Движение абсолютное поступательное

Рассмотрим сначала случай, когда относительное движение тела является поступательным со скоростью vu а переносное движение — тоже поступательное со скоростью v . Тогда все точки тела в относительном движении будут иметь скорость Wj, а в переносном — скорость Uj. Следовательно, по теореме сложения скоростей все точки тела в абсолютном движении имеют одну и ту же скорость v=vy,+vt, т. е. абсолютное движение тела будет -тоже поступательным. [c.169]

Рассмотрим приложения общих теорем динамики к задачам о движении абсолютно твердого тела. Так как изучение поступательного движения твердого тела сводится к задачам динамики точки, то начнем с рассмотрения вращательного движения вокруг неподвижной оси. [c.323]

Таким образом, в случае поступательного переносного движения абсолютное ускорение точки w определяется диагональю параллелограмма, построенного на двух составляющих ускорениях переносном ш, и относительном w . [c.299]

Решение, Свяжем подвижную систему отсчета с корпусом вертолета, неподвижную — с Землей. Абсолютное движение точки винта вертолета сложное оно состоит из движения с винтом, вращающимся вокруг вертикальной оси, и движения в вертикальном направлении вместе с корпусом вертолета. Вращение винта вокруг сю оси является относительным движением (это движение наблюдает пассажир вертолета, связанный с подвижной системой отсчета). Переносным движением является поступательное движение корпуса вертолета вертикально вверх. [c.304]

В случае составного движения точки, если переносное движение является поступательным, абсолютное ускорение точки равно геометрической сумме ее переносного и относительного ускорений (рис. 121), т. е. [c.207]

Абсолютное движение пера самописца М является движением по окружности радиуса г с постоянной по величине скоростью v. Разложим это движение на два составных движения переносное поступательное прямолинейное движение вместе с лентой и относительное движение пера по отношению к ленте. Обозначим относительные координаты пера через х , и абсолютные координаты через х, у. Координаты начала относительной системы координат точки Oi назовем Хд, Уд. Согласно уравнениям (8 ) зависимость между этими координатами имеет вид [c.308]

Эту задачу можно решить также с помощью уравнения динамики переносного движения. Как известно, переносное поступательное движение системы происходит как движение абсолютное под действием всех внешних сил системы и сил инерции масс в их относительном движении, т. е. [c.158]

Основные ПОНЯТИЯ. Плоскопараллельным (или плоским) движением абсолютно твердого тела называется такое движение, при котором все точки тела движутся параллельно какой-нибудь неподвижной (основной) плоскости. Из геометрических соображений ясно, / что при плоскопараллельном движении всякая прямая, скрепленная с телом (рис. 85) и перпендикулярная к основной плоскости, будет двигаться поступательно, т. е. параллельно самой себе (само же тело будет двигаться [c.100]

Сложение поступательных скоростей. Когда все составные движения являются поступательными, то, в отличие от всех последующих случаев, теорема о сложении скоростей формулируется и доказывается одинаково как для мгновенных, так и для конечных перемещений. Пусть твердое тело движется поступательно со скоростью относительно системы Оху", которая в свою очередь движется поступательно со скоростью V2 относительно неподвижной системы Тогда абсолютная скорость каждой точки тела есть [c.139]

Следовательно, при поступательном переносном движении абсолютное ускорение точки равно геометрической сумме относительного и переносного ускорений. [c.164]

Если переносное движение не поступательное, то абсолютное ускорение точки состоит из суммы трех векторов относительного ускорения, переносного ускорения и ускорения Кориолиса. Доказательство теоремы Кориолиса дано в 31. [c.196]

Если переносное движение не поступательное, то абсолютное ускорение точки состоит из суммы трех векторов относительного ускорения, переносного ускорения и ускорения Кориолиса. [c.85]

Поэтому теорема моментов для относительного движения системы (196) выражается совершенно так же, как и при абсолютном, если переносное движение есть поступательное движение вместе с центром масс. [c.156]

