Классическая жидкость

Осуществление избирательного переноса в огромной степени зависит от природы смазочного материала, в котором происходит работа узлов трения. Классическая жидкость (глицерин), в которой избирательный перенос наиболее ярко реализуется и которая служит в основном для исследования этого явления в лабораторных условиях, используется в реальных узлах трения крайне редко. [c.65]

В этом параграфе понятие квазиравновесного распределения иллюстрируется несколькими типичными примерами. Мы введем локально-равновесное распределение для классической жидкости, квазиравновесные распределения для классических и квантовых газов, диагональное квазиравновесное распределение для квантовых систем и квазиравновесное распределение для систем, состоящих из слабо взаимодействующих подсистем. [c.88]

Локальное равновесие в классической жидкости. Рассмотрим классическую жидкость, которая состоит из одинаковых частиц и описывается гамильтонианом [c.88]

Классическая жидкость. До сих пор мы обсуждали основные кинетические уравнения, описывающие квантовые системы. В этом разделе приводится пример основного кинетического уравнения для классической системы. [c.114]

С учетом всего сказанного получаем основное кинетическое уравнение для классического газа и классической жидкости [c.115]

Общий формализм излагается в параграфе 8.1. Затем в параграфах 8.2 и 8.3 будут рассмотрены примеры гидродинамических процессов в классических жидкостях. Параграф 8.4 посвящен статистической гидродинамике квантовой сверхтекучей жидкости. [c.158]

Применим теперь общий формализм, изложенный в предыдущем параграфе, к простой, но реалистической модели. Рассмотрим гидродинамику классической жидкости (или газа), состоящей из одинаковых частиц. [c.162]

Начнем с анализа структуры микроскопических потоков Jm для однокомпонентной классической жидкости. Напомним общее определение локальных потоков (8.1.11), которое в нашем случае дает [c.169]

Рассмотрим теперь гидродинамические процессы в смеси классических жидкостей, ограничившись случаем, когда в системе не происходят химические реакции и не возбуждаются внутренние степени свободы молекул. [c.178]

А. Термодинамические соотношения для классической жидкости [c.207]

Некоторые термодинамические соотношения для классической жидкости уже рассматривались в разделе 2.2.1 первого тома. [c.207]

Рассмотрев некоторые особенности теории электронного экранирования ионов, посмотрим, каким способом они могут быть объединены с основной частью существующих знаний по статической механике классических жидкостей. Выше было отмечено, что в свое время электроны были объединены путем введения функции парного потенциала Ф(/"), характеризующей взаимодействие между ионами в жидких металлах, и это дало возможность рассмотреть ионное движение в классическом приближении. В гл. I мы видели, что существует фундаментальная связь между парным потенциалом Ф(г), радиальной функцией распределения (г) и трехатомной корреляционной функцией Пз. К сожалению, величина из, в отличие от (г), до сих пор не поддается экспериментальной проверке. В настоящее время многие исследователи пытаются найти способы точного определения величины Пз [11]. До сих пор еще приходится применять приближенные значения з. Мы полагаем, что одна из существующих теорий жидкостей, разработанная Борном и Грином [c.32]

Нелинейно-вязкие стабильные жидкости в простейшем случае отличаются от рассмотренной ранее ( 14) классической жидкости тем, что коэффициенты вязкости зависят от тензора скорости деформации и температуры. Для изотропной нелинейной вязкой несжимаемой жидкости, как и для классической, девиаторы напряжений и скорости деформаций пропорциональны [c.218]

Завихренность. Результаты этого пункта относятся как к квантовым средам, так и к идеальной классической жидкости. Беря ротор от уравнения (20) с учетом (2), (3), можно придти к обобщенному уравнению Гельмгольца [7] с ММ как источником завихренности [c.237]

Классическая жидкость (идеальная, покоящаяся, однородная) имеет функции отклика (см. (29) и п. 3) [c.241]

Аксиальные колебания цилиндра. Пусть теперь цилиндрическая поверхность, враш аясь вокруг обш,ей с жидкостью оси, колеблется не вдоль, а вокруг этой оси. В таком случае в классической жидкости характер возникающей в ней цилиндрической поперечной вязкой волны вновь-не зависит от скорости враш,ения. Но аналогичная волна в нормальной компоненте гелия II взаимодействует с вихрями сверхтекучей компоненты, поскольку в ней жидкость движется поперек вихрей. В связи с формулой [c.674]

Релаксационные явления. Гелий I в гидродинамическом отношении является обычной классической жидкостью. В равномерно вращающемся сосуде он вращается как целое. Для гелия II равновесным является более сложный характер вращения. Как уже неоднократно отмечалось, только его нормальная компонента вращается как целое. [c.677]

Переход от характеристик классической жидкости к характеристикам аморфного твердого тела (переохлажденной жидкости) происходит постепенно и не сопровождается объемными изменениями. Однако при температуре стеклования ниже которой полимер ведет себя аналогично стеклам, происходит изменение коэффициента объемного расширения примерно до величины 2-т- см /К. [c.15]

Рассмотрение будет ограничено классическими жидкостями, в связи с чем мы не будем обсуждать вопрос о распространении звука в Не И и те. [c.151]

Усреднение проводится с канонической матрицей плотности X ( ) — производная по времени от а -компоненты оператора координаты молекулы, взятого в представлении Гейзенберга. Так как жидкий аргон является во многих отношениях почти классической жидкостью, то для функции (18) часто достаточно использовать классическое приближение. [c.216]

Численный эксперимент для классической жидкости. III. Временные автокорреляционные функции. [c.230]

Численный эксперимент для классической жидкости. II. Равновесные корреляционные функции. [c.230]

