Сила массовая (объемная)

Силы массовые или объемные, т. е. такие, которые действуют на все частицы объема т как внутренние, так и находящиеся на поверхности объема таковы, например, силы тяжести частиц. [c.143]

Таким образом, в случае отсутствия массовых сил относительная объемная деформация является гармонической функцией. [c.76]

По характеру действия распределенные силы можно разделить на поверхностные и массовые (объемные). К первым относятся силы вязкости и давления, а ко вторым — силы тяжести, инерции, электромагнитные и др. [c.56]

Надо заметить, что, переходя от идеальной жидкости к реальной (вязкой) жидкости, в уравнение (3-6) приходится вводить дополнительное слагаемое, учитывающее силы трения, отнесенные к единице массы жидкости. Такая операция приводит нас к системе трех уравнений, называемых уравнениями Навье — Стокса. Эти уравнения при направлении оси z вверх и при рассмотрении случая, когда массовыми (объемными) силами, действующими на жидкость, являются только силы тяжести, т. е. случая, когда [c.74]

Модели нагружения. Внешние силы, действующие па элемент конструкции, подразделяют на три группы 1) сосредоточенные силы, 2) распределенные силы, 3) объемные или массовые силы. [c.19]

В правой части уравнения (295), помимо воздействия поля сил давления (второй член), введено еще воздействие на частицу массовых (объемных) сил, отнесенных в уравнении к единице массы и обозначенных вектором F. Если, например, мы учитываем из таких сил только силы тяжести текущей массы, то вместо F следует взять вектор ускорения силы тяжести g. Вообще же F — вектор интенсивности или плотности распределения массовых сил, действующих в потоке. Этот вектор можно определить как предел [c.166]

К этому следует еще добавить результирующую работы поля массовых (объемных) сил и сил трения [c.170]

Если имеется поле контактных сил я (г, т), рассчитанное на единицу площади, затем поле массовых объемных сил f г, т), то на основе уравнения баланса импульса можно написать [c.74]

Условием динамического равновесия движущегося объема смеси является равенство инерционных сил сумме объемных или массовых и поверхностных сил. [c.17]

Далее принимается, что внешние силы (массовые и поверхностные) отсутствуют. В предположении, что задача теплопроводности может рассматриваться независимо от задачи теории упругости (см. п. 3.5 гл. III), это не идет в ущерб общности, так как линейность задачи для тела, подчиняющегося закону Гука, допускает наложение напряженных состояний, вызываемых действием объемных сил, поверхностных сил и изменением температуры и определяемых по отдельности для каждого из перечисленных факторов. [c.146]

В гл. 1 и 2 книги мы будем рассматривать теорию упругости при малых перемещениях (геометрически линейную теорию упругости) и выведем принцип виртуальной работы и связанные с ним вариационные принципы для задачи о статическом равновесии упругого тела, находящегося под действием массовых (объемных) сил, при заданных граничных условиях [1,2 ]. Для описания трехмерного пространства, в котором рассматривается тело, применяются ортогональные декартовы координаты (х, у, z). В геометрически линейной теории упругости компоненты перемещений и, V, W в точке тела считаются столь малыми, что уравнения задачи выполняются в линейном приближении. Запишем эти линеаризованные уравнения [c.23]

Внешние силы, действующие на тело, можно разделить на две категории 1) силы поверхностные, действующие на границе рассматриваемого тела с окружающей средой, и 2) силы массовые (или объемные), действующие, вообще говоря, во всех точках внутри тела. Те и другие могут быть непрерывными или кусочно-непрерывными функциями координат точки (и времени). [c.53]

Рассмотрим часть жидкости, заключенную в объеме ДУ (рис. 10.1). На эту часть действуют два рода сил в о - п е р-в ы X, массовые (объемные) силы тяжести. Их результирующая [c.266]

Каждое движение можно реализовать, прикладывая соответствующие массовые и поверхностные силы, определенные по схеме движение тензор напряжений -> поверхностные силы -> массовые силы. Однако такое решение полностью бесполезное, потому что нет технически возможного способа приложения заданных наперед объемных сил. Интересны только те движения, которые можно реализовать при заданной и зафиксированной объемных силах. В настоящем параграфе будем заниматься только такими задачами. При этом предполагаем, что массовые силы равны нулю. [c.190]