Так как за переносное движение выбрано поступательное движение вместе с точкой. 4, то у всех точек плоской фигуры одинаковы переносные скорости, совпадающие с абсолютной скоростью точки А, т. е. [c.138]

Пользуясь выражениями для скоростей точек твердого тела при его движении вокруг неподвижной точки и в общем случае движения тела в пространстве, можно установить правило нахождения абсолютного ускорения точки в ее сложном движении в общем случае — теорему о сложении ускорений для точки. Эта теорема доказана в частном случае, когда переносное движение принято поступательным. [c.181]

Применяем теорему о сложении ускорений для каждой точки при этом учтем, что ускорение Кориолиса для каждой точки тела равно пулю, так как переносное движение является поступательным. Поскольку в каждом поступательном движении твердого тела ускорения всех точек в каждый момент времени тоже равны между собой, то очевидно, что и ускорения всех точек тела в его абсолютном движении равны между собой и это общее ускорение можно считать ускорение., всего тела в данный момент времени. Обозначая t7i, na относительное, переносное и абсолютное ускорения, имеем [c.191]

Здесь скорость абсолютного поступательного движения тела, эквивалентного первоначальному множеству одновременных поступательных движений (01, О2,. ... 0 ) является главным вектором данной системы векторов 0 . Это характерно и для ускорения абсолютного поступательного движения [c.191]

Предположим, что абсолютно твердое тело (5 ) движется поступательно относительно системы координат О х у г , а система Орс у г движется поступательно относительно неподвижной системы координат Охуг (рис. 94). В этом случае тело имеет два движения поступательное движение относительно системы О х у г (относительное движение) и поступательное движение вместе с системой 01х у г относительно неподвижной системы координат Охуг (переносное движение). [c.196]

Так как в поступательном движении каждая точка твердого тела перемещается с такой же скоростью, с какой движется любая другая точка этого тела, то скорости всех точек тела в относительном движении, являющемся поступательным движением, одинаковы и равны Аналогично, скорости всех точек тела в переносном поступательном движении тоже одинаковы и равны От сложения равных по величине и параллельных векторов получаются равные и параллельные векторы, поэтому в каждый момент времени абсолютные скорости всех точек тела у равны по величине, параллельны н направлены в одну сторону. Это справедливо и для ускорений точек тела. [c.197]

Таким образом, абсолютное движение тела является поступательным. Этот результат можно сформулировать иначе совокупность двух одновременных поступательных движений твердого тела кинематически эквивалентна некоторому одному (абсолютному) поступательному движению, причем скорость абсолютного поступательного движения и его ускорение соответственно равны геометрической сумме скоростей ила ускорений обоих данных поступательных движений. Условно все это для скоростей можно представить в виде [c.197]

Квадратная пластина со стороной а = 0,5 м участвует одновременно в поступательном движении со скоростью и = 3 м/с и двух вращательных движениях с угловыми скоростями oji = 0J2 = 4 рад/с. Определить модуль абсолютной поступательной скорости пластины. (3,61) [c.187]

Решение задачи этим способом существенно связано со специальным выбором переносного движения. Переносны.м движением являлось поступательное движение вместе с полюсом. Поэтому нам не пришлось определять кориолисово ускорение — оно в этом случае равно нулю. Реши.м эту задачу иначе. Пусть переносным движением будет вращательное движение кривошипа ОА вокруг оси О. В этом случае нельзя пользоваться равенством (II. 184), а следует применить теорему Кориолиса. Поэтому найдем переносное, относительное и кориолисово ускорение точки N (рис. 94). Переносное ускорение точки N направлено в.доль прямой NA к точке Л и по модулю равно = 3 со г. Чтобы найти относительное ускорение точки N, воспользуемся тем, что абсолютная скорость точки М касания колес I к I[ равна нулю. Поэтому переносная и относительная скорости этой точки равны по модулю и направлены в противоположные стороны (рис. 94) модули их равны [c.197]

Уравнения (I. 40) также являются дифференциальными уравнениями поступательного движения абсолютно твердого тела в декартовой системе координат. [c.44]

