Объемные силы механические

Как уже было указано в 2, статическое действие нагрузок имеет место, когда при передаче давления от одной части конструкции на другую или при действии объемных сил механическое движение этих частей не меняется с течением времени. В этом случае каждый элемент конструкции находится в равновесии под действием внешних нагрузок и напряжений. [c.488]

Объемные силы механические 122, 169 [c.487]

Приведем одно следствие из формулы Грина (2.501), имеющее важное значение для механических приложений если к упругому телу, занимающему область Q, приложить систему внешних объемных сил с плотностью поверхностных а затем заменить эту систему другой, характеризуемой [c.126]

Механическое напряжение. Если тело находится под действием внешних сил, то в каждой его точке возникают механические напряжения. В этом случае говорят, что тело находится в напряженном состоянии. Если в таком теле выделить какой-либо элемент объема, то на него действуют два типа сил 1) объемные силы (например, сила тяжести), действующие на все элементы тела их значение пропорционально объему элемента 2) силы, действующие на поверхность элемента со стороны окружающих его частей тела. Эти силы пропорциональны площади поверхности элемента. Такую силу, отнесенную к единичной площади, называют напряжением. [c.115]

Уравнения (7.4.4) называются дифференциальными уравнениями равновесия. Заметим, что тензор несовместности Stj удовлетворяет этим уравнениям при отсутствии объемных сил. Из формул (7.4.7) и (7.4.8) непосредственно усматривается механический смысл компонент тензора напряжений. Полагая в (7.4.7) [c.221]

Здесь и ниже индекс 1 относится к непрерывной фазе, 2 —к дискретной, 3 — к частицам, претерпевающим фазовые превращения р — плотность с — скорость ф — объемное содержание фазы F — площадь сечения канала т — время 2—продольная координата X — скорость фазовых переходов ho = h + l2 — энтальпия торможения h — энтальпия движущейся фазы R — сила механического взаимодействия между фазами Q —теплота, отдаваемая или воспринимаемая фазой в результате конвективного теплооб- [c.6]

Из (1) и (2) видно, что механическая объемная сила электростатического происхождения [I, 3] [c.279]

Постановка задачи термоупругости в перемещениях. Пусть напряженно-деформированное состояние в трехмерном упругом теле, свободном от закреплений и внешних механических воздействий (объемные силы также не учитываются), обусловлено неравномерным его нагревом или охлаждением. Будем считать, что соответствующая задача теплопроводности решена ( 19.1), и для тела известно температурное поле Т. Требуется найти перемещения и, v я w. [c.406]

В шаве приведены уравнения равновесия бесконечно малого объемного элемента сплошной среды, находящегося под действием приходящихся на него внешних объемных сил, а также поверхностных усилий взаимодействия со стороны прилегающей к рассматриваемому объемному элементу оставшейся части сплошной среды. Все выводы основаны лишь на законах статики и геометрических построениях. Поэтому содержание настоящей главы справедливо для любых сплошных сред независимо от их механических свойств. [c.26]

Ввиду того, что структура вариационных уравнений (7.2) идентична, для исследования механического подобия достаточно ограничиться анализом второго уравнения (7.2). Для простоты будем пренебрегать здесь действием объемных сил. В этом случае имеем [c.132]

Рассмотрим сначала варьирование геометрических граничных условий. Компонентам перемещения даны бесконечно малые приращения da, dv,dw на Sg, в то время как объемные силы и механические граничные условия на Si остаются неизменными. Пусть приращения перемещений привели к новому равновесному состоянию. Обозначим перемещения при этом состоянии тела через du, dv, dw. Тогда имеем [c.63]

Механические объемные силы [c.169]

Если смещение поперечного сечения стержня в точке л обозначить у(х), то деформация элемента Ал стержня, очевидно, составитесь ) = ду дх (3,115) Разность механических напряжений до дх) х по сторонам элемента Ал должна уравновесить силу инерции и внешнюю силу, действующие на элемент стержня. Для простоты будем считать, что внешняя объемная сила отсутствует. Тогда уравнение движения запишется так [c.81]

