Невозмущенная жидкость

В невозмущенной жидкости квадрат скорости звука при р = [c.36]

Можно указать следующий, хотя и неполный, баланс энергии в процессе, наблюдавшемся в эксперименте. Располагаемая энергия в безразмерном виде в невозмущенной жидкости 1 [c.87]

В этих уравнениях координата у направлена по нормали от поверхности плиты в глубь жидкости, а координата X — вдоль поверхности плиты в направлении общего течения жидкости, вызванного разностью температур поверхности плиты и невозмущенной жидкости (А/ = ст — о). Начало координат при ст> о находится у нижнего среза плиты, а при /ст< о — у ее верхнего среза. [c.214]

Условия однозначности рассматриваемой задачи включают в себя форму и размеры возмущающего тела, распределение температуры на его поверхности и ее абсолютный уровень, температуру невозмущенной жидкости, ее физические параметры (Я, о, v, р, Р) и величину ускорения g. [c.280]

Здесь с — скорость звука в невозмущенной жидкости, IIп — распределение нормальной скорости на поверхности тела. Давление по известному потенциалу находится из интеграла Коши-Лагранжа [c.274]

Свободное истечение с искривлением струи под действием силы тяжести. Выше предполагалось, что линии тока не искривляются под действием сил тяжести. Поэтому для течения, показанного на рис. 14-30, при помощи уравнения (14-76) скорость в сжатом сечении могла быть определена через давление pi в невозмущенной жидкости (на оси вытекающей струи). При этом 376 [c.376]

Идеальный прямолинейный свободный вихрь имеет в любой точке давление по отношению к невозмущенной жидкости, обратно пропорциональное квадрату радиуса-вектора этой точки [26], т. е. [c.21]

Случай тонкой оболочки из плохо проводящего материала. Очень часто оказывается, что на поверхности тела имеется тонкая пленка плохо проводящих материалов, например окалины (накипи), смазочных масел, окислов. Кроме того, нри охлаждении тела газом или жидкостью, текущей по его поверхности, к последней обычно прилипает тонкий слой невозмущенной жидкости, а так как этот слой не движется, то отдаваемое им количество тепла относительно мало. [c.27]

Только что приведенное исследование можно непосредственно распространить на случай канала с произвольной, но постоянной по длине формой поперечного сечения ). Если поперечное сечение невозмущенной жидкости имеет площадь S, а ширина свободной поверхности есть Ь, то уравнение неразрывности будет [c.321]

Скорость распространения с согласно (13) есть скорость, соответствующая свободному падению с высоты, равной половине глубины невозмущенной жидкости ). [c.322]

Фото 12. Вихревая дорожка Кармана ю(Ц = 250. Фотокамера покоится относительно невозмущенной жидкости. [c.657]

Ф о т о 9. То же течение, что на фото 7, но фотокамера покоится относительно невозмущенной жидкости сделан мгновенный снимок. Крыло имеет больший угол атаки, а поэтому и больший начальный вихрь. [c.658]

Необходимо заметить, что форма линий тока одного и того же потока, а также форма траекторий зависят от системы отсчета. Так, например, при движении тела в жидкости для наблюдателя, покоящегося относительно невозмущенной жидкости, линии тока и траектории будут совсем иными, чем для наблюдателя, движущегося вместе с телом. [c.51]

На рис. 25 и 26 изображены фотографические снимки пластинки, движущейся в неподвижной жидкости. Оба снимка сделаны одновременно, но в разных системах отсчета, а именно, снимок на рис. 25 получен при помощи камеры, неподвижной относительно невозмущенной жидкости, и снимок на рис. 26 — при помощи камеры, неподвижной относительно двигавшейся в жидкости пластинки, т. е. двигавшейся вместе с пластинкой. Для получения снимков поверхность жидкости была посыпана ликоподием. [c.51]

Если полное давление в невозмущенной жидкости равно [c.253]

Действительные свойства водяных и воздушных гребных винтов устанавливаются путем опыта. Здесь мы остановимся только на таких опытах, при которых винт исследуется в изолированном состоянии в невозмущенной жидкости, а не в сочетании с самолетом или кораблем. При испытании вместе с самолетом (или кораблем) последний вносит значительные возмущения в движение жидкости, кроме того, винт и самолет определенным образом взаимодействуют друг с другом, что в конечном итоге делает общую картину движения очень сложной . Наиболее удобной величиной, к которой следует относить все результаты опытов, является, очевидно, отношение скорости продвижения винта = А к его окружной скорости и, т. е. величина [c.314]