Если переносным движением будет поступательное движение, то силы инерции Кориолиса исчезают. Одновременно с ними исчезает и главный момент Мо(1с). Исчезает и разница между относительной и абсолютной производными от вектора Е,о. [c.67]

Применим основные теоремы динамики системы к изучению движения абсолютно твердого тела. Как известно из кинематики, движение свободного абсолютно твердого тела можно рассматривать как сложное движение. Переносным движением можно считать поступательное движение, определяемое движением полюса относительным является движение тела относительно полюса. [c.399]

Под поступательным движением абсолютно твердого тела понимают такое его движение, при котором прямая, проведенная через любые две точки тела и жестко с ним связанная, остается во все время движения параллельной самой себе. В этом определении подчеркнуто, что требование сохранения параллельности относится к любой прямой, жестко связанной с телом. Так, например, в случае вращения тела вокруг неподвижной оси прямые, проведенные в теле параллельно оси вращения, будут вращаться вокруг оси, оставаясь параллельными самим себе, но это относится только к прямым, параллельным оси вращения тела. Прямые, наклоненные к оси вращения, ужа не будут перемещаться, сохраняя параллельность. [c.207]

Следующим в порядке сложности движения абсолютно твердого тела будет плоское движение, при котором ось вра щения остается во все время движения параллельной самой себе, но движется поступательно в пространстве. Определим [c.227]

Сравнивая формулу (6) с выражением вектора количества движения для поступательно движущегося тела или материальной точки q = niv, видим, что подобно массе т, характеризующей инертность тела в его поступательном движении, тензор инерции J выражает инертность абсолютно твердого тела при его вращении вокруг некоторого центра. В этом заключается физическое значение тензора инерции. Тензор инерции имеет различные значения в разных точках твердого тела он является функцией точки, т. е. образует в твердом теле тензорное поле. Связь между тензорами инерции в разных точках твердого тела будет установлена далее. [c.283]

Решение. Движение точки А (принадлежащей стержню, движущемуся поступательно в направляющих) —абсолютное. Оно слагается из двух движений переносного — поступательного полудиска и относительного — скольжения точки А по поверхности полу-диска. Пусть в некоторый момент времени t полудиск передвинулся на расстояние VqI. Построим параллелограмм скоростей. Тогда [c.174]

Таким образом, доказано, что если переносное движение является поступательным, то абсолютная скорость точки равна геометрической сумме переносной и относительной скоростей этой точки. [c.313]

Таким образом, доказано, что если переносное движение является поступательным, то абсолютное ускорение точки равно геометрической сумме переносного и относительного ускорений этой точки. [c.314]

Полученный результат является следствием теоремы Кориолиса н формулируется так В случае поступательного переносного движения абсолютное ускорение точки равно геометрической сумме ее переносного и стносительного ускорений. [c.299]

Величина ускорения Кориолиса. Теорема параллелограмма ускорений пригодна только в частном случае, если подвижная система отсчета движется поступательно. Если же переносное движение не поступательное, то у абсолютного ускорения появляется еще одна составляющая, называемая ускорением Кориолиса, или поворотным ускорениемВыведем формулы, позволяющие определить абсолютное ускорение при всяком составном движении точки. [c.198]

Для системы рассмотрим наиболее важный случай, когда в качестве переносного движения берется поступательное движение системы вместе с центром лмасс и, следовательно, кинетическую энергию системы в абсолютном движении можно вычислить на основании теоремы Кёнига (63) [c.303]

Здесь скорость абсолютного поступательного движения тела, чк-вивалентного первоначальному множеству одновременных поступательных движений (гд, а. , и ), является главным вектором данной -и- [c.198]

Теорема об изменении кинетической энергии системы. Для системы рассмотрим наиболее важный случай, когда в качестве переносного движения берется поступательное движение системы вместе с центром масс н, следовательно, кинегическую энергию системы в абсолютном движении можно вычислить на основании теоремы Кёнига (63) Т = МьЫ2 + ТЧ [c.331]

В частности, уравнение (1.39) можно рассматривать как векторное дифференциальное уравнение движения абсолютно твердого тела, движуи егося поступательно. [c.44]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...