Скорость дрейфа

Здесь индекс 0 обозначает центр, а. ш — стенку трубы (г = 7 ). По уравнению (10.169) определим скорость дрейфа в виде [c.486]

При наложении электрического поля возникают силы, заставляющие электроны дрейфовать — двигаться вдоль поля на хаотическое тепловое движение накладывается упорядоченное движение со скоростью дрейфа. Пользуясь законами классической физики, можно оценить ее порядок по сравнению с тепловой скоростью. [c.33]

Полагаем, что движение электрона, как частицы с массой Ше и зарядом е, под действием поля Е и ускоряющей силы еЕ происходит в течение времени т = "к/, где v — средняя квадратичная скорость электрона (тепловая, так как скоростью дрейфа пренебрегаем из-за сравнительной малости), а "к — средняя длина свободного пробега электрона (пробег). Движение с ускорением еЕ/т за время т разгонит электрон до скорости дрейфа [c.33]

Предположим, что в 1 м газа имеется Пе и т электронов и ионов (однозарядных, положительных), несущих заряды —ей - -е соответственно. Под действием напряженностью Е возникают силы еЕ и частицы движутся вдоль поля со средними скоростями дрейфа Ve и vi. Перенос зарядов в направлении Е соответствует плотности тока [c.35]

Электрическая проводимость электролитов — их главное физическое свойство. Она определяется числом носителей заряда — ионов, зарядом их и скоростью дрейфа в направлении силовых линий электрического поля [c.289]

Скорость дрейфа ионов будет зависеть от падения потенциала [c.290]

Таким образом, под действием поля частица дрейфует с постоянной скоростью, пропорциональной действующей силе. Как если бы на нее помимо внешней силы действовала бы равная по величине и противоположная по направлению сила трения, пропорциональная скорости. Коэффициент пропорциональности между скоростью дрейфа и силой называют подвижностью. Из формулы (9.20) видно, что между подвижностью, Ь, и коэффициентом диффузии, О, существует простая связь [c.209]

Первое слагаемое в (1)—скорость дрейфа, второе слагаемое обусловлено ускоренным движением в направлении вектора В. [c.42]

Часто, однако, выражение для и о записывают несколько иначе. Введем величину, численно равную скорости дрейфа электронов в электрическом поле единичной напряженности [c.243]

Разогрев электронного газа. Подвижность носителей заряда определяется временем релаксации x= klv, которое связано с длиной свободного пробега X и скоростью частицы о. В случае невырожденного электронного газа результирующая скорость движения электрона складывается из скорости дрейфа и скорости теплового движения [c.256]

По мере увеличения напряженности поля S возрастает скорость дрейфа. Когда становится сравнимой с тепловой скоростью, результирующая скорость начинает зависеть от S. Это приводит к зависимости подвижности и электропроводности от S , т. е. к отклонению от закона Ома. [c.256]

Согласно (52) /В = РКд есть скорость дрейфа, которая, как известно, является величиной порядка скорости потока, в системе СИ 10"", линейный размер Ь — порядка 1 м, Од — порядка См/м. [c.197]

Здесь УЕд —скорость дрейфа (52), определенная ранее в 2. Величина [c.205]

Член, учитывающий электромагнитное воздействие в уравнении (192), отличается от всех остальных членов этого выражения тем, что в него входят значения действующих параметров, а не их производные и, кроме того, его величина зависит от абсолютных значений скорости и давления газа, а знак определяется произведением двух разностей, одна из которых есть разность между скоростью газа и и скоростью дрейфа W = E Bf а другая — разность между скоростью газа и некоторой ско- [c.239]

Напомним, что при движении газа со скоростью дрейфа (см. 5) индуцированное электрическое поле равно и противоположно наложенному, в результате чего ток через газ не идет и никакого магнитогидродинамического воздействия нет. Как видим, при неизменной величине электромагнитного воздействия знак производной скорости изменяется на противоположный при переходе от дозвукового течения (М<1) к сверхзвуковому (М>1) и наоборот. [c.240]

Разность локальных скоростей пара и смеси была названа скоростью дрейфа. Смысл термина можно понимать так, что в системе отсчета, движущейся со скоростью смеси, паровая фаза дрейфует , опережая (или, в общем случае, отставая) смесь в целом. Очевидно, что скорость Aw в контрольной ячейке на рис. 7.13 и в (7.17) и локальная скорость дрейфа близкие по смыслу величины (индекс ГС означает газ—смесь). Их отличие состоит в том, что в [79] анализ локального поля скоростей приводится в общей форме, без обращения к физической природе скольжения фаз, а в [18] рассматривается контрольная ячейка конечных размеров с явным обращением к механизму относительного движения жидкости и пара. [c.315]