На, жидкость, находящуюся в состоянии равновесия, действуют две категории сил поверхностные и массовые (объемные). К последним относятся вес, силы инерции, центробежные. Под влиянием этих сил в каждой точке находящейся в равновесии жидкости возникает гидростатическое давление р, которое определяется по выражению [c.24]

При рассмотрении усилий, возникающих в теле под действием внешних сил, необходимо различать между собою так называемые массовые (или объемные) и поверхностные силы. Массовы.ии назы- [c.325]

Очевидно, поверхностные силы прямо пропорциональны площади, а массовые (объемные) — массе (объему) жидкости. [c.7]

Массовые (объемные) силы — это силы, приложенные к частицам среды, заполняющим некоторый объем (силы веса и электростатического притяжения и др.). [c.13]

Дифференциальные уравнения равновесия упругого тела при заданных массовых (объемных) силах g ( i, 2, з) имеют вид [c.73]

Массовые, объемные и поверхностные силы. Рассмотрим два различных типа сил, действующих на тело, занимающее произвольный объем V сплошной среды и ограниченное поверхностью 5 в актуальной конфигурации. [c.56]

Массовые (объемные) Это силы, приложенные к частицам среды [c.235]

Свободное движение возникает за счет массовых (объемных) сил. Такими силами являются сила тяжести, центробежная сила и силы за счет наведения в жидкости электромагнитного поля высокой напряженности. Наиболее хорошо изучено свободное движение жидкости, вызванное гравитационными силами. [c.219]

Возникновение движения жидкости у поверхности теплообмена. Процесс теплоотдачи протекает по-разному в зависимости от природы возникновения движения жидкости. Для осуществления движения жидкости необходимо действие сил. Силы, действующие на жидкость, разделяются на массовые (объемные) и поверхностные. Массовые — это та кие силы, которые приложены ко всем частицам жидкости и обусловлены внешними силовыми полями, (гравитационным, электрическим). [c.156]

МАССОВАЯ СИЛА — см. Объемная сила. [c.137]

Массовые (объемные) силы —это силы, приложенные]непосредствен-но к частицам жидкости, заполняющей некоторый объем (силы тяжести и др.). [c.12]

Чтобы оценить относительное влияние различных слагаемых в полевых уравнениях (5.2.2), (5.2.3) и (5.2.8), удобно ввести безразмерные величины. Рассмотрим случай, когда Р = 0, /г = 0 (нет внешней массовой силы и объемного источника тепла). Введем характерные величины Ь, г, Со = Ь1х, Во, То, Qo, во — макроскопическая длина, интервал времени, скорость, магнитная индукция, напряжение, поток тепла и отсчетная температура соответственно. Теперь введем безразмерные величины, обозначаемые справа сверху звездочкой, по формулам [c.269]

Силы, приложенные к любому выделенному объему жидкости, ограниченному замкнутой поверхностью, подразделяют на две группы - массовые (объемные) и поверхностные. [c.225]

Внешние силы, действующие на жидкий объем и определяющие его движение, разделяются на массовые (объемные) и поверхностные. [c.13]

Внешние силы, действующие на сплошное тело можно разделить на две категории (1) массовые (или объемные) силы и (2) поверхностные силы. Массовые силы обусловлены внешними причинами и характеризуются плотностью — силой, приходящейся на единицу массы (или объема) тела. Предполагается, что эти плотности представляют собой непрерывные функции, определенные во всем объеме тела. Поверхностные силы (или поверхностные усилия) действуют на граничных поверхностях тела. Они обуслов- [c.25]

Остановимся на рассмотрении второй категории внутренних усилий (см. 20). При этом будЬм различать так называемые массовые (или объемные) и поверхностные силы. Массовыми называют силы, действующие на каждую из частиц данного тела и численно пропорциональные массам этих частиц примером массовых сил являются силы тяготения. Поверхностными называют силы, приложенные к точкам поверхности данного тела примером таких сил являются реакции всевозможных опор, сила тяги, силы сопротивления среды и т. п. При определении закона движения (или условий равновесия) физическая природа приложенных к телу сил роли не играет. Важно лишь, чему равны модуль и направление каждой из сил. Однако на значениях возникающих в теле внутренних усилий это различие, как мы увидим, сказывается весьма существенно. Объясняется такой результат тем, что массовые силы действуют на каждую из частиц тела непосредственно действие же поверхностных сил передается частицам тела за счет давления на них соседних частиц. [c.258]

