Распределение источников непрерывное

Разложение тензора на симметричную и антисимметричную части 49 Р азмер вихря наименьший 796 Распределение источников непрерывное 354 г— турбулентности но частотам 787 [c.901]

Непрерывное распределение источников, стоков и диполей [c.277]

Обтекание тела произвольной формы можно получить методом особенностей, используя непрерывное распределение источников, стоков, диполей или вихрей. Рассмотрим общую схему решения задачи обтекания произвольного тела, для чего воспользуемся методом источников и стоков. [c.280]

Непрерывное распределение источников, стоков и диполей на поверхностях. [c.312]

Источники, непрерывно распределенные вдоль [c.32]

Источники, непрерывно распределенные по по- С fol Ы 1/о верхности S с поверхностной плотностью 0(f) [c.32]

В этом объеме с непрерывно распределенными источниками тепла выделим элементарный параллелепипед и учтем проходящие через его грани потоки тепла, переносимые водой, движущейся вдоль кассеты (конвективный перенос), и потоки тепла, вызываемые турбулентным перемешиванием воды (турбулентная теплопроводность). Тогда получим следующее уравнение для плоского стационарного распределения температур [c.27]

Плотность J непрерывного распределения источников притока (стока) массы определяется химической или физической кинетикой происходящих в жидкости процессов либо условиями подвода массы от внешнего источника. Величина У характеризуется секундным, отнесенным к единице объема, приростом массы вещества в данной точке потока. Функция д,, характеризует объемную мощность внутренних источников энергии. Функция Ф представляет собой диссипацию энергии, т. е. соответствует мощности сил внутреннего трения в среде. [c.7]

В качестве примера непрерывного распределения источников рассмотрим конечный линейный источник, расположенный на оси z от начала координат до точки А (О, а) (см. рис. 4.11.1). Распределение источников вдоль этого отрезка может быть охарактеризовано локальным расходом, отнесенным к единице длины Q Q (I) в каждой точке отрезка тогда если бд — объемный расход отрезка длины 6 , то [c.129]

Из суперпозиции функций тока получаем для непрерывного распределения источников [c.129]

По ходу доказательства можно заметить, что симметричность тензора напряжений была обусловлена отсутствием в среде непрерывно распределенных пар сил, объемных или поверхностных. В этом случае имеет место симметричная механика сплошных сред , симметричная теория упругости или симметричная гидродинамика , в отличие от соответствующих несимметричных механик, учитывающих наличие в сплошной среде непрерывно распределенных пар сил. Легко убедиться, что присутствие непрерывно распределенных источников притока массы не нарушило бы справедливости равенства (41) или условий симметрии тензора напрян ений (42) в сплошной среде. [c.63]

При наличии притока массы сквозь непрерывно распределенные источники в предыдущих формулах появятся дополнительные члены. Так, дифференциальной формой теоремы об изменении кинетической энергии вместо (44) будет служить уравнение [c.66]

При выводе формул (37), (38) и (49) — (52) предполагалось, что непрерывно распределенные источники масс неподвижны. В случае источников, движущихся со скоростями V, изменение плотности количества движения, вызываемое притоком массы от этих движущихся источников, определится разностью Р V — V), а соответствующая реактивная сила будет равна Р V — V). Изменение кинетической энергии будет равно Р (П /2 — П /2), а для полной энергии 7 = С/ -Ь /г соответственно Р Е — Е), где Е — = и + /г Такого рода выражения будут использованы в 13 при выводе уравнений движения неоднородных сред, в которых за счет физикохимических превращений одних составляющих смеси в другие возникают и соответственно исчезают массы некоторых компонент смеси. [c.66]

Непрерывное распределение источников в безграничной жидкости. Пусть внутри некоторого объема т непрерывно распределены источники (стоки) так, что на единицу объема приходится мощность д. Величина д, представляющая функцию координат точек в объеме т, играет роль объемной плотности распределения источников д >0) или стоков (д < 0). Элементу объема дх, находящемуся в некоторой точке А объема т, будет соответствовать источник мощности д дх, и потенциал скоростей этого элементарного источника в любой точке Л/пространства, заполненного жидкостью, как внутри, так и вне объема х будет равен [c.272]

Вспоминая определение величины дивергенции вектора скорости как отнесенного к единице объема расхода жидкости из непрерывно распределенных источников, можем, очевидно, в любой точке объема т написать [c.273]

Первое из этих выражений, представляющее потенциал скоростей непрерывного распределения источников по некоторой поверхности а, дает гидро- [c.273]

