Источник тепла распределенный

Приведенные выводы показывают, что при наличии равномерно распределенных внутренних источников тепла распределение температур в плоской стенке носит параболический характер. Наибольшее значение температура имеет в средней плоскости (х=0). [c.27]

Из полученного уравнения (7.20) видно, что в плоской стенке без внутренних источников тепла распределение функции U является прямолинейным. [c.65]

Можно с достаточной для практики точностью принимать источник тепла распределенным по площади 5 прямоугольника [c.415]

Причиной возникновения конвекции может служить неоднородность температуры, созданная не только внешними (по отношению к жидкости), но и внутренними источниками тепла, распределенными в самой жидкости. Природа этих внутренних источников может быть различной, — тепло может выделяться в результате протекающих в жидкости химических реакций, радиоактивного распада, омического разогрева током проводящей жидкости и т. п. В этом параграфе мы рассмотрим влияние внутренних источников тепла на конвективную устойчивость. [c.279]

Такое поле может возникнуть в бесконечном упругом пространстве в силу действия источников тепла, распределение которых не зависит от переменной д з. Оно может возникнуть также в бесконечных цилиндрах с осью, параллельной лгз, нагретых на боковой поверхности способом, не зависящим от переменной х . [c.499]

Тепловыделение в потоке вследствие диссипации энергии можно рассматривать как действие внутренних источников тепла, распределенных по закону [c.303]

Таким образом, при действии на полубесконечное тело движущегося точечного источника тепла распределение температуры на отрицательной полуоси не зависит от скорости перемещения источника. [c.48]

Тепловой расчет защиты заключается в расчете температурных полей в блоках защиты при заданном распределении источников тепла и заданных условиях отвода его от блоков. Под источниками тепла подразумевается тепловыделение, отнесенное к единице объема материала. Выявление распределения источников тепла—сложная физическая задача. Ниже будут рассмотрены пути решения этой задачи и изложена методика теплового расчета. [c.107]

В физических задачах о распределении температуры при наличии источников тепла интенсивность последних обычно сама задается в виде функции температуры. Если функция Q T) достаточно быстро возрастает с увеличением Т, то установление стационарного распределения температуры в теле, границы которого поддерживаются при заданных условиях (например, при заданной температуре), может оказаться невозможным. Теплоотвод через внешнюю поверхность тела пропорционален некоторому среднему значению разности температур T—Tq тела и внешней среды вне зависимости от закона тепловыделения внутри тела. Ясно, что если последнее достаточно быстро возрастает с температурой, то теплоотвод может оказаться недостаточным для осуществления равновесного состояния. [c.279]

В слое вещества между двумя параллельными плоскостями распределены источники тепла с объемной интенсивностью (50,11). Граничные плоскости поддерживаются при постоянной температуре. Найти условие, определяющее возможность установления стационарного распределения температуры (Д. А. Франк-Каменецкий, 1939) ). [c.280]

Пусть имеется какое-либо неравновесное состояние тела. Очевидно, что путем наложения некоторого внешнего силового поля и внесения внешних источников тепла можно осуществить такое равновесное состояние данного тела, которое ничем не будет отличаться от рассматриваемого неравновесного. Так, например, изотермическое состояние находящегося в сосуде газа с неравномерным распределением плотности, являющееся при отсутствии внешнего поля неравновесным, при действии соответствующего поля гравитационного типа будет равновесным. Таким образом, состояние, которое в данных условиях является неравновесным, в других условиях при наличии соответствующих силовых полей может оказаться равновесным. Поэтому, вводя силовые поля различного типа, можно в принципе осуществить ква- [c.70]

Проведенные рассуждения вместе с заключительной формулой (4.88) показывают, что функция G (х, t, х ) определяет распределение температуры вдоль бесконечного стержня в моменты времени > О, возникшее от мгновенного точечного источника тепла мощностью Q -= ф, помещенного в начальный момент t = О в точку А, стержня. По этой причине функцию О (х, t, ) называют функцией источника (ее называют, также, фундаментальным решением уравнения теплопроводности). Распределение температуры, определяемое функцией источника, показано на рис. 4.2 для различных моментов времени /. Заметим, что если функция источника каким-либо способом, не связанным с решением задачи [c.145]

Рассмотрим цилиндрическую систему координат г, <р, z, ось Z которой совпадает с продольной осью бесконечного сплошного цилиндра с внешним кольцевым разрезом b r R) в плос кости Z = 0. Пусть на части поверхности разреза (а г Д,, а>Ь) действуют равномерно распределенные источники тепла с интенсивностью q (рис. 46.1). Предполагается, что боковая по- [c.363]

Распределение температуры по сечению цилиндра Т = / (Я) может быть получено из решения уравнения теплопроводности без правой части [14, 17], которое используется для рассмотрения нагрева внешними источниками тепла ( = 0). В цилиндрических координатах уравнение имеет вид [c.101]

В пределах каждого интервала распределение источников тепла и физические свойства металла считаются постоянными. По окончании расчета в логическом блоке программы анализируется полученное температурное поле. Если конечные перепады температуры по радиусу или длине загрузки превышают заданные, изменяются число витков индуктора и его длина, после чего расчет повторяется, пока заданные перепады не будут достигнуты. [c.133]