Рассмотрим простую жидкость с постоянными физическими свойствами и выведем основной кавитационный параметр. Течение жидкости относительно погруженного в нее тела вызывает изменение давления вдоль поверхности тела. Разность давлений в точке тела и в невозмущенной жидкости на некотором расстоянии от него пропорциональна квадрату скорости относительного движения. Эту зависимость можно представить в виде обычного коэффициента давления Ср с обратным знаком, а именно [c.62]

Различают фронт волны, отделяющий жидкость, участвующую в волновом движении, от невозмущенной жидкости или от другой волны, и тело волны. В пределах тела волны гидравлические элементы потока изменяются медленно. В призматическом русле при отсутствии пойм и других особенностей рельефа фронт волны перемещается с волновой скоростью. При наличии пойм, крупных староречий и других понижений местности, где может аккумулироваться часть воды, скорость перемещения фронта может быть меньше волновой скорости. Положительные волны отличаются крутым фронтом, а отрицательные волны имеют пологий фронт. [c.369]

Производная в уравнении (1-7) берется при постоянной энтропии 5 (энтропии невозмущенной жидкости) и вычисляется при плотности невозмущенной жидкости. За пределами пограничного слоя, во внешнем потоке, можно пренебречь вязкостью и теплопроводностью вдоль линии тока энтропия не изменяется (за исключением перехода через скачок уплотнения), поэтому во внешнем потоке производная в уравнении (1-7) берется вдоль линии тока. Уравнение (1-7) выражает скорость, с которой звуковые волны распространяются относительно равномерно движущегося потока. Для неравномерно движущейся жидкости оно определяет скорость, с которой возмущения распространяются относительно потока в данной точке, причем длина волны возмущений должна быть малой по сравнению с длиной, характерной для изменения средней скорости. Эта скорость распространения возмущений называется местной скоростью звука в данной точке. Несжимаемые жидкости имеют постоянную плотность, и поэтому в них р=0, скорость звука бесконечно велика (а=оо). [c.10]

Здесь и , П2 — составляющие скорости частиц жидкости в направлениях г, у р и р —давление и плотность жидкости Со и р — скорость звука и плотность невозмущенной жидкости 3 — якобиан г о, у — начальные координаты частиц жидкости К—радиус кривизны срединной поверхности оболочки (радиус основания для конической оболочки) V —скорость погружения тела в момент времени 1 I = 7,15 — постоянная уравнения состояния воды. [c.398]

Наконец, мы приходим к эвристическому выводу формул, связывающих Л и С, Л и С с лобовым сопротивлением, обусловленным влиянием вязкости. С точки зрения наблюдателя, неподвижного относительно невозмущенной жидкости, количество движения следа (направленное вперед) должно создаваться препятствием со скоростью D на единицу времени или со скоростью DIU на единицу длины следа. Отсюда и заключаем, что в плоском течении [c.343]

Отметим, что в условиях невесомости (g = О или G = 0) частицы, для которых Р2 > Ркр1 дрейфуют к пучностям первой моды скоростп в стоячей волне, а те, для которых рг < Ркр, — к узлам. Сила тяжести сдвигает места скопления частиц частицы с плотностями Рг < Ркр собираются в сечениях, лежащих несколько выше узлов, причем с увеличением плотности удале-ние от узла возрастает частицы с плотностями ркр<Р2< собираются в сечениях трубы несколько выше пучностей, причем более плотные собираются блпже к пучностям частицы с плотностями Р2 > 1 собираются в сечениях несколько ниже пучностей, причем с увеличением плотности удаление от пучностей возрастает частицы, плотность которых равна плотности невозмущенной жидкости (рг = l), дрейфуют к пучностям. [c.371]

Иная картина течения получается, если на это течение наложить равномерную скорость У ь направленную оправа налево. Тогда газ в области до скачка уплотнения будет иметь нулевую скорость, а поверхность разрыва параметров состояния газа будет двигаться в область невозмущенного газа со скоростью Упь Газ позади поверхности разрыва имеет скорость (V i—Упг) того же направления, что и направление движения волны. Из уравнения (14-59) можно видеть, что при конечном значении отношения p2lpi> l число Маха Ma i> l, и поэтому скорость распространения волны больше, чем скорость звука в невозмущенной жидкости. Этот случай соответствует ударной волне. [c.367]

