Лоренца коэффициенты

Лиувилля теорема 57 Локальная вариация 111 Лоренца коэффициенты 107 [c.153]

Существует тесная связь между газовой термометрией, основанной на определении диэлектрической проницаемости, и газовой термометрией, основанной на определении коэффициента преломления. Для высоких частот в уравнении (3.90) вместо Вт можно записать п , где п — коэффициент преломления. Получившееся выражение иногда называют формулой Лоренц—Лоренца [c.133]

Очевидно, что теория Герца, исходящая из полного увлечения эфира движущимися телами, не имела экспериментального подтверждения. Поэтому нужно было искать возможность проверки теории Лоренца, базирующейся на представлении о неподвижном мировом эфире, в котором движутся исследуемые тела. Особенно интересными представлялись исследования среды с показателем преломления п = 1 (вакуум, воздух), так как в этом случае коэффициент увлечения и = 1 — 1/ = О и как будто открывалась возможность обнаружения абсолютного движения , т.е. использования неподвижного эфира в качестве единой системы отсчета для любых оптических и электрических измерений. Соответствующий контрольный эксперимент, сыгравший громадную роль в развитии физических идей, был впервые поставлен Майкельсоном в 1881 г. и неоднократно воспроизводился в XX в. (вплоть до 1964 г.) с непрерывным улучшением точности измерений. [c.368]

Опыты, рассмотренные в данной главе, послужившие предпосылкой создания теории относительности, с точки зрения ее находят свое логическое истолкование. Не останавливаясь подробно на таком анализе, укажем, что коэффициент сг, определяющий смещение полос в опыте Физо, получается из преобразований Лоренца на основании закона сложения скоростей. [c.223]

Для нее можно точно вычислить различные коэффициенты переноса. Лоренц надеялся использовать свою модель для описания электронов в металлах, но для этой цели она оказалась непригодной вследствие квантовых эффектов и дальнодействующего характера кулоновского взаимодействия. Однако она может быть применена в ряде физически интересных и важных случаев. [c.151]

Как уже отмечалось, Лоренц применил свою модель бинарной смеси для описания движения электронов в металлах. При этом, вычисляя коэффициенты электро- и теплопроводности на основе полученного для этой модели кинетического уравнения (8.58), он использовал в качестве /о(у) максвелловское распределение (8.65). Оно было единственно разумным в 1905 г., но оно же в первую очередь явилось причиной непригодности модели Лоренца к электронному газу в металлах, так как электронный газ в металлах вплоть до 10 сильно вырожден. [c.157]

Заменяя в формуле Максвелла геометрический коэффициент деполяризации N на эффективный, получаем формулу Лоренца— Лорентца [7 ] [c.158]

Теплопроводность металлов. За передачу теплоты через металл в основном ответственны те же свободные электроны, которые определяют и электропроводность металлов ti число которых в единице объема металла весьма велико. Поэтому, как правило, коэффициент теплопроводности металлов намного больше, чем коэффициент теплопроводности диэлектриков (см. табл. 5-1). Очевидно, что при прочих равных условиях, чем больше удельная электрическая проводимость у металла, тем больше должен быть н его коэффициент теплопроводности. Легко также видеть, что при повышении температуры, когда подвижность электронов в металле и соответственно его удельная проводимость v уменьшаются, отношение коэффициента теплопроводности металла к его удельной проводимости y Jy должно возрастать. Математически это выражается законом Видемана —Франца —Лоренца [c.195]

Радикал, фигурирующий в коэффициентах аи и азз, мы берем со знаком плюс. Это сделано для того, чтобы при Р->0 матрица (6.15) переходила в единичную матрицу. Нас интересует только получение собственных преобразований Лоренца с детерминантом +1. [c.214]

Пространственные составляющие 4-вектора образуют некоторый вектор трехмерного пространства, так как преобразование Лоренца с коэффициентами аи = аи = О, 044 = 1 есть обычный пространственный поворот, влияющий только на пространственные составляющие 4-вектора. Обратное утверждение будет, однако, неверным составляющие вектора трехмерного пространства не обязательно преобразуются как пространственные составляющие 4-вектора. Составляющие обычного вектора можно умножить на любую функцию р, не изменяя характера их преобразования при пространственном повороте. Но при этом существенно меняется характер того преобразования, которому подвергаются эти составляющие при преобразовании Лоренца. Так, например, пространственные составляющие 4-скорости Uv образуют вектор однако сам вектор v [c.224]