Распределение напряженности поля по объему тела позволяет найти внутренние источники тепла, суммарную выделяющуюся мощность и, следовательно, приведенное активное сопротивление, а распределение зарядов на электродах — емкость загруженного конденсатора. Электрическое поле в реальных конструкциях рабочего конденсатора оказывается почти всегда существенно трехмерным, и задача может быть строго решена только численными методами с помощью ЭВМ. Алгоритмы таких расчетов известны. Возможности аналитических методов решения крайне ограничены многомерностью поля и наличием областей с разной диэлектрической проницаемостью. [c.162]

Распределение температур источников тепла будет наивыгоднейшим (оптимальным) в том случае, когда общая потеря работоспособности минимальна. [c.341]

Таким образом, оптимальное распределение абсолютных температур при ступенчатом подогреве тела в заданном интервале температур (осуществляемом с помощью конечного числа источников тепла постоянной температуры) представляет собой геометрическую прогрессию со знаменателем Т кон/ нач- [c.342]

На рис. 1-6 представлено распределение температуры при индукционном нагреве под поверхностную закалку. Кривая 1 соответствует режиму нагрева при х, < называемому глубинным. При этом режиме нагрева роль теплопроводности в значительной мере снижена, хотя она и проявляется в процессе нарастания нагретого слоя. Кривая 2 соответствует случаю х > А, . Здесь основную роль играет теплопроводность так же, как и при нагреве внешними источниками тепла, например, в печи или соляной ванне. Такой тип нагрева называют чисто поверхностным. Он характеризуется большими тепловыми потерями, чем глубинный. Время [c.16]

Тепл опр о в о дн ость плоской стенки. Рассмотрим однородную плоскую стенку толщиной 26, коэффициент теплопроводности которой постоянен и равен X. Внутри этой стенки имеются равномерно распределенные источники тепла <7t,. Выделившееся тепло через боковые поверхности стенки передается в окружающую среду. Относительно средней плоскости стенки процесс теплопроводности будет протекать симметрично, поэтому именно здесь целесообразно поместить начало координат, а ось х направить перпендикулярно боковым поверхностям (рис. 1-15). Из уравнения теплового баланса следует, что при наличии внутренних источников тепла плотность теплового потока в плоской стенке линейно возрастает с увеличением х и равна [c.26]

Теплопроводность круглого стержня. Рассмотрим бесконечно длинный стержень (цилиндр) с радиусом Го (рис. 1-16), коэффициент теплопроводности которого постоянен и равен %. Внутри этого стержня имеются равномерно распределенные источники тепла Выделившееся тепло через внешнюю поверхность стержня передается в окружающую среду. Уравнение [c.27]

Теплопроводность цилиндрической стенки. Рассмотрим бесконечно длинную цилиндрическую стенку (трубу) с внутренним радиусом ri и внешним Гг, коэффициент теплопроводности которой постоянен и равен X. Внутри этой стенки имеются равномерно распределенные источники тепла Выделившееся в стенке тепло может отводиться в окружающую среду либо только через внешнюю, либо только через внутреннюю, либо одновременно через обе поверхности трубы. [c.29]

Рассмотрим процесс охлаждения (или нагревания) твердого тела, когда условия охлаждения — температура окружающей среды и коэффициент теплоотдачи а —во времени остаются постоянными и внутренние источники тепла в теле отсутствуют. В отношении начального распределения температур в теле не будем делать никаких ограничений, за исключением того, что примем условие разность между температурой в любой точке и температурой окружающей среды в начальный момент имеет один и тот же знак. При этих условиях нестационарный процесс охлаждения (нагревания) тела может быть разделен на две стадии начальную стадию и стадию регулярного режима. 1 [c.224]

Коэффициент теплоотдачи а в обычной физической постановке характеризует передачу теплоты сквозь пограничный слой жидкости и промежуточные слои при внешнем по отношению к ним источнике и стоке тепла. В отличие от этого Пд характеризует теплоотдачу при наличии (и специфическом распределении) внутренних источников тепла. Аналогично и 7 . представляет соотношение между перепадом температур Дг и плотностью теплового потока ц в условиях упомянутого реального распределения источников теплоты. [c.14]

При наличии внутренних источников тепла в исследованиях поля температур необходимо учитывать характер распределения эффективной теплопроводности Хд по сечению расплава, определяющийся движением металла. Для грубой оценки параметров процесса примем введенную в 4 зависимость Хд от нормальной координаты х (отсчитывается от внутренней поверхности гарнисажа, см. рис. 1) [c.102]

В настоящем разделе рассмотрена задача о напряжениях возникающих в иолом цилиндре с одним или несколькими отверстиями при неизменном вдоль оси z цилиндра распределении температуры и наличии источников тепла в некоторых отвер- [c.344]