Предположим для определенности, что на отрезке (—с, - -с) оси Ох задано непрерывное распределение источников (стоков) интенсивности q (х). Тогда потенциал ср возмущенного движения, созданного этой системой особенностей, будет, согласно второй из формул (12), равен (знак минус введем в определение интенсивности д) [c.299]

При выводе соотношений (61) и (64) мы предполагали, что система обменивается теплотой с конечным числом источников Ti, T a,. . . , Тп- Важно, однако, рассмотреть ситуацию, при которой система обменивается теплотой с непрерывно распределенными источниками. В этом случае суммы в (61) и (64) должны быть заменены интегралами, взятыми по всему циклу. [c.48]

Оказывается, что с помощью непрерывного распределения источников и стоков вдоль оси можно получить такие формы, которые эмпирически признаны выгодными в качестве профилей дирижаблей. В таких случаях можно вычислить давление жидкости и результаты сравнить с опытом. [c.162]

Например, в случае овалов Ранкина, на которые были ссылки в 97, мы имеем непрерывное распределение источников вдоль оси х, подчиненное тому условию, что полное. напряжение" всех источников есть нуль. Если линейная плотность этого распределения есть т, то получаем [c.206]

Потенциал скоростей. Поле источника и диполя. Непрерывное распределение источников и диполей. Ньютонов потенциал. [c.392]

Первое из этих выражений, представляющее потенциал скоростей непрерывного распределения источников по некоторой поверхности сз, дает гидродинамическую интерпретацию известного в теории тяготения и электростатического притяжения потенциала простого слоя. Потенциал простого слоя так же, как и ньютонов потенциал объемного распределения (19), является решением уравнения Лапласа, причем, как доказывается в теории потенциала, потенциал простого слоя конечен [c.397]

Подобно тому, как только что рассматривались потенциалы скоростей непрерывных распределений источников, можно ввести аналогичные понятия и для непрерывного распределения диполей. Остановимся [c.398]

Метод особенностей". Применение непрерывно распределенных источников (стоков) и диполей для решения задачи о продольном и поперечном обтекании тел вращения [c.433]

Однако если мы возьмем фг = ф1 на поверхности 5, то второй интеграл в формуле (5) обратится в нуль. Таким образом, если мы мысленно заменим поверхность 5 мембраной, то будем иметь на поверхности 5 соотношение —д( х/д8 = —д г/дз, так что касательная скорость непрерывна, но нормальная скорость разрывна. В этом случае мы получаем единственное распределение источников мощности [c.438]

Найти выражение потенциала скоростей, обусловленного непрерывным распределением источников и стоков вдоль оси X в идеальной жидкости. Если распределение имеет постоянную интенсивность 5 от точки д =0 до точки х—а, то показать, что эквипотенциальные поверхности являются эллипсоидами вращения с фокусами на двух концах линии. [c.458]

Проводя интегрирование, получим функцию от непрерывного распределения источников вихревых слоёв [c.319]

Обычно усилительно-регистрирующая система линейна, так что коэффициент усиления 11 не зависит от длины волны, т. е. 11( 1) =т) (>,2). Произведение следующих трех сомножителей в формуле (7.5.14) можно определить экспериментальным методом, использовав в качестве источника излучения эталонный источник непрерывного спектра с известным распределением яркости. [c.490]

Источники, непрерывно распределенные по поверхности. Исходя из выражения (1.112), можно построить потенциальные поля источников, распределенных по поверхностям, по линиям. Наиболее простое физическое содержание этих примеров — поле от электрических зарядов, распределенных по поверхности проводников. Поверхность испаряющейся жидкости можно рассматривать как поверхность с распределением источников массы. [c.134]

Таким образом, окончательно для области в виде круга, заполненного непрерывно распределенными источниками (стоками), имеем поле скоростей [c.162]

Для области вне круга с непрерывно распределенными источниками (стоками) согласно (1.118) имеем [c.162]

Для получения модели исследуемое тело разбивается на ряд элементарных объемов, как в методе конечных разностей. Значение потенциала получаем для конечного числа выбранных точек, т. е. непрерывное поле потенциалов в теле заменяется их эквивалентными сосредо-точенным И значениями. Электрическая сетка, или, как ее еще называют, моделирующая цепь, составляется из параллельно включенных электрических емкостей, сосредоточенных в узловых точках сетки. Источники тока и вещества воспроизводятся включением источников питания в одну или несколько узловых точек сетки для случая сосредоточенных источников или во все узловые точки для равномерно распределенных источниках. [c.92]