При а=1 теплоемкости процессов подвода и отвода тепла равны, тогда холодильный коэффициент цикла Лоренца определится через температуры [c.28]

Последнее выражение совпадает с формулой для холодильного коэффициента воздушной холодильной машины. Это и понятно, так как цикл этой машины является частным случаем цикла Лоренца при а=1. [c.28]

При То= Т холодильный коэффициент цикла Лоренца будет равен [c.28]

Отличие подобной постановки вопроса от обычной теории электронного потока и от классической гидродинамики заключается в следующем. Тангенциальный коэффициент вязкости соответствует обычному коэффициенту вязкости в гидродинамике. Нормальный коэффициент вязкости является вновь введенным членом, соответствующим магнитному члену в уравнении сил Лоренца. [c.92]

Эти выражения определяют и -[. В формулы (2) и (3) входят величины, необходимые для вычисления обоих коэффициентов вязкости . Согласно гипотезам Говарда [6], относящимся к выводу основного уравнения (1), теория справедлива только для тех сред и диапазонов скоростей, для которых величины а и -у существенно постоянны. Говард рассматривает как обычный гидродинамический коэффициент вязкости. В настоящее время не существует экспериментальных данных, позволяющих оценить значение у. Говард полагал, что для электронного газа, где согласно закону Лоренца существует взаимодействие между отдельными частицами, величина 7 должна быть весьма существенной. [c.93]

Физико-химические эффекты воздействия магнитного поля (рост опалесценции, рост осмотических коэффициентов и капиллярной проницаемости, уменьшение вязкости, изменение скорости и константы равновесия обратимых химических реакций, снижение порогов коагуляции и др.) наиболее ярко проявляются в достаточно концентрированных ионных растворах, находящихся вблизи состояния насыщения. Тогда естественно предположить, что точкой приложения электрических сил, индуцированных магнитным полем, являются заряженные частицы — ионы или ион-радикалы, а доминирующей силой является сила Лоренца, вызывающая перемещение катионов и анионов навстречу друг другу. [c.67]

Формула сопротивления Лоренца, обсуждавшаяся в разд. 3.5, является частным случаем формулы (7.4.28), в которой только коэффициент при члене О (а/1) выражен явно. [c.376]

Очевидно, что при любых числовых коэффициентах закон Видемана — Франца — Лоренца нарушается, так как отношение [c.197]

Следует заметить, что псе приведенные до сих пор выражения получены в предположении, чю воздействующее на атом локальное (микроскопическое) иоле Елок (г, /) равно полному (среднему) полю Е(г, /), Поскольку это может иметь место только для разреженных сред, в случае плотных сред необходимо ввести соответствующую поправку (лоренцев поправочный коэффициент локального поля). Можно показать, что Елок = [(п 4-2)/3]Е, где п — показатель преломления среды, обусловленный всеми переходами, за исключением изучаемого перехода. Если в (2.39) вместо Е подставить Елок, то мы увидим, что все ранее полученные выражения, в которые входит вероятность перехода W, остаются справедливыми при условии, что мы заменим n2i на Г(Р2-Ь 2)/3]2[i2i [18], Следовательно, во все последующие выражения, относящиеся к вынужденным переходам [например, (2,83) и (2,87)], необходимо внести некоторую поправку. Вполне возможно, что В [c.38]

В уравнениях (2.22) Z — со) — спектральный фактор Лоренца, у — коэффициент линейных нерезонансных потерь. Основными членами этой системы уравнений, в которых учитывается специфика выбранного режима работы лазера и через которые осуществляется связь с остальными блоками структурной схемы [c.66]

Найти выражение для отношения коэффициентов теплопроводности и электропроводности (х/с) для модели свободных электронов металла. Вычислить значение числа Лоренца [c.68]

При рассмотрении вопроса о взаимодействии мирового эфира с движущимися телами можно допустить, что 1) эфир полностью увлекается движущимися телами, например Землей, подобно тому как тело при своем движении увлекает прилежащие к его поверхности слои газа 2) эфир частично увлекается движущимися телами, приобретая скорость av, где о — скорость тела относительно абсолютной системы отсчета а — коэффициент увлечения, меньщий единицы 3) эфир соверщенно не увлекается движущимися телами. Наиболее четкое выражение различных точек зрения нашло место в двух диаметрально противоположных теориях, созданных в конце XIX в. теории полностью увлекаемого эфира (электродинамика Герца) и теории неподвижного эфира (электродинамика Лоренца). Вопрос о том, какая из двух теорий справедлива, должен был решить опыт. Из всех экспериментов, связанных с этой проблемой, остановимся на двух оптических опытах, выполненных Физо и Майкельсоном. [c.205]

