Изотропия жидкостей

Начальный участок энергетического спектра является в первом приближении линейным (фононы). Однако в ряде эффектов оказывается существенной дисперсия фононной части спектра, т. е. отклонение энергетической кривой от линейной зависимости. Ввиду чрезвычайной малости эффекта его невозможно определить по существующим нейтронографическим данным. Не ясно также, можно ли этот эффект вычислить теоретически, рассматривая систему взаимодействующих фононов. Имея в виду, что спектр фононов устойчив и учитывая изотропию жидкости, можно сразу для начального участка фононного спектра написать следующее выражение [c.41]

Жидкости не обладают анизотропией, характерной для твердых кристаллических тел (П.7.1.Г),— физические свойства жидкостей одинаковы во всех направлениях внутри жидкости (изотропия жидкостей). [c.116]

Изотропия жидкостей 116 Импульс 43 [c.570]

В этом утверждении использована изотропия жидкости, вследствие которой её свойства как таковой могут характеризоваться лишь скалярными величинами (в данном случае величинами а и Ь). [c.66]

Изотропия - независимость свойств физических объектов от направления. Характерна для жидкостей, газов и аморфных состояний твердых тел [c.149]

Громадное большинство оптически изотропных тел обладает статистической изотропией изотропия таких тел есть результат усреднения, обусловленного хаотическим расположением составляющих их молекул. Отдельные молекулы или группы молекул могут быть анизотропны, но эта. микроскопическая анизотропия в среднем сглаживается случайным взаимным расположением отдельных групп, и макроскопически среда остается изотропной. Но если какое-либо внешнее воздействие дает достаточно ясно выраженное преимущественное направление, то возможна перегруппировка анизотропных элементов, приводящая к макроскопическому проявлению анизотропии. Не исключена возможность и того, что достаточно сильные внешние воздействия могут деформировать даже вначале изотропные элементы, создавая и микроскопическую анизотропию, первоначально отсутствующую. По-види-мому, подобный случай имеет место при одностороннем сжатии каменной соли или сильвина (см. 142.) Достаточные внешние воздействия могут проявляться и при механических деформациях, вызываемых обычным давлением или возникающих при неравномерном нагревании (тепловое расширение и закалка), или осуществляться электрическими и магнитными полями, налагаемыми извне. Известны даже случаи, когда очень слабые воздействия, проявляющиеся при течении жидкостей или пластических тел с сильно анизотропными элементами, оказываются достаточными для создания искусственной анизотропии. [c.525]

Заметим, что симметрия этих исходных уравнений проявляется в двух отношениях. Во-первых, низшее устойчивое состояние вырождено состояние, полученное из исходного любым поворотом системы кристаллографических осей, также будет устойчивым состоянием. Во-вторых, при повышении температуры выше точки плавления изотропия состояния восстановится — кристалл превратится в изотропную жидкость. Эти два свойства являются общими для всех явлений спонтанного нарушения симметрии. [c.297]

Если удовлетворить определяющие уравнения неравенству Клаузиуса — Дюгема, то переменные 9 и G в уравнениях для и а s выпадают. Однако в определяющие уравнения для П и будут входить перемени Q и Если затем удовлетворить определяющие уравнения для П и принципу независимости свойств материала от системы отсчета, то статическая часть тензора напряжения будет определяться только термодинамическими переменными (переменные Q, G, выпадают). Если материал является простой жидкостью (группа изотропии всех четырех определяющих уравнений есть унимодулярная группа), то, как показано в работе [Л.1-371, определяющие уравнения примут вид [c.76]

Анизотропия среды может быть обусловлена несколькими причинами анизотропией образующих её частиц, анизотропным характером их взаимодействия (диполь-ным, квадрупольным и др.), упорядоченным расположением частиц (кристаллич. среды, жидкие кристаллы), мелкомасштабными неоднородностями (см,, напр.. Текстура). В то же время анизотропные или анизотропно взаимодействующие частицы могут образовывать изотропную среду (напр., аморфные вещества или газы и жидкости, в к-рых изотропия обусловлена хаотич. движением и вращением частиц), А. с, может образоваться под действием внеш. полей, ориентирующих или деформирующих частицы. Даже физ. вакуум во внеш. полях (эл.-магн., гравитац, и др.) поляризуется и ведёт себя как А, с. Физ. поля и вещество искривляют само пространство-время, к-рое приобретает анизотропные гравитац, свойства. [c.84]

