Сила взаимодействия частиц объемная

Силы, действующие на ограниченный объем жидкости, в гидравлике, как и в теоретической механике, принято делить на внутренние и внешние. Внутренние силы представляют собой силы взаимодействия между отдельными частицами рассматриваемого объема жидкости внешние силы делятся на силы поверхностные, приложенные к поверхностям, ограничивающим объем жидкости (например, силы, действующие на свободную поверхность, силы реакции стенок и дна сосудов) и силы объемные, непрерывно распределенные по всему объему жидкости (например, сила тяжести). [c.8]

Модели объемной вибрационной обработки. Обработка происходит в прямолинейных, торообразных или спиральных контейнерах с круглым, U-образным, прямоугольным (прямоугольным с закругленными углами) поперечным сечением. Наполненный абразивом и деталями контейнер приводится в вибрационное движение. Успешное снятие слоя материала у детали (очистка поверхностей, удаление острых кромок, шлифование или полирование поверхности) происходит только тогда, когда имеет место достаточно интенсивное движение деталей относительно абразивной массы. Поэтому модели должны быть способны учитывать не только циркуляционную скорость (круговые движения) всей смеси абразива с деталями, но и изменение плотности всей массы. Важным показателем является и сила взаимодействия. На рис. 28 показана модель [9, 16], созданная для описания поведения смеси абразивных частиц и деталей в контейнере с круглым (U-образным) поперечным сечением Модель представляет собой упругий круг, у которого диаметр изменяется в зависимости от поджатия пружин Сг, соединяющих центральные массы абразива и деталей с периферийной суммарной массой т. Периферийная масса может двигаться вместе с контейнером, скользить или двигаться в режиме с подбрасыванием. Особенностью модели является допущение, что модель все время является круглой и радиус г (t) меняется в зависимости от того, как контейнер воздействует иа модель. Массы т позволяют описать циркуляционную скорость. Взаимные сдвиги [c.93]

В динамике жидкости действующие на ее частицы силы классифицируют на объемные (массовые) и поверхностные. Под первыми понимают те, которые действуют на элементы объема силы тяжести, тяготения и инерции, силы электростатического взаимодействия, силы электрических и магнитных полей и т. д. К поверхностным силам относят те, которые действуют на элементы поверхностей объемов силы давления и внутреннего трения (вязкость), силы, действующие со стороны потока на поверхность погруженного в него тела и т. п. [c.13]

Ранее [2] отмечались три основные стадии образования КЭП подвод частиц, их закрепление (адгезия, адсорбция) на катодной поверхности и заращивание их растущим слоем покрытия. Первой стадии процесса может предшествовать любая форма взаимодействия частиц с раствором растворение, обмен ионами, адсорбция и т. д. Несомненно, что наиболее лимитирующей стадией процесса является последняя — заращивание адсорбированной на катодной поверхности дисперсной частицы металлом, восстанавливаемым из ионного состояния, поскольку оно может привести к образованию КЭП теоретического состава [av = v) при равновесии сил притяжения и сил отталкивания между поверхностью и дисперсной частицей к образованию покрытий с более высокой объемной концентрацией фазы (й1/), чем в суспензии (Су), т. е. Оу>Су или покрытий с пониженным содержанием П фазы ау<Су [2, 162] при отсутствии указанного равновесия. Первый вариант являлся бы оптимальным, так как в этом случае могло быть получено покрытие заданного состава. Однако реально КЭП образуются в условиях ау>Су, т. е. кривые зависимости ау=1(Су) для большинства случаев сходны с изотермами адсорбции с насыщением. [c.117]

Для кристаллических тел характерными являются далеко распространенные строго направленные связи с вполне определенными расстояниями и силами взаимодействия между частицами, образующие единую кристаллическую решетку вещества, получившего название монокристалла. Наименьшим элементом кристалла, достаточно полно отражающим его свойства в трех направлениях, является элементарная (кристаллографическая) ячейка. Наиболее распространенными типами кристаллических ячеек являются (табл. 3.2 и рпс. 3.4) кубическая гранецентрированная (ГЦК) и объемно-центрированная (ОЦК) гексагональная плотноупакованная (ГПУ). [c.65]