Таким образом, в корреляционном приближении модернизированного метода периодических составляющих эффективные физико-механические свойства и статистические характеристики неоднородных полей деформирования и электрического поля могут быть вычислены на основе решения задачи об одиночной ячейке с включением Уо, с распределенными на ее границе Ао известными обобщенными объемными силами и источниками, расположенной в однородной среде с однородными граничными условиями. Эта вспомогательная задача может быть решена с использованием традиционных численных методов механики, например методом граничных элементов [6, 23. [c.137]

В недеформированном теле все его части находятся в механическом равновесии друг с другом. Это значит, что если выделить внутри тела какой-нибудь объем, то равнодействующая всех сил, действующих на этот объем со стороны других частей тела, равна нулю. При деформировании же тело выводится из состояния равновесия, в результате чего в нем возникают упругие силы, обусловленные межмолекулярным взаимодействием. Радиус действия молекулярных сил имеет величину порядка расстояния между молекулами, поэтому в теории упругости сплошной среды он должен считаться равным нулю. Таким образом, возникающие при деформации внутренние силы действуют на выделенный объем тела со стороны окружающих его частей только непосредственно через поверхность этого объема, т. е. являются поверхностными силами, которые мы в дальнейшем и будем рассматривать, отвлекаясь от объемных сил типа силы тяжести. Поверхностные силы пропорциональны площади поверхности, на которой они действуют. Сила, отнесенная к единице площади, называется механическим напряжением. [c.15]

Можно поступить и иначе взять некоторую вихревую линию и через все ее точки провести линии тока тогда эти линии тока образуют поверхность тока, проведенную через данную вихревую линию. Следовательно, любые вихревые поверхности, содержащие в себе линии тока, или поверхности тока, содержащие вихревые линии, будут поверхностями уровня приведенной к единице массы полной механической энергии стационарного, баротропного потока идеальной жидкости, находящейся под действием потенциального поля объемных сил. Резюмируем предыдущие положения так если в стационарном баротропном потоке идеальной жидкости, находящемся под действием потенциального поля объемных сил, поверхность тока совпадает с вихревой поверхностью, то эта поверхность служит поверхностью уровня приведенной к единице массы полной механической энергии потока. [c.147]

Если ограничиться рассмотрением тех задач, для которых объемные силы, т. е. вес и инерция пренебрежимо малы по сравнению с силами внешними, то можно воспользоваться относительно упрощенной рабочей моделью механической сущности процесса, допускающей достаточно четкую математическую формулировку задачи. [c.107]

Механическое подобие. Чтобы обеспечить механическое подобие процесса пластической деформации в двух геометрически подобных телах, нагруженных одними лишь поверхностными силами (объемные силы инерции или веса исключаются), напряжения в соответствующих точках внутри тел в соответствующие моменты времени должны быть одинаковыми. Действительное механическое подобие обеспечивается в том случае, если траектории главных напряжений в телах представляют семейства геометрически подобных кривых в пространстве. [c.105]

Поскольку возникновение гор в одних местах сопровождалось одновременным опусканием земной коры в широких полосах, расположенных в других районах, то размышления о характере этих сил неизбежно приводят к заключению, что в те чение долгой истории эволюции Земли слои верхней оболочки пород непрерывно находились под действием напряжений, необратимо деформировались, сдавливались в некоторых областях и растягивались в других, что в этих громадного масштаба процессах проявлялась какая-то система массовых сил, связанная с проникающими глубоко в основание деформациями, которая и теперь продолжает действовать и что один из кардинальных вопросов геологии имеет механическую природу, требуя, во-первых, определения этой системы объемных сил и, во-вторых, анализа равновесных состояний напряжений и деформаций, которые создаются ею в сравнительно тонкой внешней оболочке твердых пород, поддерживаемой более тяжелым глубоким основанием. [c.817]