В теории идеальной жидкости Кельвин [31] называл такие тела изотропно геликоидальными. Мы сохраним эту терминологию, хотя ее физическое содержание для течения Стокса совсем иное, чем для потенциального течения. Из анализа следует, что любое тело, обладающее геликоидальной симметрией относительно двух различных осей, геликоидально изотропно. Нужно отличать изотропию этого типа от сферической изотропии, так как в последнем случае Сд = 0. Для полной характеристики гидродинамических свойств геликоидально изотропных тел требуется знание трех скаляров ЛГ, Й и С. Эти три постоянные должны удовлетворять неравенству (5.4.25). По причинам, которые станут понятными в следующем разделе, тела, для которых С < О, — правые, в то время как тела, для которых С >0, — левые. Зеркальное отражение геликоидально изотропного тела относительно любой плоскости также представляет геликоидально изотропное тело, причем оба тела имеют равные значения ЛГ и Q и отличаются только знаком псевдоскаляра С. [c.222]

Как отмечалось в разд. 5.5 (случай 4), любое тело, обладающее сферической изотропией и однородное по плотности, имеет одинаковое сопротивление поступательному движению при любой ориентации. Такое тело будет также изотропно по отношению к паре сил, возникающей при его вращении относительно произвольной оси, проходящей через его центр. Если такое тело в начальный момент имеет некоторую ориентацию в жидкости и может падать без начального вращения (спина), то оно будет падать вертикально без вращения, сохраняя свою первоначальную ориентацию. [c.254]

Зададим предысторию течения в интервале —ooвремени напряжение становится изотропным и жидкость подвергается мгновенной деформации Y ( 1). где функция Y (0 подлежит определению. Из условия изотропии в состоянии вытекает, что [c.170]

Для изучения связи потока Q с параметрами течения 1О1, и пористой среды перейдем к анализу перемещения отдельной меченой частицы в потоке однородной жидкости в норовом пространстве для простоты изотропной среды. Изотропия понимается как независимость всех параметров случайных полей, характеризующих микростроение среды, относительно жестких вращений и зеркальных отображений выбранной системы координат. [c.16]

В.З. Твердое аморфное тело. Аморфным называют твердое состояние вещества, характеризуемое изотропией свойств и отсутствием точки плавления. При повышении температуры аморфное вещество размягчается и переходит в жидкое состояние постепенно. Эти особенности обусловлены отсутствием у вещества в аморфном состоянии строгой периодичности, присущей кристаллам, в расположении атомов, ионов, молекул и их групп на протяжении сотен и тысяч периодов. В то же время у вещества в аморфном состоянии существует согласованность в расположении соседних частиц (ближний порядок). С увеличением расстояния эта согласованность исчезает и на больших расстояниях порядок размывается , переходя в беспорядок . Ближний порядок характерен и для жидкостей, но в жидкости происходит интенсивный обмен местами соседними частицами, затрудняющийся по мере возрастания вязкости. Поэтому твердое тело в аморфном состоянии можно рассматривать как переохлажденную жидкость с очень большой вязкостью. [c.23]

Из класса жидкостей, характеризующихся изотропией свойств, выделяются жидкие кристаллы, которые могут находиться как в аморфном, так и в мезоморфном состоянии. В последнем случае наблюдается анизотропия физических и физико-химических свойств жидких кристаллов. [c.9]

В аморфных телах межатомные связи распространяются на небольшие расстояния, и взаимная ориентация сохраняется только между ближайшими частицами (рис. 3.8). Аморфные тела, по своей структуре в известной степени напоминающие жидкость, отличаются от последней лишь меньшим межатомным расстоянием и подвижностью атомов. Им свойственна изотропия (однородность) свойств в разных направлениях. Переход из жидкого в твердое состояние происходит у подобных тел мо- [c.66]

Таким образом, по цилиндрическим поверхностям анизотропных сред, обладающих плоскостью поперечной изотропии, перпендикулярной оси г (ем. рис. 3.23), в направлении, перпендикулярном образующей, могут распространяться те же типы поверхностных волн, что и в изотропных средах 1) волны типа рэлеевских на выпуклой и вогнутой цилиндрических поверхностях 2) поверхностные волны не рэлеевского типа на цилиндре 3) поверхностные волны рэлеевского типа на цилиндрических поверхностях, граничащих с жидкостью 4) поверхностные волны на [c.250]