Наибольшее влияние на изменение сил взаимодействия между частицами поверхностного слоя в эксплуатационных условиях, как показали экспериментальные исследования, оказывают капиллярные силы. Наиболее значительно (в 1,2- 1,5 раза больше по сравнению с объемными) они проявляются на фанице раздела твердое тело - слой поверхностного зафязнения. [c.132]

На тело V могут действовать объемные Ь х, /) и поверхностные, р (ж, t) нагрузки, под действием которых и происходит его движение. При этом между частицами тела возникают силы взаимодействия, которые количественно характеризуются тензором напряжений аф [c.194]

Силы, действующие на различные области непрерывно распределенной материи, являются частично внешними, частично внутренними упругими силами взаимодействия между соседними частицами среды. В данной главе мы пренебрегаем упругими силами, отложив их рассмотрение до гл. 6, и имеем дело с материей в виде некогерентной пыли. Предполагаем, что внешние силы являются объемными силами, которые в любой инерциальной системе 5 можно описать плотностью силы определенной так, чтобы сила, действующая на элементарный объем 6У, равнялась 6У. [c.104]

Г. Среда называется упругой, если между ее частицами существуют силы взаимодействия, препятствующие какой-либо деформации этой среды (11.7.2. Г). Например, давление газов на стенки сосуда обеспечивает способность газов сопротивляться изменению их объема объемная упругость газов). Газы беспрепятственно изменяют свою форму, т. е. не обладают упругостью формы. Такими же свойствами обладают и жидкости. Силы взаимодействия между частицами твердых тел столь велики, что твердые тела обладают как объемной упругостью, так и упругостью формы. [c.315]

Объемные силы межкомпонентного взаимодействия. Вектор объемных сил аэродинамического взаимодействия частиц и воздуха, обусловленный разностью скоростей компонентов, в силу (23) прил. 1 может быть записан в виде [c.155]

Механика жидкости исходит из основных принципов физики и общей механики. Силы, действующие на ограниченный объем жидкости, как и в механике твердого тела, принято делить на внутренние и внешние. Внутренние представляют собой силы взаимодействия между частицами жидкости. Внешние силы делятся на объемные, распределенные по всему объему жидкости, например силы тяжести, и поверхностные, действующие на свободную поверхность жидкости, а также силы, действующие со стороны ограничивающих стенок. [c.5]

Здесь и ниже индекс 1 относится к непрерывной фазе, 2 —к дискретной, 3 — к частицам, претерпевающим фазовые превращения р — плотность с — скорость ф — объемное содержание фазы F — площадь сечения канала т — время 2—продольная координата X — скорость фазовых переходов ho = h + l2 — энтальпия торможения h — энтальпия движущейся фазы R — сила механического взаимодействия между фазами Q —теплота, отдаваемая или воспринимаемая фазой в результате конвективного теплооб- [c.6]

Определяющими факторами в доставке частиц к зернам загрузки являются силы инерции и диффузии. Закрепление частиц у поверхности фильтрующего материала происходит, во-первых, за счет действия межмолекулярных сил притяжения Ван-дер-Ваальса, определяющих прилипание (адгезию) взаимодействующих разнородных по природе, зарядам и размерам фаз. Во-вторых, удержание частиц может осуществляться в щелях между зернами загрузки. Задержанные частицы взвеси при объемном фильтровании постепенно заполняют поры между зернами слоя (рис. 3.3), что приводит к уменьшению проходного сечения пор и увеличению гидравлического сопротивления слоя при постоянном расходе воды. Увеличение скорости движения воды в порах способствует срыву уловленных частиц [c.90]