Опыты Майкельсопа и Морли. Противоположной точки зрения па проблему электродинамики и оптики движущихся сред придерживался Лоренц, который в своей теории исходил из предположения, что эфир совершенно неподвижен и не принимает никакого участия в движении материальных тел. Такое допущение предполагает отказ от механического принципа относительности в электродинамике и оптике и позволяет ввести абсолютную систему отсчета, связанную с неподвижным эфиром. Согласно Лоренцу движение тел сквозь эфир должно сопровождаться эфирным ветром , влияние которого можно обнаружить на опыте. Особенно интересными представлялись опыты в среде с показателем преломления и==1 (вакуум или воздух), так как для этого случая коэффициент увлечения а = 0. [c.207]

Первый член представляет тепловое сопротивление, обусловленное рассеянием электронов на колебаниях решетки коэффициент а пропорционален 0 . Второй член обусловлен рассеянием на примесях есть остаточное электрическое соиротивлеине металла и L,—число Лоренца, равное 2,44.10 вт ом/град . [c.663]

Полученные кинетические уравнения с трудом поддавались решению. В 1905 г. Г. Лоренц рассмотрел предельный случай смеси двух газов, один из которых с молекулярной массой т и малой плотностью, а другой — с молекулярной массой М. В пределе гп1М 0, пренебрегая взаимодействием легких молекул, он определил коэффициенты переноса [40]. Но лишь после введе- [c.214]

Рис. 30.62. Температурная зависимость коэффициентов Рис. 30.59. Температурная зависимость коэффициента Холла R и Риги—Ледюка ALoT (Lo — число Лоренца, Холла монокристалла Yb (RRR=17 В = 2,0 Тл) [62] Т температура) для Li [71]

Рис. 30.61. Температурная зависимость коэффициентов Холла R и Риги—Ледюка ALoT (Lo — число Лоренца

Рис. 30.66. Температурная зависимость коэффициентов Холла R и Риги—Ледюка А оТ (Lo — число Лоренца, Т — температура для Na [68])

Историческое введение. Еще со времен появления фарадеевой концепции силовых лннпй обсуждался такой вопрос что происходит с силовыми линиями, когда тела приведены в движение Перемещается ли электрическое поле, создаваемое материальными телами, жестким образом при перемещении этих тел Г. Герц, первый демонстратор электромагнитных волн, отвечал на этот вопрос утвердительно. Однако эксперименты Физо с движущейся водой показали, что скорость распространения света в воде равна не с - - i а лишь с + (1— ln )v, где п — коэффициент преломления воды. Лоренц объяснил коэффициент увлечения 1—Ми-на основе гипотезы о неподвижном эфире , не увлекаемом движущимися сквозь него электрическими зарядами. С другой стороны, из гипотезы о неподвижном эфире следовало, что на Земле (движущейся относительно неподвижного эфира вследствие своего вращения вокруг Солнца с периодом в год) должны были бы наблюдаться определенные оптические эффекты порядка где v — линейная скорость вращения Земли вокруг Солнца, а с — скорость света. Экспериментальное доказательство отсутствия этих эффектов поставило теоретическую физику в тупик, выход из которого был указан в 1905 г. в статье Эйнштейна Об электродинамике движущихся тел . [c.331]