В 3 из рассмотрения были исключены материалы, поведение которых зависит от предыстории движения. Но значительная часть содержания 4 — 7 —группа равноправности, определение изотропии, твердое тело—переносится и на такие (не-упругие) материалы. Ограничение упругими материалами обеднило-понятие жидкости, оказалась исключенной из рассмотрения даже классическая жидкость Навье —Стокса. [c.101]

Здесь ф (г, г ) есть вторая функциональная производная от плотности энергии Я(р) она полностью определяется свойствами невозмущенной жидкости. В силу изотропии и однородности жидкости функция ф(г, г ) зависит только от г — г . Переходим в (4.22) к фурье-компонентам [c.27]

Осаждение изотропных частиц. Важной гидродинамической характеристикой таких химико-технологических процессов, как отстой и седиментация, является установившаяся скорость Ц осаждения частиц в полях массовых сил и, прежде всего, в гравитационном поле. Любое тело, обладаюш,ее сферической изотропией и однородное по плотности, имеет одинаковое сопротивление поступательному движению при любой ориентации. Такое тело будет также изотропно по отношению к паре сил, возникаюш,их при его враш,ении относительно произвольной оси, проходяш,ей через его центр. Если такое тело в начальный момент имеет некоторую ориентацию в жидкости и может падать без начального враш,ения, то оно будет падать вертикально без враш,ения, сохраняя свою первоначальную ориентацию. [c.72]

Более общее описаиие изотрониых жидкостей. Если положить, что величина Ф зависит только от трех инвариантов тензора и не зависит от направления главных осей тензора, то изотропия жидкости будет обеспечена. При этом можно использовать любые три инварианта, например собственные значения тензора или три главных инварианта тензора 1 , и которые появ- [c.71]

Слева здесь стоит сумма напряжений в жидкости по трем взаимно перпендикулярньш направлениям-, которая ввиду изотропии жидкости должна быть равна —Зр.- Отсюда следует,-что первый член правой части равенства (10.3) до 1жен тождественно равняться нулю, т. е. должно выполняться соотношение. . [c.226]

О такой мелкомасштабной турбулентности вдали от твердых тел можно высказать естественное предположение, что она обладает свойствами однородности и изотропии. Последнее означает, что в участках, размеры которых малы по сравнению с I, свой-стпа турбулентного движения одинаковы по всем направлениям в частности, они не зависят от направления скорости усреднен-Hoi o движения. Подчеркнем, что здесь и везде ниже в этом параграфе, где говорится о свойствах турбулентного движения в малом участке жидкости, подразумевается относительное движение жидких частиц в этом участке, а не абсолютное движение, в котором принимает участие весь участок в целом и которое связано с движе 1ием более крупных масштабов. [c.188]

Изменение скорости на малых расстояниях обусловлено мелкомасштабными пульсациями. С другой стороны, свойства локальной турбулентности не зависят от усредненного движения. Поэтому можно упростить изучение корреляционных функций локальной турбулентности, рассматривая вместо этого идеализированный случай турбулентного движения, в котором изотропия и однородность имеют место не только на малых (как в локальной турбулентности), но и на всех вообш,е масштабах усредненная скорость при этом равна нулю. Такую полностью изотропную и однородную турбулентность ) можно представить себе как движение в жидкости, подвергнутой сильному взбалтыванию и затем оставленной в покое. Такое движение, разумеется, непременно затухает со временем, так что функциям времени становятся и компоненты корреляционного тензора ). Выведенные ниже соотношения между различными корреляционными функциями относятся к однородной и изотропной турбулентности на всех ее масштабах, а к локальной турбулентности — на расстояниях г <С /. [c.194]

Р1зображение тензора инерции в форме эллипсоида не является чем-то специфическим для тензора инерции. Аналогичные интерпретации возможны и для всех других симметричных тензоров второго ранга. Так, тензору напряжений ( 36) можно было бы сопоставить эллипсоид напряжений, тензору деформаций ( 78) эллипсоид деформаций, тензору скоростей деформаций— эллипсоид скоростей деформаций ( 78). Происхождение названия сферический тензор для тензора, обладающего изотропией, т. е. такого, что все его диагональные компоненты в данной точке равны между собой (единичный тензор, тензор напряжений в идеально текучей жидкости), связано с тем, что в геометрической интерпретации такому тензору соответствует сфера. [c.286]

Поляризация жидкостей [1 — 8, 12[, в отличие от поляризации газов, не может быть описана без учета в аимодействия молекул. Для пеполярпых жидкостей вследствие изотропии = О [см. (3)]. Это приводит к ф-ло Клаузиуса — Моссотти. Электростатич. взаимо- [c.144]