В дальнейшем могут встретиться случаи движения сплошной среды с непрерывным по ходу движения среды возникновением (исчезновением) вещества данного сорта за счет, например, химической реакции превращения одного из составляющих ее веществ в другое или вследствие изменения фазового состояния вещества (испарение движущейся жидкости, сопровождающееся возникновением в ней пузырьков пара, или, наоборот, конденсация пара и появление в нем жидких капель, цепенение жидкого металла, таяние льдинок в потоке воды и т. п.). В этих случаях естественно говорить о применении в сплошных средах методов механики переменной массы . Теоретической моделью такого рода явлений может служить заданное наперед, определяемое химической или физической кинетикой происходящих в движущейся среде процессов, непрерывное распределение источников притока (стока) массы, с интенсивностью, характеризуемой секундным, отнесенным к единице объема приростом массы вещества в данной точке потока. Эту величинз имеющую размерность [М/(7у Г)] = плотность/время, было бы естественно обозначить символом р, но, чтобы не смешивать ее с индивидуальной производной по времени ф/di, примем для нее обозначение /. Связь между символами ф/di и / определится из очевидного соотношения [c.56]

Подобно тому как только что рас-М сматривались потенциалы скоростей непрерывных распределений источников, можно ввести аналогичные понятия и для непрерывного распределения диполей. Остановимся на одном, наиболее интересном распределении диполей, образующем так называемый двойной слой. Возьмем некоторую поверхность о и покроем ее непрерывно распределенными диполями так, чтобы моменты их (или оси) совпали по направлению с внешними нормалями п к поверхности а. Обозначив плотность распределения диполей через т, получим вектор момента диполя, приходящегося на элементарную площадку до с ортом внешней нормали п, в виде тйоп, а элементарный потенциал скоростей йф, согласно (7) или (8), будет равен [c.274]

Крыло произвольной фор мы в плане с тонким симметричным сечением. Для этой задачи теория может быть построена при помощи метода источников и стоков, непрерывно распределенных по средней плоскости крыла. Найдено, что в этом случае поверхностная плотность распределения источников пропорциональна углу наклона поверхности крыла, измеренному в вертикальной плоскости, совпадающей с направлением полета. Распреяе-ние давления по крылу и пол- [c.17]

В 147, 148 мы показали, что всякое непрерывное движение жидкости, наполняющей неограниченное пространство и покоящейся в бесконечности, можно рассматривать как вызванное соответствующим распределением источников и вихрей с конечной плотностью. Мы только что видели, как можно получить непрерывным переходом к пределу случай, когда источники и вихри распределены по поверхностям с бесконечной объемной плотностью, но конечной поверхностной плотностью. Мы можем, в частности, рассматривая сл)гчай, когда соответствующая неограниченная жидкость является несжимаемой, предполагать ее разделенной на две части замкнутой поверхностью, на которой нормальные компоненты скорости будут непрерывными, а тангенциальные компоненты скорости будут разрывными, как в (12) 58. Этот случай эквивалентен вихревому слою мы заключаем теперь следующее всякое непрерывное, безвихревое циклическое или нециклическое движение несжимаемой жидкости, наполняющей произвольную область, может рассматриваться как вызванное некоторым распределением вихрей по ограничивающей поверхности, которая отделяет область от остального неограниченного пространства. В случае области, простирающейся в бесконечность, это распределение относится к конечной части ограничивающей поверхности при условии, что жидкость покоится в бесконечности. [c.267]

Непрерывное распределение источников в пространстве. Предположим, что внутри некоторого объема т (рис. 135) непрерывно распределены источники (стоки) так, что на единицу объема приходится мощность д. Величина д, представляющая Функцию координат точек в объеме т , играет роль объемной, плотности распределения источников д > 0) или сто-> ов (д < 0). Элементу объема йт, находя- Демуся в некоторой точке А объема т, будет соответствовать источник мощно- [c.395]

Для ко.личественной характеристики интенсивности непрерывно распределенных источников и стоков непригодно понятие о расходе источника-точки. Здесь естественно говорить о расходе жидкости с единицы площади поверхности, по которой распределены источники и стоки. Если AQ есть расход жидкости от 1Юточников и стоков, распределенных по площадке AS, AQ [c.203]

Т. Карман и Н. Мур (Trans. Ашег. So . Me h. Engrs, 1932, 54 23, 303—310) решили задачу о симметричном обтекании тела вращения, представив потенциал возмущений в виде интеграла от потенциала источников, непрерывно распределенных вдоль оси тела с мощностью, меняющейся таким образом, чтобы было удовлетворено условие обтекания тела. [c.154]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...