Модели нагружения. Эти модели содержат схематизацию внешних нагрузок по координатам, времени, а также по воздействию внешних полей и сред. Силовые нагрузки, действующие на конструкции, можно разделить на три группы 1) объемные или массовые силы 2) поверхностные силы 3) сосредоточенные силы. Объемные нагрузки действуют на каждую частицу внутри тела. К таким нагрузкам относятся собственный вес конструкции, силы инерции, силы магнитного притяжения и т.п. Поверхностные нагрузки распределены по значительным участкам и являются результатом взаимодействия различных конструктивных элементов одного с другим или с другими физическими объектами (например, давление жидкости или газа на стенки сосуда, давление ветра на оболочку градирни и т.п.). Если силы действуют на небольшую поверхность конструкции, то их можно рассматривать как сосредоточенные нагрузки, условно приложенные в одной точке. По характеру действия нагрузки можно разделить на статические и динамические. Статическая нагрузка возрастает от нуля до своего номинального значения и остается постоянной во время эксплуатации конструкции. Переменное, или динамическое, нагружение — нагружение, изменяющееся во времени. Часто встречающимся видом переменного нагружения являются циклические нагрузки, характеризующиеся периодическим изменением значения и/или знака. Модели нагружения должны учитывать воздействие полей и сред. Наиболее существенным является воздействие температурного поля. Изменение температуры элементов конструкций вызывает температурные деформации. Если они не удовлетворяют уравнениям совместности деформаций, то в элементах конструкций возникают температурные напряжения, значения которых часто оказываются соизмеримы со значениями напряжений, возникающих от воздействия внешних сил. Кроме того, изменение температуры влияет на механические характеристики конструкционных материалов. В некоторых случаях приходится учитывать влияние нейтронного облучения, электромагнитного поля, воздействие коррозионных сред. [c.401]

Под объемной си.лой понимают такую силу, которая приложена ко всякой материальной частице рассматриваемого объема и пропорциональна массе этого объема (вне зависимости от действительного его ускорения). К объемным силам относятся силы всемирного тяготения и, в частности, сила тяжести, силы магнитного и электрического взаимодействия. [c.27]

Первое и второе начала термодинамики. Из уравнения (10.54) видно, что часть. мощности объемных сил затрачивается иа изменение скорости центра масс частицы, т е. на изменение кинетической энергии частицы как целого. Теперь рассмотрим внутреннюю энергию частицы, т. е. усредненную по интервалу времени М сумму кинетической энергии молекул частицы относительно ее центра масс и энергии взаимодействия между молекулами частицы. Изменение внутренней энергии, как показывает опыт, происходит за счет работы напряжений на деформации частицы, а также за счет теплообмена между частица-М1и. Наличие тепловых явлений приводит к необходимости использовать в механике сплошных сред законы термодинамики. [c.477]

Таким образом, на единицу объема рассмотренной частицы со стороны окружающей среды действует сила 5р ,/(в криволинейных координатах р. ). Эта сила является объемной и внешней по отношению к частице, но внутренней для среды в том смысле, что такие силы действуют внутри объема сплошной среды между отдельными ее внутренними частицами. Кроме того, в основе происхождения этих сил лежит поверхностное, внутреннее взаимодействие между частицами среды. Эти силы участвуют в изменении кинетической энергии сплошной среды (см. задачу 13.2). [c.301]

Здесь первый интеграл справа представляет собой мощность внешних объемных сил, второй — мощность внешних поверхностных сил, приложенных к границе S области V, а третий — мощность внутренних (для области V) сил, как следствие существования между внутренними частицами сил поверхностного взаимодействия — давления и сил трения. [c.328]

Первый метод основан на тех же положениях, что и механика однородной сплошной среды. Допускается, что в элементарном объеме смеси, так же как и в элементарных объемах составляющих, несмотря на малость этих объемов, содержится достаточно большое число частиц. Силы динамического взаимодействия компонентов представляют собой объемную силу, обусловленную аэродинамическим сопротивлением частиц из-за относительной скорости компонентов. Они [c.39]

В силу указанной специфики потоки сыпучего материала следует различать (рис. 1.9) по геометрии каналов, в которых движется поток материалов (I) по кинематике потока (Н) по активности динамического взаимодействия компонентов (Ш) по крупности и составу частиц (IV) по распределению объемной концентрации частиц в поперечном сечении потока (V) по температуре и влажности материала (VI). [c.43]

Показано, что динамика воздушных течений в струе свободно падаюш,их частиц может быть описана уравнением пограничного слоя, причем динамика не-суш,его (твердого) компонента в силу большой массы частиц практически не зависит от гидродинамического поля, что отличает эти потоки от газовых струй, не-суш,их твердые примеси. Основными силами, вызываюш,ими формирование струйных течений воздуха в потоке свободно падающих частиц, являются объемные силы межкомпонентного взаимодействия и силы турбулентной вязкости (4.67) и (4.68). Из-за действия сил межкомпонентного взаимодействия количество движения эжектируемой струи увеличивается (4.74), что отличает эти струи от свободных газовых струй. [c.388]