ЖИДКОСТИ, тела, характеризующиеся лег-ноподвижностью частиц и малыми промежутками между ними. Эти основные особенности жидкого агрегатного состояния обусловливают отличие Ж. тпристаллоа (см.) твердых тел), с одной стороны, и от газов см.) — с другой. В отличие от газов Ж. вследствие малого свободного, т. е. междумолекулярного, объема, обладают весьма малой сжимаемостью, близкой к сжимаемости твердых тел, т. е. постоянством объема, или определенным собственным объемом. Последнее связано с весьма большой интенсивностью междумолекулярных сил, действующих в Ж. в связи с взаимной близостью их молекул. В виду атого Н . образуют поверхности раздела на границе с газообразными фазами (в отличие от газов и паров) и на границе с другими жидкостями и твердыми гелами. С этим, а также с изотропией молекулярных сил в IK., как и в газах, связана собственная форма Ж., к-рую они принимают под действием одних только внутренних молекулярных сил, — форма шара, соответствующая минимуму свободной поверхностной энергии. От твердых тел Ж. отличаются гл. обр. легкой изменяемостью формы, т. е. отсутствием упругости формы (упругости сдвига) или жесткости, характерной для твердых тел — кристаллов, частицы к-рых связаны с центрами правильной кристаллич. решетки, определяющими среднее положение ее структурных элементов (атомов, ионов) в пространстве. Переохлажденные высоковязкие Ht. (стеклообразные то- la) также обладают упругостью формы, являясь по механич. свойствам твердыми телами, а по структуре — Ж. Вторым отличием Ж. от кристаллов является анизотропия молекулярных сил в последних, обусловливающая полиадрич. собственные формы кристаллов, определяемые для данной кристаллич. решетки, как и собственная форма К., условием минимума свободной поверхностной энергии. Основные свойства Ж. связаны с действующими в них молекулярными силами, т. е. полярностью Ж. Таково молекулярное давление — равнодействующая сил, втягивающих внутрь Ж. все молекулы 1 см поверхностного слоя. [c.5]

АМОРФНОЕ СОСТОЯНИЕ. Твердые тела, находящиеся в А. с., обладают в противоположность кристаллам полной изотропией всех свойств по всем направлениям. Газы и жидкости можно в этом смысле считать аморфными однако мсидкие кристаллы (см.) представляют редкое явление, тогда как твердые аморфные тела встречаются тасто и отличаются многими характерными особенностями. Аморфные тела бывают естественные (опал, вулканич. стекло. [c.346]

Основными примерами диспергирующих волн в гл. 3 и 4 являются гравитационные волны, движение которых определяется взаимодействием между инерцией жидкости и ее стремлением вернуться под действием силы тяжести в состояние устойчивого равновесия в случае, когда более тяжелая жидкость располагается ниже более легкой. В гл. 4 рассматриваются волны такого типа внутри жидкости, плотность которой в невозмущенном равновесном состоянии непрерывно уменьшается с увеличением высоты это так называемые внутренние гравитационные волны. Метеорологами установлено, что стратификация плотности внутри различных частей атмосферы такова, что появляются внутренние гравитационные волны, существенно влияющие на некоторые наблюдаемые процессы. Океанографы в свою очередь показали, что в частях океана с существенной стратификацией плотности внутренние гравитацонные волны имеют важное значение. Поскольку сила тяжести, как возвращающая сила, действует в одном фиксированном направлении, нет оснований для изотропии (т. е. равноправия всех направлений ) при распространении гравитационных волн, и было найдено, что внутренние гравитационные волны являются заметно анизотропными. [c.255]

Ограничения на зависимость уравнения состояния от градиента деформации, выраженные функциональным уравнением (3.18), обусловлены соображениями инвариантности актуальной конфигурации сравниваемых движений в нештрихованном и штрихованном базисах. Отсчетная конфигурация оставалась неизменной. Рассмотрение вопросов, связанных с ее выбором, позволит дать некоторую классификацию простых упругих материалов (твердое тело, жидкость) и точно определить понятие изотропии. Актуальная конфигурация в этих рассмотрениях предполагается неизменной. [c.89]