Рассмотрим некоторое состояние системы тело с трещинами — нагрузка. Пусть это состояние при фиксированных параметрах трещин является устойчивым равновесием. Наряду с этим невозмущенным состоянием рассмотрим совокупность бесконечно близких смежных состояний. Смежные состояния удовлетворяют следующему комплексу условий время, заданные поверхностные и объемные силы, а также заданные перемещения не варьируются во всех точках тела, кроме, может быть, малых окрестностей фронтов трещин, выполнены все условия равновесия и совместности деформаций, все механические уравнения состояния. Единственные механические параметры, которые подлежат варьированию, — параметры трещин. [c.162]

Механические свойства материалов проявляются под воздействием приложенных к ним внешних сил (механических нагрузок) — поверхностных или объемных, и выражаются в определенной реакции нагруженных материалов на механическое воздействие. Характер [c.7]

Механическая энергия ] может быть записана как сумма поверхностных и объемных сил и моментов [c.21]

Полученное равенство можно рассматривать как первый интеграл уравнений Эйлера, справедливый в случае стационарного движения при наличии функции давлений, представляющей потенциал объемного действия поверхностных сил, и потенциала объемных сил. Этот интеграл, выведенный путем скалярного умножения обеих частей уравнений (10) на вектор скорости V, может трактоваться как интеграл живых сил, или интеграл кинетической энергии уравнений движения центра инерции элементарного объема жидкости (интеграл Бернулли). Его не следует отождествлять с законом сохранения полной механической энергии движущейся жидкости, а функцию В трехчлен Бернулли —с отнесенной к единице массы полной механической энергией. [c.116]

Скорость, с которой Скорость, с которой Скорость, с которой объемные силы совер- поверхностные силы тело получает энергию — шают работу над те- совершают работу над вследствие потока не-лом телом механической энергии [c.27]

Для определенности разберем вопрос о механическом подобии применительно к теории пластических деформаций без упрочнения материала, пренебрегая объемными силами. [c.67]

При работе пластины должны быть прижаты к статорному кольцу. Начальный прижим пластин в насосе обычно осуществляется под действием центробежных сил и иногда пружин, а рабочий прижим производится под действием гидростатических сил давления жидкости на внутренние торцы пластин из полостей / (см. рис. 10.15). В насосах, предназначенных для работы при более высоких давлениях (/ 14... 16 МПа), эти полости обычно сообщаются соответственно с окнами высокого и низкого давления, как было описано ранее. Нетрудно видеть, что наряду с увеличением рабочего объема достигается частичное гидростатическое уравновешивание пластин, благодаря которому уменьшаются контактные нагрузки между пластинами и статором и увеличивается механический КПД. При этом конструкция насоса усложняется. В насосах среднего и низкого давления (р <7 МПа) во все полости 1 подводят жидкость под высоким давлением Р2, что упрощает конструкцию, но повышает объемные и механические потери в области низкого давления. [c.263]

Обозначим / об главный вектор BH ndHnx объемных сил, а / юн — внешних поверхностных сил, /С — количество движения рассматриваемого объема жидкости в данный момент по теореме об изменении количества движения механической системы [c.136]

Процесс- наращивания характеризуется изменением формы тела, изменением температуры и объемных сил, граничных условий. Кроме того, при наращиванци изменяются физико-механические свойства материала в зависимости от времени и координат, иоскольку процесс старения протекает неодинаково в различных элементах тела. Указанные явления происходят при последовательном возведении и загрузке сооружений, при выращивании кристаллов, при фазовых переходах в вязкоупругих Тедах и т. д. [c.27]

В схеме замещения (см.рис.6) pgHo- комплексный вектор источника гармоничных колебаний давления (напора) - аналог электродвижущей силы в цепи переменного тока Xt—инерционное внутреннее сопротивление машины, числовое значение которого равное Rt ИЦН х , x q. инерционные гидросопротивления (на которых отсутствуют диссипативные потери тепла) для учета конечного количества лопастей Хш, г ah, Xjq, r Q, х ех, r ex—инерционные активные гидросопротивления для моделирования соответственно гидравлических, объемных и механических потерь в РЦН. [c.21]