Итак, локальная скорость дрейфа [c.315]

Интегрируя уравнение усредненного движения частиц (4.6.32), нетрудно получить, что после окончания переходного процесса (г > То) установится усредненная скорость дрейфа частиц, равная [c.372]

Эффективность ионизационной камеры практически стопроцентная. Разрешающее время определяется временем собирания ионов на электродах и временем восстановления потенциала до исходного значения. Время собирания зависит от скорости дрейфа ионов и от размеров камеры. Скорость электронов на три порядка выше скорости ионов. Например, при напряженности 500 в/см в воздухе при нормальных условиях скорость электронов равна 10 см/с, а ионов — только 10 см с. Размеры камер обычно имеют порядок нескольких см, так что время собирания имеет порядок 10 с для электронов и 10 с для ионов. Для восстановления потенциала последовательно с электродами включается сопротивление R. Импульс ДК рассасывается по закону [c.494]

Благодаря большой скорости дрейфа частиц достигается высокий коэффициент золоулавливания. Как правило, чем мельче частицы, тем выше скорость их дрейфа однако, несмотря на это, самые мелкие частицы улавливаются недостаточно эффективно. Причина состоит в том, что вероятность захвата иона из газового потока частиц диаметром всего менее 0,5 мкм крайне низка — она обратно пропорциональна диаметру частицы. [c.329]

Пример 13.5. Найти скорость дрейфа частицы диаметром 30 мкм при плотности материала р=1,5 г/см в момент ее удара об осадительную пластину. Допустим, что напряженность однородного электрического поля равна 10 кВ/м, межэлектродное расстояние 15 см. [c.329]

Так как электронные лавины нарастают к аноду, то у анода возникает газоразрядная плазма — хорошо проводящий слой газа. Это приводит к перераспределению поля между катодом и анодом в области, занятой плазмой (она называется положительным столбом), напряженность поля невелика и большая часть приложенного напряжения падает в прикатодной области. Именно в этой области теперь должно создаваться такое количество ионов, которое достаточно для поддержания разряда, так как приток ионов из положительного столба к катоду практически отсутствует из-за малой скорости дрейфа их в положительном столбе. Разряд в этих условиях будет стационарным в том случае, если на его прикатодной обла-.3 67 [c.67]

Из (7.3) видно, что после приложения поля g" скорость направленного движения электронов будет возрастать и они будут двигаться ускоренно до тех пор, пока сила сопротивления Рс, пропорциональная Уд(0. не окажется равной силе F = —qS, действующей со стороны поля (рис.. 7.2). Когда эти силы сравняются, результирующая сила, действующая на электрон, и ускорение его движения будут равны нулю. Начиная с этого момента, направлен юе движение электронов будет совершаться с постоянной скоростью дрейфа [c.181]

Выясним физический смысл т. Предположим, что после того как скорость дрейфа достигла стационарного значения Уд, поле выключено. Вследствие рассеяния электронов на дефектах решетки эта скорость начнет уменьшаться и электронный газ будет переходить в равновесное состояние. Такие процессы установления равновесия в системе, ранее выведенной из этого состояния, называются, как мы знаем, релаксацией. Полагая в (7.3) = О, получаем уравнение, описывающее переход электронного газа в равновесное состояние — процесс его релаксации [c.181]

Подвижность носителей. Величину, равную отношению скорости дрейфа к напряженности поля, называют подвижностью постелей [c.182]

Оценка показывает, что для таких металлов, как медь, т ж Л 2 10" с, подвижность электронов, вычисленная по формуле (7.7), и 3 10 м /В с, а скорость дрейфа в полях обычной напряженности (ё яа 10 В/м) ид 0,3 м/с. Эта величина на много порядков ниже скорости хаотического движения электронов vf 5 1,6-10 м/с, вследствие чего с приложением поля средняя скорость электронов в проводнике остается практически неизменной. [c.182]

Удельная электропроводность. Так как в состоянии теплового равновесия средняя скорость электронов в любом направлении равна нулю, то ее можно не учитывать при вычислении плотности электрического тока и удельной электропроводности проводника, принимая во внимание только скорость дрейфа электронов Од. [c.182]

Рис. 5.39. Средняя скорость дрейфа как функция температуры тренировки для бусинковых (I) п дисковых (2) термисторов [62].