До сих пор мы говорили об акустических течениях под действием ланжевеновского радиационного давления, обусловленного поглощением ультразвуковых волн и изменением их импульса в вязкой среде. Однако из анализа, приведенного в предыдущем параграфе, вытекает, что акустические течения при определенных условиях моГут возникать и в недиссипативной среде. В частности, средняя по времени скорость смещения частиц среды в поле плоских волн конечной амплитуды может быть отличной от нуля. Правда, это не всегда означает наличие направленного стационарного потока среды. Например, в поле волн с бесконечно протяженными фронтами такой поток невозможен в силу закона сохранения массы постоянная составляющая скорости смещения при этом компенсируется отличной от нуля постоянной составляющей акустического давления или плотности. В случае же ограниченного ультразвукового пучка, контактирующего с невозмущенной жидкостью, рэлеевское радиационное давление в пу чке может вьнывать циркулярные токи нелинейного происхождения. Существование таких су губо нелинейных акустических течений было, в частности, подтверждено экспериментально [42]. [c.122]

Кильватерное сопротивление, упомянутое в 13, п. Ь), может быть определено путем измерения возмущений, оставляемых движущимся телом позади себя в так называемом кильватерном потоке. Этот способ был впервые предложен в 1925 г. А. Бетцем (см. 14, п. с). Строгое доказательство возможности такого способа определения кильватерного сопротивления — далеко не простое. В самом деле, возмущения давления, исходящие от движущегося тела, распространяются в жидкости во все стороны, и поэтому прежде всего надо выяснить, дают ли они вообще сопротивление и какое именно кроме того, в случае наличия волнового или индуктивного сопротивления надо доказать, что они вместе с сопротивлением, измеренным в кильватерном потоке, дают в сумме полное сопротивление. Поэтому мы ограничимся здесь только тем, что приведем окончательный результат Бетца. Пусть где-либо позади тела в плоскости, перпендикулярной к его движению, измерены при помощи трубки Пито, неподвижной относительно тела, распределение полного давления g и при помощи статического зонда — распределение статического давления р. Пусть скорость тела равна V, а составляющая скорости течения, относительно невозмущенной жидкости, параллельная направлению V, пусть равна го. Тогда невозмущенное полное давление будет [c.345]

Другой вид применения теоремы энергии получается в случаях, когда постороннее тело вызывает в первоначально покоящейся жидкости вихревую систему, движение которой можно указать, как это бывает, например, при поступательном движении несущих поверхностей или пропеллера. В этих случаях систему отсчета выбирают так, чтобы она покоилась относительно невозмущенной жидкости. Пусть постороннее тело, например пропеллер, двигается вперед (в направлении своей оси) со скоростью V и врзншется с равномерной угловой скоростью о. Если вращающий момент на валу пропеллера равен М, а тяга пропеллера равна 5, то приращение энергии жидкости в единицу времени, измеренное в системе отсчета, в которой невозмущенная жидкость покоится, равно [c.218]

Е — кинетическая энергия), причем правая часть представляет собой мощность постороннего тела, а интгграл в левой части—мощность работы сил давления на контрольной повэрхности. Контрольную поверхность возьмем состоящей из поверхности, расположенной в невозмущенной жидкости, и плоскости, проходяп1ей сзади пропеллера перпендикулярно к направлению его поступательной скорости (фиг. 178). [c.218]

Пр11меняя теорему импульсов, следует обратить внимание на то, что течение, в котором позади тела периодически образуются новые вихри, есть течение неустановивпгееся. Однако, если взять систему отсчета, двигающуюся вместе с вихревыми ядрами (скорость м), то тогда внешние масти течения спереди и сзади можно рассматривать приближенно как МСТИ установившегося течения. В такой системе отсчета через левую онтрольную плоскость входит невозмущенная жидкость со скоростью и с рава контрольная плоскость проходит между двумя вихрями. В самой 1 хревой дорожке течение происходит справа налево, снаружи же это - ение переходит в течение слева направо со скоростью и. [c.147]

Смотреть страницы где упоминается термин Невозмущенная жидкость : [c.74] [c.112] [c.21] [c.120] [c.50] [c.859] [c.421] [c.66] [c.110] [c.252] [c.163] [c.218] [c.219] [c.111] [c.201] [c.275] [c.652] [c.664] [c.226] [c.111] [c.141]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...