Компоненты движения сопряженные

Компоненты движения сопряженные 137— 139 [c.476]

Каждый компонент движения системы с к степенями свободы подчиняется зависимостям, аналогичным тем, которые имеют место в движении системы с одной степенью свободы. Выделяя сопряженные компоненты движения [c.140]

Пример 5. Заданы компоненты движения тела и, v, w, со , со , со . Требуется представить это движение с помощью двух сопряженных угловых скоростей, одна из которых направлена вдоль данной прямой [c.214]

Значение формулы (8.13) состоит в том, что не может быть двух компонент момента количества движения, которые могли бы быть одновременно принятыми за сопряженные переменные, так как все сопряженные переменные должны подчиняться законам, записанным равенствами (8.7) и относящимся к фундаментальным скобкам. Любая компонента момента количества движения, конечно, может быть выбрана как обобщенный импульс, но в любой частной рассматриваемой системе отсчета так можно выбрать не более одной компоненты. [c.110]

Так, например, перенос заряда под действием электрического поля (движение ионов в электролите или электронов в металле) может вызвать одновременно и перенос их кинетической энергии (тепла) и массы (диффузия), причем эти сопряженные процессы переноса тоже в первом приближении пропорциональны V(p. Наоборот, перенос массы под действием градиента плотности или перенос тепла под действием градиента температуры могут вызвать, если речь идет о системе заряженных частиц, одновременно и перенос заряда, и возникновение электродвижущей силы, пропорциональной в этих двух случаях градиенту плотности Vp и градиенту температуры УГ. При наличии градиента температуры помимо переноса тепла может происходить и перенос массы (термодиффузия) и т. д. Такие побочные или перекрестные процессы характеризуются недиагональными коэффициентами Lik — коэффициентами взаимности. Часть коэффициентов Lik может оказаться тождественно равной нулю вследствие свойств симметрии рассматриваемой системы. Это значит, что в общем случае компоненты потоков зависят не от всех компонентов термодинамических сил. Это утверждение называется принципом симметрии Кюри. [c.572]

Общая формулировка задачи об отражении и преломлении плоских волн на границе раздела двух сред приведена в 4 данной главы. Здесь мы рассмотрим двумерные волновые движения Компоненты вектора перемещений в направлении оси Ог/ тождественно равны нулю, а все величины по-прежнему не зависят от координаты у. При этом условия сопряжения на границе принимают вид [c.63]

Первый из них ассоциируется с созданием и разрывом адгезионных связей в точках контакта элементов подвижных сопряжений. Сила, необходимая для разрыва связей, известна как адгезионная (молекулярная) составляющая силы трения. Механизм образования адгезионных связей зависит от свойств контактирующих тел и условий трения. При скользящем контакте металлических поверхностей он связан с разрушением мостиков сварки в области взаимодействия. Для резин и резиноподобных полимеров диссипация энергии имеет место в процессе термического перехода молекулярных цепей от одного равновесного состояния к другому. Адгезионная компонента силы трения зависит также от свойств поверхности обоих контактирующих тел. Интересный подход к моделированию адгезионного взаимодействия в скользящем контакте развит в работах [12, 171], в которых рассмотрено движение третьего тела - среды между взаимодействующими поверхностями, свойства которой зависят от механических характеристик поверхностей контактирующих тел, граничных пленок, свойств частиц, отделившихся с поверхностей в процессе трения, и т. д. Метод расчёта адгезионной составляющей силы трения при качении изложен в 2.7. [c.132]

Канонически сопряженными величинами являются, нанр., координата центра инерции системы и соответствующая этой координате компонента импульса р , угол поворота системы вокруг нек-рой оси и проекция момента количества движения на эту ось и т. д. Соответственно [c.580]

Введение. Многие задачи о движении жидкостей в пористой среде, имеющие практическое значение, можно с достаточным приближением свести к одному из видов плоского течения, проанализированных в предыдущей главе. Однако остаются иные задачи, имеющие также весьма серьезное значение, которые отличаются вполне определенным пространственным характером. Так, если скважина, вскрывшая продуктивный песчаник, полностью не проходит сквозь него, то течение в той части песчаника, которая не вскрыта забоем скважины, будет иметь компонент скорости, направленный вверх и влекущий жидкость в скважину. В верхней же части пласта песчаника течение будет попрежнему в значительной степени радиальным и будет иметь сравнительно небольшой компонент скорости по вертикали. Поэтому распределение давления в пласте песчаника будет изменяться по вертикальной координате, т. е. задача будет иметь пространственный (трехмерный) характер. По отношению к общим методам решения пространственных задач следует заметить, что все те методы, которые были рассмотрены нами в приложении к плоским системам (глава IV), за исключением только одного из них, имеют свои аналоги в том случае, когда в систему включается третья координата. Только метод сопряженных функций не имеет своего аналога для случая трехмерного уравнения Лапласа. Все же для решения практических задач мы находим, что имеющиеся в нашем распоряжении методы вполне достаточны для получения искомых результатов. [c.216]

Показателем правильно выполненной сборки является отсутствие конфликтных сопряжений в Дереве Конструирования и возможность ее беспрепятственного движения, подобно движению двигателя. Активизировать движение можно при помощи кнопки Переместить компонент [c.172]

Дираковскими наз. массивные (т ф 0) Н., свободное движение к-рых описывается Дирака уравнением. Эти Н. имеют 4 независимые компоненты Н. с проекциями спина s = + /а и s = — /2 на заданную ось и антинейтрино с s = -(- / и s = — Ур-ния движения и соответствующий лагранжиан обладают С-, Р-, СР-, а также глобальной I7(l)-симметриями (см. Зарядовое сопряжение, Пространственная инверсия, С Р-инвариантность, Унитарная симметрия). Последнюю симметрию в случае Н. и лептонов связывают с сохранением лептонного числа (L). L позволяет описать различие между Н. и антинейтрино L v) = - +1, L v) == -1. [c.261]

Система переменных Андуайе - Депри не разбивается на позиционную и чисто импульсную составляющие подобно углам Эйлера и сопряженным им каноническим импульсам. Однако они очень удобны для применения метода теории возмущений, так как связаны с компонентами кинетического момента. В двух наиболее известных интегрируемых (невозмущенных) задачах динамики твердого тела — случаях Эйлера и Лагранжа — переменные С и Ь соответственно являются интегралами движения. Сходные системы оскулирующих элементов , не обязательно являющихся каноническими, использовались еще Пуассоном, Шарлье, Андуайе и Тиссераном при построении теорий физической либрации Луны и вращательного движения планет в небесной механике. Их введение в этом веке А. Депри в работе [71] преследовало цель прояснить фазовую геометрию случая Эйлера (см. 2 гл. 2) и позволило осознать их универсальный характер в динамике твердого тела — они использовались для применения методов качественного анализа в [92], где называются специальными каноническими переменными, и для численных исследований [28]. [c.47]

После того как сборка механизма выполнена и для нее определены минимально необходимые сопряжения, вызовите инструмент Move omponent компонента). Чтобы привести сборку в движение, выделите одну из граней компонента, который должендвигаться, и курсор. При движении сборки механизма можно осуш ествлять ее анализ по некоторым Рассмотрим эти параметры. [c.644]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...