Рассмотрим далее варьирование объемных сил и механических граничных условий. Объемным силам и внешним силам на Si дйчы бесконечно малые приращения dX, dY, dZ и dX , dY , dZ ответственно, в то время как геометрические граничные условия на S2 остаются неизменными. Мы предполагаем, что эти силы [c.64]

Механическое движение этого объема определяется действием инерционных (1.3.1), массовых paFa сил типа (1.3.2), (1.3.3) и поверхностных сил. Равнодействующая всех внешних объемных сил равна [c.103]

Основной особенностью магнитогидродинамических исследований является тот факт, что по самому существу явлений оказывается совершенно недостаточным пользоваться обычными уравнениями движения жидкости, добавляя лишь к действующим чисто механическим объемным силам нондеро-моторную силу Лоренца (гл. II, 11), выражающую действие внешнего магнитного поля на движущуюся электропроводную жидкость. На самом деле изучению подлежит значительно более сложное явление взаимодействия магнитного поля с потоком жидкости в условиях, когда твердые границы потока в зависимости от своей электропроводности сами влияют на магнитное поле в области течения жидкости. [c.391]

Механические свойства пластмасс таковы, что в моделях из этих материалов в обозримые интервалы времени достигается состояние квазиустановившейся ползучести, в котором напряжения стационарны, а скорости деформации переменны. Состояние ква-зиустановившейся ползучести реализуется, когда объемные силы неизменны, на части поверхности тела заданы постоянные нагруз- ки, смещения остальной части поверхности равны нулю или когда постоянные нагрузки заданы на всей поверхности тела. [c.120]

Рассмотрим вначале вопрос о развитии трещин в однородных и изотропных упругих телах, пренебрегая объемными силами, а также взаимным превращением тепловой, и механической энергии. В этом случае величнлы у и уо совпадают. [c.239]

Риццо и Шиппи [7, 8, 24] рассмотрели случай объемных сил, являющихся градиентами скалярного потенциала, и разработали представление ПМГЭ, учитывающее комбинированное действие температурного поля и механических объемных сил. [c.169]

Величину E, равную сумме приведенных к единице массы кинетической энергии среды и потенциальных энергий силовых полей объемного действия сил давлений и собственно объемных сил, можно было бы назвать пршеденной к еданице массы полной Механической энергией. Величину Е не следует смешивать с ранее введенной лагранжевой функцией L. [c.129]

Отдельные слагаемые этой суммы представляют отнесенные к единице массы 1) кинетическую энергию частицы, 2) потенциальную энергию поля объемного действия сил давления в данной точке потока и 3) потенциальную энергию поля объемных сил. Сумма Е этих трех слагаемых представляет, как уже ранее упоминалось, отнесенную к единице массы полную механическую энергию потока в данной точке. Равенство (52) дает следующую формулировку теоремы Бернулли при стационарном, баротропном движении идеальной жидкости или газа под действием потенциального поля объемных сил приведенная к еданице массы полная механическая энергия потока сохраняет постоянную величину вдоль любой траектории или линии така. [c.146]

Поместим диск в середину слоя толыщной к (рис. 1.6.6) и заменим силовое действие диска на газ в струе, проходящей через диск, действием равномерно распределенной в слое объемной силы /д., а энергетическое действие—равномерным по объему слоя подводом механической энергии ш). [c.129]

Механическая мощность. Возвращаясь к (12.2), ука-жем, что внешние силы F и S сопряжены полю скоростей и элемента относительно механической мощности I2. Пусть F (х) — действующая на элемент объемная сила на единицу недеформированного объема, а S поверхностная сила, отнесенная к конвективным координатам но измеренная на единицуплощадиЛов начальной конфигурации [S = t = см. (5.15)]. Тогда механическая [c.206]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...