Импульс материальной точки

Количество движения точки в физике часто называют импульсом материальной точки. [c.256]

Из гл. 6 нам известно, что момент импульса материальной точки, движущейся вокруг неподвижного центра сил, остается постоянным (рис. 9.14). Следовательно, момент импульса должен оставаться постоянным и для нашей задачи, сводимой к задаче о движении одного тела [c.285]

ОР в пространстве остается неизменным. Подобно этому мы определяем вектор, подвергающийся преобразованию Лоренца, как совокупность четырех составляющих Xi X, Х2 = у, Хз S Z,. V4 = id. Система этих четырех величин обычно называется четырехмерным вектором. Точно так же любые четыре величины, которые преобразуются точно по такому же правилу, по определению образуют четырехмерный вектор, инвариантный относительно преобразования Лоренца так, если р, ру, рг — составляющие импульса материальной точки, а — ее энергия, то четыре числа pi = рх, Рз = Ру, Рз = Рг, р4 = = iE/ — тоже образуют четырехмерный вектор. [c.370]

Материальная точка, движущаяся по окружности, не является замкнутой системой, так как на нее все время должна действовать какая-либо внешняя сила, сообщающая ей центростремительное ускорение (нанример, натяжение нити, которая прикреплена к оси вращения). Эта сила и изменяет импульс, но не изменяет момента импульса материальной точки относительно оси, проходящей через центр вращения. [c.299]

Установим связь между моментом внешних сил и моментом импульса материальной точки (в соответствии с предыдущим, для случая, когда внешние силы лежат в плоскости, перпендикулярной к оси моментов). Если на материальную точку массы т действует сила F (это может [c.299]

Правая часть этого уравнения есть момент сил, взятый относительно выбранной нами оси. Левая же часть, как мы увидим, есть производная по времени от момента импульса материальной точки относительно [c.300]

Уравнение моментов (10.5) указывает, как изменяется момент импульса материальной точки под действием сил. Так как dN = Mdt, то момент сил, совпадающий [c.301]

Килограмм-метр в квадрате на секунду равен моменту импульса материальной точки, движущейся по окружности радиусом 1 м и имеющей импульс 1 кг-м/с. [c.11]

Момент импульса материальной точки относительно некоторой точки пространства (полюса) равен векторному произведению радиус-вектора Ti, проведенного из полюса к материальной точке, на ее импульс Кг [c.200]

Моментом импульса материальной точки относительно оси Lai называется скалярная величина, равная проекции Li на эту ось. [c.200]

Килограмм-метр на секунду равен импульсу материальной точки массой 1 кг, движущейся со скоростью 1 м/с. [c.31]

ЗАКОН СОХРАНЕНИЯ ИМПУЛЬСА МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ [c.105]

Мы пришли к закону сохранения импульса материальной точки в отсутствие сил импульс материальной точки сохраняется неизменным по модулю и направлению. [c.108]

Сформулируйте закон сохранения импульса материальной точки. [c.112]

Момент импульса материальной точки относительно некоторой точки (полюса) есть произведение длины радиуса-вектора г материальной точки, проведенного из полюса, на ее импульс, т. е. [c.41]

Для примера вернемся к теореме об изменении момента импульса материальной точки. Если мы для конкретных вычислений воспользуемся Международной системой единиц, то получим равенство [c.80]

В ньютоновской динамике элементарное действие по Мопертюи представляет собой произведение импульса материальной точки на элементарное перемещение (см. (3.1)). [c.259]

Закон изменения импульса материальной точки совпадает со вторым законом Ньютона. Действительно, импульсом точки р называется произведение массы точки т на ее скорость v (часто эту величину называют количеством движения). Поскольку масса точки постоянна, то из уравнения (1.58) получаем закон изменения [c.61]

Этот обобщенный импульс равен — проекции момента импульса материальной точки на ось г. [c.175]

Момент импульса материальной точки. Сохранение его [c.76]

Определим момент импульса тела как сумму моментов импульса материальных точек Ат.1, из которых состоит это тело, т.е. [c.78]

С помощью введенного понятия импульса материальной точки можно записать уравнения Лагранжа — Эйлера в декартовых координатах как [c.33]

Понятие импульса материальной точки является одним из наиболее общих, универсальных понятий физической науки. Оно используется не только в механике, но и во всех других разделах физики. Поэтому знание закона изменения импульса оказывается весьма существенным. В механике как определение импульса, так и закон его изменения вытекают из законов Ньютона. Теорема об изменении импульса материальной точки является результатом простейшего тождественного преобразования основного уравнения механики. Ввиду постоянства массы материальной точки основное уравнение (6.1) можно написать в следующем виде [c.110]

Вектор ти в формуле (9.2) называется импульсом материальной точки (или количеством движения материальной точки) и обозначается буквой р р = ти. Вектор Р(И называется элементарным импульсом силы. Словесная формулировка теоремы, выраженной формулой (9.2), сводится к предложению дифференциал импульса материальной точки равен элементарному импульсу силы, приложенной к ней. [c.110]

Практическое значение теоремы об изменении импульса материальной точки при решении задач невелико, так как дифференциальная форма ее предоставляет основное уравнение динамики с разделенными переменными, и по сравнению с (6.1) она существенно новых соотношений не дает. Главная область применения теоремы в механике — это изучение мгновенных или ударных сил. Так называются силы, продолжительность действия которых весьма мала, и закон изменения их со временем практически остается неизвестным. Такие силы будут характеризоваться вектором импульса силы (9.3). [c.111]

Момент импульса материальной точки (или частици тела) относительно любой заданной точки (наиример, точки О на рис. 54) выражается векторным ироизведением радиус-вектора г, точки на ее вектор импульса р, [c.73]

Количеством движения (импульсом) материальной точки называется вектор К/, равный произведению массы точки на ее с-хорость [c.83]

В ранних работах по гиперреактивной механике [327, 328, 330] была предпринята попытка ввести в динамический анализ систем с переменной массой величины, которые бы зависели не только от скорости изменения, но и от ускорения изменения массы во времени. Принципиальная реализация такого учета стала возможной лишь благодаря введению нового понятия — полного (обобш енного) импульса материальной точки. Полный импульс точки включает в себя все скоростные компоненты движения, т.е. скорости изменения всех обобш енных (независимых) лагранжевых координат, описываюш их движение точки — скорость изменения положения и скорость изменения массы. Из принципа полноты естественным образом возникла гипердинамика. [c.11]

Традиционная модель реактивного движения, о которой сейчас идет речь, строится на классическом представлении об импульсе материальной точки через хорошо всем известное, стандартное соотношение в виде произведения массы этой точки на скорость ее движения. Такой стандартный и во многом консервативный подход к понятию количества движения в конечном итоге не позволяет получить точные уравнения движения точки переменной массы с учетом ускорения изменения массы этой точки. Вопросам такого учета изменения массы, приводяш его к появлению гиперреактивной силы в уравнениях движения, посвяш ена вторая часть книги. [c.46]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...