Такой вывод нельзя признать строгим, так как в нем не учитываются силы взаимодействий частиц со стенкой канала Фт и изменения на участке разгона объемной концентрации р и скорости частиц. Поэтому иитегриро-вать, полагая 5т.р независимой величиной, неверно. Выражение (4-41), получившее распространение в литературе, верно лишь тогда, когда для существенного упрощения задачи можно принять, что Фт=0, и ввести в рассмотрение среднеинтегральное значение [c.124]

Сформулируем прежде всего систему основных уравнений неизотермического движения двух взаимопроникающих сред. Основным является предположение о малости объемной концентрации примеси будем считать, что можно не учитывать вязкость и теплопроводность в системе частиц, а также пренебрегать давлением в этой системе и архимедовой подъемной силой. Частицы (шарики одинакового радиуса г и массы т) не участвуют в броуновском движении. Для простоты предполагается, что взаимодействие частиц с жидкостью описьшается законом Стокса, а теплообмен — законом Фурье. [c.143]

Здесь Р — сумма внешних сил, приложенных к частице. Эта сила зависит от положения частицы и времени, т. е. должна быть задана Векторным полем. Силу Р следует рассматривать как результат усреднения правой части закона изменения импульса всех молекул, из которых состоит данная частица среды (см. (2.103)). Сила Р обусловлена, во-первых, силами взаимодействия молекул среды друг с другом и, во-вторых, включает в себя внешние по отношению ко всей среде силовые поля. Будем рассматривать среду с весьма малым радиусом действия межмолекулярных сил. Тогда сила, с которой физически бесконечно малые частицы среды действуют на данную частицу, проявляется только в тонком поверхностном слое этой частицы. Толщиной такого слоя в механике сплошных сред заведомо пренебрегают, а силы, с которыми соседние частицы среды действуют друг на друга, считают п оверхностными силами. Что касается внешних силовых полей, то они практически одинаково действуют на все молекулы, находящиеся в объеме АУ. Поэтому эти силы называются объемными силами (если эти силы пропорциональны массе частицы, то их называют массовыми силами). Такими силами являются гравитационные и электромагнитные силы, а также силы инерции, которые появляются при изучении движения среды относительно неинерциальных систем отсчета. [c.472]

Грунтовый массив, как и любое физическое тело, находится под действием внешних и внутренних сил. Внутренние силы — это межатомные и межмолекуляриые силы взаимодействия между структурными элементами грунта (структурные связи) которые определяют способность грунта воспринимать действующие на него внешние силы, сопротивляться разрушению и изменению формы и размеров. Внешние силы — результат взаимодействия тел друг с другом. Различают поверхностные и объемные внешние силы. К поверхностным силам, например, относят силы, возникающие в результате давления сооружения и передающиеся через фундамент на грунтовый массив. К объемным силам относятся гравитационные и центробежные силы, гидродинамическое или фильтра-щюнное давление, оказываемое движущейся через грунт водой иа обтекаемые ею частицы грунта сейсмические силы, определяемые ускорением, сообщаемым частицам грунта при землетрясении, взрывах и вибрации. [c.37]

Дисперсные смеси двух сжимаемых фаз с фазовыми превращениями. Рассмотрим подробнее гетерогенную смесь двух сжимаемых жидкостей т = 2), в каждой из которых отсутствуют эффекты нрочностп. Пусть вторая фаза (i = 2) присутствует в виде отдельных. одинакового размера включений, непосредственными взаимодействиями (например, столкновениями) между которыми можно пренебречь первая фаза (i = 1) является несущей средой, описываемой моделью вязкой жидкости. В этом случае при достаточно малых объемных содержаниях дисперсной фазы будем полагать, что воздействие вдоль граничной поверхности выделенного объема смеси, описываемое тензором, приходится на несущую фазу, а воздействие на дисперсную фазу определяется силой со стороны несущей фазы на целое число частиц, находящихся в этом объеме. Таким образом, примем [c.33]