На возможное возражение, что группа сама по себе является априорным понятием, можно указать, что понятие группы является результатом абстрагирования от различных подвижных инструментов циркуль, линейка и т. д., являющихся орудием геометрического исследования ). Напомним, что уже в геометрии Евклида неявно предполагалось, что все геометрические построения следует проводить с помощью только циркуля и линейки. Смысл этого требования становится ясен только с точки зрения программы Клейна. Геометрические свойства тел выражаются, таким образом, в терминах инвариантов группы и допускают изоморфную подстановку элементов пространства, в котором реализуется группа, и, следовательно, совершенно не зависят от самих геометрических объектов. Укажем, например, на реализацию геометрии Лобачевского на плоскости, предложенную А. Пуанкаре. Приведенный пример указывает на большую методологическую ценность программы Клейна. Аналогичный подход возможен также и в физике, где различные законы сохранения интерпретируются как свойства симметрии относительно различных групп. Основными группами современной физики являются группа Лоренца, заданная в пространстве Минковского, и группа непрерывных преобразований, заданная в криволинейном пространстве общей теории относительности, коэффициенты метрической формы которого определяют поле гравитации. В релятивистской квантовой механике мы переходим от группы Лоренца к ее представлениям, определяющим преобразования волновых функций. Как было показано П. Дираком, два числа I и 5, задающих неприводимое представление группы Лоренца, можно интерпретировать как константы движения угловой момент и внутренний момент частицы (спин). Иначе говоря, операторы, соответствующие этим инвариантам, перестановочны с гамильтонианом (квантовые скобки Пуассона от гамильтониана и этих операторов равны нулю). Числа, обладающие этими свойствами, называются квантовыми числами. В работах Э. Нетер дается общий алгоритм, позволяющий найти полную систему инвариантов любой физической теории, формулируемой в терминах лагранжева или гамильтонова формализмов. В основу алгоритма положена указанная выше связь между инвариантами группы Ли и константами движения уравнений Гамильтона или Лагранжа. В качестве простейшего примера рассмотрим вывод закона сохранения углового момента механической системы, заданной лагранжианом Г(х, X, (). Вводим непрерывную группу вращения, заданную системой инфи- [c.912]

Преимущества этого метода двоякие. Прежде всего, теперь мы имеем дело с функцией дискретной пере.менной k (по крайней мере до тех пор, пока можно считать систему заключенной в конечный, пусть даже сколь угодно большой, объем), вместо того, чтобы рассматривать функции непрерывного аргумента л . Во-вторых, теория в ее канонической форме более удобна для квантования, а сами фурьр-коэффициенты часто используются как операторы рождения и уничтожения. Наилучшим примером применения такого подхода может служить электромагнитное поле. Однако мы отложим обсужде1ше этого случая до следующего параграфа. Для электромагнитного поля возппкают присущие только этому случаю трудности, связанные с наличием условия калибровки Лоренца, и поэтому в качестве основы для нашего подхода мы выберем продольные упругие волны в одномерной сплошной среде. На этом примере мы постараемся проиллюстрировать основные идеи метода. [c.206]

Измерения равновесий обменных реакций с сосуществуюи ими металлическими фазами. Если коэффициенты активности металлической фазы равны единице или постоянны, коэффициенты активности солевой фазы могут быть вычислены с помощью (VI1-28) и (VI1-29). Более общие уравнения могут быть получены для случая когда коэффициенты активности металлической фазы являются известными функциями состава. Кроме того Лоренц сделал расчет обменного равновесия, введя специальные функции для коэффи- [c.138]

Для объяснения концентрационной зависимости коэффициентов активности в металлических и солевых фазах, было применено уравнение Ван-дер-Ваальса (см. гл. II, п. 4). Необходимые уравнения были выведены и обсуждены Ван-Лааром и Лорен-цом [380]. Были также рассмотрены системы с добавками других веществ [382, 378]. Концентрационные функции коэффициентов активности как металлической, так и солевой фазы содержат неизвестную постоянную Да. Необходимо определить эти константы, так же как и постоянную для закона действующих масс. Для их определения должны быть известны три пары молярных долей сосуществующих фаз Хд и Если эти константы известны, иногда может быть получено удовлетворительное аналитическое выражение для серии измерений в широкой области концентраций. Однако исследования Лоренца и его сотрудников часто подвергались критике. Кербер и Эльсен [164, 168, 176] оспаривали его экспериментальную методику. Вагнер и Энгельгардт [394] показали, что некоторые величины, приводимые Лоренцом и сотрудниками, находятся в полном противоречии с теплотами смешения, определенными Каваками [157, 158]. [c.150]

В более поздних статьях по определениям активности из электродвижущих сил и парциальных давлений, в частности в работах Голуба, Нойберта и Зауервальда [131], можно найти другие критические замечания в отношении измерений Лоренца. Вычисления отдельных параметров, проведенные Лоренцем, по-видимому, не дают надежных значений коэффициентов активности в отдельных фазах, поскольку небольшие погрешности в экспериментальных данных могут приводить к большим ошибкам в результатах вычислений. Более того, вопрос о пригодности уравнения Ван-дер-Ваальса вообще не был рассмотрен. Выше было показано (гл. II, п. 3), что допущения, лежащие в его основе, соблюдаются не всегда. [c.150]