Общие положения [2, 7, 18, 34, 35, 60, 63, 65, 92]. Расчет распределения температуры в элементах реактора основывается на решении уравнения распространения тепла в общем случае для движущейся разнородной тепловыделяющей среды с изменяющимися во времени и в пространстве источниками тепла и коэффициентами переноса. Нестационарные процессы не нашли отражения в настоящем издании, поскольку создание соответствующих математических моделей определяется целью расчета и чрезвычайно зависит от разнообразных конкретных характеристик и форм элементов, а результаты расчета с трудом поддаются обобщению. По этим же причинам не приведены результаты решения комплексных задач, в которых совместно решаются уравнения распространения тепла и движения. [c.129]

Рис. 9.31. Распределение безразмерной температуры по радиусу трубы при ламинарном течении жидкости с источниками тепла в потоке при фиксированных значениях (а) и Цч (б). Цифры у кривых — значения параметра < у = ( у /4 7р

Изложенный метод восстановления температуры на не доступных д я измерений поверхностях может быть использован при рассмотрении нестационарной задачи термоупругости, в том числе с распределенными по объему источниками тепла. Отличие этой задачи от рассмотренной стационарной заключается в способе построения интегрального оператора, являющегося функцией времени и определяемого из решения уравнений нестационарной термоупругости. [c.85]

При действии постоянного источника тепла мощностью qi ккал/час, равномерно распределенного по объему FB, начиная с момента времени ti, в течение бесконечно малого промежутка времени dti выделится количество тепла [c.372]

Контроль правильности подготовки исходных данных проводится по принятым в данной программной реализации максимальным количествам узлов и элементов разбиения по числу элементов, для которых может быть задан распределенный источник тепла, тепловой поток или конвективный теплообмен на границе по числу узлов, для которых могут быть заданы значения температуры по максимальному количеству элементов матрицы раз- [c.152]

Следовательно, представление электронно-лучевого источника тепла распределением Гаусса с параметрами одномерных распределений оправдано при диаметрах электронного луча > I. При малых же диамет-рах электронного луча р I, когда расхождения значительны, следует учитывать пространственность распределения энергетических потерь электронов. [c.22]

Это решение поэво чяет определить температурное поле многослойной системы пластик с неидеальным тепловым контактом, о источниками тепла, неравномерным начальным распределением температурн в зависимости от числа слоев системы, теплофизачесюис и геометрических характеристик и вида внешних граничных условий. [c.129]

Это уравнение, справедливое для веществ, теплофизнческие характеристики которых не зависят от температуры, устанавливает связь между временными и пространственными изменениями температуры в теле под действием источника тепла. Поскольку температурное поле тела зависит от его тепловых свойств, то по найденному изменению температуры в одной или в нескольких точках исследуемого тела -можно вычислить коэффициенты тепло- или температуропроводности. Но эти решения дифференциальных уравнений теплопроводности второго порядка сложны, и при разработке методов исследования стремятся использовать закономерности для одномерных тепловых потоков, которые можно реализовать в теплофизическом экоперимеите при определенных начальных и граничных условиях. Под начальными условиями понимается известное распределение температуры в теле в начальный момент времени, а под граничными условиями — закон взаимодействия тела с окружающей средой. Совокупность начального и граничногс, условий называют краевыми условиями [76, 78]. [c.123]

Если распределение температуры в неравномерно нагретой неподвилсной среде поддерживается (посредством некоторых внешних источников тепла) постоянным во времени, то уравнение теплопроводности принимает вид [c.278]

Определим пеустаповившееся температурное поле и вызванное им термоупругое квазистационарпое состояние неограниченной плоскости без разреза при граничных условиях (47.1), (47.2) и однородных начальных условиях. Рассмотрим мгновенный точечный источник тепла иптенсивпости q, действующий в точке х = , у = 0. В этом случае температура Т(х, у, t) и квазистати-ческое распределение напряжений в плоскости определяются [c.369]

Согласно изложенной методике расчета была совместно составлена с И. Г. Киселевым программа для ЭЦВМ Минск-1 , которая позволяла в широких пределах варьировать условия задачи и тем самым изучить влияние ряда конструктивных и эксплуатационных факторов на температурное иоле уточняемого участка. На рис. 5, а приведено распределение температур в зоне двух верхних поршневых колец при юрмальпом их состоянии и без учета трения. На рис. 5, б показан характер изотерм в указанной области, но с учетом теплоты трения. Обращает на себя внимание явно выраженное изме.чение направления движения теплового потока в верхнем кольце, обусловленное дополнительным источником тепла, образовавшимся в районе контакта кольца со втулкой. В этом случае температура в центре днища возросла на 16° С, а в зоне колец — в среднем [c.254]

Если световой поток, сфокусированный в пятне радиусом а, перемещается по поверхности материала с постоянной скоростью и о, то температурное поле вокруг движущегося источника тепла через некоторое время стабилизируется и распределение температуры будет зависеть от соотношения времени, необходимого для теплонасыщения образца (для полубесконечного материала это время a lk, где k — температуропроводность), и времени прохождения световым пятном расстояния, равного радиусу пятна uIuq. Если теплонасыщение успевает произойти раньше, чем световое пятно пройдет путь, равный своему радиусу, т. е. иф1 к < [c.110]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...