и объемными силами, перпендикулярными оси г, интенсивность которых не зависит от г. Тогда все поперечные сечения тела находятся в одинаковых условиях, чем оправдывается задание перемещений в форме (1.1.1). Приближенно плоская деформация осуществляется в удаленной от торцов средней части тела конечного протяжения по оси г. Зависимость напряженного состояния от г учитывается в постановке задач Мичелла и Аль-манзи ( 5 гл. VI), сводящихся к наложению задач Сен-Венана и плоской. [c.463]

Деформируя контур С в контур С , для величины Г можно получить выражение через коэффициент интенсивности тонкой структуры. При этом в отличие от упругих тел в общем случае нужно учитывать тепловые потоки q, и объемные силы с потенциалом Н, возникающие от самоуравновешенных термических напряжений. [c.279]

Найдем локальный коэффициент интенсивности к. Он определяется из решения плоской задачи теории упругости для круговой области радиуса dg с радиальным разрезом на границе круга заданы нормальные и касательные нагрузки, зависящие только от параметра Ts (для простоты теория пластичности предполагается одноконстантной типа теории Губера — Мизеса или Треска — Сен-Венана). Объемные силы в упругом ядре также зависят только от параметра org. Следовательно, коэффициент ki из соображений анализа размерностей равен [c.379]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...