Изменение полного момента количества движения связано с наличием моментов, порождаемых спловыми полями — полем массовых и поверхностных сил, наличием объемно-распределенных источников внутреннего момента и потока внутреннего момента через поверхность. Введем необходимые определения и запишем выражения для моментов внешних сил и внутренних моментов. [c.58]

Силы, действующие на каждую частицу жидкости с массой АЛ1 = рД1 , т. е. силы, распределенные по массе. Эти сялы называются массовыми (объемными). К ним относятся сила тяжести, силы инерции (кориолисова сила инерции, переносная сила инерции), электромагнитные силы. В гидравлических задачах электромагнитные силы не рассматриваются, за исключением ряда специальных задач. К массовым силам относятся также гравитационные силы, подчиняющиеся закону всемирного тяготения Ньютона (например, силы притяжения Луны и Солнца при рассмотрении водных масс морей и океанов Земли). [c.14]

Уравнения равновесия для системы сил, действующих на этот находящийся в движении объем жидкости, могут быть легко получены, если на основании известного из теоретической механики принципа Даламбера к реально действующим, учитываемым уравнениям (2.5) — (2.5") силам (давления, объемным и массовым) присоединить силу инерции. Последняя определяется как произведение массы параллелепипеда с1т = рйхс1уйг на ускорение его движения а=(1о1сИ [c.90]

Гидростатическое давление. На жидкость, находящуюся в покое, действуют массовые и поверхностные силы. Массовыми являются силы, действующие на все часгецы рассматриваемого объема жидкости. Это силы тяжести и инерипи. Л1ассовые силы пропорциональны массе жидкости, а для однородной жидкости, плотность которой во всех точках одинакова, — объему. Поэтому массовые силы называют еще объемными. К поверхностным относятся силы, действующие на поверхность жидкости. Это, аа-пример, атмосферное давление, действующее на жидкость в открытом сосуде, или силы трения. [c.11]

Здесь Р — сумма внешних сил, приложенных к частице. Эта сила зависит от положения частицы и времени, т. е. должна быть задана Векторным полем. Силу Р следует рассматривать как результат усреднения правой части закона изменения импульса всех молекул, из которых состоит данная частица среды (см. (2.103)). Сила Р обусловлена, во-первых, силами взаимодействия молекул среды друг с другом и, во-вторых, включает в себя внешние по отношению ко всей среде силовые поля. Будем рассматривать среду с весьма малым радиусом действия межмолекулярных сил. Тогда сила, с которой физически бесконечно малые частицы среды действуют на данную частицу, проявляется только в тонком поверхностном слое этой частицы. Толщиной такого слоя в механике сплошных сред заведомо пренебрегают, а силы, с которыми соседние частицы среды действуют друг на друга, считают п оверхностными силами. Что касается внешних силовых полей, то они практически одинаково действуют на все молекулы, находящиеся в объеме АУ. Поэтому эти силы называются объемными силами (если эти силы пропорциональны массе частицы, то их называют массовыми силами). Такими силами являются гравитационные и электромагнитные силы, а также силы инерции, которые появляются при изучении движения среды относительно неинерциальных систем отсчета. [c.472]

Механические свойства материалов (напряжение касательное, модуль упругости, предел текучестИ гфочности, сопротивление срезу) Момент силы Импульс силы Момент инерции Производительность массовая объемная Масса Мощность [c.76]

Работа внешних массовых (объемных) сил при перемещеник частицы за врем сИ может быть представлена в виде скалярного произведения СУ, умноженного на ма<ху частицы рт и время сИ. Вектор массовой силы G Xi+Y +Zk, следовательно, [c.118]

В механике внешние силы принято разделять на силы поверхностные и силы массовые или объемные. К первой категории внешних сил относятся те, которые приложены по поверхности тела. Для элемента корпуса ЛМ (рис. 7.22) это будут силы аэродинамического трения или нормального давления па боковой поверхности. Объемные внешние силы приложены к каждой частице нагруженного тела. Это — в данном случае да-ламберовы инерционные силы и силы веса. Их удобно объединить едигюй мерой кажущегося веса. [c.345]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...