При графическом представлении температурной зависимости плотности по оси ординат обычно откладывают разность плотностей двух фаз, а по оси абсцисс — отклонение температуры от критической. В дальнейшем мы будем изучать два типа систем, а именно классическую жидкость и жидкие металлы. Характерные результаты для таких систем представлены на фиг. 2, а и б и фиг. 3, где приведены данные соответственно для ксенона, СО2 и щелочных металлов ). При построении фиг. 2, а и б делалось определенное предположение о виде степенной зависимости, которая изображается прямой линией, тогда как на фиг. 3 представлена зависимость между логарифмами исходных давления и температуры, а показатель степени можно определить по наклону кривых. Значения показателя Р в этих трех случаях равны соответственно 0,33, 0,33 и 0,42—0,45. Большое различие между щелочными металлами и классическими жидкостями можно [c.238]

Эти значения находятся в хорошем согласии с данными для классических жидкостей и, таким образом, свидетельствуют об отсутствии разрывов, предполагавшихся Фишером. [c.247]

Численные эксперименты для классических жидкостей, П. Равновесные корреляционные функции. [c.394]

В настоящее время имеется много данных в пользу существования вязкой силы, пропорциональной третьей стеиени скорости, сверх тех данных, на которых было основано первоначальное предположение, однако не все они являются в одинаковой мере убедительными. Следует напомнить, что в явлениях, иредиолагающих наличие противоположных течений, кроме перечисленных выше диссинативных процессов, может встретиться и целый ряд других. Так, пока не обсуждалась возможная турбулентность в каналах или возникновение диссипативных процессов на концах каналов. В последнем случае для классической жидкости в выражении (32.8) прибавился бы [c.844]

Очень желательно иметь некоторую оценку ошибок, которые включены в приближение (61) для пз. Поэтому хорошо, что мы имеем две различные теории классической жидкости, известные как гиперсетевой метод и метод Перкуса — Йевика. Эти методы подробно обсуждали многочисленные авторы [29, 30]. Как следует из названия, гиперсетевая теория основана на графическом анализе. Отметим, что метод тесно связан с формой (62). Как указывалось в предыдущем параграфе, 1 г) должна быть непосредственно связана с Ф(г) по аналогии с (64) запишем грубое приближение [c.34]

Подведем итог нашим представлениям о структурном факторе 5(/С) и Фурье-преобразовании /(/С) прямой коррелятивной функции Орнштейна — Цернике в методе жестких сфер для классических жидкостей. В вириальном разложении точные результаты пока имеются лишь для ведущих членов. В г-пространстве расчеты были выполнены Нийбоэром и Ван Ховом [111], соответствующие результаты недавно были получены в /(-пространстве Ашкрофтом и Марчем [31]. Точное решение уравнения Перкуса — Йевика [71] было получено Уэртхеймом [112], а также Тилем [113]. Согласно ожидаемой тесной связи между /(г) и парным потенциалом Ф(г) из уравнения Перкуса — Йевика, прямая корреляционная функция становится равной нулю вне диаметра жестких сфер. При рассмотрении вириального [c.110]

Как и для многих классических жидкостей, растворяющихся друг в друге в любых концентрациях, диаграммы состояния раствора Не — Не имеют вид сигар, ограниченных сверху кривой, составленной из точек ки-цения, а снизу кривой, составленной из= точек росы. Как и обычно, состояния вн сигары однофазные и являются состояниями либо жидкости, либо пара, а точкам внутри сигары соответствуют (по правилу рычага ) двухфазные состояния — смеси жидкости и пара. Несмотря на внешнее сходство диаграмм состояния растворов классических и квантовых жидкостей, последние обнаруживают заметное отклонение от идеальности, т. е. от законов Рауля и Генри, причем это отклонение тем больше, чем ниже температура. [c.700]

Шерман и Хеммель [69], рассмотрев поведение показателей для квантовых жидкостей, обнаружили постепенное уменьшение б и увеличение Р нри переходе от классических жидкостей к квантовым. Результаты, обсуждавшиеся Шерманом и Хеммелем, приводятся на фиг. 6. Эдвардс [19, 20] проанализировал большое число экснериментальных значений для квантовой жидкости Не. Данные по уравнению состояния (РГГ-данные), представленные различными способами, показывают, что вдали от критической точки Тс кривой сосуществования соответствует значение р = /з, тогда как вблизи критической точки (т. е. при Т 0,98Ге) лучшее согласие получается при р = 1/г. Эдвардс полагал, что удобнее использовать неаналитическую форму кривой сосуществования. Фишер [26], нао- [c.245]

В вычислительной математике методами Монте-Карло принято называть такие методы, в которых решение полностью детерминированных задач подменяется приближенным рассмотрением, основанным на введении стохастических элементов, отсутствовавших в исходной постановке задачи. Общий обзор таких методов был дан Хэммерсли и Хэндскомбом [38] (см. также [107, 108, ИЗ] —Ред.) В статистической механике классических жидкостей и газов этот термин появился (не совсем удачно) для обозначения конкретного метода, разработанного Метрополисом и др. [58] в этом же аспекте будет использоваться название метод Монте-Карло и в настоящем обзоре. Как сам метод, так и более ранние результаты, полученные с его помощью, неоднократно рассматривались в многочисленных обзорах (см., например, [24, 25, 28, И, 62]), поэтому мы постараемся по возможности избежать дублирования с этими обзорами. [c.275]

В гл. 3 рассматривается конвективный теплообмен. В большинстве случаев криогенные жидкости ведут себя как классические жидкости (за 1важ1ным исключением гелия II, о котором говорится в гл. 15) в том смысле, что они подч1Иняются законам механики и термодинамики, так что большинство законов подо бия и [c.10]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...