Легко убедиться в том, что работа, затрачиваемая в треугольном цикле Лоренца Пр1И той же холодогаро-изводительности, меньше, чем в цикле Карно. Отношение затрат работы в этих циклах определится обратным отношением их холодильных коэффициентов [c.29]

Р. и. специальной (частной) теории относительно-сти, к-рая является глобальной (в том смысле, что относит, скорость двух систем отсчёта и коэффициенты преобразований Лоренца постоянны во всём пространстве-времени), была обобщена в общей теории относительности Эйнштейна, где имеет место только л о-кальная Р. и.— преобразования Лоренца относятся к дифференциалам координат, а их параметры зависят от точки. Понятие Р. и. было также обобщено (с сохранением осе. свойств) на многомерные теории физ. взаимодействий, в т. ч. гравитац. взаимодействии, (см. Калуця — Клейна теория, Су/герструны). [c.322]

ХбЛЛОВСКАЯ ПСЩВЙЖНОСТЬ. Если к образцу полупроводника приложено внеш. электрич. поле вдоль оси ох, а также магн. поле Н вдоль оси ог, то протекание тока вдоль оси ох приводит к появлению силы Лоренца и поля Холла, действующих вдоль оси оу. В отсутствие рассеяния возникает направленный (см. Холла эффект) дрейф вдоль оу, причём скорость дрейфа пропорц. полю Н. Коэффициент пропорциональности наз. X. п. Цд. [c.415]

Вычисленные с помощью соотношений (1.52), (1.57) и (4.6) зависимости /Со (У) для Р- и / -переходов в случае конкретных значений отношения заселенностей Noo /Nioo представлены на рис. 4.3. Согласно приведенным на нем кривым максимальные коэффициенты усиления имеют переходы Р-ветви, т. е. переходы (001, / — 1 10 °0у). Конкретные значения /Со в центре лоренцев-ского контура линии Р-ветви можно вычислить с помощью соотношения [c.121]

Формула (8.21) позволяет рассмотреть и промежуточные времена. Она дает возможность выяснить, при каких t происходит переход от коэффициента поглощения с малой полушириной, описываемого формулой (8.23), который имеет место при малых задержках i, к формуле (8.26), справедливой при больших временах. Численный расчет для случая тг/Т2 = 10 дает результаты, представленные на рис. 3.6. В случае Г 3> А 3> 7зт на интервале времен t/Тз == 10 -j- 10 триплетный уровень еще не вступил в игру , и поэтому лоренциан имеет малую полуширину 2/Т2. Из рис. 3.6 следует, что уширение лоренциана происходит при временах, превышающих t/Т2 = = 10 , т. е. когда вступает в игру триплетный уровень. Этому моменту соответствует уменьшение величины двухфотонного коррелятора на рис. 3.4. Именно на временном отрезке, когда происходит уменьшение величины [c.107]

Ограничимся разбором случая стационарного движения несжимаемой жидкости, имеюп1,ей постоянный коэффициент электропроводности и находящейся под действием внешнего стационарного однородного магнитного поля. Будем пренебрегать наличием в жидкости свободных электрических зарядов. Магнитную проницаемость (общепринятое обозначение ц, которое уместно сохранить в настоящем параграфе, не следует смешивать с обозначением динамического коэффициента вязкости приходится для последнего пользоваться выражением произведения ру плотности жидкости р на кинематический коэффициент вязкости у) будем считать одинаковой, для всех жидкостей и твердых границ, приравнивая ее значению ро пустоте. Отвлечемся, наконец, от действия всех объемных сил, кроме пондеромоторной силы (силы Лоренца) у X В, где у — плотность электрического тока, возникающего в движущейся со скоростью V электропроводной жидкости с коэффициентом электропроводности о за счет местного электрического поля с напряжением Е и магнитного поля с магнитной индукцией В, определяемая обобщенным законом Ома [c.391]

L — база резонатора. Здесь использовано предположение, что контур линии усиления является лоренцов-ским [107], а зависимость аф (к) в пределах ширины линии генерации линейна и определяется коэффициентом К- [c.182]

Лоренц рассмотрел предельный случай смеси двух газов, один из которых, чрезвычайно разреженный, состоит из легких молекул массой т, а другой — из тяжелых молекул массой М. Если можно пренебречь взаимодействиями легких молекул, то в пределе Wilf О можно точно вычислить коэффициенты переноса. [c.121]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...