Рис. 5.40. Средняя скорость дрейфа как функция сопротивления при 30 С для бусинковых а) и дисковых 6 термисторов [62].

Рис. 5.41. Скорость дрейфа бусинковых термисторов с сопротивлением 10 кОм при 30 °С. Эти данные типичны для термисторов, работающих в диапазоне 0—60 °С [62].

Пьеэотранзистор полевой—униполярный полевой транзистор, в котором механическое напряжение изменяет скорость дрейфа носителей зарядов стабильность таких транзисторов выше, чем пьезотранзисторов. [c.152]

Идеальный проводник, состоящий нз электронного газа, не испытывающего рассеяния, описывается уравнением (II), по не (I). Ф. Лондон и Г. Лондон использовали совместно уравнение (I) и раннюю теорию ускорения Беккера, Саутера и Хеллера [42] для объяснения эффекта Мейснера. Пусть у(х, у, Z, Z) —средняя скорость дрейфа электронного газа. Ускорение частицы определяется силой Лоренца [c.692]

Для того чтобы канал работал на режиме МГД-генератора iiz>0), нужно, чтобы средняя скорость потока была больше скорости дрейфа в случае работы канала на режиме насоса пли ускорителя iz< 0) средняя скорость в канале меньше скорости дрейфа. Знак плотности тока определяет и направление электромагнитной силы. На основании (107) заключаем, что в МГД-ге-нераторе электромагнитная сила направлена против потока Ez <0), а в насосе и ускорителе — по потоку (Е,,>0) градиент давления по длине канала (без учета трения) в МГД-гене-раторе должен быть отрицательным (др1дх<0), а в насосе пли ускорителе — положительным dpjdx > 0) ). [c.216]

В области низких температур электроны и дырки, локализованные на диекретных уровнях, м огут перемещаться по кристаллу лишь путем прыжков (перескоков) с одного уровня на другой. Для преодоления потенциального барьера, разделяющего примесные атомы, требуется энергия активации. В случае малой концентрации примесных атомов расстояния между ними получаются большими, а поэтому вероятность перескока оказывается небольшой и значения подвижности (скорость дрейфа носителей заряда в электрическом поле с напряженностью 100 В/м) также очень малы. Прыжковую проводимость можно обнаружить лишь при настолько низких температурах, что концентрация свободных носителей заряда становится совсем небольшой (но при Т = 0 тепловая активация невозможна). Представление об изолированных атомах примеси оправдано лишь в том случае, если не перекрываются ни их силовые поля, ни волновые функции электронов, локализованных на этих уровнях. [c.120]

Поэто.му если берем при.месный полупроводник р-типа, верхняя грань образца относительно нижней зарядится положительно, а если ц-типа, то отрицательно. Надо принять во внимание, что при одном и том же направлении тока в образце (см. рис. 45) скорости дрейфа электронов и дырок направлены прямо противоположно. Дырки дрейфуют слева направо. Таким образом, сила Лоренца Рл =еУ( Н, где У — скорость дрейфа и для электронов, и для дырок (в случае полупроводника р-типа) будет направлена в направлении оси у. [c.135]

Аналогично (4.6.34) это уравнение выявляет стационарную скорость дрейфа пузырьков, если Полученная вибрационная сила F направлена от нсточпика кол банн11 и связана с вязкостью И р. и. Ннгматулин, ч. П [c.161]

Выражение (3.31) справедливо при значениях напряженности поля Е, не превышающих некоторое критическое значение Е р, т. е. при Е<Екр, при которых подвижности носителей заряда не зависят от напряженности электрического поля и остаются постоянньпии. При Е>Е р носители заряда приобретают за время свободного пробега между столкновениями дрейфовую составляющую скорости, сравнимую со скоростью теплового движения и. При этом происходит насыщение скорости дрейфа, она перестает возрастать вследствие увеличения числа столкновений в единицу времени. Поэтому при Е>Е с ростом напряженности подвижность уменьшается, эта зависимость выражается эмпирической формулой [c.60]

Возникновение тока в проводнике свидетельствует о том, что под действием 1юля электроны приобретают направленное, движение и их функция распределения по состояниям изменяется. Такое направленное движение называют дрейфом электронов, а среднюю скорость этого движения — скоростью дрейфа Уд. Вычислим ее. [c.180]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...