При выборе наполнителя и его концентрации учитывают совокупность влияния на все функциональные свойства продукта его структуры, дисперсности и модификации. Форма частиц наполнителя может быть разнообразной сфероидальной (технический углерод), пластинчатой или чешуйчатой (слюда, тальк, графит), игольчатой (асбест), кубической (оксиды металлов). Неорганические наполнители имеют кристаллическую ионную, металлическую или смешанную решетку с многочисленными дефектами. Тальк, слюда, дисульфид молибдена и графит имеют смешанные решетки — внутри кристаллических слоев действуют ковалентные, химические силы, между слоями — ван-дер-вааль-совы взаимодействия. Для лакокрасочных материалов содержание наполнителей или пигментов в пленке характеризуют объемной концентрацией пигмента (ОКП) и критической объемной концентрацией пигмента (КОКП), выше которой качество покрытия резко ухудшается. Их рассчитывают по формулам [89, 128] [c.167]

Ю. И. Ремнев (1958, 1959) рассмотрел связь между напряжениями и малыми деформациями в кристаллическом твердом теле при объемном расширении, вызванном облучением тяжелыми частицами, и предлояшл ряд гипотез, позволяющих определить это расширение. Было рассмотрено нейтронное облучение, так как бомбардирующий нейтрон, проходя через кристаллическую решетку, не взаимодействует с атомами кулоновыми силами и производит наибольшее нарушение. Предполагается, что в результате облучения механические свойства материала (модуль Юнга, предел текучести и т. д.) могут меняться, а изотропия материала не нарушается. А. А. Ильюшин и П. М. Огибалов (1960) предложили методы расчета прочности оболочек толстостенного цилиндра и полого шара. Как и в работах Ю. И. Ремнева, здесь принимается, что падение потока нейтронов пропорционально энергии и толщине слоя, а свойства тела в данной точке зависят от дозы облучения в этой точке. [c.466]

Ранее (см. раздел 3.5.3) была подробно рассмотрена роль зарядов частиц, адсорбции ими ионов или ПАВ, способствующих перемещению частиц к катоду. Эти данные. позволяют сделать вывод, что заращивание дисперсных частиц обусловлено главным образом их поведением на кристаллизуемой поверхности. Следует отметить, что многие исследования посвящены изучению поверхностных свойств частиц в объеме. суспензии однако наиболее важно, по нашему мнению, изучение частиц, уже адсорбированных на поверхности, дальнейшее поведение которых будет обусловлено суммой сил притяжения к поверхности и отталкивания от нее. Какими бы зарядами и природой поверхности не обладали частицы в объеме суспензии, эти свойства могут быть существенно изменены в приэлектродном слое (начиная с диффузионного), отличающемся по ионному составу и диэлектрической проницаемости от средних объемных значений. В этом отпощении представляет интерес анализ поверхностных сил, приведенный в работе [144]. Силами, способствующими притяжению частиц на расстоянии менее 1 мкм от поверхности, являются молекулярные (порядка 1 Н), электрические (л 100 Н), осматические ( 100 Н), гидрофобного взаимодействия (>100 Н). Эти значения приведены для случая, когда размер частиц и толщина диффузионного слоя соизмеримы. [c.118]

Показано, что усреднением в поперечном сечении канала скоростей, объемных концентраций и сил межкомпонентного взаимодействия может быть сформулирована одномерная задача о динамике потока частиц (3.37) и эжектируемого им воздуха (3.38) в закрытых желобах. Для коротких желобов (/г < 0,3) аэродинамические процессы с достаточной для практики точностью описываются уравнением (3.99) динамики равноускоренного потока частиц и равномерного движения эжектируемого воздуха (рис.3.8). Объем эжектируемого воздуха из-за тормозяш,его действия потока частиц в начале желоба ограничен. С ростом числа Бутакова-Пейкова коэффициент скольжения компонентов (3.121), возрастая, стремится к асимптотическому значению, равному (р = + п)12. [c.387]

Здесь ф1 ( 1 — Ка) — сила аэродинамического сопротивления, которая возникает за счет вязкости. Как следует из этих формул, для первого случая (система уравнений (2.1.9)) межфазовый обмен импульсом полностью сводится к объемной силе, а для второго (система уравнений (2.1.4)) происходит ее перераспределение между объемной и поверхностной силами. Таким образом, замыкаете законов сохранения силой межфазового взаимодействия = ф1 (1 1 — К, ) должно быть исиользовапо при рассмотрении движения таких многофазных систем, у которых размеры частиц сопоставимы с молекулярными масштабами. [c.43]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...