Явление вращения плоскости поляризации указывает на определенную дисимметрию, свойственную оптически активным средам. Она выражается в том, что в таких средах направления вращения по и против часовой стрелки физически не эквивалентны. Поэтому в среде не может быть плоскости симметрии, проходящей через направление нормали к фронту волны. Иначе, как это следует из общих соображений симметрии, плоскость поляризации света не могла бы вращаться, если бы она совпадала с любой из плоскостей симметрии. В то же время естественно-активные среды, если они жидкие, полностью изотропны, т. е. все направления в них совершенно эквивалентны. Это проявляется, в частности, в том, что естественно-активная жидкость вращает плоскость поляризации в одну и ту же сторону, независимо от направления распространения света. Поэтому естественно-активную жидкость можно охарактеризовать как дисимметрично-изотропную среду. В кристаллах нет изотропии, но в одноосных кристаллах всякие два взаимно противоположные направления оптической оси также эквивалентны, по крайней мере в оптическом отношении. [c.573]

Вторая часть начинается с математической главы, посвящённой спектральной теории случайных полей (в том числе и полей, являющихся не однородными, а только локально однородными) далее подробно излагается теория изотропной турбулентности (основное внимание здесь уделено различным методам замыкания уравнений для моментов гидродинамических полей изотроп-, ной турбулентности в несжимаемой жидкости, но приводятся также и некоторые выводы, относящиеся к сжимаемому случаю) рассматриваются общие представления об универсальном локальном строении турбулентности при больших числах Рейнольдса и их следствия (включая и вопрос об относительной диффузии, т. е. увеличении размера облака примеси, переносимого турбулентным потоком) и исследуются спектральные характеристики турбулентности в расслоенной жидкости приводятся основные сведения о распространении электромагнитных и звуковых волн в турбулентной среде и, наконец, рассматривается общая формулировка проблемы турбулентности, опирающаяся на изучение характеристических функционалов гидродинамических полей. [c.34]

При g T0 = 0 (т. е. при отсутствии силы тяжести, вызывающей стратификацию) формулы (21.97) и (21.98) должны превратиться в обычные формулы для структурных и спектральных характеристик локально изотроп-нбй турбулентности в нестратифицированной жидкости. Но ->оо при g T ->0 в силу (21.95). Следовательно, при принятом выборе числовых коэффициентов (0) = / v v (0) = ф (со) = (со)=1 (0)=ф (со)=0 (два последних равенства вытекают нз того, что в локально изотропной турбулентностн Д,иД 7 = 0). Если же g TQ O, но r L < l, т. е, г (ио г t]p), то значения поправочных функций в формулах (21.97) [c.358]

Величина —(1/р)т% Л = —йд", представляющая собой отнесенную к единице массы работу сил вязких напряжений, всегда отрицательна (или равна нулю, если 3 = 0), так как > 0. Поэтому за счет работы вязких напряжений кинетическая энергия жидкости может только уменьшаться. Положительность коэф- Если вязкая жидкость линейна и изотроп-фициентов вязкости на, ТО, подставив закон Навье—Стокса (7.6) [c.257]

Такой подход отнюдь не есть проявление чистого педантизма. Действительно, на достаточно больших расстояниях ориентация директора в Нчидкости обычно непрерывно изменяется, т. е. мы имеем дело с локальным параметром порядка в континуальной теории нематической фазы [138]. Совершенно очевидно, что эта полевая переменная очень похожа на вектор намагниченности в ферромагнитном материале или в подрешетке антиферромагнетика. Ее можно было бы полон ить в основу теории фазового перехода типа Ландау ( 5.11). В рассматриваемой задаче, однако, нет никакого аналога энергии магнитной анизотропии, которая приводит к локальной ориентации спинов вдоль той или иной оси симметрии локальной кристаллической решетки и к появлению макроскопических доменов, разделенных тонкими стенками ( 1.7). Статистическая изотропия расположения молекул в нематической жидкости позволяет директору непрерывно изгибаться и закручиваться на макроскопических расстояниях при этом возникают лишь случайные линии разрыва [дис- [c.126]

Как уже отмечалось, в треш иноватой среде при условии изотропии ее фильтрационных свойств движение смеси воды и нефти будет происходить так же, как и в пористой среде, но с иными размерами зерен (блоков породы) и поросых каналов (треш ин). Поэтому при изучении процессов фильтрации двухфазной жидкости в треш и-новатом пласте можно использовать те теоретические и экспериментальные положения теории Баклея — Леверетта, которые были изложены в 4 главы XI применительно к пористым пластам. На основе исследований такого движения, проведенных некоторыми авторами, можно сделать весьма суш ественное допуш ение о линейной зависимости между фазовой проницаемостью и насыш енностью. Поэтому для двухфазного движения жидкостей (вода — нефть) можно принять [c.337]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...