Лоренцева калибровка

Лапласа преобразование 471-473 Лапласиан, Лагерра полиномы от лапласиана 386 —,собственные значения 322 Лиувилля квантовое уравнение 98, 99, 645, 679, 685 Ловушки типа беговой дорожки 559 Лоренца калибровка 293 Лэмб-Дике параметр 550 [c.752]

Здесь векторный А и скалярный ф потенциалы подчинены условию калибровки Лоренца уА ф/с = О (см. Градиентная инвариантность), точка обозначает д д1, используется Гаусса система единиц. Фурье преобразование ур-ний (1) по времени [А(г,Г) — А(г,и)ехр (— Df) и т. д.) приводит к неоднородным Гельмгольца уравнениям [c.219]

Волновые уравнения в калибровке Лоренца. В калибровке Лоренца векторный и скалярный потенциалы связаны условием [c.293]

В калибровке Лоренца два волновые уравнения расцепляются и имеют вид 2 [c.294]

В электродинамике, как показал В. Гинзбург (см. Математическое приложение), при надлежащей калибровке потенциалов можно разделить поле на поле фотонов (поперечные волны) плюс поле кулоновского взаимодействия непрерывно распределенных зарядов. Выделение поперечных волн, очевидно, по существу не лоренц-инва-риантно. [c.75]

Воспользуемся теперь возможностью калибровки потенциалов и потребуем, чтобы удовлетворялась следующая лоренц-инвариантная нормировка потенциалов [c.81]

Если теперь мы сможем убедиться, что функции, определенные в (11.31), удовлетворяют также условиям (11.28), то их можно считать приближенным решением уравнении поля (11.23). Но такая проверка должна быть совершенно аналогична проверке справедливости калибровки Лоренца для электромагнитных потенциалов. А эта последняя основана на законе сохранения электрического заряда [см. (5.41)]. В нашем случае справедливость (11.28) следует из закона сохранения энергии и импульса, который в приближении слабого поля имеет вид [c.308]

Выберем калибровочное условие д А = 0. Такой выбор называют калибровкой Лоренца, это условие слабее, чем предыдущее. Получаем д д А , = О, т. е. АА , = 0. [c.44]

Калибровка Лоренца и калибровка Кулона. [c.91]

Условие Лоренца (58) при сделанном дополнительном уточнении калибровки сводится к равенству [c.231]

Здесь к у к, у — матрицы Дирака A , A (f) — потенциал поля плоской волны, удовлетворяющий калибровке Лоренца к А = 0, к> =(со, к) — волновой 4-вектор ( , =0). Величина удовлетворяет условию [c.202]

Преимущества этого метода двоякие. Прежде всего, теперь мы имеем дело с функцией дискретной пере.менной k (по крайней мере до тех пор, пока можно считать систему заключенной в конечный, пусть даже сколь угодно большой, объем), вместо того, чтобы рассматривать функции непрерывного аргумента л . Во-вторых, теория в ее канонической форме более удобна для квантования, а сами фурьр-коэффициенты часто используются как операторы рождения и уничтожения. Наилучшим примером применения такого подхода может служить электромагнитное поле. Однако мы отложим обсужде1ше этого случая до следующего параграфа. Для электромагнитного поля возппкают присущие только этому случаю трудности, связанные с наличием условия калибровки Лоренца, и поэтому в качестве основы для нашего подхода мы выберем продольные упругие волны в одномерной сплошной среде. На этом примере мы постараемся проиллюстрировать основные идеи метода. [c.206]

После такой фиксации калибровки остаётся калибровочная свобода, соответствующая общим преобразованиям координат в х-пространстве,. токальной суперсимметрии и локальной группе Лоренца. [c.20]

Поэтому теперь мы выберем потенциалы таким образом, чтобы расцепить два уравнения. Это условие ограничивает класс возможных потенциалов. Тем не менее, существует много калибровок, которые решают поставленную задачу. В квантовой электродинамике или в квантовой оптике чаще всего используются калибровка Лоренца и ку-лоновская калибровка. А в физике элементарных частиц, например, используются импульсная и временная калибровки. Для знакомства с различными калибровками мы отсылаем к книге Ициксона и Зюбера. [c.293]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...